Şimdi Bölüm I'de ortaya atılan, herhangi bir büyük kapalı sistemin (alt sistemin) küçük bir parçası olan herhangi bir makroskobik cismin dağılım fonksiyonunu bulma problemine dönelim. En uygun ve genel yöntem Bu problemin çözümüne yönelik yaklaşım, mikrokanonik dağılımın sistemin tamamına uygulanmasına dayanmaktadır.
İlgimizi çeken bedeni kapalı sistemden seçelim ve sistemi iki parçadan oluşan bir sistem olarak ele alalım: Yayınlanmış beden ve onun bedenle ilişkisi açısından “çevre” diyeceğimiz alanın geri kalanı.
Mikrokanonik dağılım (6.6) şu şekilde yazılabilir:
sırasıyla vücuda ve çevreye atıfta bulunurlar ve kapalı sistemin enerjisinin verilen değeridir; bu değer vücudun ve çevrenin enerjilerinin toplamına eşit olmalıdır.
Amacımız tüm sistemin böyle bir durumun olasılığını bulmaktır. verilen vücut belirli bir kuantum durumundadır (enerjili), yani mikroskobik bir şekilde tanımlanan bir durumdadır. Ortamın mikroskobik durumuyla ilgilenmiyoruz, yani onun makroskobik olarak tanımlanmış bir durumda olduğunu varsayacağız. Ortamın makroskobik durumunun istatistiksel bir ağırlığı olsun; Ayrıca, § 7'de belirtilen anlamda kuantum durumlarının aralığına karşılık gelen ortamın enerjisinin değer aralığını da belirtelim.
(28.1)'i bir ile değiştirip üzerine koyarak ve integre ederek istenen olasılığı bulacağız.
İzin vermek - tam sayı Enerjisi E'den küçük veya ona eşit olan ortamın kuantum durumları.
İntegral yalnızca E'ye bağlı olduğundan, aşağıdaki şekilde yazarak integrale geçebiliriz:
Türevi (cf. § 7) şu ilişkiyle değiştiriyoruz:
enerjisinin bir fonksiyonu olarak ortamın entropisi nerede (E fonksiyonu da elbette ). Böylece,
- fonksiyonunun varlığı sayesinde entegrasyon E'yi değiştirmeye indirgenir ve şunu elde ederiz:
(28,2)
Şimdi cismin küçük olmasından dolayı enerjisinin küçük olduğunu hesaba katalım. küçük değişiklik; bu nedenle, onu basitçe içine koyabilirsiniz, ardından bağımsız bir sabite dönüşecektir. Üstel faktörde, doğrusal terimi de korurken onu kuvvetlere genişletmek gerekir:
Ancak entropi S'nin enerjiye göre türevi, T'nin sistemin sıcaklığı olduğu yerde (sistemin dengede olduğu varsayıldığından vücudun ve çevrenin sıcaklığı aynıdır) başka bir şey değildir.
Böylece son olarak aşağıdaki ifadeyi elde ederiz:
burada A, bağımsız bir normalleştirme sabitidir. Bu aşağıdakilerden biri en önemli formüller istatistikler; büyük bir kapalı sistemin nispeten küçük bir parçası olan herhangi bir makroskobik cismin istatistiksel dağılımını belirler. Dağıtım (28.3) Gibbs dağılımı veya kanonik dağılım olarak adlandırılır; 1901'de klasik istatistikler için J. W. Gibbs tarafından keşfedildi.
Normalleştirme sabiti A, aşağıdaki koşulla belirlenir:
Belirli bir cismi karakterize eden herhangi bir fiziksel niceliğin f ortalama değeri, formüle göre Gibbs dağılımı kullanılarak hesaplanabilir.
