ಥರ್ಮಲ್ ರೇಡಿಯೇಶನ್ ಸ್ಟೀಫನ್ ಬೋಲ್ಟ್ಜ್ಮನ್ ಕಾನೂನು ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ R e ಮತ್ತು ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶದ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧ ತಾಪಮಾನದ ಮೇಲಿನ ದೇಹ (2 ನೇ ನಿಯಮ) ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ನ ಸೂತ್ರ
ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣ 1. ಸೌರ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಗರಿಷ್ಠ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ತರಂಗಾಂತರ = 0.48 ಮೈಕ್ರಾನ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಸೂರ್ಯನು ಕಪ್ಪು ದೇಹವಾಗಿ ಹೊರಹೊಮ್ಮುತ್ತಾನೆ ಎಂದು ಊಹಿಸಿ, ನಿರ್ಧರಿಸಿ: 1) ಅದರ ಮೇಲ್ಮೈ ತಾಪಮಾನ; 2) ಅದರ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವ ಶಕ್ತಿ. ವಿಯೆನ್ನ ಸ್ಥಳಾಂತರ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ, ಸ್ಟೀಫನ್ ಬೋಲ್ಟ್ಜ್ಮನ್ ನಿಯಮದ ಪ್ರಕಾರ ಸೂರ್ಯನ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ಶಕ್ತಿ,
ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣ 2. ಪ್ಲಾಟಿನಂ A T = 0.8 ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವು 1 ನಿಮಿಷದಲ್ಲಿ ಕರಗಿದ ಪ್ಲಾಟಿನಂ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ 50 cm 2 ನಷ್ಟು ಶಾಖದ ನಷ್ಟವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ. ಪ್ಲಾಟಿನಂ ಕರಗುವ ಬಿಂದು 1770 °C ಆಗಿದೆ. ಪ್ಲಾಟಿನಂನಿಂದ ಕಳೆದುಹೋದ ಶಾಖದ ಪ್ರಮಾಣವು ಅದರ ಬಿಸಿ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವ ಶಕ್ತಿಗೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ ಸ್ಟೀಫನ್ ಬೋಲ್ಟ್ಜ್ಮನ್ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ,
ಥರ್ಮಲ್ ವಿಕಿರಣ 3. ವಿದ್ಯುತ್ ಕುಲುಮೆಯು ವಿದ್ಯುತ್ P = 500 W ಅನ್ನು ಬಳಸುತ್ತದೆ. d = 5.0 cm ವ್ಯಾಸವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ತೆರೆದ ಸಣ್ಣ ರಂಧ್ರದೊಂದಿಗೆ ಅದರ ಆಂತರಿಕ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಉಷ್ಣತೆಯು 700 ° C ಆಗಿದೆ. ಗೋಡೆಗಳಿಂದ ಎಷ್ಟು ವಿದ್ಯುತ್ ಬಳಕೆಯು ಕರಗುತ್ತದೆ? ಸ್ಟೀಫನ್ ಬೋಲ್ಟ್ಜ್‌ಮನ್‌ನ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ, ಗೋಡೆಗಳಿಂದ ಹರಡುವ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ರಂಧ್ರದ ಮೂಲಕ ಬಿಡುಗಡೆ ಮಾಡುವ ಶಕ್ತಿಯ ಮೊತ್ತದಿಂದ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ,
ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣ 4 ಟಂಗ್‌ಸ್ಟನ್ ಫಿಲಮೆಂಟ್ ಅನ್ನು ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿ I = 1 A ಯಿಂದ ಒಂದು ತಾಪಮಾನಕ್ಕೆ T 1 = 1000 K ಗೆ ಬಿಸಿಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ ಟಂಗ್‌ಸ್ಟನ್‌ನ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕಗಳು ಮತ್ತು T 1, T 2 ತಾಪಮಾನಗಳಿಗೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಅದರ ಪ್ರತಿರೋಧವು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ: a 1 = 0.115 ಮತ್ತು a 2 = 0.334; 1 = 25, Ohm m, 2 = 96, Ohm m ಹೊರಸೂಸುವ ಶಕ್ತಿಯು ಸ್ಥಿರ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕಲ್ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್‌ನಿಂದ ಸೇವಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಸ್ಟೀಫನ್ ಬೋಲ್ಟ್ಜ್ಮನ್ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ವಾಹಕದಲ್ಲಿ ಬಿಡುಗಡೆಯಾದ ವಿದ್ಯುತ್ ಶಕ್ತಿ,
ಥರ್ಮಲ್ ವಿಕಿರಣ 5. ಸೂರ್ಯನ ವರ್ಣಪಟಲದಲ್ಲಿ, ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಗರಿಷ್ಠ ರೋಹಿತ ಸಾಂದ್ರತೆಯು .0 = 0.47 ಮೈಕ್ರಾನ್‌ಗಳ ತರಂಗಾಂತರದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಸೂರ್ಯನು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕಪ್ಪು ದೇಹವನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತಾನೆ ಎಂದು ಊಹಿಸಿ, ಅದರ ವಾತಾವರಣದ ಹೊರಗೆ ಭೂಮಿಯ ಬಳಿ ಸೌರ ವಿಕಿರಣದ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು (ಅಂದರೆ, ವಿಕಿರಣ ಹರಿವಿನ ಸಾಂದ್ರತೆ) ಕಂಡುಹಿಡಿಯಿರಿ. ಪ್ರಕಾಶಕ ತೀವ್ರತೆ (ವಿಕಿರಣದ ತೀವ್ರತೆ) ಸ್ಟೀಫನ್ ಬೋಲ್ಟ್ಜ್ಮನ್ ಮತ್ತು ವೀನ್ ನಿಯಮಗಳ ಪ್ರಕಾರ ಹೊಳೆಯುವ ಹರಿವು
ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣ 6. ತರಂಗಾಂತರ 0, ಇದು ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ವಿಕಿರಣ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್‌ನಲ್ಲಿ ಗರಿಷ್ಠ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ, ಇದು 0.58 ಮೈಕ್ರಾನ್‌ಗಳು. ತರಂಗಾಂತರದ ಮಧ್ಯಂತರ = 1 nm ಗೆ ಲೆಕ್ಕಹಾಕಿದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಗರಿಷ್ಠ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಿ (r, T) ಗರಿಷ್ಠ 0. ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಗರಿಷ್ಠ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ತಾಪಮಾನದ ಐದನೇ ಶಕ್ತಿಗೆ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ವೈನ್‌ನ 2 ನೇ ನಿಯಮದಿಂದ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ವೀನ್‌ನ ಸ್ಥಳಾಂತರದ ಕಾನೂನಿನ ಮೌಲ್ಯದಿಂದ ತಾಪಮಾನ T ಅನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ C ಅನ್ನು SI ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದರಲ್ಲಿ ಘಟಕ ತರಂಗಾಂತರದ ಮಧ್ಯಂತರ = 1 ಮೀ. ಸಮಸ್ಯೆಯ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳ ಪ್ರಕಾರ, 1 ರ ತರಂಗಾಂತರದ ಮಧ್ಯಂತರಕ್ಕೆ ಲೆಕ್ಕಹಾಕಿದ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುವುದು ಅವಶ್ಯಕ. nm, ಆದ್ದರಿಂದ ನಾವು SI ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ C ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಬರೆಯುತ್ತೇವೆ ಮತ್ತು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತರಂಗಾಂತರದ ಮಧ್ಯಂತರಕ್ಕೆ ಅದನ್ನು ಮರು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುತ್ತೇವೆ:
ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣ 7. ಸೌರ ವಿಕಿರಣ ವರ್ಣಪಟಲದ ಅಧ್ಯಯನವು ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಗರಿಷ್ಠ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ತರಂಗಾಂತರ = 500 nm ಗೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ ಎಂದು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ಸೂರ್ಯನನ್ನು ಕಪ್ಪು ದೇಹವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ನಿರ್ಧರಿಸಿ: 1) ಸೂರ್ಯನ ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ R e; 2) ಸೂರ್ಯನಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ಶಕ್ತಿಯ ಹರಿವು ಎಫ್; 3) 1 ಸೆಕೆಂಡ್‌ನಲ್ಲಿ ಸೂರ್ಯನಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳ (ಎಲ್ಲಾ ಉದ್ದಗಳ) ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ. 1. ಸ್ಟೀಫನ್ ಬೋಲ್ಟ್ಜ್ಮನ್ ಮತ್ತು ವೀನ್ ನಿಯಮಗಳ ಪ್ರಕಾರ 2. ಪ್ರಕಾಶಕ ಫ್ಲಕ್ಸ್ 3. t = 1 ಸೆ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸೂರ್ಯನಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ (ಎಲ್ಲಾ ಉದ್ದಗಳು), ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಮತ್ತು ಶಕ್ತಿಯ ಅನುಪಾತದ ನಿಯಮವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಮೂಲಕ ನಾವು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತೇವೆ E = ms 2. t ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಹೊರಸೂಸುವ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ತರಂಗಗಳ ಶಕ್ತಿಯು ಶಕ್ತಿಯ ಹರಿವಿನ ಉತ್ಪನ್ನಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ Ф e ((ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿ) ಸಮಯದ ಮೂಲಕ: E=Ф e t. ಆದ್ದರಿಂದ, Ф e =ms 2, ಅಲ್ಲಿಂದ m= Ф e/s 2.
d Φ e (\ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ d\Phi _(e)), ವಿಕಿರಣ ಮೂಲದ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಸಣ್ಣ ಪ್ರದೇಶದಿಂದ ಅದರ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಹೊರಸೂಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಡಿ ಎಸ್ (\ ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ ಡಿಎಸ್) : M e = d Φ e d S. (\ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ M_(e)=(\frac (d\Phi _(e))(dS)).)ಹೊರಸೂಸುವ ವಿಕಿರಣ ಹರಿವಿನ ಮೇಲ್ಮೈ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ ಎಂದು ಸಹ ಹೇಳಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ, ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶವು ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಪಾಯಿಂಟಿಂಗ್ ವೆಕ್ಟರ್ ಘಟಕದ ಸಮಯ-ಸರಾಸರಿ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್‌ಗೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಆಂದೋಲನಗಳ ಅವಧಿಯನ್ನು ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಮೀರಿದ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸರಾಸರಿಯನ್ನು ನಡೆಸಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ವಿಕಿರಣವು ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿಯೇ ಉದ್ಭವಿಸಬಹುದು, ನಂತರ ಅವರು ಸ್ವಯಂ-ಪ್ರಕಾಶಮಾನವಾದ ಮೇಲ್ಮೈ ಬಗ್ಗೆ ಮಾತನಾಡುತ್ತಾರೆ. ಮೇಲ್ಮೈಯನ್ನು ಹೊರಗಿನಿಂದ ಬೆಳಗಿಸಿದಾಗ ಮತ್ತೊಂದು ಆಯ್ಕೆಯನ್ನು ಗಮನಿಸಬಹುದು. ಅಂತಹ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ಚದುರುವಿಕೆ ಮತ್ತು ಪ್ರತಿಫಲನದ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಘಟನೆಯ ಹರಿವಿನ ಕೆಲವು ಭಾಗವು ಅಗತ್ಯವಾಗಿ ಹಿಂತಿರುಗುತ್ತದೆ. ನಂತರ ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ:
M e = (ρ + σ) ⋅ E e , (\ ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ M_(e)=(\rho +\sigma)\cdot E_(e),)ಎಲ್ಲಿ ρ (\ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ \rho)ಮತ್ತು σ (\ ಡಿಸ್ಪ್ಲೇ ಸ್ಟೈಲ್ \ ಸಿಗ್ಮಾ )- ಪ್ರತಿಫಲನ ಗುಣಾಂಕ ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಮೈಯ ಸ್ಕ್ಯಾಟರಿಂಗ್ ಗುಣಾಂಕ, ಕ್ರಮವಾಗಿ, ಮತ್ತು - ಅದರ ವಿಕಿರಣ.
ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಇತರ ಹೆಸರುಗಳು, ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ ಸಾಹಿತ್ಯದಲ್ಲಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಆದರೆ GOST ನಿಂದ ಒದಗಿಸಲಾಗಿಲ್ಲ: - ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಮತ್ತು ಸಮಗ್ರ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ.
ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆ
ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆ M e , λ (λ) (\ ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ M_(e,\lambda )(\lambda))- ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಪರಿಮಾಣದ ಅನುಪಾತ d M e (λ) , (\ displaystyle dM_(e)(\lambda),)ಸಣ್ಣ ರೋಹಿತದ ಮಧ್ಯಂತರದಲ್ಲಿ ಬೀಳುತ್ತದೆ d λ , (\ ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ ಡಿ\ಲಂಬ್ಡಾ ,), ನಡುವೆ ತೀರ್ಮಾನಿಸಲಾಗಿದೆ λ (\ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ \ಲಂಬ್ಡಾ)ಮತ್ತು λ + d λ (\ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ \lambda +d\lambda ), ಈ ಮಧ್ಯಂತರದ ಅಗಲಕ್ಕೆ:
M e , λ (λ) = d M e (λ) d λ . (\displaystyle M_(e,\lambda )(\lambda)=(\frac (dM_(e)(\lambda))(d\lambda )))SI ಘಟಕವು W m−3 ಆಗಿದೆ. ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ವಿಕಿರಣದ ತರಂಗಾಂತರಗಳನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ನ್ಯಾನೊಮೀಟರ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ W m -2 nm -1 ಅನ್ನು ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ ಸಾಹಿತ್ಯದಲ್ಲಿ M e , λ (\ ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ M_(e,\lambda ))ಎಂದು ಕರೆಯುತ್ತಾರೆ ರೋಹಿತದ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ.
ಬೆಳಕಿನ ಅನಲಾಗ್
M v = K m ⋅ ∫ 380 n m 780 n m M e, λ (λ) V (λ) d λ, (\ displaystyle M_(v)=K_(m)\cdot \int \limits _(380~nm)^ (780~nm)M_(e,\lambda )(\lambda)V(\lambda)d\lambda ,)ಎಲ್ಲಿ K m (\ ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ K_(m))- SI ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ 683 lm / W ಗೆ ಸಮಾನವಾದ ಗರಿಷ್ಠ ಪ್ರಕಾಶಕ ವಿಕಿರಣ ದಕ್ಷತೆ. ಇದರ ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕ ಮೌಲ್ಯವು ಕ್ಯಾಂಡೆಲಾದ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನದಿಂದ ನೇರವಾಗಿ ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ.
ಇತರ ಮೂಲಭೂತ ಶಕ್ತಿಯ ಫೋಟೋಮೆಟ್ರಿಕ್ ಪ್ರಮಾಣಗಳು ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಬೆಳಕಿನ ಸಾದೃಶ್ಯಗಳ ಬಗ್ಗೆ ಮಾಹಿತಿಯನ್ನು ಕೋಷ್ಟಕದಲ್ಲಿ ನೀಡಲಾಗಿದೆ. GOST 26148-84 ಪ್ರಕಾರ ಪ್ರಮಾಣಗಳ ಪದನಾಮಗಳನ್ನು ನೀಡಲಾಗಿದೆ.
ಶಕ್ತಿಯ ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಕ್ SI ಪ್ರಮಾಣಗಳು| ಹೆಸರು (ಸಮಾನಾರ್ಥಕ) | ಪ್ರಮಾಣ ಪದನಾಮ | ವ್ಯಾಖ್ಯಾನ | SI ಘಟಕಗಳ ಸಂಕೇತ | ಪ್ರಕಾಶಕ ಪ್ರಮಾಣ |
|---|---|---|---|---|
| ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿ (ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿ) | Q e (\ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ Q_(e))ಅಥವಾ W (\ ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ W) | ವಿಕಿರಣದಿಂದ ವರ್ಗಾವಣೆಯಾಗುವ ಶಕ್ತಿ | ಜೆ | ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿ |
| ವಿಕಿರಣ ಹರಿವು (ವಿಕಿರಣದ ಹರಿವು) | Φ (\ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ \Phi )ಇ ಅಥವಾ ಪಿ (\ ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ ಪಿ) | Φ e = d Q e d t (\ displaystyle \Phi _(e)=(\frac (dQ_(e))(dt))) | ಡಬ್ಲ್ಯೂ | ಬೆಳಕಿನ ಹರಿವು |
| ವಿಕಿರಣ ತೀವ್ರತೆ (ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿಯ ತೀವ್ರತೆ) | I e (\ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ I_(e)) | I e = d Φ e d Ω (\ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ I_(e)=(\frac (d\Phi _(e))(d\Omega ))) | W sr -1 | ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿ |
| ವಾಲ್ಯೂಮೆಟ್ರಿಕ್ ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿ ಸಾಂದ್ರತೆ | ಯು ಇ (\ ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ ಯು_(ಇ)) | U e = d Q e d V (\ displaystyle U_(e)=(\frac (dQ_(e))(dV))) | ಜೆ ಎಂ -3 | ಬೆಳಕಿನ ಶಕ್ತಿಯ ವಾಲ್ಯೂಮೆಟ್ರಿಕ್ ಸಾಂದ್ರತೆ |
| ಶಕ್ತಿಯ ಹೊಳಪು | L e (\ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ L_(e)) | L e = d 2 Φ e d Ω d S 1 cos ε (\ ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ L_(e)=(\frac (d^(2)\Phi _(e))(d\Omega \,dS_(1)\, \cos \varepsilon ))) | W m−2 sr−1 | ಹೊಳಪು |
| ಸಮಗ್ರ ಶಕ್ತಿಯ ಹೊಳಪು | Λ ಇ (\ ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ \ ಲ್ಯಾಂಬ್ಡಾ _(ಇ)) | Λ e = ∫ 0 t L e (t ′) d t ′ (\Displaystyle \Lambda _(e)=\int _(0)^(t)L_(e)(t")dt") | J m -2 sr -1 | ಸಮಗ್ರ ಹೊಳಪು |
| ವಿಕಿರಣ (ವಿಕಿರಣ) | ಇ ಇ (\ ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ ಇ_(ಇ)) | E e = d Φ e d S 2 (\ ಡಿಸ್ಪ್ಲೇಸ್ಟೈಲ್ E_(e)=(\frac (d\Phi _(e))(dS_(2)))) | W m−2 |
ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯು (ಪ್ರಕಾಶಮಾನ) ವಿಕಿರಣ ವರ್ಣಪಟಲದಾದ್ಯಂತ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ (ಪ್ರಕಾಶಮಾನ) ವಿತರಣೆಯನ್ನು ತೋರಿಸುವ ಒಂದು ಕಾರ್ಯವಾಗಿದೆ.
ಇದರ ಅರ್ಥ:
ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶವು ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವ ಶಕ್ತಿಯ ಮೇಲ್ಮೈ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯಾಗಿದೆ
ಎನರ್ಜಿ ಬ್ರೈಟ್‌ನೆಸ್ ಎನ್ನುವುದು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಯುನಿಟ್ ಘನ ಕೋನಕ್ಕೆ ಪ್ರತಿ ಯೂನಿಟ್ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಹೊರಸೂಸುವ ಫ್ಲಕ್ಸ್ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ
ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕಪ್ಪು ದೇಹ- ಥರ್ಮೋಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ ಬಳಸಲಾಗುವ ಭೌತಿಕ ಆದರ್ಶೀಕರಣ, ಎಲ್ಲಾ ಶ್ರೇಣಿಗಳಲ್ಲಿ ಅದರ ಮೇಲೆ ಎಲ್ಲಾ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ವಿಕಿರಣದ ಘಟನೆಯನ್ನು ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಮತ್ತು ಯಾವುದನ್ನೂ ಪ್ರತಿಬಿಂಬಿಸದ ದೇಹ. ಹೆಸರಿನ ಹೊರತಾಗಿಯೂ, ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕಪ್ಪು ದೇಹವು ಯಾವುದೇ ಆವರ್ತನದ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ದೃಷ್ಟಿಗೆ ಬಣ್ಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ವಿಕಿರಣ ವರ್ಣಪಟಲವನ್ನು ಅದರ ತಾಪಮಾನದಿಂದ ಮಾತ್ರ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಶುದ್ಧ ಕಪ್ಪು ದೇಹ
ಶುದ್ಧ ಕಪ್ಪು ದೇಹ- ಇದು ಭೌತಿಕ ಅಮೂರ್ತತೆ (ಮಾದರಿ), ಅದರ ಮೇಲೆ ಎಲ್ಲಾ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ವಿಕಿರಣ ಘಟನೆಯನ್ನು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ದೇಹ ಎಂದು ಅರ್ಥೈಸಲಾಗುತ್ತದೆ
ಸಂಪೂರ್ಣ ಕಪ್ಪು ದೇಹಕ್ಕಾಗಿ
ಬೂದು ದೇಹ
ಬೂದು ದೇಹ- ಇದು ದೇಹವಾಗಿದ್ದು, ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕವು ಆವರ್ತನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಮಾತ್ರ ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ
ಬೂದು ದೇಹಕ್ಕೆ
ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣಕ್ಕೆ ಕಿರ್ಚಾಫ್ ನಿಯಮ
ಯಾವುದೇ ದೇಹದ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ ಮತ್ತು ಅದರ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದ ಅನುಪಾತವು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಎಲ್ಲಾ ದೇಹಗಳಿಗೆ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಆವರ್ತನಕ್ಕೆ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಆಕಾರ ಮತ್ತು ರಾಸಾಯನಿಕ ಸ್ವಭಾವವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ.
ಸಂಪೂರ್ಣ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ತಾಪಮಾನ ಅವಲಂಬನೆ
6300 ರಿಂದ 100000 K ವರೆಗಿನ ತಾಪಮಾನದ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿ ಮೈಕ್ರೋವೇವ್ ವಿಕಿರಣ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿನ ತಾಪಮಾನ T ಮೇಲೆ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ರೋಹಿತದ ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿ ಸಾಂದ್ರತೆಯ L (T) ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗಿದೆ.
ವೈನ್ ಸ್ಥಳಾಂತರ ಕಾನೂನುಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯ ವಿಕಿರಣದ ಹರಿವು ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಉಷ್ಣತೆಯ ಮೇಲೆ ಗರಿಷ್ಠ ಮಟ್ಟವನ್ನು ತಲುಪುವ ತರಂಗಾಂತರದ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ.
