ಪ್ರಶ್ನೆ 2. ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಕ್ ಪ್ರಮಾಣಗಳು ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಘಟಕಗಳು.

ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಯು ಶಕ್ತಿಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳ ಮಾಪನದೊಂದಿಗೆ ವ್ಯವಹರಿಸುವ ದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನದ ಒಂದು ಶಾಖೆಯಾಗಿದೆ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವಿಕಿರಣವಸ್ತುವಿನೊಂದಿಗೆ ವಿತರಣೆ ಮತ್ತು ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳಲ್ಲಿ. ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಯು ವಿಕಿರಣ ಗ್ರಾಹಕಗಳ ಮೇಲೆ ಅದರ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಿಸದೆ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವಿಕಿರಣದ ಶಕ್ತಿಯ ನಿಯತಾಂಕಗಳನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಮಾಣಗಳನ್ನು ಬಳಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಬಳಸುತ್ತದೆ ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಮಾಣಗಳು, ಇದು ಬೆಳಕಿನ ಶಾರೀರಿಕ ಪರಿಣಾಮಗಳನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಮಾನವ ಕಣ್ಣುಗಳು ಅಥವಾ ಇತರ ಗ್ರಾಹಕಗಳ ಮೇಲೆ ಅವುಗಳ ಪ್ರಭಾವದಿಂದ ನಿರ್ಣಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಮಾಣಗಳು.

ಶಕ್ತಿಯ ಹರಿವುಎಫ್ಇ - ಪ್ರಮಾಣವು ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಶಕ್ತಿಗೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ ಡಬ್ಲ್ಯೂಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಸಮಯಕ್ಕೆ ಶಕ್ತಿಯ ವರ್ಗಾವಣೆಯ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ವಿಭಾಗದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ವಿಕಿರಣ

ಎಫ್ಇ = ಡಬ್ಲ್ಯೂ/ ಟಿ, ವ್ಯಾಟ್ (ಡಬ್ಲ್ಯೂ).

ಶಕ್ತಿಯ ಹರಿವು ಶಕ್ತಿಯ ಶಕ್ತಿಗೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಶಕ್ತಿ ಹೊರಸೂಸಲಾಗಿದೆ ನಿಜವಾದ ಮೂಲಸುತ್ತಮುತ್ತಲಿನ ಜಾಗಕ್ಕೆ, ಅದರ ಮೇಲ್ಮೈ ಮೇಲೆ ವಿತರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ(ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ) ಆರ್ಇ - ಎಲ್ಲಾ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿ:

ಆರ್ಇ = ಎಫ್ಇ/ ಎಸ್, (ಡಬ್ಲ್ಯೂ/ಮೀ 2),

ಆ. ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ ಮೇಲ್ಮೈ ಸಾಂದ್ರತೆವಿಕಿರಣ ಹರಿವು.

ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿಯ ಶಕ್ತಿ (ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿ) Iಇ ಅನ್ನು ಪಾಯಿಂಟ್ ಲೈಟ್ ಮೂಲದ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ - ವೀಕ್ಷಣಾ ಸೈಟ್‌ಗೆ ದೂರಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಆಯಾಮಗಳನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಬಹುದಾದ ಮೂಲ. ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿಯ ಶಕ್ತಿ Iಇ ಮೌಲ್ಯ, ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆವಿಕಿರಣ ಹರಿವು ಎಫ್ಘನ ಕೋನಕ್ಕೆ ಇ ಮೂಲ ω , ಈ ವಿಕಿರಣವು ಅದರೊಳಗೆ ಹರಡುತ್ತದೆ:

Iಇ = ಎಫ್ಇ/ ω , (ಡಬ್ಲ್ಯೂ/ಬುಧವಾರ) - ಪ್ರತಿ ಸ್ಟೆರಾಡಿಯನ್‌ಗೆ ವ್ಯಾಟ್.

ಘನ ಕೋನವು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಂಕುವಿನಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಸೀಮಿತವಾದ ಜಾಗದ ಒಂದು ಭಾಗವಾಗಿದೆ. ಘನ ಕೋನಗಳ ವಿಶೇಷ ಪ್ರಕರಣಗಳು ಟ್ರೈಹೆಡ್ರಲ್ ಮತ್ತು ಬಹುಮುಖ ಕೋನಗಳು. ಘನ ಕೋನ ω ಪ್ರದೇಶದ ಅನುಪಾತದಿಂದ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಸ್ಗೋಳದ ಆ ಭಾಗವು ಶೃಂಗದಲ್ಲಿ ಕೇಂದ್ರೀಕೃತವಾಗಿದೆ ಶಂಕುವಿನಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈ, ಇದು ಈ ಘನ ಕೋನದಿಂದ ಕತ್ತರಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ, ಗೋಳದ ತ್ರಿಜ್ಯದ ಚೌಕಕ್ಕೆ, ಅಂದರೆ. ω = ಎಸ್/ಆರ್ 2. ಸಂಪೂರ್ಣ ಗೋಳವು 4π ಸ್ಟೆರಾಡಿಯನ್‌ಗಳಿಗೆ ಸಮಾನವಾದ ಘನ ಕೋನವನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ. ω = 4π ಆರ್ 2 /ಆರ್ 2 = 4π ಬುಧವಾರ.

ಮೂಲದ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯು ವಿಕಿರಣದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ಇದು ವಿಕಿರಣದ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿಲ್ಲದಿದ್ದರೆ, ಅಂತಹ ಮೂಲವನ್ನು ಐಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಐಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಮೂಲಕ್ಕೆ, ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆ

Iಇ = ಎಫ್ಇ/4π.

ವಿಸ್ತೃತ ಮೂಲದ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಅದರ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಅಂಶದ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ತೀವ್ರತೆಯ ಬಗ್ಗೆ ನಾವು ಮಾತನಾಡಬಹುದು dS.

ಶಕ್ತಿಯ ಹೊಳಪು (ಕಾಂತಿ) INಇ - ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿಯ ತೀವ್ರತೆಯ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಮೌಲ್ಯ Δ Iಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಹೊರಸೂಸುವ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಇ ಅಂಶ ΔSವೀಕ್ಷಣೆಯ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಸಮತಲದ ಮೇಲೆ ಈ ಅಂಶದ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣ:

INಇ = Δ I e/Δ ಎಸ್. [(ಡಬ್ಲ್ಯೂ/(ಸರಾಸರಿ ಮೀ 2)].

ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶ (ವಿಕಿರಣ) ಇ e ಮೇಲ್ಮೈಯ ಪ್ರಕಾಶದ ಮಟ್ಟವನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪ್ರಕಾಶಿತ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಘಟಕದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಎಲ್ಲಾ ದಿಕ್ಕುಗಳಿಂದ ವಿಕಿರಣದ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ ( ಡಬ್ಲ್ಯೂ/ಮೀ 2).

ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಯಲ್ಲಿ ಕಾನೂನನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ ವಿಲೋಮ ಚೌಕಗಳು(ಕೆಪ್ಲರ್ ನಿಯಮ): ಬಲದೊಂದಿಗೆ ಪಾಯಿಂಟ್ ಮೂಲದಿಂದ ಲಂಬ ದಿಕ್ಕಿನಿಂದ ಸಮತಲದ ಪ್ರಕಾಶ Iಇ ದೂರದಲ್ಲಿ ಆರ್ಇದು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

ಇಇ = Iಇ/ ಆರ್ 2 .

ಕೋನದಿಂದ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಲಂಬವಾಗಿ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವಿಕಿರಣದ ಕಿರಣದ ವಿಚಲನ α ಪ್ರಕಾಶದಲ್ಲಿ ಇಳಿಕೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ (ಲ್ಯಾಂಬರ್ಟ್ ಕಾನೂನು):

ಇಇ = Iಪರಿಸರ α /ಆರ್ 2 .

ಮಹತ್ವದ ಪಾತ್ರವಿಕಿರಣದ ಶಕ್ತಿಯ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಅಳೆಯುವಾಗ, ಅದರ ಶಕ್ತಿಯ ತಾತ್ಕಾಲಿಕ ಮತ್ತು ರೋಹಿತದ ವಿತರಣೆಯು ಒಂದು ಪಾತ್ರವನ್ನು ವಹಿಸುತ್ತದೆ. ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವಿಕಿರಣದ ಅವಧಿಯು ವೀಕ್ಷಣಾ ಸಮಯಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಿದ್ದರೆ, ವಿಕಿರಣವನ್ನು ನಾಡಿಮಿಡಿತ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ದೀರ್ಘವಾಗಿದ್ದರೆ, ಅದನ್ನು ನಿರಂತರವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಮೂಲಗಳು ವಿವಿಧ ತರಂಗಾಂತರಗಳ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಹೊರಸೂಸಬಹುದು. ಆದ್ದರಿಂದ, ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ, ವಿಕಿರಣ ವರ್ಣಪಟಲದ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ - ತರಂಗಾಂತರದ ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿಯ ವಿತರಣೆ λ (ಅಥವಾ ಆವರ್ತನಗಳು). ಬಹುತೇಕ ಎಲ್ಲಾ ಮೂಲಗಳು ವರ್ಣಪಟಲದ ವಿವಿಧ ಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿ ಹೊರಸೂಸುತ್ತವೆ.

ಅಪರಿಮಿತ ತರಂಗಾಂತರದ ಮಧ್ಯಂತರಕ್ಕಾಗಿ dλಯಾವುದೇ ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಕ್ ಪರಿಮಾಣದ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಅದರ ಬಳಸಿ ಹೊಂದಿಸಬಹುದು ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆ. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆ ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ

ಆರ್ eλ = dW/dλ,

ಎಲ್ಲಿ dW- ತರಂಗಾಂತರದ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯಲ್ಲಿ ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಸಮಯಕ್ಕೆ ಯುನಿಟ್ ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ರದೇಶದಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವ ಶಕ್ತಿ λ ಮೊದಲು λ + dλ.

ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಮಾಣಗಳು. ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಅಳತೆಗಳಿಗಾಗಿ, ವಿವಿಧ ವಿಕಿರಣ ಗ್ರಾಹಕಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ರೋಹಿತದ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳುವಿಭಿನ್ನ ತರಂಗಾಂತರಗಳ ಬೆಳಕಿಗೆ ಅವರ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯು ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ರೇಡಿಯೇಶನ್ ಫೋಟೊಡೆಕ್ಟರ್‌ನ ರೋಹಿತದ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯು ಈ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುವ ಏಕವರ್ಣದ ವಿಕಿರಣದ ಹರಿವು ಅಥವಾ ಶಕ್ತಿಗೆ ರಿಸೀವರ್‌ನ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯ ಮಟ್ಟವನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುವ ಪ್ರಮಾಣದ ಅನುಪಾತವಾಗಿದೆ. ಹೆಸರಿಸಲಾದ ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಪೂರ್ಣ ರೋಹಿತದ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಎ/ಡಬ್ಲ್ಯೂ, ರಿಸೀವರ್ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಯನ್ನು ಅಳತೆ ಮಾಡಿದರೆ ಎ), ಮತ್ತು ಆಯಾಮರಹಿತ ಸಾಪೇಕ್ಷ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸೆನ್ಸಿಟಿವಿಟಿ - ವಿಕಿರಣದ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತರಂಗಾಂತರದಲ್ಲಿ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸಂವೇದನೆಯ ಅನುಪಾತವು ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸಂವೇದನೆಯ ಗರಿಷ್ಠ ಮೌಲ್ಯಕ್ಕೆ ಅಥವಾ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತರಂಗಾಂತರದಲ್ಲಿ ರೋಹಿತದ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಗೆ.

ಫೋಟೊಡೆಕ್ಟರ್‌ನ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯು ಅದರ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳ ಮೇಲೆ ಮಾತ್ರ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ; ವಿಭಿನ್ನ ಗ್ರಾಹಕಗಳಿಗೆ ಇದು ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಮಾನವ ಕಣ್ಣಿನ ಸಾಪೇಕ್ಷ ರೋಹಿತದ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆ ವಿ(λ ) ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 5.3

ತರಂಗಾಂತರದೊಂದಿಗೆ ವಿಕಿರಣಕ್ಕೆ ಕಣ್ಣು ಹೆಚ್ಚು ಸೂಕ್ಷ್ಮವಾಗಿರುತ್ತದೆ λ =555 nm. ಕಾರ್ಯ ವಿ(λ ) ಈ ತರಂಗಾಂತರವನ್ನು ಏಕತೆಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಅದೇ ಶಕ್ತಿಯ ಹರಿವಿನೊಂದಿಗೆ, ಇತರ ತರಂಗಾಂತರಗಳಿಗೆ ದೃಷ್ಟಿಗೋಚರವಾಗಿ ಮೌಲ್ಯಮಾಪನ ಮಾಡಿದ ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಯು ಕಡಿಮೆಯಾಗಿದೆ. ಈ ತರಂಗಾಂತರಗಳಿಗೆ ಮಾನವ ಕಣ್ಣಿನ ಸಾಪೇಕ್ಷ ರೋಹಿತದ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯು ಏಕತೆಗಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಾಗಿದೆ. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಕಾರ್ಯದ ಮೌಲ್ಯ ಎಂದರೆ, ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತರಂಗಾಂತರದ ಬೆಳಕು ಶಕ್ತಿಯ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರಬೇಕು, ಇದಕ್ಕಾಗಿ 2 ಪಟ್ಟು ಹೆಚ್ಚಿನ ದೃಶ್ಯ ಸಂವೇದನೆಗಳು ಒಂದೇ ಆಗಿರಬೇಕು.

ಮಾನವ ಕಣ್ಣಿನ ಸಾಪೇಕ್ಷ ರೋಹಿತದ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಮಾಣಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸಲಾಗಿದೆ. ಅದಕ್ಕೇ ಬೆಳಕಿನ ಅಳತೆಗಳು, ವ್ಯಕ್ತಿನಿಷ್ಠವಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ವಸ್ತುನಿಷ್ಠ, ಶಕ್ತಿಯುತವಾದವುಗಳಿಂದ ಭಿನ್ನವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಬೆಳಕಿನ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಅವರಿಗೆ ಪರಿಚಯಿಸಲಾಗಿದೆ, ಇದಕ್ಕಾಗಿ ಮಾತ್ರ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಗೋಚರ ಬೆಳಕು. SI ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲ ಘಟಕವು ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯಾಗಿದೆ - ಕ್ಯಾಂಡೆಲಾ (ಸಿಡಿ), ಇದು 5.4 10 14 ಆವರ್ತನದೊಂದಿಗೆ ಏಕವರ್ಣದ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಹೊರಸೂಸುವ ಮೂಲದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. Hz, ಶಕ್ತಿಯುತ ಶಕ್ತಿಈ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಬೆಳಕು 1/683 W/sr ಆಗಿದೆ. ಎಲ್ಲಾ ಇತರ ಪ್ರಕಾಶಕ ಪ್ರಮಾಣಗಳನ್ನು ಕ್ಯಾಂಡೆಲಾದಲ್ಲಿ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಬೆಳಕಿನ ಘಟಕಗಳ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನವು ಶಕ್ತಿಯ ಘಟಕಗಳಿಗೆ ಹೋಲುತ್ತದೆ. ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಅಳೆಯಲು ಬಳಸಿ ವಿಶೇಷ ತಂತ್ರಗಳುಮತ್ತು ಉಪಕರಣಗಳು - ಫೋಟೋಮೀಟರ್ಗಳು.

ಬೆಳಕಿನ ಹರಿವು . ಘಟಕ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವುಇದೆ ಲುಮೆನ್ (lm) ಇದು 1 ರ ತೀವ್ರತೆಯೊಂದಿಗೆ ಐಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವ ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್‌ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಸಿಡಿಒಂದು ಸ್ಟೆರಾಡಿಯನ್‌ನ ಘನ ಕೋನದಲ್ಲಿ (ಘನ ಕೋನದೊಳಗೆ ವಿಕಿರಣ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಏಕರೂಪತೆಯೊಂದಿಗೆ):

1 lm = 1 ಸಿಡಿ·1 ಬುಧವಾರ.

ತರಂಗಾಂತರದೊಂದಿಗೆ ವಿಕಿರಣದಿಂದ ಉತ್ಪತ್ತಿಯಾಗುವ 1 lm ನ ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಅನ್ನು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗಿದೆ. λ = 555nm 0.00146 ರ ಶಕ್ತಿಯ ಹರಿವಿಗೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ ಡಬ್ಲ್ಯೂ. 1 ರಲ್ಲಿ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು lm, ವಿಭಿನ್ನ ತರಂಗಾಂತರದೊಂದಿಗೆ ವಿಕಿರಣದಿಂದ ರೂಪುಗೊಂಡಿದೆ λ , ಶಕ್ತಿಯ ಹರಿವಿಗೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ

ಎಫ್ಇ = 0.00146/ ವಿ(λ ), ಡಬ್ಲ್ಯೂ,

ಆ. 1 lm = 0,00146 ಡಬ್ಲ್ಯೂ.

ಇಲ್ಯುಮಿನೇಷನ್ ಇ- ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಮೌಲ್ಯ ಎಫ್ಮೇಲ್ಮೈ ಮೇಲೆ ಬೀಳುವ, ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಎಸ್ಈ ಮೇಲ್ಮೈ:

ಇ = ಎಫ್/ಎಸ್, ಐಷಾರಾಮಿ (ಸರಿ).

1 ಸರಿ- ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ರಕಾಶ, ಪ್ರತಿ 1 ಮೀಅದರಲ್ಲಿ 2 ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ 1 ನಲ್ಲಿ ಬೀಳುತ್ತದೆ lm (1ಸರಿ = 1 lm/ಮೀ 2) ಪ್ರಕಾಶವನ್ನು ಅಳೆಯಲು, ಎಲ್ಲಾ ದಿಕ್ಕುಗಳಿಂದ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವಿಕಿರಣದ ಹರಿವನ್ನು ಅಳೆಯುವ ಸಾಧನಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ - ಲಕ್ಸ್ ಮೀಟರ್ಗಳು.

ಹೊಳಪು ಆರ್ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹೊಳೆಯುವ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಸಿ (ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ) φ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ Iಚೌಕಕ್ಕೆ ಈ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಎಸ್ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಸಮತಲದ ಮೇಲೆ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣ ಈ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ:

ಆರ್ C= I/(ಎಸ್ cos φ ), (ಸಿಡಿ/ಮೀ 2).

IN ಸಾಮಾನ್ಯ ಪ್ರಕರಣಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳ ಹೊಳಪು ವಿಭಿನ್ನ ದಿಕ್ಕುಗಳಿಗೆ ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿದೆ. ಎಲ್ಲಾ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಪ್ರಕಾಶವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಮೂಲಗಳನ್ನು ಲ್ಯಾಂಬರ್ಟಿಯನ್ ಅಥವಾ ಕೊಸೈನ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಅಂತಹ ಮೂಲದ ಮೇಲ್ಮೈ ಅಂಶದಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ cosφ ಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕಪ್ಪು ದೇಹವು ಮಾತ್ರ ಈ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾಗಿ ಪೂರೈಸುತ್ತದೆ.

ಸೀಮಿತ ವೀಕ್ಷಣಾ ಕೋನವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಯಾವುದೇ ಫೋಟೊಮೀಟರ್ ಮೂಲಭೂತವಾಗಿ ಬ್ರೈಟ್ನೆಸ್ ಮೀಟರ್ ಆಗಿದೆ. ಹೊಳಪು ಮತ್ತು ವಿಕಿರಣದ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಮತ್ತು ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಅಳೆಯುವುದು ಎಲ್ಲಾ ಇತರ ದ್ಯುತಿಮಾಪನ ಪ್ರಮಾಣಗಳನ್ನು ಏಕೀಕರಣದಿಂದ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಲು ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ.

ನಿಯಂತ್ರಣ ಪ್ರಶ್ನೆಗಳು:

1. ಅದು ಏನು? ಭೌತಿಕ ಅರ್ಥ ಸಂಪೂರ್ಣ ಸೂಚಕ

ಮಾಧ್ಯಮದ ವಕ್ರೀಭವನ?

2. ಏನು ಸಂಬಂಧಿತ ಸೂಚಕವಕ್ರೀಭವನ?

3. ಯಾವ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಇದನ್ನು ಆಚರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ? ಒಟ್ಟು ಪ್ರತಿಬಿಂಬ?