Klasik istatistikte faz uzayındaki dağılım fonksiyonu için formül (28.3)'e tam olarak karşılık gelen bir ifade elde edilir:
koordinatlarının ve dürtülerinin bir fonksiyonu olarak vücudun enerjisi nerede? Normalizasyon sabiti A koşul tarafından belirlenir
Uygulamada, çoğu zaman parçacıkların tüm mikroskobik hareketinin yarı-klasik olmadığı, yalnızca serbestlik derecelerinin bir kısmına karşılık gelen hareketin olduğu, geri kalan serbestlik derecelerinde ise hareketin kuantum olduğu durumlarla uğraşmak zorundayız (örneğin, Atomların molekül içi hareketinin kuantum doğasında moleküllerin öteleme hareketi). Bu durumda, vücudun enerji seviyeleri yarı klasik koordinatların ve momentumların fonksiyonları olarak yazılabilir: burada, ve q değerlerinin oynadığı hareketin "kuantum kısmını" belirleyen kuantum sayıları kümesini belirtir. Parametrelerin rolü. Gibbs dağılım formülü daha sonra şu şekilde yazılacaktır:
“yarı-klasik” koordinatlar ve momentumların diferansiyellerinin çarpımı nerede.
Son olarak Gibbs dağılımının uygulanabileceği soru aralığına ilişkin şu açıklamayı yapmak gerekir. Biz her zaman ikincisinden bahsettik istatistiksel dağılım alt sistem için, gerçekte de öyle. Ancak bu dağıtımın aynı şekilde yapılabilmesi çok önemlidir. tam başarı kapalı cisimlerin temel istatistiksel özelliklerini belirlemek için de kullanılabilir.
Nitekim bedenin değerleri gibi özellikleri termodinamik büyüklükler ya da bireysel parçacıklarının koordinatları ve hızları için olasılık dağılımları, açıkçası, bedeni kapalı olarak mı yoksa hayali bir termostata yerleştirilmiş olarak mı ele aldığımıza bağlı değildir (§ 7). İÇİNDE ikinci durum ancak vücut bir "alt sistem" haline gelir ve Gibbs dağılımı tam anlamıyla ona uygulanır. Kapalı bir gövde ile açık bir gövde arasındaki fark, Gibbs dağılımını uygularken, esasen yalnızca nispeten küçük bir gövde göz önüne alındığında ortaya çıkar. ilginç soru Vücudun toplam enerjisindeki dalgalanmalar hakkında. Gibbs dağılımı, bu miktarın ortalama dalgalanması için sıfırdan farklı bir değer verir; bu, bir ortamda bulunan bir cisim için gerçek bir anlama sahiptir, ancak kapalı bir cisim için tamamen hayalidir, çünkü böyle bir cismin enerjisi tanım gereğidir. , sabittir ve dalgalanmaz.
Gibbs dağılımını (belirtilen anlamda) kapalı cisimlere uygulama olasılığı, mikrokanonik dağılımdan esasen çok az farklı olduğu (ve aynı zamanda belirli hesaplamaları gerçekleştirmek için kıyaslanamayacak kadar daha uygun olduğu) gerçeğinden de anlaşılmaktadır. Aslında, mikrokanonik dağılım, kabaca ifade edersek, vücudun aşağıdakilere karşılık gelen tüm mikro durumlarını eşit derecede muhtemel olarak tanımaya eşdeğerdir. değeri belirle onun enerjisi. Kanonik dağılım, belirli bir enerji değerleri aralığına "yayılır"; ancak genişliği (ortalama enerji dalgalanması düzeyinde), makroskobik bir cisim için ihmal edilebilecek kadar küçüktür.
Kanonik topluluk. Gibbs dağılımı. İstatistiksel toplam.
Çalışılan konuyu temsil eden hız ve enerji durumlarını ele alalım. bu durumda sistem. Ancak bu sistem artık kapalı değil. Çünkü birlikte kapalı bir sistem oluşturan diğer parçacıklarla enerji alışverişinde bulunur.
Kapalı olmayan istatistiksel sistemler kümesine kanonik topluluk adı verilir.