ಬಿ=2.90* ಮೀ*ಕೆ
ಸ್ಟೀಫನ್-ಬೋಲ್ಟ್ಜ್ಮನ್ ಕಾನೂನು
ರೇಲೀ-ಜೀನ್ಸ್ ಸೂತ್ರ
ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ ಸೂತ್ರ
ನಿರಂತರ ಬಾರ್
ಫೋಟೋ ಪರಿಣಾಮ- ಇದು ಬೆಳಕಿನ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಒಂದು ವಸ್ತುವಿನಿಂದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯಾಗಿದೆ (ಮತ್ತು, ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಯಾವುದೇ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ವಿಕಿರಣ). ಮಂದಗೊಳಿಸಿದ ವಸ್ತುಗಳಲ್ಲಿ (ಘನ ಮತ್ತು ದ್ರವ) ಬಾಹ್ಯ ಮತ್ತು ಆಂತರಿಕ ದ್ಯುತಿವಿದ್ಯುತ್ ಪರಿಣಾಮವಿದೆ.
ದ್ಯುತಿವಿದ್ಯುತ್ ಪರಿಣಾಮದ ನಿಯಮಗಳು:
ಸೂತ್ರೀಕರಣ ದ್ಯುತಿವಿದ್ಯುತ್ ಪರಿಣಾಮದ 1 ನೇ ನಿಯಮ: ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಆವರ್ತನದಲ್ಲಿ ಪ್ರತಿ ಯೂನಿಟ್ ಸಮಯಕ್ಕೆ ಲೋಹದ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಬೆಳಕಿನಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳ ಸಂಖ್ಯೆಯು ಲೋಹವನ್ನು ಬೆಳಗಿಸುವ ಬೆಳಕಿನ ಹರಿವಿಗೆ ನೇರವಾಗಿ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ.
ಈ ಪ್ರಕಾರ ದ್ಯುತಿವಿದ್ಯುತ್ ಪರಿಣಾಮದ 2 ನೇ ನಿಯಮ, ಬೆಳಕಿನಿಂದ ಹೊರಹಾಕಲ್ಪಟ್ಟ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳ ಗರಿಷ್ಠ ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯು ಬೆಳಕಿನ ಆವರ್ತನದೊಂದಿಗೆ ರೇಖೀಯವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದರ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ.
ದ್ಯುತಿವಿದ್ಯುತ್ ಪರಿಣಾಮದ 3 ನೇ ನಿಯಮ: ಪ್ರತಿ ವಸ್ತುವಿಗೂ ದ್ಯುತಿವಿದ್ಯುತ್ ಪರಿಣಾಮದ ಕೆಂಪು ಮಿತಿ ಇರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ, ದ್ಯುತಿವಿದ್ಯುತ್ ಪರಿಣಾಮವು ಇನ್ನೂ ಸಾಧ್ಯವಿರುವ ಬೆಳಕಿನ ಕನಿಷ್ಠ ಆವರ್ತನ (ಅಥವಾ ಗರಿಷ್ಠ ತರಂಗಾಂತರ λ 0), ಮತ್ತು ದ್ಯುತಿವಿದ್ಯುತ್ ಪರಿಣಾಮವು ಇನ್ನು ಮುಂದೆ ಸಂಭವಿಸುವುದಿಲ್ಲ.
ಫೋಟಾನ್- ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಣ, ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ವಿಕಿರಣದ ಕ್ವಾಂಟಮ್ (ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಿದಾದ ಅರ್ಥದಲ್ಲಿ). ಇದು ದ್ರವ್ಯರಾಶಿರಹಿತ ಕಣವಾಗಿದ್ದು ಅದು ಬೆಳಕಿನ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ಮೂಲಕ ಮಾತ್ರ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ಫೋಟಾನ್‌ನ ವಿದ್ಯುದಾವೇಶವೂ ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ.
ಬಾಹ್ಯ ದ್ಯುತಿವಿದ್ಯುತ್ ಪರಿಣಾಮಕ್ಕಾಗಿ ಐನ್‌ಸ್ಟೈನ್‌ನ ಸಮೀಕರಣ
ಫೋಟೋಸೆಲ್- ಫೋಟಾನ್ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ವಿದ್ಯುತ್ ಶಕ್ತಿಯನ್ನಾಗಿ ಪರಿವರ್ತಿಸುವ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನಿಕ್ ಸಾಧನ. ಬಾಹ್ಯ ದ್ಯುತಿವಿದ್ಯುತ್ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಆಧರಿಸಿದ ಮೊದಲ ಫೋಟೊಸೆಲ್ ಅನ್ನು 19 ನೇ ಶತಮಾನದ ಕೊನೆಯಲ್ಲಿ ಅಲೆಕ್ಸಾಂಡರ್ ಸ್ಟೊಲೆಟೊವ್ ರಚಿಸಿದರು.
ಫೋಟಾನ್‌ನ ಶಕ್ತಿ, ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಮತ್ತು ಆವೇಗ
ಬೆಳಕಿನ ಒತ್ತಡದೇಹದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಉಂಟಾಗುವ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗಗಳಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಒತ್ತಡ.
ಲೋಹದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ತರಂಗದಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಲೋಹದ ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಸ್ತೀರ್ಣಕ್ಕೆ ಲೋಹದ ಮೇಲ್ಮೈ ಪದರದಲ್ಲಿ ಮುಕ್ತ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಲೋರೆಂಟ್ಜ್ ಪಡೆಗಳ ಅನುಪಾತವಾಗಿ ಲೆಕ್ಕಹಾಕಬಹುದು:
ಬೆಳಕಿನ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ ಬೆಳಕಿನ ಒತ್ತಡಫೋಟಾನ್‌ಗಳು ತಮ್ಮ ಆವೇಗವನ್ನು ಪರಮಾಣುಗಳು ಅಥವಾ ವಸ್ತುವಿನ ಅಣುಗಳಿಗೆ ವರ್ಗಾಯಿಸುವ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ.
ಕಾಂಪ್ಟನ್ ಪರಿಣಾಮ(ಕಾಂಪ್ಟನ್ ಪರಿಣಾಮ) - ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳಿಂದ ಎಲಾಸ್ಟಿಕ್ ಸ್ಕ್ಯಾಟರಿಂಗ್‌ನಿಂದಾಗಿ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ವಿಕಿರಣದ ತರಂಗಾಂತರವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುವ ವಿದ್ಯಮಾನ
ಕಾಂಪ್ಟನ್ ತರಂಗಾಂತರ
ಡಿ ಬ್ರೋಗ್ಲಿಯ ಊಹೆಫ್ರೆಂಚ್ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರಜ್ಞ ಲೂಯಿಸ್ ಡಿ ಬ್ರೋಗ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗೆ ತರಂಗ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಆರೋಪಿಸುವ ಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಮುಂದಿಟ್ಟರು. ಕ್ವಾಂಟಮ್ ನಡುವಿನ ಸಾದೃಶ್ಯವನ್ನು ಚಿತ್ರಿಸುತ್ತಾ, ಡಿ ಬ್ರೋಗ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಅಥವಾ ಉಳಿದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯೊಂದಿಗೆ ಯಾವುದೇ ಕಣದ ಚಲನೆಯು ತರಂಗ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯೊಂದಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ ಎಂದು ಸೂಚಿಸಿದರು.
ಡಿ ಬ್ರೋಗ್ಲಿಯ ಊಹೆ E ಮತ್ತು ಆವೇಗ p ಶಕ್ತಿಯೊಂದಿಗೆ ಚಲಿಸುವ ಕಣವು ತರಂಗ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಸ್ಥಾಪಿಸುತ್ತದೆ, ಅದರ ಆವರ್ತನವು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:
ಮತ್ತು ತರಂಗಾಂತರ:
ಇಲ್ಲಿ p ಎಂಬುದು ಚಲಿಸುವ ಕಣದ ಆವೇಗ.
ಡೇವಿಸನ್-ಜರ್ಮರ್ ಪ್ರಯೋಗ- 1927 ರಲ್ಲಿ ಅಮೇರಿಕನ್ ವಿಜ್ಞಾನಿಗಳಾದ ಕ್ಲಿಂಟನ್ ಡೇವಿಸನ್ ಮತ್ತು ಲೆಸ್ಟರ್ ಜರ್ಮರ್ ನಡೆಸಿದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಡಿಫ್ರಾಕ್ಷನ್ ಮೇಲೆ ಭೌತಿಕ ಪ್ರಯೋಗ.
ನಿಕಲ್ ಸಿಂಗಲ್ ಸ್ಫಟಿಕದಿಂದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳ ಪ್ರತಿಫಲನದ ಮೇಲೆ ಅಧ್ಯಯನವನ್ನು ನಡೆಸಲಾಯಿತು. ಸೆಟಪ್ ನಿಕಲ್ನ ಒಂದು ಸ್ಫಟಿಕವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿತ್ತು, ಒಂದು ಕೋನದಲ್ಲಿ ನೆಲಕ್ಕೆ ಮತ್ತು ಹೋಲ್ಡರ್ನಲ್ಲಿ ಜೋಡಿಸಲಾಗಿದೆ. ಏಕವರ್ಣದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳ ಕಿರಣವನ್ನು ಪಾಲಿಶ್ ಮಾಡಿದ ವಿಭಾಗದ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗಿದೆ. ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ವೇಗವನ್ನು ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಗನ್ನಲ್ಲಿನ ವೋಲ್ಟೇಜ್ನಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:
ಫ್ಯಾರಡೆ ಕಪ್ ಅನ್ನು ಘಟನೆಯ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಕಿರಣಕ್ಕೆ ಕೋನದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗಿದೆ, ಇದನ್ನು ಸೂಕ್ಷ್ಮವಾದ ಗ್ಯಾಲ್ವನೋಮೀಟರ್‌ಗೆ ಸಂಪರ್ಕಿಸಲಾಗಿದೆ. ಗ್ಯಾಲ್ವನೋಮೀಟರ್ನ ವಾಚನಗೋಷ್ಠಿಯನ್ನು ಆಧರಿಸಿ, ಸ್ಫಟಿಕದಿಂದ ಪ್ರತಿಫಲಿಸುವ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಕಿರಣದ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸಂಪೂರ್ಣ ಅನುಸ್ಥಾಪನೆಯು ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿತ್ತು.