4. ಬೆಳಕಿನ ಮಾರ್ಗದರ್ಶಿಗಳ ಕಾರ್ಯಾಚರಣಾ ತತ್ವ ಏನು?

5. ಫೆರ್ಮಾಟ್ ತತ್ವ ಏನು?

6. ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಯಲ್ಲಿ ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಮಾಣಗಳು ಹೇಗೆ ಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತವೆ?

ವಿಕಿರಣದ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ನಿರ್ಣಯಿಸಲು ಮತ್ತು ವಿಕಿರಣ ಗ್ರಾಹಕಗಳ ಮೇಲೆ ಅದರ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ನಿರ್ಣಯಿಸಲು, ಇದರಲ್ಲಿ ದ್ಯುತಿವಿದ್ಯುತ್ ಸಾಧನಗಳು, ಉಷ್ಣ ಮತ್ತು ದ್ಯುತಿರಾಸಾಯನಿಕ ಗ್ರಾಹಕಗಳು, ಹಾಗೆಯೇ ಕಣ್ಣು, ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಮಾಣಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಮಾಣಗಳು ಸಂಪೂರ್ಣ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಶ್ರೇಣಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವಿಕಿರಣದ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳಾಗಿವೆ.

ಕಣ್ಣು ದೀರ್ಘಕಾಲದವರೆಗೆಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವಿಕಿರಣದ ಏಕೈಕ ರಿಸೀವರ್ ಆಗಿತ್ತು. ಆದ್ದರಿಂದ, ಐತಿಹಾಸಿಕವಾಗಿ ಇದು ಉತ್ತಮ ಗುಣಮಟ್ಟದ ಮತ್ತು ಸಂಭವಿಸಿದೆ ಪ್ರಮಾಣೀಕರಣವಿಕಿರಣದ ಗೋಚರ ಭಾಗದಲ್ಲಿ, ಬೆಳಕಿನ (ಫೋಟೋಮೆಟ್ರಿಕ್) ಪ್ರಮಾಣಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅದು ಅನುಗುಣವಾದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಮಾಣಗಳಿಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಸಂಪೂರ್ಣ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಶ್ರೇಣಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ವಿಕಿರಣ ಹರಿವಿನ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಮೇಲೆ ನೀಡಲಾಗಿದೆ. ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಮಾಣಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ವಿಕಿರಣದ ಹರಿವಿಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುವ ಪ್ರಮಾಣ,

ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ Ф, ಅಂದರೆ ಪ್ರಮಾಣಿತ ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಕ್ ವೀಕ್ಷಕರಿಂದ ಅಂದಾಜು ಮಾಡಲಾದ ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿ.

ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಮಾಣಗಳು ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ, ತದನಂತರ ಈ ಪ್ರಮಾಣಗಳು ಮತ್ತು ಶಕ್ತಿಯ ನಡುವಿನ ಸಂಪರ್ಕವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯೋಣ.

ಎರಡು ಮೂಲಗಳನ್ನು ಮೌಲ್ಯಮಾಪನ ಮಾಡಲು ಗೋಚರ ವಿಕಿರಣಅದೇ ಮೇಲ್ಮೈಯ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯನ್ನು ಹೋಲಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಒಂದು ಮೂಲದ ಹೊಳಪನ್ನು ಏಕತೆಯಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಂಡರೆ, ಎರಡನೆಯ ಮೂಲದ ಹೊಳಪನ್ನು ಮೊದಲನೆಯದರೊಂದಿಗೆ ಹೋಲಿಸುವ ಮೂಲಕ ನಾವು ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆ ಎಂಬ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ.

IN ಅಂತರರಾಷ್ಟ್ರೀಯ ವ್ಯವಸ್ಥೆಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯ ಘಟಕಕ್ಕೆ SI ಘಟಕಗಳು ಕ್ಯಾಂಡೆಲಾ ಆಗಿದೆ, ಇದರ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನವನ್ನು XVI ಜನರಲ್ ಕಾನ್ಫರೆನ್ಸ್ (1979) ಅನುಮೋದಿಸಿತು.

ಕ್ಯಾಂಡೆಲಾ ಎಂಬುದು Hz ಆವರ್ತನದೊಂದಿಗೆ ಏಕವರ್ಣದ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಹೊರಸೂಸುವ ಮೂಲದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯಾಗಿದೆ, ಈ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿರುವ ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆ

ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆ, ಅಥವಾ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವಿನ ಕೋನೀಯ ಸಾಂದ್ರತೆ,

ಘನ ಕೋನದೊಳಗೆ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು ಎಲ್ಲಿದೆ

ಘನ ಕೋನವು ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಶಂಕುವಿನಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಸೀಮಿತವಾದ ಜಾಗದ ಒಂದು ಭಾಗವಾಗಿದೆ. ನಾವು ಈ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಮೇಲ್ಭಾಗದಿಂದ ಗೋಳವನ್ನು ಕೇಂದ್ರದಿಂದ ವಿವರಿಸಿದರೆ, ಶಂಕುವಿನಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಕತ್ತರಿಸಿದ ಗೋಳದ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶವು (ಚಿತ್ರ 85) ಗೋಳದ ತ್ರಿಜ್ಯದ ಚೌಕಕ್ಕೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ:

ಅನುಪಾತದ ಗುಣಾಂಕವು ಘನ ಕೋನದ ಮೌಲ್ಯವಾಗಿದೆ.

ಘನ ಕೋನದ ಘಟಕವು ಸ್ಟೆರಾಡಿಯನ್ ಆಗಿದೆ, ಇದು ಗೋಳದ ಮಧ್ಯದಲ್ಲಿ ಅದರ ಶೃಂಗದೊಂದಿಗೆ ಘನ ಕೋನಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಗೋಳದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿರುವ ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಕತ್ತರಿಸುತ್ತದೆ, ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆಬದಿಯೊಂದಿಗೆ ಚೌಕ ತ್ರಿಜ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆಗೋಳಗಳು. ಸಂಪೂರ್ಣ ಗೋಳವು ಘನ ಕೋನವನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತದೆ

ಅಕ್ಕಿ. 85. ಘನ ಕೋನ

ಅಕ್ಕಿ. 86. ಘನ ಕೋನದಲ್ಲಿ ವಿಕಿರಣ

ವಿಕಿರಣ ಮೂಲವು ಬಲ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಕೋನ್ನ ಶೃಂಗದಲ್ಲಿ ನೆಲೆಗೊಂಡಿದ್ದರೆ, ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ನಿಯೋಜಿಸಲಾದ ಘನ ಕೋನವು ಈ ಶಂಕುವಿನಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಆಂತರಿಕ ಕುಹರದಿಂದ ಸೀಮಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಶಂಕುವಿನಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಅಕ್ಷ ಮತ್ತು ಜೆನೆರಾಟ್ರಿಕ್ಸ್ ನಡುವಿನ ಸಮತಲ ಕೋನದ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ತಿಳಿದುಕೊಳ್ಳುವುದರಿಂದ, ನಾವು ಅನುಗುಣವಾದ ಘನ ಕೋನವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು.

ನಾವು ಘನ ಕೋನದಲ್ಲಿ ಗೋಳದ ಮೇಲೆ ಅನಂತ ಕಿರಿದಾದ ವಾರ್ಷಿಕ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಕತ್ತರಿಸುವ ಅನಂತವಾದ ಕೋನವನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡೋಣ (ಚಿತ್ರ 86). ಈ ಪ್ರಕರಣವು ಅತ್ಯಂತ ಸಾಮಾನ್ಯವಾದ ಅಕ್ಷಸಮ್ಮಿತ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ.

ಕೋನ್ ಅಕ್ಷದಿಂದ ಕಿರಿದಾದ ಉಂಗುರದ ಅಗಲಕ್ಕೆ ಇರುವ ಅಂತರವು ವಾರ್ಷಿಕ ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶವಾಗಿದೆ.

ಅಂಜೂರದ ಪ್ರಕಾರ. ಗೋಳದ ತ್ರಿಜ್ಯ ಎಲ್ಲಿದೆ.

ಆದ್ದರಿಂದ ಎಲ್ಲಿ

ಸಮತಲ ಕೋನಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಘನ ಕೋನ

ಅರ್ಧಗೋಳಕ್ಕೆ, ಗೋಳದ ಘನ ಕೋನವು -

ಸೂತ್ರದಿಂದ (160) ಇದು ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವನ್ನು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ

ಒಂದು ದಿಕ್ಕಿನಿಂದ ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕೆ ಚಲಿಸುವಾಗ ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಯು ಬದಲಾಗದಿದ್ದರೆ, ಆಗ

ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, ಪ್ರಕಾಶಮಾನವಾದ ತೀವ್ರತೆಯೊಂದಿಗೆ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲವನ್ನು ಘನ ಕೋನದ ಶೃಂಗದಲ್ಲಿ ಇರಿಸಿದರೆ, ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ಈ ಘನ ಕೋನವನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸುವ ಶಂಕುವಿನಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಸೀಮಿತವಾದ ಯಾವುದೇ ಪ್ರದೇಶಗಳಿಗೆ ಅದೇ ಪ್ರಕಾಶಮಾನವಾದ ಹರಿವು ಬರುತ್ತದೆ. ನಾವು ಸೂಚಿಸಿದ ಪ್ರದೇಶಗಳನ್ನು ರೂಪದಲ್ಲಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳೋಣ. ಘನ ಕೋನದ ಶೃಂಗದಲ್ಲಿ ಕೇಂದ್ರದೊಂದಿಗೆ ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ ಗೋಳಗಳ ವಿಭಾಗಗಳು. ನಂತರ, ಅನುಭವದ ಪ್ರದರ್ಶನಗಳಂತೆ, ಈ ಪ್ರದೇಶಗಳ ಪ್ರಕಾಶದ ಮಟ್ಟವು ಈ ಗೋಳಗಳ ತ್ರಿಜ್ಯದ ಚೌಕಗಳಿಗೆ ವಿಲೋಮ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪ್ರದೇಶಗಳ ಗಾತ್ರಕ್ಕೆ ನೇರವಾಗಿ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ.

ಹೀಗಾಗಿ, ಕೆಳಗಿನ ಸಮಾನತೆ ಹೊಂದಿದೆ: ಅಂದರೆ, ಸೂತ್ರ (165).

ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲ ಮತ್ತು ಪ್ರಕಾಶಿತ ಪ್ರದೇಶದ ನಡುವಿನ ಅಂತರವು ಮೂಲದ ಗಾತ್ರಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಸಾಕಷ್ಟು ದೊಡ್ಡದಾಗಿದ್ದರೆ ಮತ್ತು ಮೂಲ ಮತ್ತು ಪ್ರಕಾಶಿತ ಪ್ರದೇಶದ ನಡುವಿನ ಮಾಧ್ಯಮವು ಹೀರಿಕೊಳ್ಳದಿದ್ದಾಗ ಮಾತ್ರ ಸೂತ್ರದ (165) ಸಮರ್ಥನೆಯು ಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹರಡಿ.

ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್‌ನ ಘಟಕವು ಲುಮೆನ್ (lm) ಆಗಿದೆ, ಇದು ಘನ ಕೋನದ ಶೃಂಗದಲ್ಲಿರುವ ಮೂಲದ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯು ಸಮಾನವಾದಾಗ ಘನ ಕೋನದೊಳಗಿನ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಆಗಿದೆ.

ಘಟನೆಯ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾದ ಪ್ರದೇಶದ ಪ್ರಕಾಶವನ್ನು ಇಲ್ಯುಮಿನನ್ಸ್ ಇ ಎಂಬ ಅನುಪಾತದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಫಾರ್ಮುಲಾ (166), ಹಾಗೆಯೇ ಸೂತ್ರ (165), ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಘನ ಕೋನದಲ್ಲಿ ಒಂದು ದಿಕ್ಕಿನಿಂದ ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕೆ ಚಲಿಸುವಾಗ ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಯು ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಎಂಬ ಷರತ್ತಿನ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ನಡೆಯುತ್ತದೆ. IN ಇಲ್ಲದಿದ್ದರೆಈ ಸೂತ್ರವು ಅಪರಿಮಿತ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಮಾತ್ರ ಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ

ಘಟನೆಯ ಕಿರಣಗಳು ಪ್ರಕಾಶಿತ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಕೋನಗಳನ್ನು ರೂಪಿಸಿದರೆ, ನಂತರ ಸೂತ್ರಗಳು (166) ಮತ್ತು (167) ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಪ್ರಕಾಶಿತ ಪ್ರದೇಶವು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:

ಸೈಟ್ ಹಲವಾರು ಮೂಲಗಳಿಂದ ಪ್ರಕಾಶಿಸಲ್ಪಟ್ಟಾಗ, ಅದರ ಪ್ರಕಾಶ

ಅಲ್ಲಿ ವಿಕಿರಣ ಮೂಲಗಳ ಸಂಖ್ಯೆ, ಅಂದರೆ ಒಟ್ಟು ಪ್ರಕಾಶವು ಪ್ರತಿ ಮೂಲದಿಂದ ಸೈಟ್ ಸ್ವೀಕರಿಸಿದ ಪ್ರಕಾಶದ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಅದರ ಮೇಲೆ ಬಿದ್ದಾಗ ಬೆಳಕಿನ ಘಟಕವನ್ನು ಸೈಟ್ನ ಪ್ರಕಾಶವೆಂದು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ (ಘಟನೆಯ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ ಸೈಟ್ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿದೆ). ಈ ಘಟಕವನ್ನು ಐಷಾರಾಮಿ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ

ವಿಕಿರಣ ಮೂಲದ ಆಯಾಮಗಳನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಲಾಗದಿದ್ದರೆ, ಹಲವಾರು ಸಮಸ್ಯೆಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಲು ಅದರ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಈ ಮೂಲದ ಬೆಳಕಿನ ಹರಿವಿನ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ತಿಳಿದುಕೊಳ್ಳುವುದು ಅವಶ್ಯಕ. ಈ ಅಂಶದ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಮೇಲ್ಮೈ ಅಂಶದಿಂದ ಹೊರಹೊಮ್ಮುವ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವಿನ ಅನುಪಾತವನ್ನು ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪ್ರತಿ ಲುಮೆನ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಚದರ ಮೀಟರ್ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯು ಪ್ರತಿಫಲಿತ ಬೆಳಕಿನ ಹರಿವಿನ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಸಹ ನಿರೂಪಿಸುತ್ತದೆ.

ಹೀಗಾಗಿ, ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ

ಮೂಲದ ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಸ್ತೀರ್ಣ ಎಲ್ಲಿದೆ.

ಈ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಹೊಳೆಯುವ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣದ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಯ ಅನುಪಾತವನ್ನು ಹೊಳಪು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಆದ್ದರಿಂದ, ಹೊಳಪು

ಸೈಟ್‌ಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಮತ್ತು ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಯ ದಿಕ್ಕಿನ ನಡುವಿನ ಕೋನ ಎಲ್ಲಿದೆ

ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಬದಲಿಸುವುದು [ನೋಡಿ. ಸೂತ್ರ (160)), ನಾವು ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

ಸೂತ್ರದಿಂದ (173) ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಘನ ಕೋನಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಹೊಳಪು ಫ್ಲಕ್ಸ್‌ನ ಎರಡನೇ ವ್ಯುತ್ಪನ್ನವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ.

ಹೊಳಪಿನ ಘಟಕವು ಪ್ರತಿ ಚದರ ಮೀಟರ್‌ಗೆ ಕ್ಯಾಂಡೆಲಾ ಆಗಿದೆ

ಘಟನೆಯ ವಿಕಿರಣದ ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿಯ ಮೇಲ್ಮೈ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ಮಾನ್ಯತೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ, ಸೂತ್ರದಲ್ಲಿ (174) ಸೇರಿಸಲಾದ ಪ್ರಕಾಶವು ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಬದಲಾಗಬಹುದು

ಪ್ರದರ್ಶನವು ದೊಡ್ಡದಾಗಿದೆ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಮಹತ್ವ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ ಛಾಯಾಗ್ರಹಣದಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಲಕ್ಸ್ ಸೆಕೆಂಡುಗಳಲ್ಲಿ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ

ಸೂತ್ರಗಳನ್ನು (160)-(174) ಬೆಳಕು ಮತ್ತು ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಮಾಣಗಳೆರಡನ್ನೂ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಲು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಮೊದಲನೆಯದಾಗಿ, ಏಕವರ್ಣದ ವಿಕಿರಣಕ್ಕೆ, ಅಂದರೆ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತರಂಗಾಂತರದೊಂದಿಗೆ ವಿಕಿರಣ, ಮತ್ತು ಎರಡನೆಯದಾಗಿ, ವಿಕಿರಣದ ರೋಹಿತದ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳದೆ ಇರುವಾಗ, ಇದು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ದೃಶ್ಯ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಉಪಕರಣಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ.

ವಿಕಿರಣದ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸಂಯೋಜನೆ - ಆಯ್ದ ವಿಕಿರಣ ಗ್ರಾಹಕಗಳನ್ನು ಬಳಸುವಾಗ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಮಾಣಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಲು ತರಂಗಾಂತರಗಳ ಮೇಲೆ ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿಯ ವಿತರಣೆಯು ಹೆಚ್ಚಿನ ಪ್ರಾಮುಖ್ಯತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಈ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳಿಗಾಗಿ, ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ವಿಕಿರಣ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸಲಾಯಿತು [ನೋಡಿ. ಸೂತ್ರಗಳು (157)-(159)].

ಸೀಮಿತ ಶ್ರೇಣಿಯ ತರಂಗಾಂತರಗಳಲ್ಲಿ, ನಾವು ಕ್ರಮವಾಗಿ ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ:

ಸೂತ್ರಗಳಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಮಾಣಗಳು ವರ್ಣಪಟಲದ ಗೋಚರ ಭಾಗಕ್ಕೂ ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತವೆ.

ಮುಖ್ಯ ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಕ್ ಮತ್ತು ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಮಾಣಗಳು, ಅವುಗಳ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುವ ಸೂತ್ರಗಳು ಮತ್ತು SI ಘಟಕಗಳನ್ನು ಕೋಷ್ಟಕದಲ್ಲಿ ನೀಡಲಾಗಿದೆ. 5.

ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಗಳು ಫೋಟೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಪ್ರಮಾಣಗಳುಬೆಳಕಿನ ಸರಣಿ ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ನಡುವಿನ ಗಣಿತದ ಸಂಬಂಧಗಳು ಶಕ್ತಿಯ ಸರಣಿಯ ಅನುಗುಣವಾದ ಪ್ರಮಾಣಗಳು ಮತ್ತು ಸಂಬಂಧಗಳಿಗೆ ಹೋಲುತ್ತವೆ. ಅದಕ್ಕೇ ಬೆಳಕಿನ ಹರಿವು, ಘನ ಕೋನದೊಳಗೆ ವಿಸ್ತರಿಸುವುದು, ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಘಟಕ (ಲುಮೆನ್) ಏಕವರ್ಣದ ಬೆಳಕಿಗೆ ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಮಾಣಗಳ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧಸೂತ್ರಗಳಿಂದ ನೀಡಲಾಗಿದೆ:

ಎಲ್ಲಿ - ಎಂಬ ಸ್ಥಿರ ಬೆಳಕಿನ ಯಾಂತ್ರಿಕ ಸಮಾನ.