Ayrı sistem kanonik bir topluluk bir veya daha fazla parçacık içerebilir. Önemli olan tek şey parçacık sayısının önemli olmasıdır. daha az sayı parçacıklar büyük sistem. Kanonik topluluğun farklı sistemlerinin enerjisi farklıdır. Ve sorun, bu topluluğun sistemlerinin çeşitli enerji durumlarının olasılığını belirlemektir. Gibbs dağılımına veya kanonik dağılıma göre sistemin ε a enerjili durumda olma olasılığı:
P a =A*e - βεa,
A=Гα 0 / Г 0,
burada Г 0 mikrokanonik topluluğa ait durumların sayısıdır ve Гα 0 mikro durumların sayısıdır komple sistem, bunun aracılığıyla devlet sıfır enerji Söz konusu kanonik alt sistem için. Gibbs dağılımı ayrıca bölüm fonksiyonu cinsinden de yazılabilir.
P a =(e - βεа)/(∑ a e - βεа)
Bölme işlevi, tüm mikro durumların aynı anda bir işlevidir.
Gazın moleküler kinetik teorisinin temel denklemi (basınç için)
Moleküllerin etkisi nedeniyle damar duvarlarında gaz basıncı oluşur. Moleküller tamamen rastgele hareket eder. Tüm hareket yönleri eşit derecede olasıdır. Bu ifadenin temeli, kabın duvarlarındaki gaz basıncının her yerde aynı olduğu deneysel gerçeğidir. Basınç hesaplama probleminin çözümünü matematiksel olarak basitleştirmek için iki varsayımı kabul ediyoruz:
1) Moleküller birbirine dik üç yönde hareket eder.
2) Tüm moleküller aynı değer hız.
Konumu dış normal n tarafından belirlenecek olan gazda bir delta S alanı seçelim. (3) Delta t süresi boyunca, taban alanı ∆S ve yüksekliği v*∆t olan bir silindirdeki tüm moleküller delta S elementine ulaşacaktır.
1/6n*v*∆t*∆S=K
∆k=2mv*1/6n*v*∆t*∆S=1/3nmv 2 ∆S
∆F=∆k/∆t=1/3 nmv 2 ∆S
P=∆F/∆S=1/3 nmv 2 =2/3nε
Bu ifade Tüm moleküllerin birlikte hareket ettiği varsayımı altında elde edilen aynı hız. Moleküllerin birlikte hareket ettiği gerçeği dikkate alındığında farklı hızlarda basıncın eşit olduğunu
Belirli bir sıcaklıkta farklı gazların bir karışımı varsa, farklı kütlelerdeki moleküllerin farklı özellikleri olacaktır. ortalama hız ancak moleküllerin ortalama enerjisi aynı olacaktır. Bu durumda toplam basınç şuna eşit olacaktır:
p = nkT = (n 1 +n 2 +…+n i)kT= n 1 kT+n 2 kT+n i kT
Bu Dalton kanunudur: Bir gaz karışımındaki basınç, bu karışımı oluşturan gazların kısmi basınçlarının toplamına eşittir.
Hava: %77 N2 + %20 O2
Bu denklem yalnızca moleküllerin öteleme hareketinin enerjisini dikkate alır. Ancak molekülün dönmesi ve molekülü oluşturan atomların titreşmesi de mümkündür. Doğal olarak, bu hareket türlerinin her ikisi de belirli bir miktarda enerji ile ilişkilidir ve bu, yerleşik formül kullanılarak hesaplanabilir. istatistiksel fizik Molekülün serbestlik dereceleri boyunca enerjinin eşit dağılımı üzerindeki konum. Serbestlik derecesi sayısı mekanik sistem sayı mı bağımsız miktarlar, bunun yardımıyla sistemin konumu belirlenebilir. Örneğin maddi bir noktanın üç serbestlik derecesi vardır. Maddi bir noktadan katı bir cisme geçmek için eylemsizlik merkezi kavramının tanıtılması gerekir. Katı bir cismin eylemsizlik merkezi şu şekildedir: maddi nokta Bu cismin kütlesine sahip olan ve cismin kendisi hareket ettiği gibi cisme etki eden kuvvetlerin etkisi altında hareket eden. Kesinlikle sağlam altı serbestlik derecesine sahiptir.