ಪ್ರಯೋಗಗಳಲ್ಲಿ, ಸ್ಫಟಿಕದಿಂದ ಚದುರಿದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಕಿರಣದ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ಸ್ಕ್ಯಾಟರಿಂಗ್ ಕೋನ, ಅಜಿಮುಟಲ್ ಕೋನ ಮತ್ತು ಕಿರಣದಲ್ಲಿನ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳ ವೇಗವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಸ್ಕ್ಯಾಟರಿಂಗ್ನಲ್ಲಿ ಉಚ್ಚಾರಣಾ ಆಯ್ಕೆ ಇದೆ ಎಂದು ಪ್ರಯೋಗಗಳು ತೋರಿಸಿವೆ. ವಿಭಿನ್ನ ಕೋನಗಳು ಮತ್ತು ವೇಗಗಳಲ್ಲಿ, ಪ್ರತಿಫಲಿತ ಕಿರಣಗಳಲ್ಲಿ ಗರಿಷ್ಠ ಮತ್ತು ಕನಿಷ್ಠ ತೀವ್ರತೆಯನ್ನು ಗಮನಿಸಬಹುದು. ಗರಿಷ್ಠ ಸ್ಥಿತಿ:
ಅಂತರ ಸಮತಲ ಅಂತರ ಇಲ್ಲಿದೆ.
ಹೀಗಾಗಿ, ಒಂದೇ ಸ್ಫಟಿಕದ ಸ್ಫಟಿಕ ಜಾಲರಿಯಲ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ವಿವರ್ತನೆಯನ್ನು ಗಮನಿಸಲಾಯಿತು. ಪ್ರಯೋಗವು ಸೂಕ್ಷ್ಮಕಣಗಳಲ್ಲಿ ತರಂಗ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳ ಅಸ್ತಿತ್ವದ ಅದ್ಭುತ ದೃಢೀಕರಣವಾಗಿದೆ.
ತರಂಗ ಕಾರ್ಯ, ಅಥವಾ ಪಿಎಸ್ಐ ಕಾರ್ಯ- ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಶುದ್ಧ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ವಿವರಿಸಲು ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ ಬಳಸಲಾಗುವ ಸಂಕೀರ್ಣ-ಮೌಲ್ಯದ ಕಾರ್ಯ. ಒಂದು ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ರಾಜ್ಯ ವೆಕ್ಟರ್‌ನ ವಿಸ್ತರಣೆಯ ಗುಣಾಂಕವಾಗಿದೆ (ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಒಂದು ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ):
ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ಆಧಾರ ವೆಕ್ಟರ್ ಎಲ್ಲಿದೆ, ಮತ್ತು ಇದು ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ಪ್ರಾತಿನಿಧ್ಯದಲ್ಲಿ ತರಂಗ ಕಾರ್ಯವಾಗಿದೆ.
ತರಂಗ ಕ್ರಿಯೆಯ ಭೌತಿಕ ಅರ್ಥವೆಂದರೆ, ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್ನ ಕೋಪನ್‌ಹೇಗನ್ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನದ ಪ್ರಕಾರ, ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಕಣವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯುವ ಸಂಭವನೀಯ ಸಾಂದ್ರತೆಯನ್ನು ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯದ ವರ್ಗಕ್ಕೆ ಸಮಾನವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ಪ್ರಾತಿನಿಧ್ಯದಲ್ಲಿ ಈ ರಾಜ್ಯದ ತರಂಗ ಕಾರ್ಯ.
ಹೈಸೆನ್‌ಬರ್ಗ್ ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಯ ತತ್ವ(ಅಥವಾ ಹೈಸೆನ್‌ಬರ್ಗ್ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ - ಒಂದು ಮೂಲಭೂತ ಅಸಮಾನತೆ (ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಯ ಸಂಬಂಧ) ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸಿಸ್ಟಮ್ ಅನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುವ ಒಂದು ಜೋಡಿ ಭೌತಿಕ ಅವಲೋಕನಗಳ ಏಕಕಾಲಿಕ ನಿರ್ಣಯಕ್ಕಾಗಿ ನಿಖರತೆಯ ಮಿತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿಸುತ್ತದೆ (ಭೌತಿಕ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ನೋಡಿ), ಪ್ರಯಾಣಿಸದ ನಿರ್ವಾಹಕರು ವಿವರಿಸಿದ್ದಾರೆ (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳು ಮತ್ತು ಆವೇಗ, ಪ್ರಸ್ತುತ ಮತ್ತು ವೋಲ್ಟೇಜ್, ವಿದ್ಯುತ್ ಮತ್ತು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರ). ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಯ ಸಂಬಂಧ [* 1] ಒಂದು ಜೋಡಿ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಅವಲೋಕನಗಳ ಪ್ರಮಾಣಿತ ವಿಚಲನಗಳ ಉತ್ಪನ್ನಕ್ಕೆ ಕಡಿಮೆ ಮಿತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿಸುತ್ತದೆ. 1927 ರಲ್ಲಿ ವರ್ನರ್ ಹೈಸೆನ್‌ಬರ್ಗ್ ಕಂಡುಹಿಡಿದ ಅನಿಶ್ಚಿತತೆಯ ತತ್ವವು ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್ನ ಮೂಲಾಧಾರಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾಗಿದೆ.
ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ಸಿಸ್ಟಮ್ನ ಹಲವಾರು (ಅನೇಕ) ಒಂದೇ ಪ್ರತಿಗಳು ಇದ್ದರೆ, ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ಮತ್ತು ಆವೇಗದ ಅಳತೆ ಮೌಲ್ಯಗಳು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಂಭವನೀಯತೆಯ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಪಾಲಿಸುತ್ತವೆ - ಇದು ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್ನ ಮೂಲಭೂತ ಪೋಸ್ಟುಲೇಟ್ ಆಗಿದೆ. ನಿರ್ದೇಶಾಂಕದ ಪ್ರಮಾಣಿತ ವಿಚಲನ ಮತ್ತು ಪ್ರಚೋದನೆಯ ಪ್ರಮಾಣಿತ ವಿಚಲನದ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಅಳೆಯುವ ಮೂಲಕ, ನಾವು ಇದನ್ನು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ:
ಶ್ರೋಡಿಂಗರ್ ಸಮೀಕರಣ
ಸಂಭಾವ್ಯ ಚೆನ್ನಾಗಿ- ಒಂದು ಕಣದ ಸಂಭಾವ್ಯ ಶಕ್ತಿಯ ಸ್ಥಳೀಯ ಕನಿಷ್ಠ ಇರುವ ಜಾಗದ ಪ್ರದೇಶ.
ಸುರಂಗ ಪರಿಣಾಮ, ಸುರಂಗ ಮಾರ್ಗ- ಅದರ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯು (ಸುರಂಗದ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಬದಲಾಗದೆ ಉಳಿಯುತ್ತದೆ) ತಡೆಗೋಡೆಯ ಎತ್ತರಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಿರುವ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಸೂಕ್ಷ್ಮಕಣದಿಂದ ಸಂಭಾವ್ಯ ತಡೆಗೋಡೆಯನ್ನು ಮೀರಿಸುವುದು. ಸುರಂಗದ ಪರಿಣಾಮವು ಕೇವಲ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಪ್ರಕೃತಿಯ ಒಂದು ವಿದ್ಯಮಾನವಾಗಿದೆ, ಇದು ಅಸಾಧ್ಯ ಮತ್ತು ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರಕ್ಕೆ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿದೆ. ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನದ ದೃಷ್ಟಿಕೋನದಿಂದ, ಒಟ್ಟು ಆಂತರಿಕ ಪ್ರತಿಫಲನವು ಸಂಭವಿಸುವ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗವನ್ನು ಪ್ರತಿಫಲಿಸುವ ಮಾಧ್ಯಮಕ್ಕೆ (ಬೆಳಕಿನ ತರಂಗಾಂತರದ ಕ್ರಮದಲ್ಲಿ ದೂರದಲ್ಲಿ) ಒಳಹೊಕ್ಕು ತರಂಗ ದೃಗ್ವಿಜ್ಞಾನದಲ್ಲಿ ಸುರಂಗ ಪರಿಣಾಮದ ಅನಲಾಗ್ ಆಗಿರಬಹುದು. ಸುರಂಗದ ವಿದ್ಯಮಾನವು ಪರಮಾಣು ಮತ್ತು ಆಣ್ವಿಕ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ, ಪರಮಾಣು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್, ಘನ ಸ್ಥಿತಿ, ಇತ್ಯಾದಿಗಳ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ ಅನೇಕ ಪ್ರಮುಖ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳಿಗೆ ಆಧಾರವಾಗಿದೆ.
ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ ಆಂದೋಲಕಕ್ವಾಂಟಮ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ, ಇದು ಸರಳವಾದ ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ ಆಂದೋಲಕದ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಅನಲಾಗ್ ಆಗಿದೆ; ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಕಣದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಹ್ಯಾಮಿಲ್ಟೋನಿಯನ್, ಅಂದರೆ, ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ ಆಂದೋಲಕದ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ಸಂಭಾವ್ಯ ಶಕ್ತಿಯು ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳ ಮೇಲೆ ಚತುರ್ಭುಜ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಭಾವಿಸಲಾಗಿದೆ. ನಿರ್ದೇಶಾಂಕದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಸಂಭಾವ್ಯ ಶಕ್ತಿಯ ವಿಸ್ತರಣೆಯಲ್ಲಿ ಈ ಕೆಳಗಿನ ಪದಗಳನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವುದು ಅನ್ಹಾರ್ಮೋನಿಕ್ ಆಂದೋಲಕದ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ.
ಪರಮಾಣುಗಳ ರಚನೆಯ ಅಧ್ಯಯನವು ಪರಮಾಣುಗಳು ಧನಾತ್ಮಕ ಆವೇಶದ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ ಅನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತವೆ ಎಂದು ತೋರಿಸಿದೆ, ಇದರಲ್ಲಿ ಬಹುತೇಕ ಎಲ್ಲಾ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯು ಕೇಂದ್ರೀಕೃತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಪರಮಾಣುವಿನ h, ಮತ್ತು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ ಸುತ್ತಲೂ ಚಲಿಸುವ ಋಣಾತ್ಮಕ ವಿದ್ಯುದಾವೇಶದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳು.