ಪ್ರತಿ ತರಂಗಾಂತರದ ಮಧ್ಯಂತರದಿಂದ ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಎಲ್ಮೊದಲು,

, (30.8)

ಎಲ್ಲಿ ಜ- ತರಂಗಾಂತರಗಳ ಮೇಲೆ ಶಕ್ತಿ ವಿತರಣಾ ಕಾರ್ಯ (Fig. 30.1 ನೋಡಿ). ನಂತರ ಎಲ್ಲರೂ ಒಯ್ಯುವ ಒಟ್ಟು ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ ಅಲೆಗಳು,

. (30.9)

ಇಲ್ಯುಮಿನೇಷನ್

ಪ್ರಕಾಶಕ ಹರಿವು ಸ್ವತಃ ಹೊಳೆಯದ ದೇಹಗಳಿಂದ ಬರಬಹುದು, ಆದರೆ ಅವುಗಳ ಮೇಲೆ ಬೆಳಕಿನ ಘಟನೆಯನ್ನು ಪ್ರತಿಫಲಿಸುತ್ತದೆ ಅಥವಾ ಚದುರಿಸುತ್ತದೆ. ಅಂತಹ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ದೇಹದ ಮೇಲ್ಮೈಯ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ಯಾವ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು ಬೀಳುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ತಿಳಿದುಕೊಳ್ಳುವುದು ಬಹಳ ಮುಖ್ಯ. ಈ ಉದ್ದೇಶಕ್ಕಾಗಿ ಇದನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಭೌತಿಕ ಪ್ರಮಾಣ, ಪ್ರಕಾಶ ಎಂದು ಕರೆಯುತ್ತಾರೆ

. (30.10)

ಇಲ್ಯುಮಿನೇಷನ್ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಈ ಅಂಶದ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಮೇಲ್ಮೈ ಅಂಶದ ಮೇಲೆ ಒಟ್ಟು ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಘಟನೆಯ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 30.4 ನೋಡಿ). ಏಕರೂಪದ ಬೆಳಕಿನ ಔಟ್ಪುಟ್ಗಾಗಿ

ಇಲ್ಯುಮಿನನ್ಸ್ ಘಟಕ (ಐಷಾರಾಮಿ). ಲಕ್ಸ್ 1 ಮೀ 2 ವಿಸ್ತೀರ್ಣದ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಪ್ರಕಾಶಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅದರ ಮೇಲೆ 1 lm ನ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು ಬಿದ್ದಾಗ. ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಇದೇ ರೀತಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

ವಿಕಿರಣದ ಘಟಕ.

ಹೊಳಪು

ಅನೇಕ ಬೆಳಕಿನ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳಿಗೆ, ಕೆಲವು ಮೂಲಗಳನ್ನು ಪಾಯಿಂಟ್ ಮೂಲಗಳಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳನ್ನು ಅವುಗಳ ಆಕಾರವನ್ನು ಗುರುತಿಸಲು ಸಾಕಷ್ಟು ಹತ್ತಿರ ಇರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಬೇರೆ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಕೋನೀಯ ಆಯಾಮಗಳುಒಂದು ಬಿಂದುವಿನಿಂದ ವಿಸ್ತೃತ ವಸ್ತುವನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಲು ಕಣ್ಣು ಅಥವಾ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಉಪಕರಣದ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದೊಳಗೆ ಮೂಲಗಳು ನೆಲೆಗೊಂಡಿವೆ. ಅಂತಹ ಮೂಲಗಳಿಗೆ, ಹೊಳಪು ಎಂಬ ಭೌತಿಕ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸಲಾಗಿದೆ. ಕಣ್ಣು ಅಥವಾ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಉಪಕರಣದ (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ನಕ್ಷತ್ರಗಳು) ರೆಸಲ್ಯೂಶನ್‌ಗಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಕೋನೀಯ ಆಯಾಮಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಮೂಲಗಳಿಗೆ ಹೊಳಪಿನ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯು ಅನ್ವಯಿಸುವುದಿಲ್ಲ. ಹೊಳಪು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹೊಳೆಯುವ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುತ್ತದೆ. ಮೂಲವು ತನ್ನದೇ ಆದ ಅಥವಾ ಪ್ರತಿಫಲಿತ ಬೆಳಕಿನಿಂದ ಹೊಳೆಯಬಹುದು.

ಪ್ರಕಾಶಕ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಒಂದು ವಿಭಾಗದಿಂದ ಘನ ಕೋನದಲ್ಲಿ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹರಡುವ ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಅನ್ನು ನಾವು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡೋಣ. ಕಿರಣದ ಅಕ್ಷವು ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾದ ಕೋನವನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 30.5 ನೋಡಿ).

ಆಯ್ದ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಪ್ರದೇಶದ ಮೇಲೆ ಹೊಳೆಯುವ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಒಂದು ವಿಭಾಗದ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣ,

(30.14)

ಎಂದು ಕರೆದರು ಗೋಚರ ಮೇಲ್ಮೈಮೂಲ ಸೈಟ್ನ ಅಂಶ (Fig. 30.6 ನೋಡಿ).

ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವಿನ ಮೌಲ್ಯವು ಗೋಚರ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಪ್ರದೇಶ, ಕೋನ ಮತ್ತು ಘನ ಕೋನದ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

ಅನುಪಾತದ ಅಂಶವನ್ನು ಹೊಳಪು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳುಹೊರಸೂಸುವ ಮೇಲ್ಮೈ ಮತ್ತು ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿರಬಹುದು ವಿವಿಧ ದಿಕ್ಕುಗಳು. (30.5) ಪ್ರಕಾಶಮಾನದಿಂದ

. (30.16)

ಹೀಗಾಗಿ, ಹೊಳಪುಪ್ರತಿ ಯೂನಿಟ್ ಘನ ಕೋನಕ್ಕೆ ಗೋಚರ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಒಂದು ಘಟಕದಿಂದ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹೊರಸೂಸುವ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವಿನಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಅಥವಾ ಬೇರೆ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ: ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿನ ಹೊಳಪು ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಮೂಲದ ಗೋಚರ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ರಚಿಸಲಾದ ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ, ಹೊಳಪು ದಿಕ್ಕಿನ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಪ್ರಕಾಶಮಾನವು ದಿಕ್ಕಿನ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿಲ್ಲದ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳಿವೆ. ಅಂತಹ ಮೂಲಗಳನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಲ್ಯಾಂಬರ್ಟಿಯನ್ಅಥವಾ ಕೊಸೈನ್, ಲ್ಯಾಂಬರ್ಟ್ ನಿಯಮವು ಅವರಿಗೆ ಮಾನ್ಯವಾಗಿದೆ ಏಕೆಂದರೆ: ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಯು ಮೂಲದ ಮೇಲ್ಮೈ ಮತ್ತು ಈ ದಿಕ್ಕಿನ ಸಾಮಾನ್ಯ ನಡುವಿನ ಕೋನದ ಕೊಸೈನ್ಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ:

ಅಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಯು ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿದೆ, ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಮತ್ತು ಆಯ್ದ ದಿಕ್ಕಿನ ನಡುವಿನ ಕೋನವಾಗಿದೆ. ಎಲ್ಲಾ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಸಮಾನ ಹೊಳಪನ್ನು ಖಚಿತಪಡಿಸಿಕೊಳ್ಳಲು, ತಾಂತ್ರಿಕ ದೀಪಗಳನ್ನು ಹಾಲಿನ ಗಾಜಿನ ಚಿಪ್ಪುಗಳೊಂದಿಗೆ ಅಳವಡಿಸಲಾಗಿದೆ. ಪ್ರಸರಣ ಬೆಳಕನ್ನು ಹೊರಸೂಸುವ ಲ್ಯಾಂಬರ್ಟಿಯನ್ ಮೂಲಗಳು ಮೆಗ್ನೀಸಿಯಮ್ ಆಕ್ಸೈಡ್, ಮೆರುಗುಗೊಳಿಸದ ಪಿಂಗಾಣಿ, ಡ್ರಾಯಿಂಗ್ ಪೇಪರ್ ಮತ್ತು ಹೊಸದಾಗಿ ಬಿದ್ದ ಹಿಮದಿಂದ ಲೇಪಿತವಾದ ಮೇಲ್ಮೈಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿವೆ.

ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ಘಟಕ (ನಿಟ್). ಕೆಲವು ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ಮೌಲ್ಯಗಳು ಇಲ್ಲಿವೆ:

ಚಂದ್ರ - 2.5 knt,

ಪ್ರತಿದೀಪಕ ದೀಪ - 7 knt,

ಬೆಳಕಿನ ಬಲ್ಬ್ ಫಿಲಾಮೆಂಟ್ - 5 MNT,

ಸೌರ ಮೇಲ್ಮೈ - 1.5 Gnt.

ಮಾನವನ ಕಣ್ಣಿನಿಂದ ಗ್ರಹಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಕಡಿಮೆ ಹೊಳಪು ಸುಮಾರು 1 μnt, ಮತ್ತು 100 μnt ಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನ ಹೊಳಪು ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ ನೋವಿನ ಸಂವೇದನೆಕಣ್ಣಿನಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ದೃಷ್ಟಿಗೆ ಹಾನಿಯಾಗಬಹುದು. ಓದುವಾಗ ಮತ್ತು ಬರೆಯುವಾಗ ಬಿಳಿ ಕಾಗದದ ಹಾಳೆಯ ಹೊಳಪು ಕನಿಷ್ಠ 10 ನಿಟ್‌ಗಳಾಗಿರಬೇಕು.

ಶಕ್ತಿಯ ಹೊಳಪನ್ನು ಇದೇ ರೀತಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

. (30.18)

ಕಾಂತಿಗಾಗಿ ಅಳತೆಯ ಘಟಕ.

ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ

ಸೀಮಿತ ಆಯಾಮಗಳ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲವನ್ನು ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ (ಅದರ ಸ್ವಂತ ಅಥವಾ ಪ್ರತಿಫಲಿತ ಬೆಳಕಿನಿಂದ ಪ್ರಕಾಶಿಸುವುದು). ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಮೂಲವು ಘನ ಕೋನದೊಳಗೆ ಎಲ್ಲಾ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವಿನ ಮೇಲ್ಮೈ ಸಾಂದ್ರತೆಯಾಗಿದೆ. ಮೇಲ್ಮೈ ಅಂಶವು ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವನ್ನು ಹೊರಸೂಸಿದರೆ, ಆಗ

ಏಕರೂಪದ ಪ್ರಕಾಶಕ್ಕಾಗಿ ನಾವು ಬರೆಯಬಹುದು:

ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಅಳತೆಯ ಘಟಕ.

ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶವನ್ನು ಇದೇ ರೀತಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಘಟಕ.

ಪ್ರಕಾಶದ ನಿಯಮಗಳು

ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಕ್ ಮಾಪನಗಳು ಬೆಳಕಿನ ಎರಡು ನಿಯಮಗಳನ್ನು ಆಧರಿಸಿವೆ.

1. ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ರಕಾಶ ಪಾಯಿಂಟ್ ಮೂಲಪ್ರಕಾಶಿತ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಮೂಲದ ಅಂತರದ ವರ್ಗದೊಂದಿಗೆ ಬೆಳಕು ವಿಲೋಮವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. ಬಿಂದು ಮೂಲವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ (ಚಿತ್ರ 30.7 ನೋಡಿ) ಎಲ್ಲಾ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಬೆಳಕನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತದೆ. ನಾವು ತ್ರಿಜ್ಯಗಳೊಂದಿಗೆ ಗೋಳಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸೋಣ ಮತ್ತು ಮೂಲದ ಸುತ್ತಲಿನ ಮೂಲದೊಂದಿಗೆ ಕೇಂದ್ರೀಕೃತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ರದೇಶಗಳ ಮೂಲಕ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂಬುದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಅದು ಒಂದೇ ಘನ ಕೋನದಲ್ಲಿ ಹರಡುತ್ತದೆ. ನಂತರ ಪ್ರದೇಶಗಳ ಪ್ರಕಾಶವು ಕ್ರಮವಾಗಿ, ಮತ್ತು . ಘನ ಕೋನದ ಮೂಲಕ ಗೋಳಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಗಳ ಅಂಶಗಳನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಿ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:

. (30.22)

2. ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಕೋನದಲ್ಲಿ ಅದರ ಮೇಲೆ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವಿನ ಘಟನೆಯಿಂದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಸ್ತೀರ್ಣದಲ್ಲಿ ರಚಿಸಲಾದ ಪ್ರಕಾಶವು ಕಿರಣಗಳ ದಿಕ್ಕಿನ ನಡುವಿನ ಕೋನದ ಕೊಸೈನ್‌ಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಕಿರಣಗಳ ಸಮಾನಾಂತರ ಕಿರಣವನ್ನು ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ (ಚಿತ್ರ 29.8 ನೋಡಿ) ಮೇಲ್ಮೈಗಳ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಘಟನೆ ಮತ್ತು . ಕಿರಣಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಮೇಲ್ಮೈ ಮೇಲೆ ಬೀಳುತ್ತವೆ, ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ - ಸಾಮಾನ್ಯ ಕೋನದಲ್ಲಿ. ಅದೇ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು ಎರಡೂ ವಿಭಾಗಗಳ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ. ಮೊದಲ ಮತ್ತು ಎರಡನೆಯ ವಿಭಾಗಗಳ ಪ್ರಕಾಶವು ಕ್ರಮವಾಗಿ, . ಆದರೆ, ಆದ್ದರಿಂದ,

ಈ ಎರಡು ಕಾನೂನುಗಳನ್ನು ಒಟ್ಟುಗೂಡಿಸಿ, ನಾವು ರೂಪಿಸಬಹುದು ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲ ಕಾನೂನು: ಪಾಯಿಂಟ್ ಮೂಲದಿಂದ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಪ್ರಕಾಶವು ಮೂಲದ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಗೆ ನೇರವಾಗಿ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ, ಕಿರಣಗಳ ಕೋನದ ಕೋಸೈನ್ ಮತ್ತು ಮೂಲದಿಂದ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಇರುವ ಅಂತರದ ವರ್ಗಕ್ಕೆ ವಿಲೋಮ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ.

. (30.24)

ಈ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಬಳಸುವ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳು ಮೂಲದ ರೇಖೀಯ ಆಯಾಮಗಳು ಪ್ರಕಾಶಿತ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ 1/10 ಅಂತರವನ್ನು ಮೀರದಿದ್ದರೆ ಸಾಕಷ್ಟು ನಿಖರವಾದ ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ನೀಡುತ್ತವೆ. ಮೂಲವು 50 ಸೆಂ.ಮೀ ವ್ಯಾಸವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಡಿಸ್ಕ್ ಆಗಿದ್ದರೆ, ಡಿಸ್ಕ್ನ ಮಧ್ಯಭಾಗಕ್ಕೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾದ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಸಂಬಂಧಿತ ದೋಷ 50 ಸೆಂ.ಮೀ ದೂರದ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರದಲ್ಲಿ ಅದು 25% ತಲುಪುತ್ತದೆ, 2 ಮೀ ದೂರದಲ್ಲಿ ಅದು 1.5% ಮೀರುವುದಿಲ್ಲ, ಮತ್ತು 5 ಮೀ ದೂರದಲ್ಲಿ ಅದು 0.25% ಗೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ.

ಹಲವಾರು ಮೂಲಗಳಿದ್ದರೆ, ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಪ್ರಕಾಶವು ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಮೂಲದಿಂದ ರಚಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಪ್ರಕಾಶದ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಮೂಲವನ್ನು ಪಾಯಿಂಟ್ ಮೂಲವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗದಿದ್ದರೆ, ಅದರ ಮೇಲ್ಮೈಯನ್ನು ಪ್ರಾಥಮಿಕ ವಿಭಾಗಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರತಿಯೊಂದೂ ರಚಿಸಿದ ಪ್ರಕಾಶವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ. , ನಂತರ ಮೂಲದ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೇಲ್ಮೈ ಮೇಲೆ ಸಂಯೋಜಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಕೆಲಸದ ಸ್ಥಳಗಳು ಮತ್ತು ಆವರಣಗಳಿಗೆ ಬೆಳಕಿನ ಮಾನದಂಡಗಳಿವೆ. ಕೋಷ್ಟಕಗಳ ಮೇಲೆ ತರಗತಿ ಕೊಠಡಿಗಳುಪ್ರಕಾಶವು ಕನಿಷ್ಠ 150 ಲಕ್ಸ್ ಆಗಿರಬೇಕು; ಪುಸ್ತಕಗಳನ್ನು ಓದಲು, ಪ್ರಕಾಶದ ಅಗತ್ಯವಿದೆ, ಮತ್ತು ರೇಖಾಚಿತ್ರಕ್ಕಾಗಿ - 200 ಲಕ್ಸ್. ಕಾರಿಡಾರ್‌ಗಳಿಗೆ, ಬೀದಿಗಳಿಗೆ ಪ್ರಕಾಶವನ್ನು ಸಾಕಷ್ಟು ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ - .

ಭೂಮಿಯ ಮೇಲಿನ ಎಲ್ಲಾ ಜೀವಗಳಿಗೆ ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಮುಖ ಮೂಲವೆಂದರೆ ಸೂರ್ಯ, ಅದು ಸೃಷ್ಟಿಸುತ್ತದೆ ಗರಿಷ್ಠ ಮಟ್ಟವಾತಾವರಣ, ಸೌರ ಸ್ಥಿರಾಂಕ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಶಕ್ತಿಯ ವಿಕಿರಣ - ಮತ್ತು ಪ್ರಕಾಶವು 137 klx ಆಗಿದೆ. ಬೇಸಿಗೆಯಲ್ಲಿ ನೇರ ಕಿರಣಗಳಿಂದ ಭೂಮಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ರಚಿಸಲಾದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶವು ಎರಡು ಪಟ್ಟು ಕಡಿಮೆಯಾಗಿದೆ. ಸರಾಸರಿ ಅಕ್ಷಾಂಶದಲ್ಲಿ ಮಧ್ಯಾಹ್ನ ನೇರ ಸೂರ್ಯನ ಬೆಳಕಿನಿಂದ ರಚಿಸಲಾದ ಪ್ರಕಾಶವು 100 klx ಆಗಿದೆ. ಭೂಮಿಯ ಮೇಲಿನ ಋತುಗಳ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ಘಟನೆಯ ಕೋನದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯಿಂದ ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ ಸೂರ್ಯನ ಕಿರಣಗಳುಅದರ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ. ಉತ್ತರ ಗೋಳಾರ್ಧದಲ್ಲಿ, ಭೂಮಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಕಿರಣಗಳ ಸಂಭವದ ಕೋನವು ಚಳಿಗಾಲದಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚು ಮತ್ತು ಬೇಸಿಗೆಯಲ್ಲಿ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ. ಮೋಡ ಕವಿದ ಆಕಾಶದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ತೆರೆದ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿನ ಬೆಳಕು 1000 ಲಕ್ಸ್ ಆಗಿದೆ. ಕಿಟಕಿಯ ಬಳಿ ಪ್ರಕಾಶಮಾನವಾದ ಕೋಣೆಯಲ್ಲಿ ಪ್ರಕಾಶವು 100 ಲಕ್ಸ್ ಆಗಿದೆ. ಹೋಲಿಕೆಗಾಗಿ, ನಾವು ಹುಣ್ಣಿಮೆಯಿಂದ ಪ್ರಕಾಶವನ್ನು ನೀಡೋಣ - 0.2 ಲಕ್ಸ್ ಮತ್ತು ರಾತ್ರಿಯ ಆಕಾಶದಿಂದ ಚಂದ್ರನಿಲ್ಲದ ರಾತ್ರಿಯಲ್ಲಿ - 0.3 ಮಿಲಿಎಕ್ಸ್. ಸೂರ್ಯನಿಂದ ಭೂಮಿಗೆ ಇರುವ ಅಂತರವು 150 ಮಿಲಿಯನ್ ಕಿಲೋಮೀಟರ್, ಆದರೆ ಬಲದ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಸೂರ್ಯನ ಬೆಳಕುಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಭೂಮಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಸೂರ್ಯನಿಂದ ರಚಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಪ್ರಕಾಶವು ತುಂಬಾ ದೊಡ್ಡದಾಗಿದೆ.

ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯು ದಿಕ್ಕಿನ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿರುವ ಮೂಲಗಳಿಗೆ, ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ ಅವರು ಬಳಸುತ್ತಾರೆ ಸರಾಸರಿ ಗೋಲಾಕಾರದ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆ, ದೀಪದ ಒಟ್ಟು ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು ಎಲ್ಲಿದೆ. ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಅನುಪಾತ ವಿದ್ಯುತ್ ದೀಪಅದರ ವಿದ್ಯುತ್ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಪ್ರಕಾಶಕ ದಕ್ಷತೆದೀಪಗಳು: . ಉದಾಹರಣೆಗೆ, 100 W ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ದೀಪವು ಸರಾಸರಿ ಗೋಳಾಕಾರದ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ಸುಮಾರು 100 cd ಹೊಂದಿದೆ. ಅಂತಹ ದೀಪದ ಒಟ್ಟು ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು 4 × 3.14 × 100 cd = 1260 lm, ಮತ್ತು ಪ್ರಕಾಶಕ ದಕ್ಷತೆಯು 12.6 lm / W ಆಗಿದೆ. ಪ್ರತಿದೀಪಕ ದೀಪಗಳ ಪ್ರಕಾಶಕ ದಕ್ಷತೆಯು ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ದೀಪಗಳಿಗಿಂತ ಹಲವಾರು ಪಟ್ಟು ಹೆಚ್ಚು ಮತ್ತು 80 lm / W ತಲುಪುತ್ತದೆ. ಇದರ ಜೊತೆಗೆ, ಪ್ರತಿದೀಪಕ ದೀಪಗಳ ಸೇವೆಯ ಜೀವನವು 10 ಸಾವಿರ ಗಂಟೆಗಳ ಮೀರಿದೆ, ಆದರೆ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ದೀಪಗಳಿಗೆ ಇದು 1000 ಗಂಟೆಗಳಿಗಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಿರುತ್ತದೆ.