Moleküldeki atomların konumu sabit değilse, bir miktar titreşim serbestliği eklenir. Titreşimsel serbestlik derecesinin, öteleme veya dönme ile karşılaştırıldığında iki kat daha fazla enerji kapasitesine sahip olduğu akılda tutulmalıdır. Bunun nedeni titreşimler sırasında hem kinetik hem de potansiyel enerji ortalama değerleri eşit olan.
i=n gönderi +n döndürme +2n sayım
İdeal bir gazın iç enerjisi
İdeal bir gazın molekülleri birbirleriyle belli bir mesafede etkileşime girmediğinden, bu durumda iç enerji sistem bireysel moleküllerin enerjilerinden oluşacaktır
Isı kapasitesi fiziksel bir miktardır miktara eşit Sıcaklığını bir derece (K) artırmak için vücuda sağlanması gereken ısı.
Buna ek olarak, moleküler fizikısı kapasitesi şu tarihte tanıtılır: sabit hacim ve sisteme ısının sağlandığı koşullara bağlı olarak sabit basınçta. Isıtma sabit bir hacimde meydana gelirse, sistem üzerinde çalışma yapmaz. dış organlar ve sisteme iletilen tüm ısı iç enerjiyi değiştirmeye gider.
Sabit basınçta ısıtma meydana gelirse, gaz genleşebilir ve dış cisimler üzerinde iş yapabilir.
Mayer denklemini kullanarak hesaplayabiliriz
Termodinamiğe giriş.
Sistemlerin makroskobik açıklaması çok sayıda serbestlik dereceleri. İzole ve kapalı sistemler. Makroskobik bir sistemin alt sistemleri. Termodinamik denge ve termodinamiğin sıfır yasası. Sıcaklık kavramı.
Termodinamiğin formalizmi.
Yarı-durağan süreçler, temel çalışma kapalı bir sistem üzerinden ve kanonik olarak makroparametreleri birleştirir. Alt sistemler arasındaki ısı alışverişi ve termodinamiğin birinci yasası.
Termodinamiğin ikinci yasası. Adyabatik süreç. Entropi ve sıcaklığın belirlenmesi. Entropinin toplanabilirliği. Maksimum entropi ilkesi.
Termodinamik potansiyeller ve özellikleri (entropi, serbest enerji, entalpi, Gibbs termodinamik potansiyeli, büyük termodinamik potansiyel). Basit alt sistemlerde kapsamlı ve yoğun parametreler. Le Chatelier ilkesi ve termodinamik eşitsizlikler.
Termal makineler. Kapalı bir dengesiz sistemden elde edilen maksimum iş. Çalış döngüsel süreçler, Çevrim verimliliği, Carnot çevrimi. Maksimum vücut çalışması sırasında dış çevre. İçten yanmalı motor modelleri.
Biçimcilik istatistiksel fizik
Makroskobik bir sistemin dinamiğinin mikro tanımı kanonik denklemler Hamilton. İstatistiksel fiziğin temel görevi. Tersinirlik paradoksu ve istatistiksel fiziğin temel varsayımları. Mikroanaloglarının ortalamasının alınması sonucu makroskobik parametreler.
Ergodik hipotez ve sistemlerin istatistiksel topluluğu. Faz uzayı, dağıtım fonksiyonu ve kinetik denklem Liouville. Çeşitli olasılık dağılımlarının hesaplanması verilen fonksiyon dağıtımlar. Sabit işlevler Kapalı bir sistemdeki dağıtımlar. Adyabatik süreç ve integrali.