ಪರಮಾಣುವಿನ ಬೋರ್-ರುದರ್ಫೋರ್ಡ್ ಗ್ರಹಗಳ ಮಾದರಿ. 1911 ರಲ್ಲಿ, ಅರ್ನೆಸ್ಟ್ ರುದರ್ಫೋರ್ಡ್, ಹಲವಾರು ಪ್ರಯೋಗಗಳನ್ನು ನಡೆಸಿದ ನಂತರ, ಪರಮಾಣು ಒಂದು ರೀತಿಯ ಗ್ರಹಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಾಗಿದೆ ಎಂಬ ತೀರ್ಮಾನಕ್ಕೆ ಬಂದರು, ಇದರಲ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳು ಪರಮಾಣುವಿನ ಮಧ್ಯಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಭಾರೀ, ಧನಾತ್ಮಕ ಆವೇಶದ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನ ಸುತ್ತ ಕಕ್ಷೆಯಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ ("ರುದರ್ಫೋರ್ಡ್ ಪರಮಾಣು ಮಾದರಿ"). ಆದಾಗ್ಯೂ, ಪರಮಾಣುವಿನ ಅಂತಹ ವಿವರಣೆಯು ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ನೊಂದಿಗೆ ಸಂಘರ್ಷಕ್ಕೆ ಒಳಗಾಯಿತು. ಸತ್ಯವೆಂದರೆ, ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ ಪ್ರಕಾರ, ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್, ಕೇಂದ್ರಾಭಿಮುಖ ವೇಗವರ್ಧನೆಯೊಂದಿಗೆ ಚಲಿಸುವಾಗ, ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಹೊರಸೂಸಬೇಕು ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಕಳೆದುಕೊಳ್ಳಬೇಕು. ಅಂತಹ ಪರಮಾಣುವಿನಲ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ ಮೇಲೆ ಬೀಳಲು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವ ಸಮಯವು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಅತ್ಯಲ್ಪವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳು ತೋರಿಸಿವೆ. ಪರಮಾಣುಗಳ ಸ್ಥಿರತೆಯನ್ನು ವಿವರಿಸಲು, ಪರಮಾಣುವಿನಲ್ಲಿನ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಕೆಲವು ವಿಶೇಷ ಶಕ್ತಿಯ ಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿದ್ದು, ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊರಸೂಸುವುದಿಲ್ಲ ("ಪರಮಾಣುವಿನ ಬೋರ್-ರುದರ್ಫೋರ್ಡ್ ಮಾದರಿ") ಎಂಬ ಅಂಶಕ್ಕೆ ಕುದಿಯುವ ಪೋಸ್ಟುಲೇಟ್‌ಗಳನ್ನು ನೀಲ್ಸ್ ಬೋರ್ ಪರಿಚಯಿಸಬೇಕಾಗಿತ್ತು. ಪರಮಾಣುವನ್ನು ವಿವರಿಸಲು ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರವು ಅನ್ವಯಿಸುವುದಿಲ್ಲ ಎಂದು ಬೋರ್ ಅವರ ನಿಲುವುಗಳು ತೋರಿಸಿವೆ. ಪರಮಾಣು ವಿಕಿರಣದ ಹೆಚ್ಚಿನ ಅಧ್ಯಯನವು ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್ ಸೃಷ್ಟಿಗೆ ಕಾರಣವಾಯಿತು, ಇದು ಬಹುಪಾಲು ಗಮನಿಸಿದ ಸಂಗತಿಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸಿತು.
ಪರಮಾಣುಗಳ ಎಮಿಷನ್ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಾಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಬೆಳಕಿನ ಮೂಲದ (ಪ್ಲಾಸ್ಮಾ, ಆರ್ಕ್ ಅಥವಾ ಸ್ಪಾರ್ಕ್) ಹೆಚ್ಚಿನ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಪಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದರಲ್ಲಿ ವಸ್ತುವು ಆವಿಯಾಗುತ್ತದೆ, ಅದರ ಅಣುಗಳು ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಪರಮಾಣುಗಳಾಗಿ ವಿಭಜನೆಯಾಗುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಪರಮಾಣುಗಳು ಹೊಳೆಯಲು ಉತ್ಸುಕವಾಗುತ್ತವೆ. ಪರಮಾಣು ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಯು ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯಾಗಿರಬಹುದು - ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ ವರ್ಣಪಟಲದ ಅಧ್ಯಯನ, ಅಥವಾ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆ - ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ವರ್ಣಪಟಲದ ಅಧ್ಯಯನ.
ಪರಮಾಣುವಿನ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ ವರ್ಣಪಟಲವು ರೋಹಿತದ ರೇಖೆಗಳ ಒಂದು ಗುಂಪಾಗಿದೆ. ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ರೇಖೆಯು ಏಕವರ್ಣದ ಬೆಳಕಿನ ವಿಕಿರಣದ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಈ ವಿಕಿರಣವು ತರಂಗಾಂತರ K, ಆವರ್ತನ v ಅಥವಾ ತರಂಗ ಸಂಖ್ಯೆ co ನಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ.
ಪರಮಾಣುವಿನ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ ವರ್ಣಪಟಲವು ರೋಹಿತದ ರೇಖೆಗಳ ಒಂದು ಗುಂಪಾಗಿದೆ. ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ರೇಖೆಯು ಏಕವರ್ಣದ ಬೆಳಕಿನ ವಿಕಿರಣದ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ.
ಪರಮಾಣುವಿನ ಬೋರ್ ಮಾದರಿ (ಬೋರ್ ಮಾದರಿ)- 1913 ರಲ್ಲಿ ನೀಲ್ಸ್ ಬೋರ್ ಪ್ರಸ್ತಾಪಿಸಿದ ಪರಮಾಣುವಿನ ಅರೆ-ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಮಾದರಿ. ಅವರು ರುದರ್ಫೋರ್ಡ್ ಮಂಡಿಸಿದ ಪರಮಾಣುವಿನ ಗ್ರಹಗಳ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಆಧಾರವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಂಡರು. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನ ದೃಷ್ಟಿಕೋನದಿಂದ, ರುದರ್ಫೋರ್ಡ್ ಮಾದರಿಯಲ್ಲಿನ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್, ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನ ಸುತ್ತಲೂ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ, ನಿರಂತರವಾಗಿ ಹೊರಸೂಸಬೇಕು ಮತ್ತು ಬೇಗನೆ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಕಳೆದುಕೊಂಡು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನ ಮೇಲೆ ಬೀಳುತ್ತದೆ. ಈ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಹೋಗಲಾಡಿಸಲು, ಬೋರ್ ಒಂದು ಊಹೆಯನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸಿದರು, ಇದರ ಸಾರವೆಂದರೆ ಪರಮಾಣುವಿನಲ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳು ಕೆಲವು (ಸ್ಥಾಯಿ) ಕಕ್ಷೆಗಳಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಚಲಿಸಬಹುದು, ಅದರಲ್ಲಿ ಅವು ಹೊರಸೂಸುವುದಿಲ್ಲ, ಮತ್ತು ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ ಅಥವಾ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆಯು ಒಂದರಿಂದ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಕ್ಷಣದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕೆ ಕಕ್ಷೆ. ಇದಲ್ಲದೆ, ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ನ ಕೋನೀಯ ಆವೇಗವು ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ನ ಸ್ಥಿರಾಂಕಗಳ ಪೂರ್ಣಾಂಕ ಸಂಖ್ಯೆಗೆ ಸಮನಾಗಿರುವ ಕಕ್ಷೆಗಳು ಮಾತ್ರ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತವೆ:
ಈ ಊಹೆ ಮತ್ತು ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದ ನಿಯಮಗಳನ್ನು ಬಳಸಿ, ಅವುಗಳೆಂದರೆ ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ನ ಬದಿಯಿಂದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ನ ಆಕರ್ಷಕ ಬಲದ ಸಮಾನತೆ ಮತ್ತು ತಿರುಗುವ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ನಲ್ಲಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಕೇಂದ್ರಾಪಗಾಮಿ ಬಲ, ಅವರು ಸ್ಥಾಯಿ ಕಕ್ಷೆಯ ತ್ರಿಜ್ಯಕ್ಕೆ ಈ ಕೆಳಗಿನ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಪಡೆದರು. ಮತ್ತು ಈ ಕಕ್ಷೆಯಲ್ಲಿರುವ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ನ ಶಕ್ತಿ:
ಇಲ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ನ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ, Z ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್‌ನಲ್ಲಿರುವ ಪ್ರೋಟಾನ್‌ಗಳ ಸಂಖ್ಯೆ, ಡೈಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ ಸ್ಥಿರವಾಗಿದೆ, ಇ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ನ ಚಾರ್ಜ್ ಆಗಿದೆ.
ಸ್ಕ್ರೋಡಿಂಗರ್ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಮೂಲಕ, ಕೇಂದ್ರ ಕೂಲಂಬ್ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ನ ಚಲನೆಯ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಪರಿಹರಿಸುವ ಮೂಲಕ ಶಕ್ತಿಗಾಗಿ ನಿಖರವಾಗಿ ಈ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಪಡೆಯಬಹುದು.
ಹೈಡ್ರೋಜನ್ ಪರಮಾಣು R 0 =5.2917720859(36)·10 −11 m ನಲ್ಲಿನ ಮೊದಲ ಕಕ್ಷೆಯ ತ್ರಿಜ್ಯವನ್ನು ಈಗ ಬೋರ್ ತ್ರಿಜ್ಯ ಅಥವಾ ಪರಮಾಣು ಉದ್ದದ ಘಟಕ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದನ್ನು ಆಧುನಿಕ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ ವ್ಯಾಪಕವಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಮೊದಲ ಕಕ್ಷೆಯ ಶಕ್ತಿ, eV, ಹೈಡ್ರೋಜನ್ ಪರಮಾಣುವಿನ ಅಯಾನೀಕರಣ ಶಕ್ತಿಯಾಗಿದೆ.
ಬೋರ್ ಅವರ ಪ್ರತಿಪಾದನೆಗಳು
§ ಪರಮಾಣು ವಿಶೇಷ ಸ್ಥಾಯಿ ಅಥವಾ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಇರುತ್ತದೆ, ಪ್ರತಿಯೊಂದೂ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ಸ್ಥಾಯಿ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ, ಪರಮಾಣು ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಹೊರಸೂಸುವುದಿಲ್ಲ.
§ ಪರಮಾಣುವಿನಲ್ಲಿನ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್, ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಕಳೆದುಕೊಳ್ಳದೆ, ಕೆಲವು ಪ್ರತ್ಯೇಕ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಕಕ್ಷೆಗಳ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ, ಇದಕ್ಕಾಗಿ ಕೋನೀಯ ಆವೇಗವನ್ನು ಪ್ರಮಾಣೀಕರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ: , ನೈಸರ್ಗಿಕ ಸಂಖ್ಯೆಗಳು ಎಲ್ಲಿವೆ ಮತ್ತು ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ನ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಕಕ್ಷೆಯಲ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಇರುವಿಕೆಯು ಈ ಸ್ಥಾಯಿ ಸ್ಥಿತಿಗಳ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ.
§ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಒಂದು ಕಕ್ಷೆಯಿಂದ (ಶಕ್ತಿಯ ಮಟ್ಟ) ಕಕ್ಷೆಗೆ ಚಲಿಸಿದಾಗ, ಒಂದು ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಶಕ್ತಿಯು ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ ಅಥವಾ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳಲ್ಪಡುತ್ತದೆ, ಪರಿವರ್ತನೆಯು ಸಂಭವಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯ ಮಟ್ಟಗಳು ಎಲ್ಲಿವೆ. ಮೇಲಿನ ಹಂತದಿಂದ ಕೆಳಕ್ಕೆ ಚಲಿಸುವಾಗ, ಶಕ್ತಿಯು ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ; ಕೆಳಗಿನಿಂದ ಮೇಲಿನ ಹಂತಕ್ಕೆ ಚಲಿಸುವಾಗ, ಅದು ಹೀರಲ್ಪಡುತ್ತದೆ.