ಲಕ್ಷಾಂತರ ವರ್ಷಗಳ ವಿಕಸನದಲ್ಲಿ, ಮಾನವನ ಕಣ್ಣು ಸೂರ್ಯನ ಬೆಳಕಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ದೀಪದ ಬೆಳಕಿನ ರೋಹಿತದ ಸಂಯೋಜನೆಯು ಸೂರ್ಯನ ಬೆಳಕಿನ ರೋಹಿತದ ಸಂಯೋಜನೆಗೆ ಸಾಧ್ಯವಾದಷ್ಟು ಹತ್ತಿರದಲ್ಲಿದೆ ಎಂದು ಅಪೇಕ್ಷಣೀಯವಾಗಿದೆ. ರಲ್ಲಿ ಈ ಅವಶ್ಯಕತೆ ಹೆಚ್ಚಿನ ಮಟ್ಟಿಗೆಪ್ರತಿದೀಪಕ ದೀಪಗಳು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯಿಸುತ್ತವೆ. ಅದಕ್ಕಾಗಿಯೇ ಅವುಗಳನ್ನು ಪ್ರತಿದೀಪಕ ದೀಪಗಳು ಎಂದೂ ಕರೆಯುತ್ತಾರೆ. ಬೆಳಕಿನ ಬಲ್ಬ್ ಫಿಲಾಮೆಂಟ್ನ ಹೊಳಪು ಕಣ್ಣಿನಲ್ಲಿ ನೋವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತದೆ. ಇದನ್ನು ತಡೆಗಟ್ಟಲು, ಹಾಲಿನ ಗಾಜಿನ ಲ್ಯಾಂಪ್ಶೇಡ್ಗಳು ಮತ್ತು ಲ್ಯಾಂಪ್ಶೇಡ್ಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಅವುಗಳ ಎಲ್ಲಾ ಅನುಕೂಲಗಳೊಂದಿಗೆ, ಪ್ರತಿದೀಪಕ ದೀಪಗಳು ಸಹ ಹಲವಾರು ಅನಾನುಕೂಲಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ: ಸ್ವಿಚಿಂಗ್ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್‌ನ ಸಂಕೀರ್ಣತೆ, ಬೆಳಕಿನ ಹರಿವಿನ ಬಡಿತ (100 Hz ಆವರ್ತನದೊಂದಿಗೆ), ಶೀತದಲ್ಲಿ ಪ್ರಾರಂಭವಾಗುವ ಅಸಾಧ್ಯತೆ (ಪಾದರಸದ ಘನೀಕರಣದಿಂದಾಗಿ), ಥ್ರೊಟಲ್ ಝೇಂಕರಿಸುವುದು (ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೋಸ್ಟ್ರಿಕ್ಷನ್ ಕಾರಣ), ಪರಿಸರ ಅಪಾಯ (ಒಡೆದ ದೀಪದಿಂದ ಪಾದರಸವು ವಿಷ ಪರಿಸರ).

ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ದೀಪದ ವಿಕಿರಣದ ರೋಹಿತದ ಸಂಯೋಜನೆಯು ಸೂರ್ಯನಂತೆಯೇ ಇರಬೇಕಾದರೆ, ಅದರ ತಂತುವನ್ನು ಸೂರ್ಯನ ಮೇಲ್ಮೈಯ ತಾಪಮಾನಕ್ಕೆ ಬಿಸಿಮಾಡುವುದು ಅಗತ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ, 6200 ಕೆ. ಆದರೆ ಟಂಗ್ಸ್ಟನ್ , ಲೋಹಗಳ ಅತ್ಯಂತ ವಕ್ರೀಕಾರಕ, ಈಗಾಗಲೇ 3660 K ನಲ್ಲಿ ಕರಗುತ್ತದೆ.

ಸೂರ್ಯನ ಮೇಲ್ಮೈ ತಾಪಮಾನಕ್ಕೆ ಹತ್ತಿರವಿರುವ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಸಾಧಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಆರ್ಕ್ ಡಿಸ್ಚಾರ್ಜ್ಪಾದರಸದ ಆವಿಯಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ಕ್ಸೆನಾನ್ ಸುಮಾರು 15 ಎಟಿಎಮ್ ಒತ್ತಡದಲ್ಲಿ. ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿ ಆರ್ಕ್ ದೀಪ 10 Mkd ಗೆ ಹೆಚ್ಚಿಸಬಹುದು. ಅಂತಹ ದೀಪಗಳನ್ನು ಫಿಲ್ಮ್ ಪ್ರೊಜೆಕ್ಟರ್ಗಳು ಮತ್ತು ಸ್ಪಾಟ್ಲೈಟ್ಗಳಲ್ಲಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸೋಡಿಯಂ ಆವಿಯಿಂದ ತುಂಬಿದ ದೀಪಗಳು ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ವಿಕಿರಣದ ಗಮನಾರ್ಹ ಭಾಗ (ಸುಮಾರು ಮೂರನೇ ಒಂದು ಭಾಗ) ಕೇಂದ್ರೀಕೃತವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಎಂಬ ಅಂಶದಿಂದ ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ. ಗೋಚರ ಪ್ರದೇಶಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ (ಎರಡು ತೀವ್ರವಾದ ಹಳದಿ ರೇಖೆಗಳು 589.0 nm ಮತ್ತು 589.6 nm). ಸೋಡಿಯಂ ದೀಪಗಳ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯು ಮಾನವನ ಕಣ್ಣಿಗೆ ತಿಳಿದಿರುವ ಸೂರ್ಯನ ಬೆಳಕಿನಿಂದ ಬಹಳ ಭಿನ್ನವಾಗಿದ್ದರೂ, ಹೆದ್ದಾರಿಗಳನ್ನು ಬೆಳಗಿಸಲು ಅವುಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಅವುಗಳ ಪ್ರಯೋಜನವು ಹೆಚ್ಚಿನ ಪ್ರಕಾಶಕ ದಕ್ಷತೆಯಾಗಿದ್ದು, 140 lm / W ತಲುಪುತ್ತದೆ.

ಫೋಟೋಮೀಟರ್‌ಗಳು

ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆ ಅಥವಾ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವುಗಳನ್ನು ಅಳೆಯಲು ವಿನ್ಯಾಸಗೊಳಿಸಲಾದ ಉಪಕರಣಗಳು ವಿವಿಧ ಮೂಲಗಳು, ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಫೋಟೋಮೀಟರ್‌ಗಳು. ನೋಂದಣಿ ತತ್ವದ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ಫೋಟೋಮೀಟರ್ಗಳು ಎರಡು ವಿಧಗಳಾಗಿವೆ: ವ್ಯಕ್ತಿನಿಷ್ಠ (ದೃಶ್ಯ) ಮತ್ತು ವಸ್ತುನಿಷ್ಠ.

ವ್ಯಕ್ತಿನಿಷ್ಠ ಫೋಟೊಮೀಟರ್ನ ಕಾರ್ಯಾಚರಣೆಯ ತತ್ವವು ಎರಡು ಪಕ್ಕದ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳ ಪ್ರಕಾಶದ ಸಮಾನತೆಯನ್ನು (ಹೆಚ್ಚು ನಿಖರವಾಗಿ, ಹೊಳಪು) ಸಾಕಷ್ಟು ನಿಖರತೆಯೊಂದಿಗೆ ರೆಕಾರ್ಡ್ ಮಾಡುವ ಕಣ್ಣಿನ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವನ್ನು ಆಧರಿಸಿದೆ, ಅವುಗಳು ಒಂದೇ ಬಣ್ಣದ ಬೆಳಕಿನಿಂದ ಪ್ರಕಾಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ.

ಎರಡು ಮೂಲಗಳನ್ನು ಹೋಲಿಸಲು ಫೋಟೊಮೀಟರ್‌ಗಳನ್ನು ವಿನ್ಯಾಸಗೊಳಿಸಲಾಗಿದ್ದು, ಕಣ್ಣಿನ ಪಾತ್ರವು ಹೋಲಿಸಿದ ಮೂಲಗಳಿಂದ ಪ್ರಕಾಶಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಎರಡು ಪಕ್ಕದ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳ ಪ್ರಕಾಶದ ಸಮಾನತೆಯನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಲು ಕಡಿಮೆಯಾಗಿದೆ (Fig. 30.9 ನೋಡಿ). ವೀಕ್ಷಕರ ಕಣ್ಣು ಒಳಗೆ ಕಪ್ಪಾಗಿಸಿದ ಪೈಪ್‌ನ ಮಧ್ಯದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾದ ಬಿಳಿ ತ್ರಿಕೋನ ಪ್ರಿಸ್ಮ್ ಅನ್ನು ಪರಿಶೀಲಿಸುತ್ತದೆ. ಪ್ರಿಸ್ಮ್ ಅನ್ನು ಮೂಲಗಳಿಂದ ಪ್ರಕಾಶಿಸಲಾಗಿದೆ ಮತ್ತು. ಮೂಲಗಳಿಂದ ಪ್ರಿಸ್ಮ್ಗೆ ದೂರವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುವ ಮೂಲಕ, ನೀವು ಮೇಲ್ಮೈಗಳ ಪ್ರಕಾಶವನ್ನು ಸಮೀಕರಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು. ನಂತರ , ಎಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಗಳು ಕ್ರಮವಾಗಿ, ಮೂಲಗಳು ಮತ್ತು . ಒಂದು ಮೂಲಗಳ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯು ತಿಳಿದಿದ್ದರೆ (ಉಲ್ಲೇಖ ಮೂಲ), ನಂತರ ಆಯ್ಕೆಮಾಡಿದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಇತರ ಮೂಲದ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು. ವಿಭಿನ್ನ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಮೂಲದ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ಅಳೆಯುವ ಮೂಲಕ, ಒಟ್ಟು ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು, ಪ್ರಕಾಶ, ಇತ್ಯಾದಿಗಳನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಉಲ್ಲೇಖದ ಮೂಲವು ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ದೀಪವಾಗಿದೆ, ಅದರ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ತಿಳಿಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಬಹಳ ವಿಶಾಲವಾದ ಮಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ದೂರದ ಅನುಪಾತವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸಲು ಅಸಮರ್ಥತೆಯು ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಅನ್ನು ದುರ್ಬಲಗೊಳಿಸುವ ಇತರ ವಿಧಾನಗಳ ಬಳಕೆಯನ್ನು ಒತ್ತಾಯಿಸುತ್ತದೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ ವೇರಿಯಬಲ್ ದಪ್ಪದ ಫಿಲ್ಟರ್ನಿಂದ ಬೆಳಕಿನ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆ - ಒಂದು ಬೆಣೆ (ಚಿತ್ರ 30.10 ನೋಡಿ).

ಪ್ರಭೇದಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದು ದೃಶ್ಯ ವಿಧಾನಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿ ಎನ್ನುವುದು ಪ್ರತಿ ವೀಕ್ಷಕರಿಗೆ ಕಣ್ಣಿನ ಮಿತಿ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯ ಸ್ಥಿರತೆಯ ಬಳಕೆಯನ್ನು ಆಧರಿಸಿದ ನಿಗ್ರಹ ವಿಧಾನವಾಗಿದೆ. ಕಣ್ಣಿನ ಮಿತಿ ಸಂವೇದನೆಯು ಮಾನವನ ಕಣ್ಣು ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯಿಸುವ ಕಡಿಮೆ ಹೊಳಪು (ಸುಮಾರು 1 ಮೈಕ್ರಾನ್) ಆಗಿದೆ. ಈ ಹಿಂದೆ ಕಣ್ಣಿನ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯ ಮಿತಿಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿದ ನಂತರ, ಕೆಲವು ರೀತಿಯಲ್ಲಿ (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಮಾಪನಾಂಕ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಬೆಣೆ) ಅಧ್ಯಯನದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಮೂಲದ ಹೊಳಪನ್ನು ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯ ಮಿತಿಗೆ ಇಳಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಎಷ್ಟು ಬಾರಿ ಹೊಳಪು ಕ್ಷೀಣಿಸುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ತಿಳಿದುಕೊಳ್ಳುವುದರಿಂದ, ಉಲ್ಲೇಖದ ಮೂಲವಿಲ್ಲದೆ ನೀವು ಮೂಲದ ಸಂಪೂರ್ಣ ಹೊಳಪನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು. ಈ ವಿಧಾನವು ಅತ್ಯಂತ ಸೂಕ್ಷ್ಮವಾಗಿದೆ.

ಮೂಲದ ಒಟ್ಟು ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವಿನ ನೇರ ಮಾಪನವನ್ನು ಅವಿಭಾಜ್ಯ ಫೋಟೊಮೀಟರ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ನಡೆಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಗೋಳಾಕಾರದ ಫೋಟೊಮೀಟರ್‌ನಲ್ಲಿ (Fig. 30.11 ನೋಡಿ). ಅಧ್ಯಯನದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಮೂಲವನ್ನು ಒಳಗೆ ಮ್ಯಾಟ್ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಬಿಳುಪುಗೊಳಿಸಿದ ಗೋಳದ ಆಂತರಿಕ ಕುಳಿಯಲ್ಲಿ ಅಮಾನತುಗೊಳಿಸಲಾಗಿದೆ. ಗೋಳದ ಒಳಗೆ ಬೆಳಕಿನ ಬಹು ಪ್ರತಿಫಲನಗಳ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಪ್ರಕಾಶವನ್ನು ರಚಿಸಲಾಗಿದೆ, ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ ಮಧ್ಯಮ ಶಕ್ತಿಬೆಳಕಿನ ಮೂಲ. ಪರದೆಯ ಮೂಲಕ ನೇರ ಕಿರಣಗಳಿಂದ ರಕ್ಷಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ರಂಧ್ರದ ಪ್ರಕಾಶವು ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ: , ಅದರ ಗಾತ್ರ ಮತ್ತು ಬಣ್ಣವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಸಾಧನದ ಸ್ಥಿರತೆ ಎಲ್ಲಿದೆ. ರಂಧ್ರವನ್ನು ಹಾಲಿನ ಗಾಜಿನಿಂದ ಮುಚ್ಚಲಾಗುತ್ತದೆ. ಹಾಲಿನ ಗಾಜಿನ ಹೊಳಪು ಸಹ ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಮೇಲೆ ವಿವರಿಸಿದ ಫೋಟೋಮೀಟರ್ ಬಳಸಿ ಅಥವಾ ಇನ್ನೊಂದು ವಿಧಾನದಿಂದ ಇದನ್ನು ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ತಂತ್ರಜ್ಞಾನದಲ್ಲಿ, ಫೋಟೊಸೆಲ್ಗಳೊಂದಿಗೆ ಸ್ವಯಂಚಾಲಿತ ಗೋಳಾಕಾರದ ಫೋಟೊಮೀಟರ್ಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ವಿದ್ಯುತ್ ದೀಪ ಸಸ್ಯದ ಕನ್ವೇಯರ್ನಲ್ಲಿ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ದೀಪಗಳನ್ನು ನಿಯಂತ್ರಿಸಲು.

ವಸ್ತುನಿಷ್ಠ ವಿಧಾನಗಳುಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಯನ್ನು ಛಾಯಾಗ್ರಹಣ ಮತ್ತು ವಿದ್ಯುತ್ ಎಂದು ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ. ಫೋಟೊಸೆನ್ಸಿಟಿವ್ ಪದರದ ಕಪ್ಪಾಗುವಿಕೆಯು ವ್ಯಾಪಕ ಶ್ರೇಣಿಯ ಮೇಲೆ, ಅದರ ಪ್ರಕಾಶದ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಪದರದ ಮೇಲೆ ಬೀಳುವ ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿಯ ಸಾಂದ್ರತೆಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ ಮಾನ್ಯತೆ (ಟೇಬಲ್ 30.1 ನೋಡಿ). ಈ ವಿಧಾನವು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ ಸಾಪೇಕ್ಷ ತೀವ್ರತೆಎರಡು ಹತ್ತಿರದಲ್ಲಿದೆ ರೋಹಿತದ ರೇಖೆಗಳುಒಂದು ವರ್ಣಪಟಲದಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ಛಾಯಾಗ್ರಹಣದ ತಟ್ಟೆಯ ಕೆಲವು ಪ್ರದೇಶಗಳ ಕಪ್ಪಾಗುವಿಕೆಯ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಎರಡು ಪಕ್ಕದ (ಒಂದು ಛಾಯಾಗ್ರಹಣದ ತಟ್ಟೆಯಲ್ಲಿ ತೆಗೆದ) ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಾದಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ಸಾಲಿನ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ಹೋಲಿಸಿ.

ದೃಶ್ಯ ಮತ್ತು ಛಾಯಾಗ್ರಹಣದ ವಿಧಾನಗಳನ್ನು ಕ್ರಮೇಣ ವಿದ್ಯುತ್ ವಿಧಾನಗಳಿಂದ ಬದಲಾಯಿಸಲಾಗುತ್ತಿದೆ. ನಂತರದ ಪ್ರಯೋಜನವೆಂದರೆ ಅವರು ಕಂಪ್ಯೂಟರ್ನ ಬಳಕೆಯವರೆಗೆ ಸ್ವಯಂಚಾಲಿತ ನೋಂದಣಿ ಮತ್ತು ಫಲಿತಾಂಶಗಳ ಸಂಸ್ಕರಣೆಯನ್ನು ಸರಳವಾಗಿ ನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತಾರೆ. ಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ ಫೋಟೋಮೀಟರ್‌ಗಳು ಗೋಚರ ವರ್ಣಪಟಲವನ್ನು ಮೀರಿ ವಿಕಿರಣದ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ಅಳೆಯಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ.

ಅಧ್ಯಾಯ 31. ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣ

31.1. ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣ

ಸಾಕಷ್ಟು ಹೆಚ್ಚಿನ ತಾಪಮಾನಕ್ಕೆ ಬಿಸಿಯಾದ ದೇಹಗಳು ಹೊಳೆಯುತ್ತವೆ. ತಾಪನದಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ದೇಹಗಳ ಹೊಳಪನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಉಷ್ಣ (ತಾಪಮಾನ) ವಿಕಿರಣ. ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣವು ಪ್ರಕೃತಿಯಲ್ಲಿ ಅತ್ಯಂತ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿದೆ, ಇದು ಶಕ್ತಿಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ ಉಷ್ಣ ಚಲನೆವಸ್ತುವಿನ ಪರಮಾಣುಗಳು ಮತ್ತು ಅಣುಗಳು (ಅಂದರೆ, ಅದರ ಆಂತರಿಕ ಶಕ್ತಿಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ) ಮತ್ತು 0 ಕೆಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಎಲ್ಲಾ ಕಾಯಗಳ ಲಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ. ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣವು ನಿರಂತರ ವರ್ಣಪಟಲದಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ, ಗರಿಷ್ಠ ಸ್ಥಾನವು ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ಹೆಚ್ಚಿನ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಅಲ್ಪಾವಧಿಯ (ಗೋಚರ ಮತ್ತು ನೇರಳಾತೀತ) ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಹೊರಸೂಸಲಾಗುತ್ತದೆ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳು, ಕಡಿಮೆ ಪದಗಳಿಗಿಂತ - ಪ್ರಧಾನವಾಗಿ ಉದ್ದ (ಅತಿಗೆಂಪು).

ಪರಿಮಾಣಾತ್ಮಕ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳುಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣವು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ (ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ) ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸಾಂದ್ರತೆ- ಯುನಿಟ್ ಅಗಲದ ಆವರ್ತನ ಮಧ್ಯಂತರದಲ್ಲಿ ದೇಹದ ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಸ್ತೀರ್ಣಕ್ಕೆ ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿ:

ಆರ್ವಿ, ಟಿ =, (31.1)

ಆವರ್ತನ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿ ದೇಹದ ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಸಮಯಕ್ಕೆ (ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿ) ಹೊರಸೂಸುವ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ವಿಕಿರಣದ ಶಕ್ತಿ ಎಲ್ಲಿದೆ vಮೊದಲು v+dv

ಶಕ್ತಿ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಘಟಕ ಆರ್ವಿ, ಟಿ- ಜೌಲ್ ಪ್ರತಿ ಮೀಟರ್ ಸ್ಕ್ವೇರ್ಡ್ (J/m2).