Mikrokanonik dağılım.
Bir adyabatik sürecin ortalamasını alma yöntemiyle makroskobik parametrelerin hesaplanması için uygun bir dağılım fonksiyonunun limiti olarak mikrokanonik dağılım. Mikro durumların eşit olasılığı ve makro durumların eşit olmayan olasılığı. Çeşitli parametreler için olasılık dağılımlarının hesaplanması.
İstatistiksel tanım Kapalı bir sistemin entropisi (maksimum prensip ve entropinin toplanabilirliği, termodinamiğin tanıtılması).
İdeal gaz hal denkleminin istatistiksel hesabı. İdeal gaz harici bir potansiyel alanda. İdeal bir gazda Maxwell-Boltzmann dağılımı.
Gibbs paradoksu ve klasik istatistiksel fizik çerçevesinde çözümü. Aynı parçacıklardan oluşan bir sistemin entropisinin belirlenmesi.
Gibbs dağılımı
Bir termostattaki denge alt sisteminin istatistiksel açıklaması. Klasik istatistiksel fizikte kanonik dağılım. Sistemin istatistiksel integrali ve serbest enerjisi.
Kanonik bir dağılımın varsayımı. Kanonik ve mikrokanonik topluluklar temelinde oluşturulan makroskobik termodinamiğin denkliği.
Termostatlarda kanonik dağılımlar çeşitli türler ve termodinamik potansiyeller. Termodinamik ilişkilerin karşılık gelen formülasyonlarının eşdeğerliği.
İdeal bir gazın Gibbs dağılımı çerçevesinde analizi. Tek atomlu bir ideal gazın durum ve ısı kapasitesi denklemi. Dış potansiyel alanda ideal gaz. Kinetik enerjinin serbestlik derecelerine göre eşit dağılımı yasası. Çok atomlu gazların ısı kapasitesi. Klasik istatistiksel fiziğin yenilgisi.
Kuantum dağılımı Gibbs
Kanonik Gibbs dağılımının kuantum genellemesi. Bölme işlevi ve onun yarı klasik gösterimi. Planck'ın ortalama osilatör enerjisi formülü. Serbestlik derecelerinin “dondurulması” düşük sıcaklıklar. Nernst'in teoremi.
Öteleme serbestlik derecelerinin nicelendirilmesi. Özdeş parçacıklar kavramı, faktörün kökeni ve dejenere olmayan ideal gazın klasik tanımının koşulları.
Aynı parçacıklar
Aynı parçacıkların (döndürücü, osilatör) en basit sistemlerinin istatistiksel hesaplanması.
Çok sayıda etkileşime girmeyen özdeş parçacık içeren sistemler Sıfır dönüşlü özdeş osilatörlerden oluşan bir topluluk. Kuantum istatistik fiziğinde meslek sayılarının ve büyük kanonik dağılımın temsili.
Aynı parçacıklardan oluşan ideal bir gaz. Bose-Einstein ve Fermi-Dirac dağılımları. Aynı parçacıklardan oluşan bir gazda dejenerasyonun etkileri, Bose gazının yoğunlaşması, Fermi enerjisi ve tamamen dejenere Fermi gazı. Dejenere Fermi gazının ısı kapasitesi ve termodinamiği. İdeal gazın dejenere olması dış alanlar. Bir katı içindeki ideal elektron gazı (bant teorisine giriş).
Denge radyasyonu
Kapalı bir hacimde denge radyasyonu (foton gazı modeli ve alan osilatör modeli). Planck dağılımı. Foton gazının enerjisi, basıncı ve termodinamiği.
Spektral özellikler rastgele alan (enerji yoğunluğu ve yoğunluğu termal radyasyon). Şeffaf, homojen olmayan bir ortamda termal radyasyonun transferi. “Siyah” ve “gri” cisimlerden gelen radyasyon.
İdeal olmayan gazlar
Seyreltilmiş gerçek gazın istatistiksel açıklaması zayıf etkileşim moleküller arasındadır. Van der Waals modeli çerçevesinde ideal olmayan bir gazın termodinamiği. Joule-Thompson süreci. Klasik plazmanın termodinamiği.
Maxwell ve Boltzmann'a kıyasla istatistiksel fiziğin genişletilmiş bir yorumu Gibbs tarafından verildi. Onun yorumunda görev ortalama değerleri hesaplamaktır. fiziksel büyüklükler. Tek bir sistem içerisinde zamana göre ortalama almak yerine, bir dizi büyük sayı düzensiz özdeş sistemlerin belirli bir yolu. Kapalı bir sistem, sabit enerjiye sahip bir sistem olarak tanımlanır, sabit sayı parçacıklar ve sabit hacim. Bu tanımlamadaki temel kavramlar topluluk, parçacık topluluğu ve faz uzayı kavramlarıdır.
Altında faz G-uzayı tüm genelleştirilmiş koordinatların uzayını anlamak Q ve dürtüler r. Sistemin mikro durumu veya faz bu uzaydaki bir nokta ile temsil edilir. Şu tarihte: kullanılabilirlik n serbestlik dereceli 2n boyutlu bir uzayımız var.
İncelenmekte olan sistemin makroskobik açıdan tamamen yeterli N sayıda varyantının olduğunu hayal edelim: hepsi aynı dış koşullardadır, aynı bileşime ve yapıya sahiptir. Birbirleriyle etkileşime girmeyen özdeş sistemlerin bu tür koşullu bir koleksiyonuna denir Gibbs Topluluğu. Çeşitli sistemler topluluklar mikrodurumlarda birbirinden farklıdır. Topluluğun aşağıdakileri içerdiğini varsayacağız: hepsi mümkün verilen dış koşullarla uyumlu mikroskobik durumlar. Zamanla parçacıkların hareketi nedeniyle mikroskobik durumlar birbirinin yerini alır.
Klasik istatistikte bir sistemin her mikro durumu bir nokta ile karakterize edilir. 6N boyutlu uzayın DpDq hacminde bulunur. Sistemin belirli bir mikro durumunun olasılığı veya parçacıkların koordinatlarının ve momentumlarının belirli bir Dx, Dp aralığında olma olasılığı:
burada N, topluluktaki toplam sistem sayısıdır, DN, belirli bir hacmin içinde yer alan noktalarla temsil edilen mikrodurumların sayısıdır.
Olasılık belli bir durum sistem verilen faz hacmi DpDq ve faz uzayındaki topluluk sistemlerinin durumlarını temsil eden noktaların dağılım yoğunluğuyla orantılıdır.
Dağıtım işlevi(durum fonksiyonu) f(p,q), N topluluğu içindeki sistemlerin toplam sayısına ilişkin dağılım yoğunluğudur (faz uzayının birim hacmi başına nokta sayısı).
(1.6.2)
Olasılığın tanımından normalizasyon koşulunun gerçekleşmesi gerektiği sonucu çıkar
Bu nedenle, bazı izole edilmiş (bir termostatta bulunan) sistem için dağıtım fonksiyonu şu şekildedir:
, (1.6.4)
burada W(p,q) sistemin toplam enerjisidir ve A(T) katsayısı normalizasyon koşulundan (1.6.2) belirlenir. Ortaya çıkan dağılım denir Gibbs dağılımı veya kanonik dağılım.
Kuantum istatistikleri durumunda sürekli dağılımın değiştirilmesi gerekir. çeşitli koşullar onların ayrık kümesi. Kapalı bir sistemin karakteristik özelliği entropidir. Her enerji değeri Wi, kuantum durumlarının belirli bir N(Wi) grubuna (dejenerasyon derecesi) karşılık gelir.
Belirli bir enerjiye sahip tüm durumlar eşit olasılıklı olduğundan, sistemin belirli bir enerjiye sahip durumlardan birinde olma olasılığı
Bu mikrokanonik Gibbs dağılımı. Bunu gösteriyor Kapalı bir sistemin belirli bir enerjiye sahip durumlardan birinde olma olasılığı, onun yozlaşmasının çokluğuyla orantılıdır.(bkz. bibliyografya (3)).
Normalleştirme koşulu:
Bu kanonik Gibbs dağılımını ima eder
(1.6.6)
Gibbs dağılımını kullanarak sistemin durumuna bağlı olarak herhangi bir miktarın ortalama değerini hesaplayabilirsiniz. Gibbs dağılımının maksimumuna karşılık gelen durum en muhtemel olanıdır.
Biliyor musun kavramının yanlışlığı nedir? fiziksel boşluk"?
Fiziksel boşluk - görecelik kavramı kuantum fiziği sıfır momentuma, açısal momentuma ve diğerlerine sahip olan kuantize alanın en düşük (temel) enerji durumunu kastediyorlar. kuantum sayıları. Rölativist teorisyenler, fiziksel boşluğu tamamen maddeden yoksun, ölçülemez ve dolayısıyla yalnızca hayali bir alanla dolu bir alan olarak adlandırırlar. Rölativistlere göre bu durum mutlak bir boşluk değil, bazı hayalet (sanal) parçacıklarla dolu bir alandır. göreceli kuantum teorisi Heisenberg'in belirsizlik ilkesi uyarınca, sanal, yani görünür (kime görünen?), parçacıkların fiziksel boşlukta sürekli doğup kaybolduğunu belirtir: sıfır noktası alanı salınımları olarak adlandırılan salınımlar meydana gelir. Fiziksel boşluğun sanal parçacıkları ve dolayısıyla boşluğun kendisi tanım gereği bir referans çerçevesine sahip değildir, çünkü aksi takdirde Görelilik teorisinin dayandığı Einstein'ın görelilik ilkesi ihlal edilecek (yani, fiziksel boşluğun parçacıklarına ilişkin mutlak bir ölçüm sistemi mümkün hale gelecek ve bu da, Einstein'ın dayandığı görelilik ilkesini açıkça çürütecektir.) STR tabanlıdır). Dolayısıyla fiziksel boşluk ve onun parçacıkları element değildir. fiziksel dünya, ancak yalnızca görelilik teorisinin mevcut olmayan unsurları gerçek dünya, ancak yalnızca göreceli formüllerde, nedensellik ilkesini (sebepsiz olarak ortaya çıkarlar ve yok olurlar), nesnellik ilkesini ihlal eder ( sanal parçacıklar Teorisyenin isteğine göre var olan veya olmayan, olgusal ölçülebilirlik ilkesi (gözlemlenebilir değil, kendi ISO'ları yok) olarak kabul edilebilir.
Şu ya da bu fizikçi "fiziksel boşluk" kavramını kullandığında, ya bu terimin saçmalığını anlamıyor ya da göreceli ideolojinin gizli ya da açık bir savunucusu olarak samimiyetsiz davranıyor.
Bu kavramın saçmalığını anlamanın en kolay yolu, ortaya çıkışının kökenlerine dönmektir. 1930'larda Paul Dirac tarafından eterin reddedilmesinin netleştiği zaman doğdu. saf biçim bunu nasıl yaptım büyük matematikçi ama vasat bir fizikçinin olması artık mümkün değil. Bununla çelişen çok fazla gerçek var.
Göreceliği savunmak için Paul Dirac, fizik dışı ve mantıksız kavramı ortaya attı. negatif enerji ve sonra boşlukta birbirini telafi eden iki enerjiden oluşan bir "denizin" varlığı - pozitif ve negatif, ayrıca birbirini telafi eden parçacıklardan oluşan bir "deniz" - sanal (yani görünen) elektronlar ve pozitronlar vakum.