ಈ ಪೋಸ್ಟುಲೇಟ್‌ಗಳು ಮತ್ತು ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದ ನಿಯಮಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ಬೋರ್ ಪರಮಾಣುವಿನ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಪ್ರಸ್ತಾಪಿಸಿದರು, ಇದನ್ನು ಈಗ ಪರಮಾಣುವಿನ ಬೋರ್ ಮಾದರಿ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ತರುವಾಯ, ಸೊಮರ್‌ಫೆಲ್ಡ್ ಬೋರ್‌ನ ಸಿದ್ಧಾಂತವನ್ನು ದೀರ್ಘವೃತ್ತದ ಕಕ್ಷೆಗಳ ಪ್ರಕರಣಕ್ಕೆ ವಿಸ್ತರಿಸಿದರು. ಇದನ್ನು ಬೋರ್-ಸೋಮರ್‌ಫೆಲ್ಡ್ ಮಾದರಿ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಫ್ರಾಂಕ್ ಮತ್ತು ಹರ್ಟ್ಜ್ ಪ್ರಯೋಗಗಳು
ಅನುಭವವು ಅದನ್ನು ತೋರಿಸಿದೆ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳು ತಮ್ಮ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಪಾದರಸದ ಪರಮಾಣುಗಳಿಗೆ ಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ವರ್ಗಾಯಿಸುತ್ತವೆ , ಮತ್ತು 4.86 eV ಎಂಬುದು ನೆಲದ ಶಕ್ತಿಯ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ ಪಾದರಸದ ಪರಮಾಣುವಿನಿಂದ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳಬಹುದಾದ ಚಿಕ್ಕ ಸಂಭವನೀಯ ಭಾಗವಾಗಿದೆ
ಬಾಲ್ಮರ್ ಸೂತ್ರ
ಜಲಜನಕ ವರ್ಣಪಟಲದ ನಾಲ್ಕು ಗೋಚರ ರೇಖೆಗಳ ತರಂಗಾಂತರಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸಲು, I. ಬಾಲ್ಮರ್ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಪ್ರಸ್ತಾಪಿಸಿದರು
ಅಲ್ಲಿ n = 3, 4, 5, 6; b = 3645.6 Å.
ಪ್ರಸ್ತುತ, ಬಾಲ್ಮರ್ ಸರಣಿಗಾಗಿ ರೈಡ್‌ಬರ್ಗ್ ಸೂತ್ರದ ವಿಶೇಷ ಪ್ರಕರಣವನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ:
ಅಲ್ಲಿ λ ತರಂಗಾಂತರ,
ಆರ್≈ 1.0974 10 7 ಮೀ -1 - ರೈಡ್‌ಬರ್ಗ್ ಸ್ಥಿರ,
ಎನ್- ಆರಂಭಿಕ ಹಂತದ ಮುಖ್ಯ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸಂಖ್ಯೆಯು 3 ಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚು ಅಥವಾ ಸಮಾನವಾದ ನೈಸರ್ಗಿಕ ಸಂಖ್ಯೆಯಾಗಿದೆ.
ಹೈಡ್ರೋಜನ್ ತರಹದ ಪರಮಾಣು- ಅದರ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಶೆಲ್‌ನಲ್ಲಿ ಒಂದು ಮತ್ತು ಒಂದೇ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಅನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಪರಮಾಣು.
ಎಕ್ಸ್-ರೇ ವಿಕಿರಣ- ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳು, ಫೋಟಾನ್‌ಗಳ ಶಕ್ತಿಯು ನೇರಳಾತೀತ ವಿಕಿರಣ ಮತ್ತು ಗಾಮಾ ವಿಕಿರಣದ ನಡುವಿನ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ತರಂಗಗಳ ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ, ಇದು 10 -2 ರಿಂದ 10 3 Å ವರೆಗಿನ ತರಂಗಾಂತರಗಳಿಗೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ (10 -12 ರಿಂದ 10 -7 ಮೀ)
ಎಕ್ಸ್-ರೇ ಟ್ಯೂಬ್- ಎಕ್ಸ್-ರೇ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸಲು ವಿನ್ಯಾಸಗೊಳಿಸಲಾದ ವಿದ್ಯುತ್ ನಿರ್ವಾತ ಸಾಧನ.
ಬ್ರೆಮ್ಸ್ಸ್ಟ್ರಾಹ್ಲುಂಗ್- ವಿದ್ಯುತ್ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಚದುರಿದ (ಬ್ರೇಕ್) ಚಾರ್ಜ್ಡ್ ಕಣದಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ವಿಕಿರಣ. ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ "ಬ್ರೆಮ್ಸ್ಸ್ಟ್ರಾಹ್ಲುಂಗ್" ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯು ಮ್ಯಾಕ್ರೋಸ್ಕೋಪಿಕ್ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳಲ್ಲಿ (ವೇಗವರ್ಧಕಗಳಲ್ಲಿ, ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ) ಚಲಿಸುವ ಸಾಪೇಕ್ಷ ವಿದ್ಯುದಾವೇಶದ ಕಣಗಳ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದನ್ನು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟೋಬ್ರೆಮ್ಸ್ಸ್ಟ್ರಾಹ್ಲುಂಗ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ; ಆದಾಗ್ಯೂ, ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಬಳಸುವ ಪದವೆಂದರೆ "ಸಿಂಕ್ರೊಟ್ರಾನ್ ವಿಕಿರಣ."
ವಿಶಿಷ್ಟವಾದ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ- ಎಕ್ಸ್-ರೇ ಲೈನ್ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್ ವಿಕಿರಣ. ಪ್ರತಿ ಅಂಶದ ಪರಮಾಣುಗಳ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು.
ರಾಸಾಯನಿಕ ಬಂಧ- ಪರಮಾಣುಗಳ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯ ವಿದ್ಯಮಾನ, ಬಂಧಕ ಕಣಗಳ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಮೋಡಗಳ ಅತಿಕ್ರಮಣದಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯಲ್ಲಿ ಇಳಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ ಇರುತ್ತದೆ.
ಆಣ್ವಿಕ ವರ್ಣಪಟಲ- ಅಣುಗಳ ಶಕ್ತಿಯ ಮಟ್ಟಗಳ ನಡುವಿನ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಉಂಟಾಗುವ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ (ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆ) ವರ್ಣಪಟಲ
ಶಕ್ತಿಯ ಮಟ್ಟ- ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸಿಸ್ಟಮ್‌ಗಳ ಶಕ್ತಿಯ ಐಜೆನ್‌ವಾಲ್ಯೂಗಳು, ಅಂದರೆ, ಮೈಕ್ರೊಪಾರ್ಟಿಕಲ್‌ಗಳನ್ನು (ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ಗಳು, ಪ್ರೋಟಾನ್‌ಗಳು ಮತ್ತು ಇತರ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಣಗಳು) ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳು ಮತ್ತು ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್ ನಿಯಮಗಳಿಗೆ ಒಳಪಟ್ಟಿರುತ್ತವೆ.
ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸಂಖ್ಯೆ ಎನ್ – ಮುಖ್ಯ ವಿಷಯ . ಇದು ಹೈಡ್ರೋಜನ್ ಪರಮಾಣು ಮತ್ತು ಒಂದು-ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳಲ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ನ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ (He +, Li 2+, ಇತ್ಯಾದಿ). ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಶಕ್ತಿ
ಎಲ್ಲಿ ಎನ್ 1 ರಿಂದ ∞ ವರೆಗಿನ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಕಡಿಮೆ ಎನ್, ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಮತ್ತು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯ ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿ. ನಲ್ಲಿ ಎನ್= 1 ಹೈಡ್ರೋಜನ್ ಪರಮಾಣು ನೆಲದ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿದೆ, ನಲ್ಲಿ ಎನ್> 1 - ಉತ್ಸುಕ.
ಆಯ್ಕೆ ನಿಯಮಗಳುಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರೋಸ್ಕೋಪಿಯಲ್ಲಿ, ಸಂರಕ್ಷಣಾ ಕಾನೂನುಗಳು ಮತ್ತು ಸಮ್ಮಿತಿಯಿಂದ ಹೇರಲ್ಪಟ್ಟ ಫೋಟಾನ್‌ನ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆ ಅಥವಾ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಯಾಂತ್ರಿಕ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಮಟ್ಟಗಳ ನಡುವಿನ ಪರಿವರ್ತನೆಗಳ ಮೇಲಿನ ನಿರ್ಬಂಧಗಳು ಮತ್ತು ನಿಷೇಧಗಳನ್ನು ಅವರು ಕರೆಯುತ್ತಾರೆ.
ಬಹು-ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಪರಮಾಣುಗಳುಎರಡು ಅಥವಾ ಹೆಚ್ಚಿನ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಪರಮಾಣುಗಳನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಜೀಮಾನ್ ಪರಿಣಾಮ- ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದಲ್ಲಿ ಪರಮಾಣು ವರ್ಣಪಟಲದ ರೇಖೆಗಳ ವಿಭಜನೆ.
ಸೋಡಿಯಂ ಎಮಿಷನ್ ಲೈನ್‌ಗಳಿಗಾಗಿ 1896 ರಲ್ಲಿ ಝೀಮನ್ ಅವರಿಂದ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಯಿತು.
ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಪ್ಯಾರಾಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ರೆಸೋನೆನ್ಸ್‌ನ ವಿದ್ಯಮಾನದ ಸಾರವು ಜೋಡಿಯಾಗದ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳಿಂದ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ವಿಕಿರಣದ ಪ್ರತಿಧ್ವನಿತ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆಯಾಗಿದೆ. ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಸ್ಪಿನ್ ಮತ್ತು ಸಂಬಂಧಿತ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ.
ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣದಿಂದಾಗಿ ದೇಹವು ಕಳೆದುಕೊಳ್ಳುವ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನ ಪ್ರಮಾಣಗಳಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ.
ವಿಕಿರಣ ಹರಿವು (ಎಫ್) -ದೇಹದ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಯೂನಿಟ್ ಸಮಯಕ್ಕೆ ಹೊರಸೂಸುವ ಶಕ್ತಿ.
ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, ಇದು ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣದ ಶಕ್ತಿಯಾಗಿದೆ. ವಿಕಿರಣ ಹರಿವಿನ ಆಯಾಮವು [J/s = W] ಆಗಿದೆ.
ಶಕ್ತಿ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ (ರಿ) -ಬಿಸಿಯಾದ ದೇಹದ ಘಟಕ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಸಮಯಕ್ಕೆ ಹೊರಸೂಸುವ ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣದ ಶಕ್ತಿ:
SI ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ, ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶವನ್ನು ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ - [W/m 2].
ವಿಕಿರಣದ ಹರಿವು ಮತ್ತು ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶವು ವಸ್ತುವಿನ ರಚನೆ ಮತ್ತು ಅದರ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ: Ф = Ф(Т),
ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣದ ವರ್ಣಪಟಲದ ಮೇಲೆ ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ವಿತರಣೆಯು ಅದನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುತ್ತದೆ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆ. 1 ಸೆಕೆಂಡಿನಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವ ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣದ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಕಿರಿದಾದ ತರಂಗಾಂತರಗಳಲ್ಲಿ ಸೂಚಿಸೋಣ λ ಮೊದಲು λ +d λ, dRe ಮೂಲಕ.
ರೋಹಿತದ ಪ್ರಕಾಶಮಾನ ಸಾಂದ್ರತೆ (r) ಅಥವಾ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆವರ್ಣಪಟಲದ ಕಿರಿದಾದ ಭಾಗದಲ್ಲಿ (dRe) ಈ ಭಾಗದ ಅಗಲಕ್ಕೆ (dλ) ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಅನುಪಾತವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ:
ತರಂಗಾಂತರದ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯಲ್ಲಿ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆ ಮತ್ತು ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ (dRe) ಅಂದಾಜು ರೂಪ λ ಮೊದಲು λ +d λ, ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 13.1
ಅಕ್ಕಿ. 13.1ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆ
ತರಂಗಾಂತರದ ಮೇಲೆ ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಯ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ದೇಹದ ವಿಕಿರಣ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಮ್. ಈ ಅವಲಂಬನೆಯ ಜ್ಞಾನವು ಯಾವುದೇ ತರಂಗಾಂತರದ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯಲ್ಲಿ ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡಲು ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ. ತರಂಗಾಂತರಗಳ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯಲ್ಲಿ ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶವನ್ನು ಲೆಕ್ಕಾಚಾರ ಮಾಡುವ ಸೂತ್ರವು:
ಒಟ್ಟು ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ:
ದೇಹಗಳು ಹೊರಸೂಸುವುದಲ್ಲದೆ, ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ. ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ದೇಹದ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವು ಅದರ ವಸ್ತು, ತಾಪಮಾನ ಮತ್ತು ವಿಕಿರಣದ ತರಂಗಾಂತರವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ದೇಹದ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವು ವಿಶಿಷ್ಟವಾಗಿದೆ ಏಕವರ್ಣದ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕ α.
ದೇಹದ ಮೇಲ್ಮೈ ಮೇಲೆ ಸ್ಟ್ರೀಮ್ ಬೀಳಲಿ ಏಕವರ್ಣದವಿಕಿರಣ Φ λ ತರಂಗಾಂತರದೊಂದಿಗೆ λ. ಈ ಹರಿವಿನ ಭಾಗವು ಪ್ರತಿಫಲಿಸುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ಭಾಗವು ದೇಹದಿಂದ ಹೀರಲ್ಪಡುತ್ತದೆ. ಹೀರಿಕೊಳ್ಳಲ್ಪಟ್ಟ ಫ್ಲಕ್ಸ್ Φ λ abs ನ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ನಾವು ಸೂಚಿಸೋಣ.
ಏಕವರ್ಣದ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕ α λಘಟನೆಯ ಏಕವರ್ಣದ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣಕ್ಕೆ ನೀಡಿದ ದೇಹದಿಂದ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳಲ್ಪಟ್ಟ ವಿಕಿರಣದ ಹರಿವಿನ ಅನುಪಾತವಾಗಿದೆ:
ಏಕವರ್ಣದ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕವು ಆಯಾಮವಿಲ್ಲದ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ. ಇದರ ಮೌಲ್ಯಗಳು ಶೂನ್ಯ ಮತ್ತು ಒಂದರ ನಡುವೆ ಇರುತ್ತವೆ: 0 ≤ α ≤ 1.
ಕಾರ್ಯ α = α(λ,Τ) , ತರಂಗಾಂತರ ಮತ್ತು ತಾಪಮಾನದ ಮೇಲೆ ಏಕವರ್ಣದ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕದ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುತ್ತದೆ, ಇದನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದೇಹಗಳು. ಅದರ ನೋಟವು ಸಾಕಷ್ಟು ಸಂಕೀರ್ಣವಾಗಬಹುದು. ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆಯ ಸರಳ ವಿಧಗಳನ್ನು ಕೆಳಗೆ ಚರ್ಚಿಸಲಾಗಿದೆ.
ಶುದ್ಧ ಕಪ್ಪು ದೇಹಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕವು ಎಲ್ಲಾ ತರಂಗಾಂತರಗಳಿಗೆ ಏಕತೆಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುವ ದೇಹವಾಗಿದೆ: α = 1.
ಬೂದು ದೇಹಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕವು ತರಂಗಾಂತರವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರದ ದೇಹವಾಗಿದೆ: α = const< 1.
ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಬಿಳಿ ದೇಹಎಲ್ಲಾ ತರಂಗಾಂತರಗಳಿಗೆ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ: α = 0.
ಕಿರ್ಚಾಫ್ ಕಾನೂನು
ಕಿರ್ಚಾಫ್ ಕಾನೂನು- ದೇಹದ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ ಮತ್ತು ಅದರ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಸಾಮರ್ಥ್ಯದ ಅನುಪಾತವು ಎಲ್ಲಾ ದೇಹಗಳಿಗೆ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ರೋಹಿತದ ಸಾಂದ್ರತೆಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:
= /
ಕಾನೂನಿನ ಫಲಿತಾಂಶ:
1. ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿರುವ ದೇಹವು ಯಾವುದೇ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಹೀರಿಕೊಳ್ಳದಿದ್ದರೆ, ಅದು ಅದನ್ನು ಹೊರಸೂಸುವುದಿಲ್ಲ. ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತರಂಗಾಂತರಕ್ಕೆ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕ α = 0, ನಂತರ r = α∙ε(λT) = 0
1. ಅದೇ ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿ ಕಪ್ಪು ದೇಹಇತರರಿಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚು ಹೊರಸೂಸುತ್ತದೆ. ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, ಹೊರತುಪಡಿಸಿ ಎಲ್ಲಾ ದೇಹಗಳಿಗೆ ಕಪ್ಪು,α < 1, поэтому для них r = α∙ε(λT) < ε
2. ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದೇಹಕ್ಕೆ ನಾವು ತರಂಗಾಂತರ ಮತ್ತು ತಾಪಮಾನದ ಮೇಲೆ ಏಕವರ್ಣದ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕದ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸಿದರೆ - α = r = α (λT), ನಂತರ ನಾವು ಅದರ ವಿಕಿರಣದ ವರ್ಣಪಟಲವನ್ನು ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕಬಹುದು.
ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣಪರಮಾಣುಗಳಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುತ್ತವೆ, ಅವುಗಳು ತಮ್ಮ ಉಷ್ಣ ಚಲನೆಯ ಶಕ್ತಿಯಿಂದ ಉತ್ಸುಕವಾಗುತ್ತವೆ. ವಿಕಿರಣವು ವಸ್ತುವಿನೊಂದಿಗೆ ಸಮತೋಲನದಲ್ಲಿದ್ದರೆ, ಅದನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಸಮತೋಲನ ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣ.
T > 0 K ತಾಪಮಾನದಲ್ಲಿರುವ ಎಲ್ಲಾ ಕಾಯಗಳು ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತವೆ. ಅಪರೂಪದ ಏಕತಾಂತ್ರಿಕ ಅನಿಲಗಳು ರೇಖೆಯ ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯ ವರ್ಣಪಟಲವನ್ನು ನೀಡುತ್ತವೆ, ಪಾಲಿಟಾಮಿಕ್ ಅನಿಲಗಳು ಮತ್ತು ದ್ರವಗಳು ಪಟ್ಟೆಯುಳ್ಳ ವರ್ಣಪಟಲವನ್ನು ನೀಡುತ್ತವೆ, ಅಂದರೆ ಬಹುತೇಕ ನಿರಂತರ ತರಂಗಾಂತರಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಪ್ರದೇಶಗಳು. ಘನವಸ್ತುಗಳು ಎಲ್ಲಾ ಸಂಭವನೀಯ ತರಂಗಾಂತರಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ನಿರಂತರ ರೋಹಿತವನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತವೆ. ಮಾನವನ ಕಣ್ಣು ಅಂದಾಜು 400 ರಿಂದ 700 nm ವರೆಗಿನ ತರಂಗಾಂತರಗಳ ಸೀಮಿತ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ನೋಡುತ್ತದೆ. ಒಬ್ಬ ವ್ಯಕ್ತಿಯು ದೇಹದ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ನೋಡಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗುತ್ತದೆ, ದೇಹದ ಉಷ್ಣತೆಯು ಕನಿಷ್ಠ 700 o C ಆಗಿರಬೇಕು.
ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣವನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನ ಪ್ರಮಾಣಗಳಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ:
ಡಬ್ಲ್ಯೂ- ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿ (J ನಲ್ಲಿ);
(ಜೆ/(ಸೆಂ. 2) - ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ (ಡಿ.ಎಸ್.- ವಿಕಿರಣ ಪ್ರದೇಶ
ಮೇಲ್ಮೈ). ಶಕ್ತಿಯುತ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ ಆರ್- ಇದರ ಅರ್ಥದಲ್ಲಿ -
ಪ್ರತಿ ಯೂನಿಟ್ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಹೊರಸೂಸುವ ಶಕ್ತಿಯಾಗಿದೆ
ಎಲ್ಲಾ ತರಂಗಾಂತರಗಳಿಗೆ ಸಮಯ ಎಲ್ 0 ರಿಂದ .
ಅವಿಭಾಜ್ಯ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಈ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳ ಜೊತೆಗೆ, ಅವರು ಸಹ ಬಳಸುತ್ತಾರೆ ರೋಹಿತದ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು, ಇದು ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ತರಂಗಾಂತರದ ಮಧ್ಯಂತರ ಅಥವಾ ಯುನಿಟ್ ಮಧ್ಯಂತರಕ್ಕೆ ಹೊರಸೂಸುವ ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ
ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆ (ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಗುಣಾಂಕ)ಹೀರಿಕೊಳ್ಳಲ್ಪಟ್ಟ ಬೆಳಕಿನ ಹರಿವಿನ ಅನುಪಾತವು ಘಟನೆಯ ಫ್ಲಕ್ಸ್‌ಗೆ ಅನುಪಾತವಾಗಿದೆ, ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತರಂಗಾಂತರದ ಬಳಿ ತರಂಗಾಂತರಗಳ ಸಣ್ಣ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆಯ ಸ್ಪೆಕ್ಟ್ರಲ್ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಯುನಿಟ್ ಅಗಲದ ಆವರ್ತನ ಮಧ್ಯಂತರದಲ್ಲಿ ಈ ದೇಹದ ಪ್ರತಿ ಯುನಿಟ್ ಮೇಲ್ಮೈ ವಿಸ್ತೀರ್ಣಕ್ಕೆ ವಿಕಿರಣ ಶಕ್ತಿಗೆ ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.
ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣ ಮತ್ತು ಅದರ ಸ್ವರೂಪ. ನೇರಳಾತೀತ ವಿಪತ್ತು. ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣ ವಿತರಣಾ ರೇಖೆ. ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ ಅವರ ಕಲ್ಪನೆ.
ಥರ್ಮಲ್ ವಿಕಿರಣ (ತಾಪಮಾನ ವಿಕಿರಣ) - ಎಲ್-ಮ್ಯಾಗ್ನ್. ಒಂದು ವಸ್ತುವಿನಿಂದ ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಟ್ಟ ವಿಕಿರಣ ಮತ್ತು ಅದರ ಆಂತರಿಕ ಕಾರಣದಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ. ಶಕ್ತಿ (ಉದಾಹರಣೆಗೆ ಭಿನ್ನವಾಗಿ, ಪ್ರಕಾಶಮಾನತೆ, ಇದು ಬಾಹ್ಯ ಶಕ್ತಿ ಮೂಲಗಳಿಂದ ಉತ್ಸುಕವಾಗಿದೆ). ಟಿ. ಮತ್ತು. ನಿರಂತರ ವರ್ಣಪಟಲವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ, ಗರಿಷ್ಠ ಸ್ಥಾನವು ವಸ್ತುವಿನ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ಅದು ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ, ಹೊರಸೂಸುವ ವಿಕಿರಣದ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಗರಿಷ್ಠ ಕಡಿಮೆ ತರಂಗಾಂತರಗಳ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ. ಟಿ. ಮತ್ತು. ಹೊರಸೂಸುತ್ತದೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಬಿಸಿ ಲೋಹದ ಮೇಲ್ಮೈ, ಭೂಮಿಯ ವಾತಾವರಣ, ಇತ್ಯಾದಿ.
ಟಿ. ಮತ್ತು. ಎಲ್ಲಾ ವಿಕಿರಣವಲ್ಲದ ವಸ್ತುವಿನಲ್ಲಿ ವಿವರವಾದ ಸಮತೋಲನದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ (ವಿವರವಾದ ಸಮತೋಲನ ತತ್ವವನ್ನು ನೋಡಿ). ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳು, ಅಂದರೆ decomp ಗೆ. ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನಿಕ್ ಮತ್ತು ಕಂಪನ ಶಕ್ತಿಗಳ ವಿನಿಮಯಕ್ಕಾಗಿ ಅನಿಲಗಳು ಮತ್ತು ಪ್ಲಾಸ್ಮಾಗಳಲ್ಲಿನ ಕಣಗಳ ಘರ್ಷಣೆಯ ವಿಧಗಳು. ಘನವಸ್ತುಗಳಲ್ಲಿನ ಚಲನೆಗಳು, ಇತ್ಯಾದಿ. ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿನ ಪ್ರತಿ ಹಂತದಲ್ಲಿ ವಸ್ತುವಿನ ಸಮತೋಲನ ಸ್ಥಿತಿಯು ಸ್ಥಳೀಯ ಉಷ್ಣಬಲದ ಸ್ಥಿತಿಯಾಗಿದೆ. ಸಮತೋಲನ (LTE) - ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಇದು ತಾಪಮಾನದ ಮೌಲ್ಯದಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ, ಅದರ ಮೇಲೆ ತಾಪಮಾನವು ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಈ ಸಮಯದಲ್ಲಿ.
ದೇಹಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಇದಕ್ಕಾಗಿ ಮಾತ್ರ LTE ಮತ್ತು ವಿಭಜನೆಯನ್ನು ಕೈಗೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ. ಕಟ್ ಪಾಯಿಂಟ್ಗಳು ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿವೆ ತಾಪಮಾನಗಳು, T. ಮತ್ತು. ಥರ್ಮೋಡೈನಾಮಿಕ್ ಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿಲ್ಲ. ವಸ್ತುವಿನೊಂದಿಗೆ ಸಮತೋಲನ. ಬಿಸಿಯಾದ ದೇಹಗಳು ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವುದಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನದನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತವೆ, ಮತ್ತು ಶೀತವು ಇದಕ್ಕೆ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಬಿಸಿಯಾದ ದೇಹಗಳಿಂದ ಶೀತವಾದವುಗಳಿಗೆ ವಿಕಿರಣದ ವರ್ಗಾವಣೆ ಇದೆ. ಸ್ಥಾಯಿ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಕಾಪಾಡಿಕೊಳ್ಳಲು, ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿನ ತಾಪಮಾನದ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ನಿರ್ವಹಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ವಿಕಿರಣಶೀಲ ಬಿಸಿಯಾದ ದೇಹದೊಂದಿಗೆ ಉಷ್ಣ ಶಕ್ತಿಯ ನಷ್ಟವನ್ನು ಸರಿದೂಗಿಸಲು ಮತ್ತು ತಂಪಾದ ದೇಹದಿಂದ ಅದನ್ನು ತೆಗೆದುಹಾಕುವುದು ಅವಶ್ಯಕ.
ಸಂಪೂರ್ಣ ಥರ್ಮೋಡೈನಾಮಿಕ್ ನಲ್ಲಿ ಸಮತೋಲನದಲ್ಲಿ, ದೇಹಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಎಲ್ಲಾ ಭಾಗಗಳು ಒಂದೇ ತಾಪಮಾನವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಪ್ರತಿ ದೇಹದಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವ ಉಷ್ಣ ಶಕ್ತಿಯ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಈ ದೇಹವು ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಉಷ್ಣ ಶಕ್ತಿಯ ಶಕ್ತಿಯಿಂದ ಸರಿದೂಗಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇತರ ಫೋನ್‌ಗಳು ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ರೇಡಿಯೇಟರ್ಗಳಿಗೆ ವಿವರವಾದ ಸಮತೋಲನವೂ ಸಹ ನಡೆಯುತ್ತದೆ. ಪರಿವರ್ತನೆಗಳು, T. ಮತ್ತು. ಥರ್ಮೋಡೈನಾಮಿಕ್ ನಲ್ಲಿದೆ ವಸ್ತುವಿನೊಂದಿಗೆ ಸಮತೋಲನ ಮತ್ತು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ವಿಕಿರಣವು ಸಮತೋಲನವಾಗಿದೆ (ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ವಿಕಿರಣವು ಸಮತೋಲನವಾಗಿದೆ). ಸಮತೋಲನ ವಿಕಿರಣದ ವರ್ಣಪಟಲವು ವಸ್ತುವಿನ ಸ್ವರೂಪವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುವುದಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ನ ವಿಕಿರಣದ ನಿಯಮದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.
T. ಮತ್ತು. ಕಪ್ಪು ಅಲ್ಲದ ದೇಹಗಳಿಗೆ, ಕಿರ್ಚಾಫ್‌ನ ವಿಕಿರಣ ನಿಯಮವು ಮಾನ್ಯವಾಗಿದೆ, ಅವುಗಳನ್ನು ಹೊರಸೂಸುವಂತೆ ಸಂಪರ್ಕಿಸುತ್ತದೆ. ಮತ್ತು ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ. ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆಯೊಂದಿಗೆ ಸಾಮರ್ಥ್ಯಗಳು. ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕಪ್ಪು ದೇಹದ ಸಾಮರ್ಥ್ಯ.
LTE ಉಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ, T. ಮತ್ತು ಹೊರಸೂಸುವಿಕೆ ಮತ್ತು ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆಗೆ ಕಿರ್ಚಾಫ್ ಮತ್ತು ಪ್ಲಾಂಕ್ನ ವಿಕಿರಣದ ನಿಯಮಗಳನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವುದು. ಅನಿಲಗಳು ಮತ್ತು ಪ್ಲಾಸ್ಮಾಗಳಲ್ಲಿ, ವಿಕಿರಣ ವರ್ಗಾವಣೆಯ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲು ಸಾಧ್ಯವಿದೆ. ಈ ಪರಿಗಣನೆಯನ್ನು ಖಗೋಳ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ ವಿಶೇಷವಾಗಿ ನಾಕ್ಷತ್ರಿಕ ವಾತಾವರಣದ ಸಿದ್ಧಾಂತದಲ್ಲಿ ವ್ಯಾಪಕವಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.
ನೇರಳಾತೀತ ವಿಪತ್ತು- ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದ ವಿರೋಧಾಭಾಸವನ್ನು ವಿವರಿಸುವ ಭೌತಿಕ ಪದ, ಯಾವುದೇ ಬಿಸಿಯಾದ ದೇಹದ ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣದ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯು ಅನಂತವಾಗಿರಬೇಕು ಎಂಬ ಅಂಶವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ. ತರಂಗಾಂತರವು ಕಡಿಮೆಯಾದಂತೆ ವಿಕಿರಣದ ರೋಹಿತದ ಶಕ್ತಿಯ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಅನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಾಗಬೇಕು ಎಂಬ ಅಂಶದಿಂದಾಗಿ ವಿರೋಧಾಭಾಸವು ಅದರ ಹೆಸರನ್ನು ಪಡೆದುಕೊಂಡಿದೆ.
ಮೂಲಭೂತವಾಗಿ, ಈ ವಿರೋಧಾಭಾಸವು ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದ ಆಂತರಿಕ ಅಸಂಗತತೆಯಲ್ಲದಿದ್ದರೆ, ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಅವಲೋಕನಗಳು ಮತ್ತು ಪ್ರಯೋಗಗಳೊಂದಿಗೆ ಕನಿಷ್ಠ ತೀಕ್ಷ್ಣವಾದ (ಅಸಂಬದ್ಧ) ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ತೋರಿಸಿದೆ.
ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ವೀಕ್ಷಣೆಯೊಂದಿಗೆ ಇದು ಒಪ್ಪುವುದಿಲ್ಲವಾದ್ದರಿಂದ, 19 ನೇ ಶತಮಾನದ ಕೊನೆಯಲ್ಲಿ ದೇಹಗಳ ಫೋಟೊಮೆಟ್ರಿಕ್ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸುವಲ್ಲಿ ತೊಂದರೆಗಳು ಉದ್ಭವಿಸಿದವು.
1900 ರಲ್ಲಿ ಮ್ಯಾಕ್ಸ್ ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ನ ವಿಕಿರಣದ ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಸಿದ್ಧಾಂತದಿಂದ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಲಾಯಿತು.
ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ನ ಊಹೆಯು ಡಿಸೆಂಬರ್ 14, 1900 ರಂದು ಮ್ಯಾಕ್ಸ್ ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್‌ನಿಂದ ಮಂಡಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಒಂದು ಊಹೆಯಾಗಿದೆ, ಇದು ಉಷ್ಣ ವಿಕಿರಣದ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಶಕ್ತಿಯು ಹೊರಸೂಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ನಿರಂತರವಾಗಿ ಅಲ್ಲ, ಆದರೆ ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಕ್ವಾಂಟಾದಲ್ಲಿ (ಭಾಗಗಳು) ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ ಎಂದು ಹೇಳುತ್ತದೆ. ಅಂತಹ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಕ್ವಾಂಟಮ್ ಭಾಗವು ವಿಕಿರಣದ ಆವರ್ತನ ν ಗೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ:
ಅಲ್ಲಿ h ಅಥವಾ ಅನುಪಾತದ ಗುಣಾಂಕ, ನಂತರ ಇದನ್ನು ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ನ ಸ್ಥಿರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಊಹೆಯ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ಅವರು ದೇಹದ ಉಷ್ಣತೆ ಮತ್ತು ಈ ದೇಹದಿಂದ ಹೊರಸೂಸುವ ವಿಕಿರಣದ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧದ ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ವ್ಯುತ್ಪನ್ನವನ್ನು ಪ್ರಸ್ತಾಪಿಸಿದರು - ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ ಸೂತ್ರ.
ಪ್ಲ್ಯಾಂಕ್ನ ಊಹೆಯನ್ನು ನಂತರ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ದೃಢೀಕರಿಸಲಾಯಿತು.