ಲಿಖಿತ ಸೂತ್ರವನ್ನು ತರಂಗಾಂತರದ ಕಾರ್ಯವಾಗಿ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಬಹುದು:

=Rv, Tdv= R λ , T dλ. (31.2)

ಏಕೆಂದರೆ с =λvυ, ಅದು dλ/ dv = - ಸಿವಿ 2 = - λ 2 / ಜೊತೆ,

ಅಲ್ಲಿ ಮೈನಸ್ ಚಿಹ್ನೆಯು ಒಂದು ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಳದೊಂದಿಗೆ ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ ( λ ಅಥವಾ v) ಮತ್ತೊಂದು ಪ್ರಮಾಣ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಈ ಕೆಳಗಿನವುಗಳಲ್ಲಿ ನಾವು ಮೈನಸ್ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಬಿಟ್ಟುಬಿಡುತ್ತೇವೆ.

ಹೀಗಾಗಿ,

ಆರ್ υ, ಟಿ =Rλ,T . (31.3)

ಸೂತ್ರವನ್ನು ಬಳಸಿ (31.3) ನೀವು ಹೋಗಬಹುದು ಆರ್ವಿ, ಟಿಗೆ Rλ,Tಮತ್ತು ಪ್ರತಿಕ್ರಮದಲ್ಲಿ.

ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ತಿಳಿದುಕೊಂಡು, ನಾವು ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕಬಹುದು ಸಮಗ್ರ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ(ಸಮಗ್ರ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ), ಎಲ್ಲಾ ಆವರ್ತನಗಳ ಮೇಲೆ ಕೂಡಿಸಿ:

ಆರ್ ಟಿ = . (31.4)

ಅವುಗಳ ಮೇಲೆ ವಿಕಿರಣ ಘಟನೆಯನ್ನು ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ದೇಹಗಳ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವು ವಿಶಿಷ್ಟವಾಗಿದೆ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆ

ಎ ವಿ, ಟಿ =(31.5)

ಆವರ್ತನಗಳೊಂದಿಗೆ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳ ಮೂಲಕ ದೇಹದ ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಸ್ತೀರ್ಣಕ್ಕೆ ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಸಮಯಕ್ಕೆ ಶಕ್ತಿಯ ಯಾವ ಭಾಗವನ್ನು ತರಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ vಮೊದಲು v+dv, ದೇಹದಿಂದ ಹೀರಲ್ಪಡುತ್ತದೆ.

ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವು ಆಯಾಮವಿಲ್ಲದ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ. ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ಆರ್ವಿ, ಟಿಮತ್ತು ಎ ವಿ, ಟಿದೇಹದ ಸ್ವಭಾವವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ, ಅದರ ಥರ್ಮೋಡೈನಾಮಿಕ್ ತಾಪಮಾನ ಮತ್ತು ಅದೇ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ವಿಭಿನ್ನ ಆವರ್ತನಗಳೊಂದಿಗೆ ವಿಕಿರಣಕ್ಕೆ ಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಈ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ನಿಶ್ಚಿತ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಟಿಮತ್ತು v(ಅಥವಾ ಬದಲಿಗೆ, ಸಾಕಷ್ಟು ಕಿರಿದಾದ ಆವರ್ತನ ಶ್ರೇಣಿಯಿಂದ vಮೊದಲು v+dv).

ಯಾವುದೇ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವಿರುವ ದೇಹವನ್ನು ಅದರ ಮೇಲೆ ಯಾವುದೇ ಆವರ್ತನ ಘಟನೆಯ ಎಲ್ಲಾ ವಿಕಿರಣ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಕಪ್ಪು.ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಎಲ್ಲಾ ಆವರ್ತನಗಳು ಮತ್ತು ತಾಪಮಾನಗಳಿಗೆ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವು ಏಕತೆಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ( A h v,T = 1) ಪ್ರಕೃತಿಯಲ್ಲಿ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕಪ್ಪು ದೇಹಗಳಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಮಸಿ, ಪ್ಲಾಟಿನಂ ಕಪ್ಪು, ಕಪ್ಪು ವೆಲ್ವೆಟ್ ಮತ್ತು ಕೆಲವು ಇತರ ದೇಹಗಳು, ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಆವರ್ತನ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯಲ್ಲಿ, ಅವುಗಳ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳಲ್ಲಿ ಅವುಗಳಿಗೆ ಹತ್ತಿರದಲ್ಲಿವೆ.

ಆದರ್ಶ ಮಾದರಿಕಪ್ಪು ದೇಹವು ಸಣ್ಣ ರಂಧ್ರವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಮುಚ್ಚಿದ ಕುಹರವಾಗಿದೆ, ಆಂತರಿಕ ಮೇಲ್ಮೈಇದು ಕಪ್ಪಾಗಿದೆ (ಚಿತ್ರ 31.1). Fig. 31.1 ಅನ್ನು ಪ್ರವೇಶಿಸುವ ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣ.

ಅಂತಹ ಕುಹರವು ಗೋಡೆಗಳಿಂದ ಬಹು ಪ್ರತಿಫಲನಗಳನ್ನು ಅನುಭವಿಸುತ್ತದೆ, ಇದರ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಹೊರಸೂಸುವ ವಿಕಿರಣದ ತೀವ್ರತೆಯು ಬಹುತೇಕ ಇರುತ್ತದೆ ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮ. ರಂಧ್ರದ ಗಾತ್ರವು ಕುಹರದ ವ್ಯಾಸದ 0.1 ಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಿದ್ದರೆ, ಎಲ್ಲಾ ಆವರ್ತನಗಳ ಘಟನೆಯ ವಿಕಿರಣವು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಹೀರಲ್ಪಡುತ್ತದೆ ಎಂದು ಅನುಭವವು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ತೆರೆದ ಕಿಟಕಿಗಳುಮನೆಗಳು ಬೀದಿಯಿಂದ ಕಪ್ಪಾಗಿ ಕಾಣುತ್ತವೆ, ಆದರೂ ಗೋಡೆಗಳ ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರತಿಫಲನದಿಂದಾಗಿ ಕೋಣೆಗಳ ಒಳಭಾಗವು ಸಾಕಷ್ಟು ಹಗುರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯ ಜೊತೆಗೆ, ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಬೂದು ದೇಹ- ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವು ಏಕತೆಗಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಿರುವ ದೇಹ, ಆದರೆ ಎಲ್ಲಾ ಆವರ್ತನಗಳಿಗೆ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ದೇಹದ ಮೇಲ್ಮೈಯ ತಾಪಮಾನ, ವಸ್ತು ಮತ್ತು ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಮಾತ್ರ ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ಬೂದು ದೇಹಕ್ಕೆ ಮತ್ತು ವಿ, ಟಿ ಜೊತೆಗೆ< 1.

ಕಿರ್ಚಾಫ್ ಕಾನೂನು

ಕಿರ್ಚಾಫ್ ಕಾನೂನು: ರೋಹಿತದ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆಗೆ ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಅನುಪಾತವು ದೇಹದ ಸ್ವಭಾವವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ; ಇದು ಎಲ್ಲಾ ದೇಹಗಳಿಗೆ ಆವರ್ತನ (ತರಂಗಾಂತರ) ಮತ್ತು ತಾಪಮಾನದ ಸಾರ್ವತ್ರಿಕ ಕಾರ್ಯವಾಗಿದೆ:

= ಆರ್ವಿ, ಟಿ(31.6)

ಕಪ್ಪು ದೇಹಕ್ಕೆ ಎ ಎಚ್ ವಿ, ಟಿ=1, ಆದ್ದರಿಂದ ಇದು ಕಿರ್ಚಾಫ್ ಕಾನೂನಿನಿಂದ ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ ಆರ್ವಿ, ಟಿಕಪ್ಪು ದೇಹವು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಆರ್ ವಿ, ಟಿ. ಹೀಗಾಗಿ, ಸಾರ್ವತ್ರಿಕ ಕಿರ್ಚಾಫ್ ಕಾರ್ಯ ಆರ್ ವಿ, ಟಿಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚೇನೂ ಅಲ್ಲ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಕಿರ್ಚಾಫ್ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ, ಎಲ್ಲಾ ದೇಹಗಳಿಗೆ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ರೋಹಿತದ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆಗೆ ಅನುಪಾತವು ಅದೇ ತಾಪಮಾನ ಮತ್ತು ಆವರ್ತನದಲ್ಲಿ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್‌ನ ಯಾವುದೇ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿನ ಯಾವುದೇ ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಯಾವಾಗಲೂ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಗಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಕಿರ್ಚಾಫ್ ನಿಯಮದಿಂದ ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ (ಅದೇ ಮೌಲ್ಯಗಳಿಗೆ ಟಿಮತ್ತು v), ಏಕೆಂದರೆ ಎ ವಿ, ಟಿ < 1, и поэтому ಆರ್ವಿ, ಟಿ < ಆರ್ ವಿ υ, ಟಿ. ಹೆಚ್ಚುವರಿಯಾಗಿ, (31.6) ನಿಂದ ಇದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ದೇಹವು T ನಲ್ಲಿನ ಆವರ್ತನ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯಲ್ಲಿ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವುದಿಲ್ಲ v, ಮೊದಲು v+dv, ನಂತರ ಇದು ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಈ ಆವರ್ತನ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿದೆ ಟಿಮತ್ತು ಯಾವಾಗಿನಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವುದಿಲ್ಲ ಎ ವಿ, ಟಿ=0, ಆರ್ವಿ, ಟಿ=0

ಕಿರ್ಚಾಫ್ ನಿಯಮವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಸಮಗ್ರ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ (31.4) ಹೀಗೆ ಬರೆಯಬಹುದು

ಆರ್ ಟಿ = .(31.7)

ಬೂದು ದೇಹಕ್ಕೆ ಟಿ ಜೊತೆ ಆರ್ = ಎ ಟಿ = ಎ ಟಿ ಆರ್ ಇ, (31.8)

ಎಲ್ಲಿ ಆರ್ ಇ=-ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ.

ಕಿರ್ಚಾಫ್ನ ನಿಯಮವು ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಮಾತ್ರ ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ವಿಕಿರಣದ ಸ್ವರೂಪವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ವಿಶ್ವಾಸಾರ್ಹ ಮಾನದಂಡವಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ. ಕಿರ್ಚಾಫ್ ನಿಯಮವನ್ನು ಪಾಲಿಸದ ವಿಕಿರಣವು ಉಷ್ಣವಲ್ಲ.

ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಉದ್ದೇಶಗಳಿಗಾಗಿ, ಡಾರ್ಕ್ ಮತ್ತು ಒರಟಾದ ಮೇಲ್ಮೈ ಹೊಂದಿರುವ ದೇಹಗಳು ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕವನ್ನು 1 ಕ್ಕೆ ಹತ್ತಿರದಲ್ಲಿದೆ ಎಂದು ಕಿರ್ಚಾಫ್ನ ನಿಯಮದಿಂದ ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಕಾರಣಕ್ಕಾಗಿ, ಅವರು ಚಳಿಗಾಲದಲ್ಲಿ ಕಪ್ಪು ಬಟ್ಟೆಗಳನ್ನು ಧರಿಸಲು ಬಯಸುತ್ತಾರೆ ಮತ್ತು ಬೇಸಿಗೆಯಲ್ಲಿ ಹಗುರವಾದ ಬಟ್ಟೆಗಳನ್ನು ಧರಿಸುತ್ತಾರೆ. ಆದರೆ ಏಕತೆಗೆ ಹತ್ತಿರವಿರುವ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ದೇಹಗಳು ಸಹ ಅದಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ. ನೀವು ಎರಡು ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಪಾತ್ರೆಗಳನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಂಡರೆ, ಒಂದು ಡಾರ್ಕ್, ಒರಟಾದ ಮೇಲ್ಮೈ ಮತ್ತು ಇನ್ನೊಂದರ ಗೋಡೆಗಳು ಬೆಳಕು ಮತ್ತು ಹೊಳೆಯುವವು, ಮತ್ತು ಅದೇ ಪ್ರಮಾಣದ ಕುದಿಯುವ ನೀರನ್ನು ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಸುರಿಯುತ್ತಾರೆ, ನಂತರ ಮೊದಲ ಹಡಗು ವೇಗವಾಗಿ ತಣ್ಣಗಾಗುತ್ತದೆ.

31.3. ಸ್ಟೀಫನ್-ಬೋಲ್ಟ್ಜ್‌ಮನ್ ಕಾನೂನುಗಳು ಮತ್ತು ವೀನ್ ಸ್ಥಳಾಂತರಗಳು

ಕಪ್ಪು ಕಾಯದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಸಾರ್ವತ್ರಿಕ ಕಾರ್ಯವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಕಿರ್ಚಾಫ್ ನಿಯಮದಿಂದ ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ಆವರ್ತನ ಮತ್ತು ತಾಪಮಾನದ ಮೇಲೆ ಅದರ ಸ್ಪಷ್ಟ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯುವುದು ಪ್ರಮುಖ ಕಾರ್ಯಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣದ ಸಿದ್ಧಾಂತ.

ಸ್ಟೀಫನ್, ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ದತ್ತಾಂಶವನ್ನು ವಿಶ್ಲೇಷಿಸಿದರು ಮತ್ತು ಬೋಲ್ಟ್ಜ್‌ಮನ್, ಥರ್ಮೋಡೈನಾಮಿಕ್ ವಿಧಾನವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ಈ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಭಾಗಶಃ ಮಾತ್ರ ಪರಿಹರಿಸಿದರು, ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಿದರು. ಆರ್ ಇತಾಪಮಾನದ ಮೇಲೆ. ಈ ಪ್ರಕಾರ ಸ್ಟೀಫನ್-ಬೋಲ್ಟ್ಜ್ಮನ್ ಕಾನೂನು,

R e = σ T 4, (31.9)

ಅಂದರೆ, ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶವು ಅದರ ಥರ್ಮೋಡೈನಾಮಿಕ್ ತಾಪಮಾನದ ಶಕ್ತಿಯ ಕಾಲುಭಾಗಕ್ಕೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ; σ - ಸ್ಟೀಫನ್-ಬೋಲ್ಟ್ಜ್ಮನ್ ಸ್ಥಿರ: ಅವಳು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಮೌಲ್ಯ 5.67 × 10 -8 W/(m 2 × K 4) ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಸ್ಟೀಫನ್-ಬೋಲ್ಟ್ಜ್ಮನ್ ಕಾನೂನು, ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸುತ್ತದೆ ಆರ್ ಇತಾಪಮಾನದ ಮೇಲೆ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ವಿಕಿರಣದ ರೋಹಿತದ ಸಂಯೋಜನೆಯ ಬಗ್ಗೆ ಉತ್ತರವನ್ನು ನೀಡುವುದಿಲ್ಲ. ಕಾರ್ಯದ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ವಕ್ರಾಕೃತಿಗಳಿಂದ ಆರ್ λ, ಟಿತರಂಗಾಂತರದಿಂದ λ (r λ,T =´ ´ ಆರ್ ν, ಟಿ) ವಿವಿಧ ತಾಪಮಾನಗಳಲ್ಲಿ (ಚಿತ್ರ 30.2) ಚಿತ್ರ 31.2.

ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ವರ್ಣಪಟಲದಲ್ಲಿನ ಶಕ್ತಿಯ ವಿತರಣೆಯು ಅಸಮವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಅದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಎಲ್ಲಾ ವಕ್ರಾಕೃತಿಗಳು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾದ ಗರಿಷ್ಠವನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ, ಇದು ತಾಪಮಾನವು ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ ಕಡಿಮೆ ತರಂಗಾಂತರಗಳ ಕಡೆಗೆ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. ವಕ್ರರೇಖೆಯಿಂದ ಸುತ್ತುವರಿದ ಪ್ರದೇಶ ಆರ್ λ, ಟಿನಿಂದ λ ಮತ್ತು x-ಆಕ್ಸಿಸ್, ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ ಆರ್ ಇಕಪ್ಪು ದೇಹ ಮತ್ತು, ಆದ್ದರಿಂದ, ಸ್ಟೀಫನ್-ಬೋಲ್ಟ್ಜ್ಮನ್ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ, ತಾಪಮಾನದ ಕಾಲು ಶಕ್ತಿಗಳು.

ವಿ.ವಿನ್, ಥರ್ಮೋ- ಮತ್ತು ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ ನಿಯಮಗಳನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ, ತರಂಗಾಂತರದ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಿದರು λ ಗರಿಷ್ಠ ಕಾರ್ಯದ ಗರಿಷ್ಠಕ್ಕೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ ಆರ್ λ, ಟಿ, ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ T. ಪ್ರಕಾರ ವೈನ್ ಸ್ಥಳಾಂತರ ಕಾನೂನು,

λ ಗರಿಷ್ಠ =b/T, (31.10)

ಅಂದರೆ ತರಂಗಾಂತರ λ ಗರಿಷ್ಠ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಮೌಲ್ಯಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ
ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ಸಾಂದ್ರತೆ ಆರ್ λ, ಟಿಕಪ್ಪು ದೇಹವು ಅದರ ಥರ್ಮೋಡೈನಾಮಿಕ್ ತಾಪಮಾನಕ್ಕೆ ವಿಲೋಮ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ಬಿ - ನಿರಂತರ ಅಪರಾಧಇದರ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಮೌಲ್ಯ 2.9×10 -3 m×K.

ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ (31.10) ಅನ್ನು ವೈನ್‌ನ ಸ್ಥಳಾಂತರ ಕಾನೂನು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ; ಇದು ಕಾರ್ಯದ ಗರಿಷ್ಠ ಸ್ಥಾನದ ಸ್ಥಳಾಂತರವನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ ಆರ್ λ, ಟಿಕಡಿಮೆ ತರಂಗಾಂತರಗಳ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ಉಷ್ಣತೆಯು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ. ಬಿಸಿಯಾದ ಕಾಯಗಳ ಉಷ್ಣತೆಯು ಕಡಿಮೆಯಾದಂತೆ, ದೀರ್ಘ-ತರಂಗ ವಿಕಿರಣವು ಅವುಗಳ ವರ್ಣಪಟಲದಲ್ಲಿ (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಪರಿವರ್ತನೆ) ಏಕೆ ಹೆಚ್ಚು ಪ್ರಾಬಲ್ಯ ಸಾಧಿಸುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ವೈನ್ ಕಾನೂನು ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ. ಬಿಳಿ ಶಾಖಲೋಹವು ತಣ್ಣಗಾದಾಗ ಕೆಂಪು ಬಣ್ಣಕ್ಕೆ ತಿರುಗುತ್ತದೆ).

ರೇಲೀ-ಜೀನ್ಸ್ ಮತ್ತು ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ ಸೂತ್ರಗಳು

ಸ್ಟೀಫನ್-ಬೋಲ್ಟ್ಜ್‌ಮನ್ ಮತ್ತು ವೀನ್ ಕಾನೂನುಗಳ ಪರಿಗಣನೆಯಿಂದ ಇದು ಕಂಡುಹಿಡಿಯುವ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಪರಿಹರಿಸುವ ಉಷ್ಣಬಲದ ವಿಧಾನವನ್ನು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ ಸಾರ್ವತ್ರಿಕ ಕಾರ್ಯಕಿರ್ಚಾಫ್ ಬಯಸಿದ ಫಲಿತಾಂಶಗಳನ್ನು ನೀಡಲಿಲ್ಲ.

ಸಂಬಂಧವನ್ನು ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕವಾಗಿ ನಿರ್ಣಯಿಸಲು ಕಠಿಣ ಪ್ರಯತ್ನ ಆರ್ λ, ಟಿಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣಕ್ಕೆ ವಿಧಾನಗಳನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸಿದ ರೇಲೀ ಮತ್ತು ಜೀನ್ಸ್‌ಗೆ ಸೇರಿದೆ ಸಂಖ್ಯಾಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರ, ಯಾರು ಪ್ರಯೋಜನ ಪಡೆದರು ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಕಾನೂನು ಏಕರೂಪದ ವಿತರಣೆಸ್ವಾತಂತ್ರ್ಯದ ಡಿಗ್ರಿಗಳಿಂದ ಶಕ್ತಿ.

ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಲುಮಿನೋಸಿಟಿ ಸಾಂದ್ರತೆಗೆ ರೇಲೀ-ಜೀನ್ಸ್ ಸೂತ್ರವು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ:

ಆರ್ ν, ಟಿ = <ಇ> = ಕೆಟಿ, (31.11)

ಎಲ್ಲಿ <Е>= ಕೆಟಿ- ನೈಸರ್ಗಿಕ ಆವರ್ತನದೊಂದಿಗೆ ಆಂದೋಲಕದ ಸರಾಸರಿ ಶಕ್ತಿ ν .

ಅನುಭವವು ತೋರಿಸಿದಂತೆ, ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ (31.11) ಸಾಕಷ್ಟು ಕಡಿಮೆ ಆವರ್ತನಗಳು ಮತ್ತು ಹೆಚ್ಚಿನ ತಾಪಮಾನಗಳ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಡೇಟಾದೊಂದಿಗೆ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಹೆಚ್ಚಿನ ಆವರ್ತನಗಳ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ, ಈ ಸೂತ್ರವು ಪ್ರಯೋಗದಿಂದ ಮತ್ತು ವೈನ್‌ನ ಸ್ಥಳಾಂತರದ ಕಾನೂನಿನಿಂದ ಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಮತ್ತು ಈ ಸೂತ್ರದಿಂದ ಸ್ಟೀಫನ್-ಬೋಲ್ಟ್ಜ್‌ಮನ್ ಕಾನೂನನ್ನು ಪಡೆಯುವುದು ಅಸಂಬದ್ಧತೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು "ನೇರಳಾತೀತ ದುರಂತ" ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಯಿತು. ಆ. ಒಳಗೆ ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರಕಪ್ಪು ದೇಹದ ವರ್ಣಪಟಲದಲ್ಲಿ ಶಕ್ತಿಯ ವಿತರಣೆಯ ನಿಯಮಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸಲು ವಿಫಲವಾಗಿದೆ.

ಹೆಚ್ಚಿನ ಆವರ್ತನ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿ, ಪ್ರಯೋಗದೊಂದಿಗೆ ಉತ್ತಮ ಒಪ್ಪಂದವನ್ನು ವೈನ್ ಸೂತ್ರದಿಂದ ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ (ವೀನ್ ವಿಕಿರಣ ನಿಯಮ):

r ν, T =Сν 3 А e –Аν/Т, (31.12)

ಎಲ್ಲಿ ಆರ್ ν, ಟಿ- ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆ, ಜೊತೆಗೆಮತ್ತು ಎ – ಸ್ಥಿರಾಂಕಗಳು. ಆಧುನಿಕ ಸಂಕೇತಗಳಲ್ಲಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತಿದೆ

ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ ಸ್ಥಿರವಾಗಿದೆವೈನ್ ವಿಕಿರಣ ನಿಯಮವನ್ನು ಹೀಗೆ ಬರೆಯಬಹುದು

r ν, T = . (31.13)

ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ದತ್ತಾಂಶದೊಂದಿಗೆ ಸ್ಥಿರವಾದ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಸರಿಯಾದ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ ಕಂಡುಹಿಡಿದನು. ಮುಂದಿಟ್ಟಿರುವ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಊಹೆಯ ಪ್ರಕಾರ, ಪರಮಾಣು ಆಂದೋಲಕಗಳು ನಿರಂತರವಾಗಿ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊರಸೂಸುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಕೆಲವು ಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ - ಕ್ವಾಂಟಾ, ಮತ್ತು ಕ್ವಾಂಟಮ್‌ನ ಶಕ್ತಿಯು ಆಂದೋಲನ ಆವರ್ತನಕ್ಕೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ.

ಇ 0 =hν = hс/λ,

ಎಲ್ಲಿ ಗಂ=6.625×10 -34 J×s - ಪ್ಲಾಂಕ್‌ನ ಸ್ಥಿರಾಂಕ. ವಿಕಿರಣವು ಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಹೊರಸೂಸುವುದರಿಂದ, ಆಂದೋಲಕ ಶಕ್ತಿ ಇಕೆಲವು ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಮಾತ್ರ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಬಹುದು , ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಭಾಗಗಳ ಪೂರ್ಣಾಂಕ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಗುಣಕಗಳು ಇ 0

E = nhν(ಎನ್= 0,1,2…).

IN ಈ ವಿಷಯದಲ್ಲಿಸರಾಸರಿ ಶಕ್ತಿ<ಇ> ಆಂದೋಲಕವನ್ನು ಸಮಾನವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಕೆಟಿ.

ಸಂಭವನೀಯ ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಸ್ಥಿತಿಗಳ ಮೇಲೆ ಆಂದೋಲಕಗಳ ವಿತರಣೆಯು ಬೋಲ್ಟ್ಜ್‌ಮನ್ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಪಾಲಿಸುತ್ತದೆ ಎಂಬ ಅಂದಾಜಿನಲ್ಲಿ, ಸರಾಸರಿ ಆಂದೋಲಕ ಶಕ್ತಿಯು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ

<ಇ> = , (31.14)

ಮತ್ತು ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

ಆರ್ ν, ಟಿ = . (31.15)

ಸಾರ್ವತ್ರಿಕ ಕಿರ್ಚಾಫ್ ಕಾರ್ಯಕ್ಕಾಗಿ ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಪಡೆದರು

ಆರ್ ν, ಟಿ = , (31.16)

ಇದು ಆವರ್ತನಗಳು ಮತ್ತು ತಾಪಮಾನಗಳ ಸಂಪೂರ್ಣ ಶ್ರೇಣಿಯ ಮೇಲೆ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ವಿಕಿರಣದ ವರ್ಣಪಟಲದಲ್ಲಿ ಶಕ್ತಿಯ ವಿತರಣೆಯ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ದತ್ತಾಂಶದೊಂದಿಗೆ ಸ್ಥಿರವಾಗಿದೆ.

ಪ್ಲಾಂಕ್‌ನ ಸೂತ್ರದಿಂದ, ಸಾರ್ವತ್ರಿಕ ಸ್ಥಿರಾಂಕಗಳನ್ನು ತಿಳಿಯುವುದು ಗಂ,ಕೆಮತ್ತು ಜೊತೆಗೆ, ನಾವು ಸ್ಟೀಫನ್-ಬೋಲ್ಟ್ಜ್‌ಮನ್ ಸ್ಥಿರಾಂಕಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕಬಹುದು σ ಮತ್ತು ವೈನ್ ಬಿ. ಮತ್ತು ಪ್ರತಿಯಾಗಿ. ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್‌ನ ಸೂತ್ರವು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ದತ್ತಾಂಶದೊಂದಿಗೆ ಚೆನ್ನಾಗಿ ಒಪ್ಪುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ನಿಯಮಗಳನ್ನು ಸಹ ಒಳಗೊಂಡಿದೆ, ಅಂದರೆ. ಇದೆ ಸಂಪೂರ್ಣ ಪರಿಹಾರಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣ ಸಮಸ್ಯೆಗಳು.

ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪೈರೋಮೆಟ್ರಿ

ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣದ ನಿಯಮಗಳನ್ನು ಬಿಸಿ ಮತ್ತು ಸ್ವಯಂ-ಪ್ರಕಾಶಿಸುವ ಕಾಯಗಳ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಅಳೆಯಲು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ನಕ್ಷತ್ರಗಳು). ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಅಥವಾ ತಾಪಮಾನದ ಮೇಲಿನ ದೇಹಗಳ ಅವಿಭಾಜ್ಯ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯನ್ನು ಬಳಸುವ ಹೆಚ್ಚಿನ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಅಳೆಯುವ ವಿಧಾನಗಳನ್ನು ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪೈರೋಮೆಟ್ರಿ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ನ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣದ ತೀವ್ರತೆಯ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಬಿಸಿಯಾದ ದೇಹಗಳ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಅಳೆಯುವ ಸಾಧನಗಳನ್ನು ಪೈರೋಮೀಟರ್ಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ದೇಹಗಳ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಅಳೆಯುವಾಗ ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣದ ಯಾವ ನಿಯಮವನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದರ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ವಿಕಿರಣ, ಬಣ್ಣ ಮತ್ತು ಹೊಳಪಿನ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

1. ವಿಕಿರಣ ತಾಪಮಾನ- ಇದು ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಉಷ್ಣತೆಯಾಗಿದ್ದು, ಅದರ ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ ಆರ್ ಇಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿದೆ ಆರ್ ಟಿಅಧ್ಯಯನದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ದೇಹ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಅಧ್ಯಯನದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶವನ್ನು ದಾಖಲಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದರ ವಿಕಿರಣ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಸ್ಟೀಫನ್-ಬೋಲ್ಟ್ಜ್ಮನ್ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ಲೆಕ್ಕಹಾಕಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಟಿ ಆರ್ =.

ವಿಕಿರಣ ತಾಪಮಾನ ಟಿ ಆರ್ದೇಹವು ಯಾವಾಗಲೂ ಅದರ ನಿಜವಾದ ತಾಪಮಾನಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಿರುತ್ತದೆ ಟಿ.

2.ವರ್ಣರಂಜಿತ ತಾಪಮಾನ. ಬೂದು ದೇಹಗಳಿಗೆ (ಅಥವಾ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳಲ್ಲಿ ಅವುಗಳಂತೆಯೇ ಇರುವ ದೇಹಗಳು), ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸಾಂದ್ರತೆ

R λ,Τ = Α Τ r λ,Τ,

ಎಲ್ಲಿ ಎ ಟಿ =ಸ್ಥಿರ < 1. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಬೂದು ದೇಹದ ವಿಕಿರಣ ವರ್ಣಪಟಲದಲ್ಲಿನ ಶಕ್ತಿಯ ವಿತರಣೆಯು ಅದೇ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್‌ನಂತೆಯೇ ಇರುತ್ತದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ವೈನ್‌ನ ಸ್ಥಳಾಂತರ ನಿಯಮವು ಬೂದು ದೇಹಗಳಿಗೆ ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತದೆ. ತರಂಗಾಂತರವನ್ನು ತಿಳಿಯುವುದು λ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಗರಿಷ್ಠ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಗೆ ಅನುಗುಣವಾದ m ಕೊಡಲಿ Rλ,Τದೇಹವನ್ನು ಪರೀಕ್ಷಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅದರ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು

ಟಿ ಸಿ = ಬಿ/ λ ಆಹ್,

ಇದನ್ನು ಬಣ್ಣ ತಾಪಮಾನ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಬೂದುಬಣ್ಣದ ದೇಹಗಳಿಗೆ, ಬಣ್ಣ ತಾಪಮಾನವು ನಿಜವಾದ ಒಂದಕ್ಕೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಬೂದು ಬಣ್ಣದಿಂದ ತುಂಬಾ ಭಿನ್ನವಾಗಿರುವ ದೇಹಗಳಿಗೆ (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಆಯ್ದ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ), ಬಣ್ಣ ತಾಪಮಾನದ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯು ಅದರ ಅರ್ಥವನ್ನು ಕಳೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಈ ರೀತಿಯಾಗಿ, ಸೂರ್ಯನ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ( ಟಿ ಸಿ=6500 ಕೆ) ಮತ್ತು ನಕ್ಷತ್ರಗಳು.

3.ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ತಾಪಮಾನ T i, ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತರಂಗಾಂತರಕ್ಕೆ, ಅದರ ರೋಹಿತದ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಉಷ್ಣತೆಯಾಗಿದೆ ಅಧ್ಯಯನದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಗೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ.

r λ,Τ = R λ,Τ,

ಎಲ್ಲಿ ಟಿ- ನಿಜವಾದ ದೇಹದ ಉಷ್ಣತೆ, ಇದು ಯಾವಾಗಲೂ ಹೊಳಪಿನ ತಾಪಮಾನಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಕಣ್ಮರೆಯಾಗುತ್ತಿರುವ ಫಿಲಮೆಂಟ್ ಪೈರೋಮೀಟರ್ ಅನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಬ್ರೈಟ್‌ನೆಸ್ ಪೈರೋಮೀಟರ್ ಆಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಪೈರೋಮೀಟರ್ ಫಿಲಾಮೆಂಟ್ನ ಚಿತ್ರವು ಬಿಸಿ ದೇಹದ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಹಿನ್ನೆಲೆಯಲ್ಲಿ ಅಸ್ಪಷ್ಟವಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ, ಫಿಲ್ಮೆಂಟ್ "ಕಣ್ಮರೆಯಾಗುತ್ತದೆ" ಎಂದು ತೋರುತ್ತದೆ. ಬ್ಲ್ಯಾಕ್‌ಬಾಡಿ ಕ್ಯಾಲಿಬ್ರೇಟೆಡ್ ಮಿಲಿಯಮೀಟರ್ ಬಳಸಿ, ಹೊಳಪಿನ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು.

ಉಷ್ಣ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳು

ಬಿಸಿ ದೇಹಗಳ ಹೊಳಪನ್ನು ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳನ್ನು ರಚಿಸಲು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಕಪ್ಪು ಕಾಯಗಳು ಅತ್ಯುತ್ತಮ ಉಷ್ಣ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲಗಳಾಗಿರಬೇಕು, ಏಕೆಂದರೆ ಯಾವುದೇ ತರಂಗಾಂತರಕ್ಕೆ ಅವುಗಳ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಅದೇ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾದ ಕಪ್ಪು ಅಲ್ಲದ ಕಾಯಗಳ ರೋಹಿತದ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ಸಾಂದ್ರತೆಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣದ ಆಯ್ಕೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಕೆಲವು ದೇಹಗಳಿಗೆ (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಟಂಗ್‌ಸ್ಟನ್), ವರ್ಣಪಟಲದ ಗೋಚರ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ವಿಕಿರಣಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುವ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಮಾಣವು ಅದೇ ತಾಪಮಾನಕ್ಕೆ ಬಿಸಿಯಾದ ಕಪ್ಪು ದೇಹಕ್ಕಿಂತ ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಾಗಿದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಟಂಗ್ಸ್ಟನ್, ಹೆಚ್ಚಿನ ಕರಗುವ ಬಿಂದುವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ ಅತ್ಯುತ್ತಮ ವಸ್ತುದೀಪದ ತಂತುಗಳ ತಯಾರಿಕೆಗಾಗಿ.

ನಿರ್ವಾತ ದೀಪಗಳಲ್ಲಿನ ಟಂಗ್ಸ್ಟನ್ ಫಿಲಾಮೆಂಟ್ನ ಉಷ್ಣತೆಯು 2450K ಅನ್ನು ಮೀರಬಾರದು, ಏಕೆಂದರೆ ಹೆಚ್ಚಿನ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಅದು ಬಲವಾಗಿ ಚೆಲ್ಲುತ್ತದೆ. ಈ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಗರಿಷ್ಟ ವಿಕಿರಣವು 1.1 ಮೈಕ್ರಾನ್ಗಳ ತರಂಗಾಂತರಕ್ಕೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ, ಅಂದರೆ, ಮಾನವ ಕಣ್ಣಿನ (0.55 ಮೈಕ್ರಾನ್ಸ್) ಗರಿಷ್ಟ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯಿಂದ ಬಹಳ ದೂರದಲ್ಲಿದೆ. ದೀಪ ಸಿಲಿಂಡರ್ಗಳನ್ನು ತುಂಬುವುದು ಜಡ ಅನಿಲಗಳು(ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ನೈಟ್ರೋಜನ್ ಸೇರ್ಪಡೆಯೊಂದಿಗೆ ಕ್ರಿಪ್ಟಾನ್ ಮತ್ತು ಕ್ಸೆನಾನ್ ಮಿಶ್ರಣ) 50 kPa ಒತ್ತಡದಲ್ಲಿ ಫಿಲಾಮೆಂಟ್ನ ತಾಪಮಾನವನ್ನು 3000 K ಗೆ ಹೆಚ್ಚಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ವಿಕಿರಣದ ರೋಹಿತದ ಸಂಯೋಜನೆಯಲ್ಲಿ ಸುಧಾರಣೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಬೆಳಕಿನ ಉತ್ಪಾದನೆಯು ಹೆಚ್ಚಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಏಕೆಂದರೆ ಉಷ್ಣ ವಾಹಕತೆ ಮತ್ತು ಸಂವಹನದಿಂದಾಗಿ ತಂತು ಮತ್ತು ಅನಿಲದ ನಡುವಿನ ಶಾಖ ವಿನಿಮಯದಿಂದಾಗಿ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಶಕ್ತಿಯ ನಷ್ಟಗಳು ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ. ಶಾಖ ವಿನಿಮಯದಿಂದಾಗಿ ಶಕ್ತಿಯ ನಷ್ಟವನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡಲು ಮತ್ತು ಅನಿಲ ತುಂಬಿದ ದೀಪಗಳ ಬೆಳಕಿನ ಉತ್ಪಾದನೆಯನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸಲು, ಫಿಲಾಮೆಂಟ್ ಅನ್ನು ಸುರುಳಿಯ ರೂಪದಲ್ಲಿ ತಯಾರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅದರ ಪ್ರತ್ಯೇಕ ತಿರುವುಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಬಿಸಿಯಾಗುತ್ತವೆ. ನಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ತಾಪಮಾನಈ ಸುರುಳಿಯ ಸುತ್ತಲೂ ಅನಿಲದ ಸ್ಥಿರ ಪದರವು ರೂಪುಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಸಂವಹನದಿಂದಾಗಿ ಶಾಖ ವರ್ಗಾವಣೆಯನ್ನು ತೆಗೆದುಹಾಕಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇಂಧನ ದಕ್ಷತೆ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ದೀಪಗಳು ಪ್ರಸ್ತುತ 5% ಮೀರುವುದಿಲ್ಲ.

V. ನಿರ್ವಹಣೆಯ ಕಲೆಯ ಕೀಗಳು 6 ಪುಟ. "ಸಾಧಾರಣತೆ ಮತ್ತು ಪ್ರತಿಭೆಯ ನಡುವಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವೆಂದರೆ ತಂಡದ ಸದಸ್ಯರು ಪರಸ್ಪರರ ಬಗ್ಗೆ ಹೇಗೆ ಭಾವಿಸುತ್ತಾರೆ" ಎಂದು ಲೊಂಬಾರ್ಡಿ ಹೇಳಿದರು.

V. ನಿರ್ವಹಣೆಯ ಕಲೆಯ ಕೀಗಳು 7 ಪುಟ. ಸಮಯ ಮೀರಿದ್ದರಿಂದ, ನಮ್ಮ ವಿನ್ಯಾಸಕರ ನಡುವೆ ಸ್ಪರ್ಧೆಯನ್ನು ನಡೆಸಲು ನಾನು ನಿರ್ಧರಿಸಿದೆ

ವಿದ್ಯಾರ್ಥಿಗಳು, ಪದವಿ, ಸ್ನಾತಕೋತ್ತರ ಮತ್ತು ಪದವಿ ವಿದ್ಯಾರ್ಥಿಗಳಲ್ಲಿ ಅತ್ಯುತ್ತಮ ವೈಜ್ಞಾನಿಕ ಕೆಲಸಕ್ಕಾಗಿ VI ಅಂತರರಾಷ್ಟ್ರೀಯ ಮುಕ್ತ ಸ್ಪರ್ಧೆ

VI ಸ್ನಾತಕ, ಸ್ನಾತಕೋತ್ತರ ಮತ್ತು ಪದವಿ ವಿದ್ಯಾರ್ಥಿಗಳಲ್ಲಿ ಅತ್ಯುತ್ತಮ ವೈಜ್ಞಾನಿಕ ಕೆಲಸಕ್ಕಾಗಿ ಅಂತರರಾಷ್ಟ್ರೀಯ ಮುಕ್ತ ಸ್ಪರ್ಧೆ

XIV. ಮುಳುಗುತ್ತಿರುವ ಹಡಗಿನಲ್ಲಿ ಪುಟ 3. ವಿತರಕರು ಮತ್ತು ಕಾರ್ಪೊರೇಟ್ ನಿರ್ವಹಣೆಯ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧಗಳು ಅಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಕಳಪೆಯಾಗಿದ್ದವು

ಫೋಟೋಮೆಟ್ರಿದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನದ ಶಾಖೆಯಾಗಿದ್ದು ಅದು ಬೆಳಕಿನ ಹರಿವುಗಳು ಮತ್ತು ಅಂತಹ ಹರಿವುಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಪ್ರಮಾಣಗಳ ಮಾಪನದೊಂದಿಗೆ ವ್ಯವಹರಿಸುತ್ತದೆ. ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಯಲ್ಲಿ ಈ ಕೆಳಗಿನ ಪ್ರಮಾಣಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

1) ಶಕ್ತಿ - ವಿಕಿರಣ ಗ್ರಾಹಕಗಳ ಮೇಲೆ ಅದರ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಿಸದೆ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವಿಕಿರಣದ ಶಕ್ತಿಯ ನಿಯತಾಂಕಗಳನ್ನು ನಿರೂಪಿಸಿ;

2) ಬೆಳಕು - ಬೆಳಕಿನ ಶಾರೀರಿಕ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ನಿರೂಪಿಸಿ ಮತ್ತು ಕಣ್ಣಿನ ಮೇಲಿನ ಪರಿಣಾಮದಿಂದ ನಿರ್ಣಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ (ಕಣ್ಣಿನ ಸರಾಸರಿ ಸಂವೇದನೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ) ಅಥವಾ ಇತರ ವಿಕಿರಣ ಗ್ರಾಹಕಗಳು.

1. ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಮಾಣಗಳು. ವಿಕಿರಣ ಹರಿವು Φ ಇ - ಶಕ್ತಿಯ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಮೌಲ್ಯ ಡಬ್ಲ್ಯೂಸಮಯದಿಂದ ವಿಕಿರಣ ಟಿ, ವಿಕಿರಣ ಸಂಭವಿಸಿದ ಸಮಯದಲ್ಲಿ:

ವಿಕಿರಣ ಹರಿವಿನ ಘಟಕವು ವ್ಯಾಟ್ (W) ಆಗಿದೆ.

ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ (ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ) ಆರ್ ಇ- ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ವಿಕಿರಣ ಹರಿವಿನ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಮೌಲ್ಯ Φ ಇ ಎಸ್ಈ ಹರಿವು ಹಾದುಹೋಗುವ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗ:

ಆ. ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಕಿರಣ ಹರಿವಿನ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ.

ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಘಟಕವು ಪ್ರತಿ ಚದರ ಮೀಟರ್‌ಗೆ ವ್ಯಾಟ್ ಆಗಿದೆ (W/m2).

ವಿಕಿರಣ ತೀವ್ರತೆ:

ಅಲ್ಲಿ Δ ಎಸ್ – ಸಣ್ಣ ಮೇಲ್ಮೈ, ವಿಕಿರಣ ಪ್ರಸರಣದ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿ, ಅದರ ಮೂಲಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ΔΦ e ಅನ್ನು ವರ್ಗಾಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ವಿಕಿರಣದ ತೀವ್ರತೆಯ ಮಾಪನದ ಘಟಕವು ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯಂತೆಯೇ ಇರುತ್ತದೆ - W / m2.

ನಂತರದ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ನೀವು ಒಂದನ್ನು ಬಳಸಬೇಕಾಗುತ್ತದೆ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ಪರಿಕಲ್ಪನೆ – ಘನ ಕೋನ , ಇದು ಕೆಲವು ಶಂಕುವಿನಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈ ತೆರೆಯುವಿಕೆಯ ಅಳತೆಯಾಗಿದೆ. ತಿಳಿದಿರುವಂತೆ, ಸಮತಲ ಕೋನದ ಅಳತೆಯು ವೃತ್ತದ ಆರ್ಕ್ನ ಅನುಪಾತವಾಗಿದೆ ಎಲ್ಈ ವೃತ್ತದ ತ್ರಿಜ್ಯಕ್ಕೆ ಆರ್, ಅಂದರೆ (ಚಿತ್ರ 3.1 ಎ). ಅಂತೆಯೇ, ಘನ ಕೋನ Ω ಅನ್ನು ಮೇಲ್ಮೈಯ ಅನುಪಾತವಾಗಿ (Fig. 3.1 b) ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಚೆಂಡಿನ ವಿಭಾಗ S ಗೋಳದ ತ್ರಿಜ್ಯದ ಚೌಕಕ್ಕೆ:

ಘನ ಕೋನದ ಅಳತೆಯ ಘಟಕ ಸ್ಟೆರಾಡಿಯನ್ (cf) ಒಂದು ಘನ ಕೋನವಾಗಿದೆ, ಅದರ ಶೃಂಗವು ಗೋಳದ ಮಧ್ಯಭಾಗದಲ್ಲಿದೆ ಮತ್ತು ಗೋಳದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಒಂದು ಪ್ರದೇಶವನ್ನು ಕತ್ತರಿಸುತ್ತದೆ, ಚೌಕಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆತ್ರಿಜ್ಯ: Ω = 1 sr, ವೇಳೆ . ಒಂದು ಬಿಂದುವಿನ ಸುತ್ತಲಿನ ಒಟ್ಟು ಘನ ಕೋನವು 4π ಸ್ಟೆರಾಡಿಯನ್‌ಗಳಿಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಪರಿಶೀಲಿಸುವುದು ಸುಲಭ - ಇದನ್ನು ಮಾಡಲು, ನೀವು ಗೋಳದ ಮೇಲ್ಮೈಯನ್ನು ಅದರ ತ್ರಿಜ್ಯದ ಚೌಕದಿಂದ ಭಾಗಿಸಬೇಕಾಗುತ್ತದೆ.

ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿಯ ತೀವ್ರತೆ (ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿ ) ಅಂದರೆಬಳಸಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗಿದೆ ಪಾಯಿಂಟ್ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದ ಬಗ್ಗೆ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಗಳು - ವೀಕ್ಷಣಾ ಸ್ಥಳದ ದೂರಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಅದರ ಗಾತ್ರವನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಬಹುದಾದ ಮೂಲ. ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿಯ ತೀವ್ರತೆಯು ಈ ವಿಕಿರಣವು ಹರಡುವ ಘನ ಕೋನ Ω ಗೆ ಮೂಲ ವಿಕಿರಣದ ಹರಿವಿನ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ:

ಪ್ರಕಾಶಕ ಶಕ್ತಿಯ ಘಟಕವು ಸ್ಟೆರಾಡಿಯನ್‌ಗೆ ವ್ಯಾಟ್ ಆಗಿದೆ (W/sr).

ಶಕ್ತಿಯ ಹೊಳಪು (ಕಾಂತಿ) ವಿ ಇ- ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿಯ ತೀವ್ರತೆಯ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಮೌಲ್ಯ ΔI ಇಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ವಿಕಿರಣ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಅಂಶ ΔSವೀಕ್ಷಣೆಯ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಸಮತಲದ ಮೇಲೆ ಈ ಅಂಶದ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣ:

. (3.6)

ವಿಕಿರಣದ ಘಟಕವು ಪ್ರತಿ ಸ್ಟೆರೇಡಿಯನ್ ಮೀಟರ್‌ಗೆ ವ್ಯಾಟ್ ಆಗಿದೆ ವರ್ಗ (W/(sr m2)).

ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶ (ವಿಕಿರಣ) ಅವಳುಪ್ರಕಾಶಿತ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಘಟಕದಲ್ಲಿ ವಿಕಿರಣ ಹರಿವಿನ ಘಟನೆಯ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುತ್ತದೆ. ವಿಕಿರಣ ಘಟಕವು ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ಘಟಕದಂತೆಯೇ ಇರುತ್ತದೆ (W/m2).

2. ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಮಾಣಗಳು.ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಮಾಪನಗಳಲ್ಲಿ, ವಿವಿಧ ವಿಕಿರಣ ಶೋಧಕಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಕಣ್ಣು, ಫೋಟೊಸೆಲ್‌ಗಳು, ಫೋಟೊಮಲ್ಟಿಪ್ಲೈಯರ್‌ಗಳು), ಇದು ವಿಭಿನ್ನ ತರಂಗಾಂತರಗಳ ಶಕ್ತಿಗೆ ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವುದಿಲ್ಲ, ಹೀಗಾಗಿ ಆಯ್ದ (ಆಯ್ದ) . ಪ್ರತಿ ರಿಸೀವರ್ ಬೆಳಕಿನ ವಿಕಿರಣವಿಭಿನ್ನ ತರಂಗಾಂತರಗಳ ಬೆಳಕಿಗೆ ಅದರ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯ ವಕ್ರರೇಖೆಯಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಬೆಳಕಿನ ಮಾಪನಗಳು, ವ್ಯಕ್ತಿನಿಷ್ಠವಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ವಸ್ತುನಿಷ್ಠ, ಶಕ್ತಿಯಿಂದ ಮತ್ತು ಅವುಗಳಿಗೆ ಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಬೆಳಕಿನ ಘಟಕಗಳು, ಗೋಚರ ಬೆಳಕಿಗೆ ಮಾತ್ರ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಮೂಲ ಬೆಳಕಿನ ಘಟಕ SI ನಲ್ಲಿ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯ ಘಟಕವಾಗಿದೆ - ಕ್ಯಾಂಡೆಲಾ (cd), ಇದು 540·10 12 Hz ಆವರ್ತನದೊಂದಿಗೆ ಏಕವರ್ಣದ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಹೊರಸೂಸುವ ಮೂಲದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆ ಎಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ, ಈ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ 1/683 W/sr ಆಗಿರುವ ಪ್ರಕಾಶಕ ಶಕ್ತಿಯ ತೀವ್ರತೆ. ಬೆಳಕಿನ ಘಟಕಗಳ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನವು ಶಕ್ತಿಯ ಘಟಕಗಳಿಗೆ ಹೋಲುತ್ತದೆ.

ಬೆಳಕಿನ ಹರಿವು Φ ಬೆಳಕನ್ನು ಅದು ಉಂಟುಮಾಡುವ ಬೆಳಕಿನ ಸಂವೇದನೆಯ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವಿಕಿರಣದ ಶಕ್ತಿ ಎಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ (ನೀಡಲಾದ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸೆನ್ಸಿಟಿವಿಟಿಯೊಂದಿಗೆ ಆಯ್ದ ಬೆಳಕಿನ ರಿಸೀವರ್ ಮೇಲೆ ಅದರ ಪರಿಣಾಮದ ಬಗ್ಗೆ).

ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಘಟಕ - ಲುಮೆನ್ (lm): 1 lm - 1 sr ಘನ ಕೋನದೊಳಗೆ 1 cd ನ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯೊಂದಿಗೆ ಪಾಯಿಂಟ್ ಮೂಲದಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು (ಘನ ಕೋನದೊಳಗಿನ ವಿಕಿರಣ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಏಕರೂಪತೆಯೊಂದಿಗೆ) (1 lm = 1 cd sr).

ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿ ನಾನು ಸೇಂಟ್.ಸಂಬಂಧದಿಂದ ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ

, (3.7)

ಎಲ್ಲಿ dΦ St- ಘನ ಕೋನದೊಳಗೆ ಮೂಲದಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು dΩ. ಒಂದು ವೇಳೆ ನಾನು ಸೇಂಟ್.ದಿಕ್ಕಿನ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿಲ್ಲ, ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಐಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್. ಐಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಮೂಲಕ್ಕಾಗಿ

. (3.8)

ಶಕ್ತಿಯ ಹರಿವು . Φ ಇ, ವ್ಯಾಟ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ Φ ಸೇಂಟ್, ಲ್ಯುಮೆನ್ಸ್ನಲ್ಲಿ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಸಂಬಂಧದಿಂದ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ:

, lm, (3.9)

ಎಲ್ಲಿ - ಸ್ಥಿರ, ಗೋಚರತೆಯ ಕಾರ್ಯವಾಗಿದೆ, ವಿವಿಧ ತರಂಗಾಂತರಗಳ ವಿಕಿರಣಕ್ಕೆ ಮಾನವ ಕಣ್ಣಿನ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಗರಿಷ್ಠ ಮೌಲ್ಯನಲ್ಲಿ ಸಾಧಿಸಲಾಗಿದೆ . ಸಂಕೀರ್ಣವು ತರಂಗಾಂತರದೊಂದಿಗೆ ಲೇಸರ್ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಬಳಸುತ್ತದೆ . ಈ ವಿಷಯದಲ್ಲಿ .

ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ ಆರ್ ಸೇಂಟ್ಸಂಬಂಧದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

. (3.10)

ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಘಟಕವು ಪ್ರತಿ ಚದರ ಮೀಟರ್‌ಗೆ ಲುಮೆನ್ ಆಗಿದೆ (lm/m2).

ಹೊಳಪು φ ನಲ್ಲಿಹೊಳೆಯುವ ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ರದೇಶ ಎಸ್ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯ φ ಕೋನವನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತದೆ, ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಯ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಮೌಲ್ಯವು ಸಮತಲದ ಮೇಲೆ ಪ್ರಕಾಶಕ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣದ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ ಈ ದಿಕ್ಕಿಗೆ:

. (3.11)

ಎಲ್ಲಾ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಹೊಳಪು ಇರುವ ಮೂಲಗಳನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಲ್ಯಾಂಬರ್ಟಿಯನ್ (ಲ್ಯಾಂಬರ್ಟ್ ಕಾನೂನಿಗೆ ಒಳಪಟ್ಟಿರುತ್ತದೆ) ಅಥವಾ ಕೊಸೈನ್ (ಅಂತಹ ಮೂಲದ ಮೇಲ್ಮೈ ಅಂಶದಿಂದ ಕಳುಹಿಸಲಾದ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ). ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕಪ್ಪು ದೇಹವು ಮಾತ್ರ ಲ್ಯಾಂಬರ್ಟ್ನ ಕಾನೂನನ್ನು ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾಗಿ ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ.

ಹೊಳಪಿನ ಘಟಕವು ಕ್ಯಾಂಡೆಲಾ ಪ್ರತಿ ಮೀಟರ್ ಸ್ಕ್ವೇರ್ಡ್ ಆಗಿದೆ (cd/m2).

ಇಲ್ಯುಮಿನೇಷನ್ ಇ- ಈ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವಿನ ಘಟನೆಯ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಮೌಲ್ಯ:

. (3.12)

ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ಘಟಕ - ಐಷಾರಾಮಿ (lx): 1 lx - 1 m2 ನಲ್ಲಿ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಪ್ರಕಾಶವು 1 lm ನ ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಬೀಳುತ್ತದೆ (1 lm = 1 lx / m2).

ಕೆಲಸದ ಆದೇಶ

ಅಕ್ಕಿ. 3.2.

ಕಾರ್ಯ 1. ಲೇಸರ್ ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವುದು.

ದೂರದಿಂದ ಬೇರ್ಪಡಿಸಲಾದ ಅದರ ಎರಡು ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಡೈವರ್ಜಿಂಗ್ ಲೇಸರ್ ಕಿರಣದ ವ್ಯಾಸವನ್ನು ಅಳೆಯುವ ಮೂಲಕ, ನಾವು ಸಣ್ಣ ಕಿರಣದ ಡೈವರ್ಜೆನ್ಸ್ ಕೋನ ಮತ್ತು ವಿಕಿರಣವು ಹರಡುವ ಘನ ಕೋನವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಬಹುದು (ಚಿತ್ರ 3.2):

, (3.13)

ಕ್ಯಾಂಡೆಲಾಗಳಲ್ಲಿನ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

, (3.15)

ಎಲ್ಲಿ - ಸ್ಥಿರ, ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಕನಿಷ್ಠಕ್ಕೆ ಹೊಂದಿಸಲಾಗಿದೆ - ಸಮಾನ (ಲೇಸರ್ ಕರೆಂಟ್ ಹೊಂದಾಣಿಕೆ ನಾಬ್ ಅನ್ನು ತಿರುಗಿಸಲಾಗಿದೆ ತೀವ್ರ ಸ್ಥಾನಅಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ), ವಿಭಿನ್ನ ತರಂಗಾಂತರಗಳ ವಿಕಿರಣಕ್ಕೆ ಮಾನವ ಕಣ್ಣಿನ ಸೂಕ್ಷ್ಮತೆಯಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಗೋಚರತೆಯ ಕಾರ್ಯವಾಗಿದೆ. ಗರಿಷ್ಠ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ತಲುಪಲಾಗುತ್ತದೆ . ಸಂಕೀರ್ಣವು ತರಂಗಾಂತರದೊಂದಿಗೆ ಲೇಸರ್ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಬಳಸುತ್ತದೆ . ಈ ವಿಷಯದಲ್ಲಿ .

ಪ್ರಯೋಗ

1. ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಬೆಂಚ್‌ನಲ್ಲಿ ಮಾಡ್ಯೂಲ್ 2 ಅನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಿ ಮತ್ತು ಪುಟದಲ್ಲಿ ವಿವರಿಸಿದ ವಿಧಾನದ ಪ್ರಕಾರ ಅನುಸ್ಥಾಪನೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿಸಿ. ಅನುಸ್ಥಾಪನೆಯನ್ನು ಸರಿಹೊಂದಿಸಲಾಗಿದೆ ಎಂದು ಖಚಿತಪಡಿಸಿದ ನಂತರ, ಮಾಡ್ಯೂಲ್ 2 ಅನ್ನು ತೆಗೆದುಹಾಕಿ.

2. ಲೆನ್ಸ್ ಲಗತ್ತನ್ನು ಹೊರಸೂಸುವವರ ಮೇಲೆ ಇರಿಸಿ (ವಸ್ತು 42). ಬೆಂಚ್‌ನ ಕೊನೆಯಲ್ಲಿ ಕಂಡೆನ್ಸರ್ ಲೆನ್ಸ್ (ಮಾಡ್ಯೂಲ್ 5) ಅನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಿ ಪರದೆಯು ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯನ್ನು ಎದುರಿಸುತ್ತಿದೆ. ಅದರ ರೇಟರ್‌ಗಳ ಅಪಾಯಗಳ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕವನ್ನು ಸರಿಪಡಿಸಿ. ಕಂಡೆನ್ಸರ್ ಪರದೆಯನ್ನು ಬಳಸಿ, ಲೇಸರ್ ಕಿರಣದ ವ್ಯಾಸವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ.

3. ಕಂಡೆನ್ಸರ್ ಅನ್ನು ಲೇಸರ್ 50 - 100 ಮಿಮೀಗೆ ಸರಿಸಿ. ಮಾರ್ಕ್ನ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕವನ್ನು ಸರಿಪಡಿಸಿ ಮತ್ತು ಅದರ ಪ್ರಕಾರ, ಕಂಡೆನ್ಸರ್ ಪರದೆಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಕಿರಣದ ವ್ಯಾಸವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ.

4. ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ರೇಖೀಯ ಕೋನಸೂತ್ರದ ಪ್ರಕಾರ ಕಿರಣದ ಡೈವರ್ಜೆನ್ಸ್ (3.13), ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವುದು . ಸೂತ್ರವನ್ನು (3.14) ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಕಿರಣದ ಡೈವರ್ಜೆನ್ಸ್‌ನ ಘನ ಕೋನವನ್ನು ಮತ್ತು ಸೂತ್ರವನ್ನು (3.15) ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಿ. ಉತ್ಪಾದಿಸು ಪ್ರಮಾಣಿತ ಮೌಲ್ಯಮಾಪನದೋಷಗಳು.

5. ಕಂಡೆನ್ಸರ್ನ ಇತರ ಸ್ಥಾನಗಳೊಂದಿಗೆ ಪ್ರಯೋಗವನ್ನು 4 ಬಾರಿ ಕೈಗೊಳ್ಳಿ.

6. ಮಾಪನ ಫಲಿತಾಂಶಗಳನ್ನು ಕೋಷ್ಟಕಗಳಲ್ಲಿ ನಮೂದಿಸಿ:

№	,		,

№					, %

ಕಾರ್ಯ 2. ಗೋಳಾಕಾರದ ತರಂಗದಲ್ಲಿ ತೀವ್ರತೆ

ಲೇಸರ್ ವಿಕಿರಣ ಕಿರಣವನ್ನು ಸಂಗ್ರಹಿಸುವ ಮಸೂರದಿಂದ ಗೋಳಾಕಾರದ ತರಂಗವಾಗಿ ಪರಿವರ್ತಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಮೊದಲು ಗಮನಕ್ಕೆ ಒಮ್ಮುಖವಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಫೋಕಸ್ ನಂತರ - ಡೈವರ್ಜಿಂಗ್. ನಿರ್ದೇಶಾಂಕದೊಂದಿಗೆ ತೀವ್ರತೆಯ ಬದಲಾವಣೆಯ ಸ್ವರೂಪವನ್ನು ಪತ್ತೆಹಚ್ಚಲು ಇದು ಅಗತ್ಯವಿದೆ - . ವೋಲ್ಟ್ಮೀಟರ್ ರೀಡಿಂಗ್ಗಳನ್ನು ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯಗಳಿಗೆ ಪರಿವರ್ತಿಸದೆ ಮೌಲ್ಯಗಳಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಪ್ರಯೋಗ

1. ಎಮಿಟರ್‌ನಿಂದ ಡಿಫ್ಯೂಸರ್ ಲೆನ್ಸ್ ಲಗತ್ತನ್ನು ತೆಗೆದುಹಾಕಿ. ಉಚಿತ ಬೆಂಚ್ನ ಕೊನೆಯಲ್ಲಿ, ಮೈಕ್ರೊಪ್ರೊಜೆಕ್ಟರ್ (ಮಾಡ್ಯೂಲ್ 2) ಅನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಿ ಮತ್ತು ಅದರ ಮುಂದೆ, ಕಂಡೆನ್ಸರ್ ಲೆನ್ಸ್ (ಮಾಡ್ಯೂಲ್ 5) ಅನ್ನು ಮುಚ್ಚಿ. ಮಾಡ್ಯೂಲ್ 2 ರಿಂದ ಮಾಡ್ಯೂಲ್ 5 ಅನ್ನು ಚಲಿಸುವಾಗ, ಅನುಸ್ಥಾಪನೆಯ ಪರದೆಯ ಮೇಲಿನ ಸ್ಪಾಟ್‌ನ ಗಾತ್ರ ಮತ್ತು ಸ್ಪಾಟ್‌ನ ಮಧ್ಯಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ವಿಕಿರಣದ ತೀವ್ರತೆಯು ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಖಚಿತಪಡಿಸಿಕೊಳ್ಳಿ. ಕಂಡೆನ್ಸರ್ ಅನ್ನು ಅದರ ಮೂಲ ಸ್ಥಾನಕ್ಕೆ ಹಿಂತಿರುಗಿ.

2. ಫೋಟೊಸೆನ್ಸರ್ - ಆಬ್ಜೆಕ್ಟ್ 38 - ಮೈಕ್ರೋಪ್ರೊಜೆಕ್ಟರ್‌ನ ಆಬ್ಜೆಕ್ಟ್ ಪ್ಲೇನ್‌ನಲ್ಲಿ ಇರಿಸಿ, ಫೋಟೋಸೆನ್ಸರ್ ಅನ್ನು ಮಲ್ಟಿಮೀಟರ್‌ಗೆ ಸಂಪರ್ಕಿಸಿ, ಮಲ್ಟಿಮೀಟರ್ ಅನ್ನು ಮಾಪನ ಮೋಡ್‌ಗೆ ಹೊಂದಿಸಿ DC ವೋಲ್ಟೇಜ್(ಮಾಪನ ಶ್ರೇಣಿ - 1 ವಿ ವರೆಗೆ) ಮತ್ತು ಮಾಡ್ಯೂಲ್ 5 ರ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕದ ಮೇಲೆ ವೋಲ್ಟ್ಮೀಟರ್ನಲ್ಲಿ ವೋಲ್ಟೇಜ್ನ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು 10 ಎಂಎಂ ಹಂತದೊಂದಿಗೆ ತೆಗೆದುಹಾಕಿ, ಮಾಡ್ಯೂಲ್ 2 ರ ಗುರುತುಗಳ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕವನ್ನು ಉಲ್ಲೇಖ ಬಿಂದುವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಿ 20 ಅಳತೆಗಳನ್ನು ಮಾಡಿ.

4. ಮಾಪನದ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಸೂಚಿಸುವ ಮುಖ್ಯ ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಕ್ ಪ್ರಮಾಣಗಳ (ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ಬೆಳಕು) ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಗಳನ್ನು ನೀಡಿ.

5. ಯಾವುದು ಬೆಳಕಿನ ಘಟಕ SI ನಲ್ಲಿ ಮಾಪನವು ಮುಖ್ಯವಾದುದು? ಅದನ್ನು ಹೇಗೆ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ?

6. ವಿಕಿರಣ ಹರಿವು ಮತ್ತು ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಹೇಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿವೆ?

7. ಯಾವ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲವನ್ನು ಐಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ? ಐಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಮೂಲದ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆ ಮತ್ತು ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು ಹೇಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ? ಏಕೆ?

8. ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲವನ್ನು ಲ್ಯಾಂಬರ್ಟಿಯನ್ ಎಂದು ಯಾವಾಗ ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ? ಕಟ್ಟುನಿಟ್ಟಾಗಿ ಲ್ಯಾಂಬರ್ಟಿಯನ್ ಮೂಲದ ಉದಾಹರಣೆ ನೀಡಿ.

9. ಐಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಪಾಯಿಂಟ್ ಮೂಲದಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗದ ತೀವ್ರತೆಯು ಮೂಲಕ್ಕೆ ಇರುವ ಅಂತರವನ್ನು ಹೇಗೆ ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ? ಏಕೆ?

ಪ್ರಯೋಗಾಲಯದ ಕೆಲಸ №4

ಲುಮಿನಸ್ ಫ್ಲಕ್ಸ್ - ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿಯ ಶಕ್ತಿ, ಲುಮೆನ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಅಳೆಯುವ ಪರಿಣಾಮಕಾರಿ ಮೌಲ್ಯ:

Ф = (JQ/dt. (1.6)

ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ನ ಘಟಕವು ಲುಮೆನ್ (lm); 1 lm 1 ಕ್ಯಾಂಡೆಲಾದ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯೊಂದಿಗೆ ಒಂದು ಬಿಂದು ಐಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಮೂಲದಿಂದ ಘಟಕ ಘನ ಕೋನದಲ್ಲಿ ಹೊರಸೂಸುವ ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್‌ಗೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ (ಕ್ಯಾಪ್ಡೆಲಾದ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನವು ಕಡಿಮೆ ಇರುತ್ತದೆ).

ಏಕವರ್ಣದ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು

F(A. dk) = Kt. m Fe,(L, dk)Vx = 683Fe,(A, dk)Vx.

ಸಂಕೀರ್ಣ ವಿಕಿರಣದ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು: ಲೈನ್ ಸ್ಪೆಕ್ಟರ್ನೊಂದಿಗೆ

Ф=683£Ф,(Л„ dk)VXh

ನಿರಂತರ ವರ್ಣಪಟಲದೊಂದಿಗೆ

ಇಲ್ಲಿ n ಎಂಬುದು ವರ್ಣಪಟಲದಲ್ಲಿನ ಸಾಲುಗಳ ಸಂಖ್ಯೆ; ಎಫ್<>ಡಿ, (ಎ.) ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ವಿಕಿರಣ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಒಂದು ಕಾರ್ಯವಾಗಿದೆ.

Sshsh ಅಧ್ಯಯನ (ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿಯ ತೀವ್ರತೆ) 1e(x^ - ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ವಿಕಿರಣ ಹರಿವಿನ ಸಾಂದ್ರತೆ, ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ ವಿಕಿರಣ ಫ್ಲಕ್ಸ್ c1Fe ಘನ ಕೋನ t/£2 ಗೆ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅದರೊಳಗೆ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಹರಡುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಏಕರೂಪವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

>ea v=d

ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿಯು ಘನ ಕೋನದ ತುದಿಯಲ್ಲಿರುವ ಬಿಂದು ಮೂಲದಿಂದ ವಿಕಿರಣದ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 1.3). ದಿಕ್ಕು 1ef ಅನ್ನು ಘನ ಕೋನ dLl ನ ಅಕ್ಷವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ. ರೇಖಾಂಶ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ ಸಮತಲಗಳಲ್ಲಿ a ಮತ್ತು P ಕೋನಗಳಿಂದ ಆಧಾರಿತವಾಗಿದೆ. W/sr ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿಯ ಘಟಕಕ್ಕೆ ಯಾವುದೇ ಹೆಸರಿಲ್ಲ.

ಪಾಯಿಂಟ್ ಮೂಲದ ವಿಕಿರಣ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಅದರ ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಕ್ ದೇಹದಿಂದ ಅನನ್ಯವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ - ವಿಕಿರಣ ಬಲದ ತ್ರಿಜ್ಯದ ವಾಹಕಗಳ ತುದಿಗಳ ಮೂಲಕ ಚಿತ್ರಿಸಿದ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಸೀಮಿತವಾದ ಜಾಗದ ಒಂದು ಭಾಗ. ಮೂಲದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ಸಮತಲದಿಂದ ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಕ್ ಜೆಲ್‌ನ ಒಂದು ವಿಭಾಗ ಮತ್ತು ಪಾಯಿಂಟ್ ಮೂಲವು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗದ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಮೂಲದ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯ ಕರ್ವ್ (LIC) ಅನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ. ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಕ್ ದೇಹವು ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ, ವಿಕಿರಣ ಮೂಲವು ರೇಖಾಂಶದ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ (Fig. 1.4) KSS ನಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ.

ಬಿಂದುವಿನ ವಿಕಿರಣ ಹರಿವು ವೃತ್ತಾಕಾರವಾಗಿ ಸಮ್ಮಿತೀಯ ವಿಕಿರಣ ಮೂಲ

ಎಫ್? = jle(a)dLi = 2л J le(a) sin ada,

Dj ಎಂಬುದು ವಲಯ ಘನ ಕೋನವಾಗಿದ್ದು, ಅದರೊಳಗೆ ಮೂಲ ವಿಕಿರಣವು ಹರಡುತ್ತದೆ; ರೇಖಾಂಶದ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಕೋನಗಳಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ “| ಮತ್ತು ಎ".

ಪಾಯಿಂಟ್ ಮೂಲದ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆ - ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ನ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಸಾಂದ್ರತೆ

laf,=dФ/dQ. (1.8)

ಕ್ಯಾಂಡೆಲಾ (ಸಿಡಿ) ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯ ಘಟಕವಾಗಿದೆ (ಮೂಲ SI ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾಗಿದೆ). ಕ್ಯಾಂಡೆಲಾ ಪ್ಲಾಟಿನಂ T = 2045 K ಮತ್ತು 101325 Pa ಒತ್ತಡದ ಘನೀಕರಣ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ 1/600000 m2 ಪ್ರದೇಶದಿಂದ ಲಂಬವಾದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹೊರಸೂಸುವ ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಕ್ ದೇಹವು ಸಮ್ಮಿತಿಯ ಅಕ್ಷವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ IC ಯ ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಅನ್ನು KSS ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ. KSS / (a) ಅನ್ನು ಗ್ರಾಫ್ ಅಥವಾ ಕೋಷ್ಟಕದಿಂದ ನೀಡಿದರೆ, ಮೂಲದ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವಿನ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರವನ್ನು ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

F=£/shdts-,+i,

ಅಲ್ಲಿ /w ಎಂಬುದು ವಲಯ ಘನ ಕೋನದಲ್ಲಿ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಯ srslnss ಮೌಲ್ಯವಾಗಿದೆ; Dy, (+| = 2n(cos a, - cos a,_|) (ಕೋಷ್ಟಕ 1.1 ನೋಡಿ).

ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ (ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ) ಇದು ಪ್ರದೇಶದ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಸಣ್ಣ ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ರದೇಶದಿಂದ ಹೊರಹೊಮ್ಮುವ ವಿಕಿರಣದ ಹರಿವಿನ ಅನುಪಾತವಾಗಿದೆ:

M e = (1Fe / dA; Mesh>=Fe/A, (1.9)

ಇಲ್ಲಿ d$>e ಮತ್ತು Ф(. ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಸ್ತೀರ್ಣ dA ಅಥವಾ ಮೇಲ್ಮೈ A ಯಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವ ವಿಕಿರಣ ಹರಿವುಗಳಾಗಿವೆ.

ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಮಾಪನದ ಘಟಕ (W/m2) ವಿಕಿರಣದ ಹರಿವು. 1 ಮೀ 2 ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲಾಗುತ್ತದೆ; ಈ ಘಟಕಕ್ಕೆ ಯಾವುದೇ ಹೆಸರಿಲ್ಲ.

ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯು ಈ ಪ್ರದೇಶದ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ಸಣ್ಣ ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ರದೇಶದಿಂದ ಹೊರಹೊಮ್ಮುವ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವಿನ ಅನುಪಾತವಾಗಿದೆ:

ಎಂ =

ಇಲ್ಲಿ еФ ಮತ್ತು Ф ಗಳು ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಸ್ತೀರ್ಣ dA ಅಥವಾ ಮೇಲ್ಮೈ A ಯಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವುಗಳಾಗಿವೆ. ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯನ್ನು lm/m2 ನಲ್ಲಿ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ - ಇದು 1 m2 ನಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವ ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಆಗಿದೆ.

ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶ (ವಿಕಿರಣ) - ವಿಕಿರಣ ಮೇಲ್ಮೈಯ ವಿಕಿರಣ ಹರಿವಿನ ಸಾಂದ್ರತೆ E = (1Fe/c1A; Eecr = Fe/A, (1.11)

ಅಲ್ಲಿ Ee, Eсr ಕ್ರಮವಾಗಿ, ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಸ್ತೀರ್ಣ dA ಯ ವಿಕಿರಣ ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಮೈ A ಯ ಸರಾಸರಿ ವಿಕಿರಣ.

ವಿಕಿರಣದ ಪ್ರತಿ ಘಟಕಕ್ಕೆ. Vg/m2. ಅವರು ಅಂತಹ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಸ್ವೀಕರಿಸುತ್ತಾರೆ, ಇದರಲ್ಲಿ 1 W ವಿಕಿರಣ ಹರಿವು ಬೀಳುತ್ತದೆ ಮತ್ತು 1 m2 ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಸಮವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ; ಈ ಘಟಕಕ್ಕೆ ಯಾವುದೇ ಹೆಸರಿಲ್ಲ.

ಇಲ್ಯುಮಿನೇಷನ್ - ಪ್ರಕಾಶಿತ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವಿನ ಸಾಂದ್ರತೆ

dF.=d<>/dA Esr - F/L, (1.12)

ಅಲ್ಲಿ dE ಮತ್ತು Еср ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಸ್ತೀರ್ಣ dA ಯ ಪ್ರಕಾಶ ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಮೈ A ಯ ಸರಾಸರಿ ಪ್ರಕಾಶವಾಗಿದೆ.

ಪ್ರಕಾಶದ ಘಟಕವು ಲಕ್ಸ್ (ಎಲ್ಎಕ್ಸ್) ಆಗಿದೆ. 1 ಲಕ್ಸ್ನ ಇಲ್ಯುಮಿನೇಷನ್ ಮೇಲ್ಮೈಯನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದು, ಅದರ ಮೇಲೆ 1 ಮೀ 2 ಬೆಳಕು ಬೀಳುತ್ತದೆ ಮತ್ತು 1 ಎಲ್ಎಂನ ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಅನ್ನು ಸಮವಾಗಿ ವಿತರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ದಿಕ್ಕಿನ ಒಂದು ದೇಹದ ಅಥವಾ ಅದರ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಒಂದು ಭಾಗದ ಶಕ್ತಿಯುತ ಹೊಳಪು a ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ವಿಕಿರಣ ಬಲದ ಅನುಪಾತವು ಈ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಸಮತಲದ ಮೇಲೆ ವಿಕಿರಣ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣಕ್ಕೆ (Fig. 1.5):

~ dIshkh / (dA cos ss), ~ ^ey. ^" (1-13)

ಅಲ್ಲಿ Leu ಮತ್ತು Lcr ಗಳು a ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಸ್ತೀರ್ಣ dA ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಮೈ A ಯ ಶಕ್ತಿಯ ಹೊಳಪುಗಳಾಗಿವೆ, ಈ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಸಮತಲದ ಮೇಲಿನ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳು ಕ್ರಮವಾಗಿ dAcosa ಮತ್ತು a ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ; dleu ಮತ್ತು 1еа ಅನುಕ್ರಮವಾಗಿ dA ಮತ್ತು A ಯಿಂದ a ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹೊರಸೂಸುವ ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿಗಳಾಗಿವೆ.

ಶಕ್ತಿಯ ಹೊಳಪಿನ ಘಟಕವನ್ನು ಸಮತಟ್ಟಾದ ಮೇಲ್ಮೈ B 1 M" ಶಕ್ತಿಯ ಹೊಳಪು ಎಂದು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ. ಲಂಬ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ 1 Vg/sr ವಿಕಿರಣ ಬಲವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ. ಈ ಘಟಕ (W/srm2) ಯಾವುದೇ ಹೆಸರನ್ನು ಹೊಂದಿಲ್ಲ.

ಒಂದು ದೇಹದ ಅಥವಾ ಅದರ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಭಾಗದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿನ ಹೊಳಪು ಮೇಲ್ಮೈಯ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣಕ್ಕೆ ಈ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ತೀವ್ರತೆಯ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

La = dIa/(dAcosa); /.acr = /a/a, (1.14)

ಅಲ್ಲಿ /u ಮತ್ತು Lacr ಗಳು ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಸ್ತೀರ್ಣ dA ಯ ಹೊಳಪು ಮತ್ತು a ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಮೇಲ್ಮೈ A. ಈ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಸಮತಲದ ಮೇಲಿನ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳು ಕ್ರಮವಾಗಿ dA cos a ಮತ್ತು a ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ; dla. 1a - ಕ್ರಮವಾಗಿ, ಮೇಲ್ಮೈಗಳು dA ಮತ್ತು A ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹೊರಸೂಸುವ ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆಗಳು a.

ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ಮಾಪನದ ಘಟಕ (ಸಿಡಿ / ಮೀ 2) ಸಮತಟ್ಟಾದ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಹೊಳಪು, ಇದು ಲಂಬವಾದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ 1 ಮೀ ಪ್ರದೇಶದಿಂದ 1 ಸಿಡಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತದೆ.

ಸಮಾನ ಹೊಳಪು. ಟ್ವಿಲೈಟ್ ದೃಷ್ಟಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ, ದೃಷ್ಟಿಯ ಅಂಗದ ಸಾಪೇಕ್ಷ ರೋಹಿತದ ಬೆಳಕಿನ ದಕ್ಷತೆಯು Y (X, /.) ಹೊಂದಾಣಿಕೆಯ ಮಟ್ಟವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವ K (A) ಮತ್ತು Y"(X) ನಡುವಿನ ಮಧ್ಯಂತರ ಸ್ಥಾನವನ್ನು ಆಕ್ರಮಿಸುತ್ತದೆ. 1.2. ಈ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ, ಅವುಗಳ ಮೌಲ್ಯಗಳು ವಿಭಿನ್ನ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸಂಯೋಜನೆಯಾಗಿದ್ದು, ಹಗಲಿನ ದೃಷ್ಟಿಗೆ ಹೊಳಪಿನಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ, ಕಣ್ಣಿಗೆ ವಿಭಿನ್ನ ಹೊಳಪು ಇರುತ್ತದೆ (ಪರ್ಕಿನ್ಸ್ ಪರಿಣಾಮ) ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ನೀಲಿ ಬಣ್ಣವು ಕೆಂಪು ಬಣ್ಣಕ್ಕಿಂತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಟ್ವಿಲೈಟ್ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ದೃಷ್ಟಿ, ಸಮಾನ ಹೊಳಪಿನ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ನೀವು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸಂಯೋಜನೆಯ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡಬಹುದು, ಇದಕ್ಕಾಗಿ ಎಲ್ಲಾ ಹಂತಗಳಲ್ಲಿನ ಹೊಳಪು ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. A. A. ಗೆರ್ಶುನ್ |1] ಅಂತಹ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನವನ್ನು ಪ್ರಸ್ತಾಪಿಸಿದರು. ಉಲ್ಲೇಖ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಪ್ಲಾಟಿನಂನ ಘನೀಕರಣದ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಬಳಸಿ. ವಿಭಿನ್ನ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸಂಯೋಜನೆಯ ವಿಕಿರಣವು, ಉಲ್ಲೇಖದ ಪ್ರಕಾಶಮಾನಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ, ವಿಕಿರಣದ ಪ್ರಮಾಣಿತ ಹೊಳಪು ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿದ್ದರೂ ಅದೇ ಸಮಾನವಾದ ಹೊಳಪನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ಸಾಪೇಕ್ಷ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸೆನ್ಸಿಟಿವಿಟಿ ಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿನ ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಯ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿಯೂ ಸಹ, ಸಮಾನವಾದ ಹೊಳಪು ವಿಭಿನ್ನ ವಿಕಿರಣಗಳನ್ನು ಅವುಗಳ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ಪರಿಣಾಮಗಳ ಪ್ರಕಾರ ಹೋಲಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ.