ಸರಳ ಪದಗಳಲ್ಲಿ: ಸ್ಥಾಯಿ ಉಲ್ಲೇಖ ಚೌಕಟ್ಟಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ದೇಹದ ಚಲನೆಯ ವೇಗವು ಚಲಿಸುವ ಉಲ್ಲೇಖದ ಚೌಕಟ್ಟಿಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಈ ದೇಹದ ವೇಗದ ವೆಕ್ಟರ್ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಸ್ಥಾಯಿ ಚೌಕಟ್ಟಿಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಅತ್ಯಂತ ಮೊಬೈಲ್ ಉಲ್ಲೇಖ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ವೇಗ.

ಉದಾಹರಣೆಗಳು

1. ತಿರುಗುವ ಗ್ರಾಮಫೋನ್ ರೆಕಾರ್ಡ್‌ನ ತ್ರಿಜ್ಯದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಹರಿದಾಡುವ ನೊಣದ ಸಂಪೂರ್ಣ ವೇಗವು ರೆಕಾರ್ಡ್‌ಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಅದರ ಚಲನೆಯ ವೇಗದ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದರ ತಿರುಗುವಿಕೆಯಿಂದಾಗಿ ದಾಖಲೆಯು ಅದನ್ನು ಸಾಗಿಸುವ ವೇಗವಾಗಿದೆ.
2. ಒಬ್ಬ ವ್ಯಕ್ತಿಯು ಗಾಡಿಯ ಕಾರಿಡಾರ್‌ನಲ್ಲಿ ಗಾಡಿಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಗಂಟೆಗೆ 5 ಕಿಲೋಮೀಟರ್ ವೇಗದಲ್ಲಿ ನಡೆದರೆ ಮತ್ತು ಗಾಡಿಯು ಭೂಮಿಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಗಂಟೆಗೆ 50 ಕಿಲೋಮೀಟರ್ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸಿದರೆ, ವ್ಯಕ್ತಿಯು ಭೂಮಿಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಎ. ರೈಲಿನ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ನಡೆಯುವಾಗ ಗಂಟೆಗೆ 50 + 5 = 55 ಕಿಲೋಮೀಟರ್ ವೇಗ, ಮತ್ತು ಅವನು ಹೋದಾಗ ಗಂಟೆಗೆ 50 - 5 = 45 ಕಿಲೋಮೀಟರ್ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಹಿಮ್ಮುಖ ದಿಕ್ಕು. ಕ್ಯಾರೇಜ್ ಕಾರಿಡಾರ್‌ನಲ್ಲಿರುವ ವ್ಯಕ್ತಿಯು ಭೂಮಿಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಗಂಟೆಗೆ 55 ಕಿಲೋಮೀಟರ್ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ರೈಲು ಗಂಟೆಗೆ 50 ಕಿಲೋಮೀಟರ್ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸಿದರೆ, ರೈಲಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ವ್ಯಕ್ತಿಯ ವೇಗವು 55 - 50 = 5 ಕಿಲೋಮೀಟರ್ ಆಗಿರುತ್ತದೆ. ಪ್ರತಿ ಗಂಟೆಗೆ.
3. ಅಲೆಗಳು ದಡಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಗಂಟೆಗೆ 30 ಕಿಲೋಮೀಟರ್ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸಿದರೆ ಮತ್ತು ಹಡಗು ಗಂಟೆಗೆ 30 ಕಿಲೋಮೀಟರ್ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸಿದರೆ, ಅಲೆಗಳು ಹಡಗಿಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ 30 - 30 = 0 ಕಿಲೋಮೀಟರ್ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ. ಗಂಟೆ, ಅಂದರೆ, ಅವರು ಚಲನರಹಿತರಾಗುತ್ತಾರೆ.

ರಿಲೇಟಿವಿಸ್ಟಿಕ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್

19 ನೇ ಶತಮಾನದಲ್ಲಿ, ಆಪ್ಟಿಕಲ್ (ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್) ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳಿಗೆ ವೇಗವನ್ನು ಸೇರಿಸಲು ಈ ನಿಯಮವನ್ನು ವಿಸ್ತರಿಸುವ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರವು ಎದುರಿಸಿತು. ಮೂಲಭೂತವಾಗಿ, ಕ್ಲಾಸಿಕಲ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್ನ ಎರಡು ವಿಚಾರಗಳ ನಡುವೆ ಸಂಘರ್ಷವಿತ್ತು, ವರ್ಗಾಯಿಸಲಾಯಿತು ಹೊಸ ಪ್ರದೇಶವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳು.

ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಹಿಂದಿನ ವಿಭಾಗದಿಂದ ನೀರಿನ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಅಲೆಗಳಿರುವ ಉದಾಹರಣೆಯನ್ನು ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸಿದರೆ ಮತ್ತು ಸಾಮಾನ್ಯೀಕರಿಸಲು ಪ್ರಯತ್ನಿಸಿದರೆ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳು, ನಂತರ ವೀಕ್ಷಣೆಗಳೊಂದಿಗೆ ವಿರೋಧಾಭಾಸ ಇರುತ್ತದೆ (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಮೈಕೆಲ್ಸನ್ ಪ್ರಯೋಗವನ್ನು ನೋಡಿ).

ವೇಗವನ್ನು ಸೇರಿಸುವ ಶ್ರೇಷ್ಠ ನಿಯಮವು ಅಕ್ಷಗಳ ಒಂದು ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಿಂದ ಮತ್ತೊಂದು ವ್ಯವಸ್ಥೆಗೆ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳ ರೂಪಾಂತರಕ್ಕೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ, ಇದು ವೇಗವರ್ಧನೆಯಿಲ್ಲದೆ ಮೊದಲನೆಯದಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ. ಅಂತಹ ರೂಪಾಂತರದೊಂದಿಗೆ ನಾವು ಏಕಕಾಲಿಕತೆಯ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಸಂರಕ್ಷಿಸಿದರೆ, ಅಂದರೆ, ಎರಡು ಘಟನೆಗಳನ್ನು ಒಂದು ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ನೋಂದಾಯಿಸಿದಾಗ ಮಾತ್ರವಲ್ಲದೆ ಯಾವುದೇ ಇತರ ಜಡತ್ವ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿಯೂ ಸಹ ನಾವು ಏಕಕಾಲದಲ್ಲಿ ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು, ನಂತರ ರೂಪಾಂತರಗಳನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಗೆಲಿಲಿಯನ್. ಜೊತೆಗೆ, ಗೆಲಿಲಿಯನ್ ರೂಪಾಂತರಗಳೊಂದಿಗೆ, ಎರಡು ಬಿಂದುಗಳ ನಡುವಿನ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಅಂತರ - ಒಂದು ಜಡತ್ವ ಚೌಕಟ್ಟಿನಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳ ನಡುವಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸ - ಯಾವಾಗಲೂ ಮತ್ತೊಂದು ಜಡತ್ವ ಚೌಕಟ್ಟಿನಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ಅಂತರಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಎರಡನೆಯ ಕಲ್ಪನೆಯು ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ತತ್ವವಾಗಿದೆ. ಹಡಗಿನಲ್ಲಿ ಏಕರೂಪವಾಗಿ ಮತ್ತು ರೆಕ್ಟಿಲಿನಾರ್ ಆಗಿ ಚಲಿಸುತ್ತಿರುವಾಗ, ಅದರ ಚಲನೆಯನ್ನು ಯಾವುದೇ ಆಂತರಿಕ ಯಾಂತ್ರಿಕ ಪರಿಣಾಮಗಳಿಂದ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಈ ತತ್ವವು ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪರಿಣಾಮಗಳಿಗೆ ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತದೆಯೇ? ಆಪ್ಟಿಕಲ್‌ನಿಂದ ಸಿಸ್ಟಮ್‌ನ ಸಂಪೂರ್ಣ ಚಲನೆಯನ್ನು ಪತ್ತೆಹಚ್ಚಲು ಸಾಧ್ಯವಿಲ್ಲವೇ ಅಥವಾ ಅದೇ ವಿಷಯ, ಈ ಚಲನೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಡೈನಾಮಿಕ್ ಪರಿಣಾಮಗಳು? ಯಾವುದೇ ರೀತಿಯ ವೀಕ್ಷಣೆಯಿಂದ ಸಂಪೂರ್ಣ ಚಲನೆಯನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಎಂದು ಅಂತಃಪ್ರಜ್ಞೆಯು (ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ತತ್ತ್ವಕ್ಕೆ ಸಾಕಷ್ಟು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ) ಹೇಳುತ್ತದೆ. ಆದರೆ ಚಲಿಸುವ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಜಡತ್ವ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳಿಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಬೆಳಕು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಹರಡಿದರೆ, ಒಂದು ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಿಂದ ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕೆ ಚಲಿಸುವಾಗ ಈ ವೇಗವು ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. ವೇಗವನ್ನು ಸೇರಿಸುವ ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ನಿಯಮದಿಂದ ಇದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಗಣಿತದ ಪರಿಭಾಷೆಯಲ್ಲಿ, ಗೆಲಿಲಿಯನ್ ರೂಪಾಂತರಗಳ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗವು ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಇದು ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ತತ್ವವನ್ನು ಉಲ್ಲಂಘಿಸುತ್ತದೆ, ಅಥವಾ ಬದಲಿಗೆ, ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ತತ್ವವನ್ನು ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳಿಗೆ ವಿಸ್ತರಿಸಲು ಅನುಮತಿಸುವುದಿಲ್ಲ. ಹೀಗಾಗಿ, ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ ಎರಡು ತೋರಿಕೆಯಲ್ಲಿ ಸ್ಪಷ್ಟವಾದ ನಿಬಂಧನೆಗಳ ನಡುವಿನ ಸಂಪರ್ಕವನ್ನು ನಾಶಪಡಿಸಿತು ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರ- ವೇಗಗಳನ್ನು ಸೇರಿಸುವ ನಿಯಮಗಳು ಮತ್ತು ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ತತ್ವ. ಇದಲ್ಲದೆ, ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಈ ಎರಡು ನಿಬಂಧನೆಗಳು ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುವುದಿಲ್ಲ.

ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಈ ಪ್ರಶ್ನೆಗೆ ಉತ್ತರವನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ. ಇದು ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ತತ್ವದ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ವಿಸ್ತರಿಸುತ್ತದೆ, ಅದನ್ನು ಆಪ್ಟಿಕಲ್ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳಿಗೆ ವಿಸ್ತರಿಸುತ್ತದೆ. ವೇಗಗಳನ್ನು ಸೇರಿಸುವ ನಿಯಮವನ್ನು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ರದ್ದುಗೊಳಿಸಲಾಗಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ರೂಪಾಂತರವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಹೆಚ್ಚಿನ ವೇಗಗಳಿಗೆ ಮಾತ್ರ ಸಂಸ್ಕರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ರೂಪಾಂತರಗಳು ಗೆಲಿಲಿಯನ್ ರೂಪಾಂತರಗಳಾಗಿ ಬದಲಾಗುವ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಗಮನಿಸಬಹುದು. ಯಾವಾಗ ಅದೇ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ವಿಶೇಷ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯು ನ್ಯೂಟೋನಿಯನ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್‌ಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಇದು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ ಅನಂತ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಜಗತ್ತಿನಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಕಡಿಮೆ ವೇಗದಲ್ಲಿ. ಎರಡನೆಯದು ಈ ಎರಡು ಸಿದ್ಧಾಂತಗಳನ್ನು ಹೇಗೆ ಸಂಯೋಜಿಸಲಾಗಿದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ - ಮೊದಲನೆಯದು ಎರಡನೆಯ ಪರಿಷ್ಕರಣೆಯಾಗಿದೆ.

ಸಹ ನೋಡಿ

ಸಾಹಿತ್ಯ

• B. G. ಕುಜ್ನೆಟ್ಸೊವ್ಐನ್ಸ್ಟೈನ್. ಜೀವನ, ಸಾವು, ಅಮರತ್ವ. - ಎಂ.: ವಿಜ್ಞಾನ, 1972.
• ಚೇಟೇವ್ ಎನ್.ಜಿ. ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರ. - ಎಂ.: ವಿಜ್ಞಾನ, 1987.

ವಿಕಿಮೀಡಿಯಾ ಫೌಂಡೇಶನ್. 2010.

ಇತರ ನಿಘಂಟುಗಳಲ್ಲಿ "ವೇಗಗಳ ಸೇರ್ಪಡೆಯ ನಿಯಮ" ಏನೆಂದು ನೋಡಿ:

ಸಂಕೀರ್ಣ ಚಲನೆಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುವಾಗ (ಅಂದರೆ, ಒಂದು ಪಾಯಿಂಟ್ ಅಥವಾ ದೇಹವು ಒಂದು ಉಲ್ಲೇಖ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ಚಲಿಸಿದಾಗ ಮತ್ತು ಅದು ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ), 2 ಉಲ್ಲೇಖ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳಲ್ಲಿನ ವೇಗಗಳ ನಡುವಿನ ಸಂಪರ್ಕದ ಬಗ್ಗೆ ಪ್ರಶ್ನೆ ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಪರಿವಿಡಿ 1 ಕ್ಲಾಸಿಕಲ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್ 1.1 ಉದಾಹರಣೆಗಳು ... ವಿಕಿಪೀಡಿಯಾ

ವೇಗಗಳ ಸೇರ್ಪಡೆಯ ನಿಯಮವನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುವ ಜ್ಯಾಮಿತೀಯ ನಿರ್ಮಾಣ. ನಿಯಮ P. s ಅದು ಯಾವಾಗ ಸಂಕೀರ್ಣ ಚಲನೆ(ನೋಡಿ ಸಾಪೇಕ್ಷ ಚಲನೆ) ಸಂಪೂರ್ಣ ವೇಗಬಿಂದುಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸಲಾದ ಸಮಾನಾಂತರ ಚತುರ್ಭುಜದ ಕರ್ಣವಾಗಿ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ... ...

E = mc2 ಸೂತ್ರದೊಂದಿಗೆ ಅಂಚೆ ಚೀಟಿ, SRT ಯ ಸೃಷ್ಟಿಕರ್ತರಲ್ಲಿ ಒಬ್ಬರಾದ ಆಲ್ಬರ್ಟ್ ಐನ್‌ಸ್ಟೈನ್‌ಗೆ ಸಮರ್ಪಿಸಲಾಗಿದೆ. ವಿಶೇಷ ಸಿದ್ಧಾಂತ ... ವಿಕಿಪೀಡಿಯಾ

ಯಾವುದೇ ಭೌತಿಕಕ್ಕೆ ಮಾನ್ಯವಾಗಿರುವ ಸ್ಥಳ-ಸಮಯದ ಮಾದರಿಗಳನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುವ ಭೌತಿಕ ಸಿದ್ಧಾಂತ. ಕಾರ್ಯವಿಧಾನಗಳು. O.t. ಪರಿಗಣಿಸಿರುವ ಸ್ಪಾಟಿಯೋ-ಟೆಂಪರಲ್ ಪವಿತ್ರ ವಸ್ತುಗಳ ಸಾರ್ವತ್ರಿಕತೆಯು ಅವುಗಳನ್ನು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದ ಪವಿತ್ರ ವಸ್ತುಗಳಂತೆ ಸರಳವಾಗಿ ಮಾತನಾಡಲು ನಮಗೆ ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ ... ... ಭೌತಿಕ ವಿಶ್ವಕೋಶ

- [ಗ್ರೀಕ್ ಭಾಷೆಯಿಂದ. ಯಾಂತ್ರಿಕ (ತಂತ್ರಜ್ಞಾನ) ಯಂತ್ರಗಳ ವಿಜ್ಞಾನ, ಯಂತ್ರಗಳನ್ನು ನಿರ್ಮಿಸುವ ಕಲೆ], ಯಾಂತ್ರಿಕ ಚಲನೆಯ ವಿಜ್ಞಾನ ವಸ್ತು ದೇಹಗಳುಮತ್ತು ಈ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ದೇಹಗಳ ನಡುವಿನ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಗಳು. ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಯಾಂತ್ರಿಕ ಚಲನೆಕಾಲಕ್ಕೆ ತಕ್ಕಂತೆ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ಅರ್ಥ ಮಾಡಿಕೊಳ್ಳಿ..... ಗ್ರೇಟ್ ಸೋವಿಯತ್ ಎನ್ಸೈಕ್ಲೋಪೀಡಿಯಾಗಣಿತದ ವಿಶ್ವಕೋಶ

ಎ; ಮೀ. 1. ಪ್ರಮಾಣಕ ಕಾಯಿದೆ, ನಿರ್ಣಯ ಸರ್ವೋಚ್ಚ ದೇಹ ರಾಜ್ಯ ಶಕ್ತಿ, ಸ್ಥಾಪಿತ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನ ಮತ್ತು ಹೊಂದಿರುವ ಅನುಸಾರವಾಗಿ ಅಳವಡಿಸಿಕೊಳ್ಳಲಾಗಿದೆ ಕಾನೂನು ಬಲ. ಲೇಬರ್ ಕೋಡ್. Z. o ಸಾಮಾಜಿಕ ಭದ್ರತೆ. Z. o ಮಿಲಿಟರಿ ಕರ್ತವ್ಯ. ಮಾರುಕಟ್ಟೆಯ ಬಗ್ಗೆ Z ಬೆಲೆಬಾಳುವ ಕಾಗದಗಳು.… … ವಿಶ್ವಕೋಶ ನಿಘಂಟು

ಉಲ್ಲೇಖ ಫ್ರೇಮ್ K" ನಲ್ಲಿರುವ ದೇಹವು x" (ಮತ್ತು x) ಅಕ್ಷದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾದ ವೇಗ v" ಅನ್ನು ಹೊಂದಿರಲಿ: . ಉಲ್ಲೇಖ ಫ್ರೇಮ್ K ನಲ್ಲಿ, ಈ ದೇಹದ ವೇಗವು ಇರುತ್ತದೆ
. v" ಮತ್ತು v ವೇಗಗಳ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧ ಏನೆಂದು ಕಂಡುಹಿಡಿಯೋಣ. ಉತ್ಪನ್ನವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ ಡಿಫರೆನ್ಷಿಯಲ್ dx ಮತ್ತು dt ಗಳ ಅನುಪಾತದಂತೆ, ನಾವು ಲೋರೆಂಟ್ಜ್ ರೂಪಾಂತರಗಳನ್ನು ಬಳಸುವುದನ್ನು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳುತ್ತೇವೆ:

ಬಲಭಾಗದ ಅಂಶ ಮತ್ತು ಛೇದವನ್ನು ಡಿಟಿಯಿಂದ ಭಾಗಿಸಿ ಮತ್ತು ಪಡೆಯಿರಿ

ಆ. ಗೆಲಿಲಿಯೋನ ರೂಪಾಂತರಗಳಿಗಿಂತ ಭಿನ್ನವಾಗಿ, ಒಟ್ಟು ವೇಗವು ವೇಗಗಳ ಮೊತ್ತಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಇನ್
ಬಾರಿ ಕಡಿಮೆ. ದೇಹವು ರಾಕೆಟ್‌ನಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸಲಿ v" x = c, ಮತ್ತು ರಾಕೆಟ್ ಸ್ಥಿರ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ v 0 = c. ಯಾವ ವೇಗದಲ್ಲಿ v x ಸ್ಥಿರಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ದೇಹವು ಚಲಿಸುತ್ತದೆ ಸಮನ್ವಯ ವ್ಯವಸ್ಥೆ?

ಗೆಲಿಲಿಯೋ ರೂಪಾಂತರದ ಪ್ರಕಾರ, ಈ ವೇಗವು v = v" x + v 0 = 2c. ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ರೂಪಾಂತರದ ಪ್ರಕಾರ

ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ ಪರಿಕಲ್ಪನೆ. ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಮತ್ತು ಶಕ್ತಿಯ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧದ ನಿಯಮಗಳು. ಒಟ್ಟು ಮತ್ತು ಚಲನ ಶಕ್ತಿ. ಕಣದ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ಆವೇಗದ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧ.

ಹೆಚ್ಚಿನ ವೇಗವನ್ನು ಹೊಂದಿರದ ತುಂಬಾ ಚಿಕ್ಕದಾದ ದೇಹಗಳ ಚಲನೆಯು ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದ ನಿಯಮಗಳನ್ನು ಪಾಲಿಸುತ್ತದೆ. IN ಕೊನೆಯಲ್ಲಿ XIXಶತಮಾನದಲ್ಲಿ, ದೇಹದ m ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯು ಸ್ಥಿರವಾದ ಪ್ರಮಾಣವಲ್ಲ, ಆದರೆ ಅದರ ಚಲನೆಯ ವೇಗವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಯಿತು. ಈ ಅವಲಂಬನೆಯು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ

ಇಲ್ಲಿ m 0 ಉಳಿದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ.

v = 300 km/s ಆಗಿದ್ದರೆ, v 2 /c 2 = 1∙ 10 -6 ಮತ್ತು m > m 0 ಮೊತ್ತದಿಂದ 5 ∙ 10 -7 m 0 .

ಕ್ಲಾಸಿಕಲ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್‌ನ ಮೂಲಭೂತ ನಿಬಂಧನೆಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದನ್ನು (m = const) ತಿರಸ್ಕರಿಸುವುದರಿಂದ ಅದರ ಹಲವಾರು ಇತರ ಅಡಿಪಾಯಗಳ ವಿಮರ್ಶಾತ್ಮಕ ವಿಶ್ಲೇಷಣೆಯ ಅಗತ್ಯಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಯಿತು. ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ನಲ್ಲಿ ಆವೇಗದ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ

ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದ ನಿಯಮಗಳು ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ನಲ್ಲಿ ತಮ್ಮ ರೂಪವನ್ನು ಉಳಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ. ಮೊಮೆಂಟಮ್ ಬದಲಾವಣೆ d(mv ) ಫೋರ್ಸ್ ಇಂಪಲ್ಸ್ Fdt ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ

dp = d(mv) = F dt.

ಆದ್ದರಿಂದ dp/dt = F- ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನ ಮೂಲಭೂತ ನಿಯಮದ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಾಗಿದೆ ವಸ್ತು ಬಿಂದು.

ಎರಡೂ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ಈ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಗಳಲ್ಲಿ ಸೇರಿಸಲಾದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯು ವೇರಿಯಬಲ್ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ (m ≠ const) ಮತ್ತು ಅದನ್ನು ಸಮಯಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಬೇಕಾಗಿದೆ.

ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಮತ್ತು ಶಕ್ತಿಯ ನಡುವಿನ ಸಂಪರ್ಕವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸೋಣ. ಕ್ಲಾಸಿಕಲ್ ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿರುವಂತೆ ಶಕ್ತಿಯ ಹೆಚ್ಚಳವು ಬಲದ ಕೆಲಸದಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ F. ಆದ್ದರಿಂದ, dE = Fds. ಎಡ ಮತ್ತು ಬಲ ಬದಿಗಳನ್ನು ಡಿಟಿಯಿಂದ ಭಾಗಿಸಿ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

ಇಲ್ಲಿ ಪರ್ಯಾಯವಾಗಿ

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಸಮಾನತೆಯ ಎಡ ಮತ್ತು ಬಲ ಬದಿಗಳನ್ನು dt ಯಿಂದ ಗುಣಿಸಿ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಿಂದ
ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸೋಣ

.

ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ v 2 ಅನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸೋಣ.

dE ಗಾಗಿ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಗೆ v 2 ಮತ್ತು d(v 2) ಅನ್ನು ಬದಲಿಸೋಣ

ಈ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಸಂಯೋಜಿಸುವುದರಿಂದ, ನಾವು E = mc 2 ಅನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ.

ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ E ಯ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯು ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗದ ವರ್ಗದಿಂದ ಗುಣಿಸಿದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ರಿಲೇಟಿವಿಸ್ಟಿಕ್ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ ಉಳಿದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಇಲ್ಲದ ಕಣಗಳಿಗೆ ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ಆವೇಗದ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧವನ್ನು ಸಂಬಂಧದಿಂದ ನೀಡಲಾಗಿದೆ

ಗಣಿತೀಯವಾಗಿ ಪಡೆಯುವುದು ಸುಲಭ: E=mc 2,p=mv . ಎರಡೂ ಸಮಾನತೆಗಳನ್ನು ವರ್ಗ ಮಾಡೋಣ ಮತ್ತು ಸೆಕೆಂಡಿನ ಎರಡೂ ಬದಿಗಳನ್ನು c 2 ರಿಂದ ಗುಣಿಸೋಣ

E 2 = m 2 c 4, p 2 c 2 = m 2 v 2 c 2.

ಮೊದಲ ಸಮಾನತೆಯಿಂದ ಎರಡನೇ ಪದದಿಂದ ಪದವನ್ನು ಕಳೆಯಿರಿ

E 2 – p 2 c 2 = m 2 c 4 -m 2 v 2 c 2 = m 2 c 4 (1-v 2 / c 2).

ಅದನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ
ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

ಉಳಿದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ m 0 ಮತ್ತು ಬೆಳಕಿನ c ವೇಗವು ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ರೂಪಾಂತರಗಳಿಗೆ ಬದಲಾಗದ ಪ್ರಮಾಣಗಳಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ಸಂಬಂಧವು (E 2 - p 2 c 2) ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ರೂಪಾಂತರಗಳಿಗೆ ಸಹ ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಈ ಸಂಬಂಧದಿಂದ ನಾವು ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ

ಆದ್ದರಿಂದ, ಈ ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ನಾವು ತೀರ್ಮಾನಿಸಬಹುದು:

ಉಳಿದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರದ ವಸ್ತು ಕಣಗಳು (ಫೋಟಾನ್ಗಳು, ನ್ಯೂಟ್ರಿನೊಗಳು) ಸಹ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ. ಈ ಕಣಗಳಿಗೆ, ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ಆವೇಗದ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧದ ಸೂತ್ರವು E = pc ಆಗಿದೆ.

ಮೇಲಿನ ರೂಪಾಂತರಗಳಿಂದ ನಾವು dE=c 2 dm ಅನ್ನು ಪಡೆದುಕೊಂಡಿದ್ದೇವೆ. E 0 ನಿಂದ E ಗೆ ಎಡಭಾಗವನ್ನು ಸಂಯೋಜಿಸುವುದು, ಮತ್ತು m 0 ನಿಂದ m ಗೆ ಬಲಭಾಗವು ನೀಡುತ್ತದೆ

E – E 0 = c 2 (m – m 0) = mc 2 – m 0 c 2 ,

ಇಲ್ಲಿ E = mc 2 ವಸ್ತು ಬಿಂದುವಿನ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯಾಗಿದೆ,

E 0 =m 0 c 2 - ವಸ್ತು ಬಿಂದುವಿನ ಉಳಿದ ಶಕ್ತಿ.

ವ್ಯತ್ಯಾಸ ಇ - ಇ 0 ಚಲನ ಶಕ್ತಿಟಿ ವಸ್ತು ಬಿಂದು.

ವೇಗದಲ್ಲಿ v « ಸಿ , ನಾವು ವಿಸ್ತರಿಸುತ್ತೇವೆ
ಒಂದೇ ಸಾಲಿನಲ್ಲಿ:

=
.

v «c ಅನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ನಾವು ಸರಣಿಯಲ್ಲಿನ ಮೊದಲ ಎರಡು ಪದಗಳಿಗೆ ನಮ್ಮನ್ನು ನಿರ್ಬಂಧಿಸುತ್ತೇವೆ.

ನಂತರ

ಆ. ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ ವೇಗದಲ್ಲಿ, ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯ ಸಾಪೇಕ್ಷ ಸೂತ್ರವು ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ ಕ್ಲಾಸಿಕ್ ಸೂತ್ರಚಲನ ಶಕ್ತಿಗಾಗಿ
.

ಈಗ ನಾವು ಐನ್‌ಸ್ಟೈನ್ ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರದ ನಿಯಮಗಳನ್ನು ಹೆಚ್ಚು ಆಳವಾಗಿ ನೋಡುತ್ತೇವೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ನಾವು ಮುಖ್ಯವಾಗಿ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ನಮ್ಮನ್ನು ಮಿತಿಗೊಳಿಸುತ್ತೇವೆ.ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಪಡೆದ ತೀರ್ಮಾನಗಳು ನಾಲ್ಕು ಆಯಾಮದ ಜಾಗವನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯೀಕರಿಸಲು ಕಷ್ಟವಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಆದ್ದರಿಂದ ನಾವು ಅದನ್ನು ಹಾದಿಯಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಉಲ್ಲೇಖಿಸುತ್ತೇವೆ.

ಚಿತ್ರ 125. ನಾಲ್ಕು ಆಯಾಮದ ವಿಭಾಗಗಳು. a - ಸಮಯದಂತಹ ದೂರವು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಂತಹ ದೂರ

ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾದ ಬೆಳಕಿನ ರೇಖೆಗಳು ವಿಮಾನವನ್ನು ನಾಲ್ಕು ಚತುರ್ಭುಜಗಳಾಗಿ ವಿಭಜಿಸಿ (ಚಿತ್ರ 116). ನಿಸ್ಸಂಶಯವಾಗಿ, ಪ್ರತಿ ಚತುರ್ಭುಜದಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ಚಿಹ್ನೆಯನ್ನು ಸಂರಕ್ಷಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಎರಡು ವಿರುದ್ಧ ಚತುರ್ಭುಜಗಳಲ್ಲಿ ಹೈಪರ್ಬೋಲಾದ ಶಾಖೆಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಎರಡು ವಿರುದ್ಧ ಕ್ವಾಡ್ರಾಂಟ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಶಾಖೆಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. O ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳ ಮೂಲದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ನೇರವಾದ ವಿಶ್ವ ರೇಖೆಯನ್ನು ಅಕ್ಷ ಅಥವಾ ಅಕ್ಷವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಬಹುದು, ಅದು ಚತುರ್ಭುಜದಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ಚತುರ್ಭುಜದಲ್ಲಿದೆಯೇ ಎಂಬುದರ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ನಾವು ವಿಶ್ವ ರೇಖೆಗಳನ್ನು "ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶ-ರೀತಿಯ" ಮತ್ತು "ಸಮಯದಂತಹವುಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸುತ್ತೇವೆ. ” (ಚಿತ್ರ 125, ಎ).

ಯಾವುದೇ ಜಡತ್ವ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ, ಅಕ್ಷವು "ಭೂತಕಾಲದ" ವಿಶ್ವ ಬಿಂದುಗಳನ್ನು "ಭವಿಷ್ಯದ" ವಿಶ್ವ ಬಿಂದುಗಳಿಂದ ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸುತ್ತದೆ. ಆದರೆ ಈ ವಿಭಾಗವು ಪ್ರತಿ ಜಡತ್ವ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಅಕ್ಷದ ವಿಭಿನ್ನ ಸ್ಥಾನದೊಂದಿಗೆ, ಹಿಂದೆ ವಿಶ್ವ ಬಿಂದುಗಳು ಅದರ ಮೇಲೆ ಇರಿಸಿ, ಅಂದರೆ, ಭವಿಷ್ಯದಲ್ಲಿ, ಮಾಡಬಹುದು

ಹಿಂದೆ ಅಕ್ಷದ ಕೆಳಗೆ ಮತ್ತು ಪ್ರತಿಯಾಗಿ. ಕ್ವಾಡ್ರಾಂಟ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಇರುವ ವಿಶ್ವ ಬಿಂದುಗಳಿಂದ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುವ ಘಟನೆಗಳು ಮಾತ್ರ ಯಾವುದೇ ಜಡತ್ವ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ "ಭೂತ" ಅಥವಾ "ಭವಿಷ್ಯ" ಕ್ಕೆ ಅನನ್ಯವಾಗಿ ಸೇರಿವೆ. ಅಂತಹ ವಿಶ್ವ ಬಿಂದುವಿಗೆ (Fig. 125, a) ನಾವು ಯಾವುದೇ ಸ್ವೀಕಾರಾರ್ಹ ಉಲ್ಲೇಖದ ಚೌಕಟ್ಟಿನಲ್ಲಿ ಎರಡು ಘಟನೆಗಳನ್ನು ಸಮಯದ ಮಧ್ಯಂತರದಿಂದ ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಿದ್ದೇವೆ, ಅದಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚುಈ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದರಿಂದ ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕೆ ಪ್ರಯಾಣಿಸಲು ಬೆಳಕು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವ ಸಮಯ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ನಾವು ಯಾವಾಗಲೂ ಜಡತ್ವ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯನ್ನು ಆರಿಸಿಕೊಳ್ಳಬಹುದು ಇದರಿಂದ ಅದರ ಅಕ್ಷವು ಒಂದು ಬಿಂದುವಿನ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ, ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಮೂಲದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಘಟನೆಯನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುವ ಅಂತಹ ವ್ಯವಸ್ಥೆ. ಇನ್ನೊಬ್ಬರ ದೃಷ್ಟಿಕೋನದಿಂದ ಜಡ ವ್ಯವಸ್ಥೆನಮ್ಮ ಜಡತ್ವ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯು ಏಕರೂಪವಾಗಿ ಮತ್ತು ನೇರವಾದ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ, ಅದರ ಪ್ರಾರಂಭವು ನಿಖರವಾಗಿ ಘಟನೆಗಳೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ, ನಂತರ, ನಿಸ್ಸಂಶಯವಾಗಿ, ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿನ ಘಟನೆಗಾಗಿ ನಾವು ಹಾಕಬೇಕು

ಯಾವುದೇ ಜಡತ್ವ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ಅಕ್ಷವು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ ಸ್ಥಳ X ಅಕ್ಷದ ಮೇಲೆ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಮೂಲದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಘಟನೆಗಳಿಗೆ ಅನುಗುಣವಾದ ವಿಶ್ವ ಬಿಂದುಗಳು (ಅಂದರೆ ಬಿಂದು ಮತ್ತು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸುತ್ತದೆ (ಎರಡು ಆಯಾಮದ ಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ) ಮೂಲದ ಎಡಕ್ಕೆ ಇರುವ ಬಿಂದುಗಳು ಮತ್ತು ಅದರ ಬಲಕ್ಕೆ ಇರುವ ಬಿಂದುಗಳು. ಆದರೆ ಇನ್ ವಿಭಿನ್ನ ಅಕ್ಷವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ವಿಭಿನ್ನ ಜಡತ್ವ ವ್ಯವಸ್ಥೆ, ಈ ವ್ಯತ್ಯಾಸವು ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಇದು ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಮೂಲವನ್ನು "ಮೊದಲು" ಅಥವಾ "ನಂತರ" ಎಂದು ಲೆಕ್ಕಿಸದೆ, ಚತುರ್ಭುಜಗಳಲ್ಲಿ ಇರುವ ವಿಶ್ವ ಬಿಂದುಗಳಿಗೆ ಮಾತ್ರ ವಿಶಿಷ್ಟ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ. (Fig. 125, b), ಅಂದರೆ ಯಾವುದೇ ಸ್ವೀಕಾರಾರ್ಹ ಉಲ್ಲೇಖದ ಚೌಕಟ್ಟಿನಲ್ಲಿ, ಘಟನೆಗಳ ನಡುವಿನ ಸಮಯದ ಮಧ್ಯಂತರವು O ಬಿಂದುವಿನಿಂದ ಬಿಂದುವಿಗೆ ದೂರವನ್ನು ಪ್ರಯಾಣಿಸಲು ಬೆಳಕು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವ ಸಮಯಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಿರುತ್ತದೆ ಹೀಗಾಗಿ, ಸೂಕ್ತವಾಗಿ ಆಯ್ಕೆಮಾಡಿದ ಚಲಿಸುವ ಜಡತ್ವವನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಿದೆ. ಎರಡೂ ಘಟನೆಗಳು ಏಕಕಾಲದಲ್ಲಿ ಹೊರಹೊಮ್ಮುವ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ಅಕ್ಷದ ಚೌಕಟ್ಟು. ಈವೆಂಟ್‌ಗೆ ಇದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ, ಆದ್ದರಿಂದ,

ಯಾವುದೇ ವಿಶ್ವ ಬಿಂದುವಿಗೆ ಅಸ್ಥಿರತೆಯು ಸುಲಭವಾಗಿ ಅರ್ಥೈಸಬಹುದಾದ ದೃಶ್ಯ ಅರ್ಥವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಅಳೆಯಬಹುದಾದ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಅದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಪರಿಚಯಿಸುವ ಸೂಕ್ತವಾದ ವ್ಯವಸ್ಥೆಕೌಂಟ್ಡೌನ್ ವಿಶ್ವ ಬಿಂದುಈವೆಂಟ್ O ಸಂಭವಿಸಿದ "ಅದೇ ಸ್ಥಳಕ್ಕೆ" ಅನುವಾದಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು ನಂತರ ಅದೇ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಘಟನೆಗಳ ನಡುವಿನ ಸಮಯದ ವ್ಯತ್ಯಾಸ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಬಿಂದುಸಿಸ್ಟಂನಲ್ಲಿ ಅಥವಾ "ಒಂದೇ ಕ್ಷಣದಲ್ಲಿ" ಈವೆಂಟ್ O ಸಂಭವಿಸಿದಾಗ ಅನುವಾದಿಸಬಹುದು, ಮತ್ತು ನಂತರ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿನ ಎರಡು ಘಟನೆಗಳ ನಡುವಿನ ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಅಂತರ

ಯಾವುದೇ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ, ಬೆಳಕಿನ ರೇಖೆಗಳು ಬೆಳಕಿನ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಚಲನೆಯನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತವೆ. ಇದರ ಪ್ರಕಾರ, ಪ್ರತಿ ಸಮಯದಂತಹ ಪ್ರಪಂಚದ ರೇಖೆಯು ಬೆಳಕಿನ ವೇಗಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ ವೇಗದೊಂದಿಗೆ ಚಲನೆಯನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ c. ಅಥವಾ, ಇನ್ನೊಂದು ಬದಿಯಿಂದ ಪ್ರಶ್ನೆಯನ್ನು ಸಮೀಪಿಸಲು, ಬೆಳಕಿನ ವೇಗಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಯಾವುದೇ ಚಲನೆಯನ್ನು "ವಿಶ್ರಾಂತಿ ಸ್ಥಿತಿಗೆ ತರಬಹುದು", ಏಕೆಂದರೆ ಈ ಚಲನೆಗೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಸಮಯದಂತಹ ಪ್ರಪಂಚದ ರೇಖೆಯಿದೆ.

ಬೆಳಕಿನ ವೇಗಕ್ಕಿಂತ ವೇಗವಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಚಲನೆಗಳ ಬಗ್ಗೆ ಏನು? ಮೇಲೆ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಿದ ತೀರ್ಪುಗಳ ಬೆಳಕಿನಲ್ಲಿ, ಐನ್‌ಸ್ಟೈನ್‌ನ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಅಂತಹ ಚಳುವಳಿಗಳನ್ನು ಅಸಾಧ್ಯವೆಂದು ಘೋಷಿಸಬೇಕು ಎಂದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿ ತೋರುತ್ತದೆ. ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, ಬೆಳಕಿನ ವೇಗಕ್ಕಿಂತ ವೇಗವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುವ ಮೂಲಕ ಗಡಿಯಾರಗಳ ಏಕಕಾಲಿಕತೆಯನ್ನು ನಿಯಂತ್ರಿಸಲು ನಮಗೆ ಅನುಮತಿಸುವ ಸಂಕೇತಗಳು ಇದ್ದಲ್ಲಿ ಹೊಸ ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರವು ಅದರ ಎಲ್ಲಾ ಅರ್ಥವನ್ನು ಕಳೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಮೇಲ್ನೋಟಕ್ಕೆ ಇಲ್ಲಿ ಸ್ವಲ್ಪ ತೊಂದರೆ ಇದೆ.

ಸಿಸ್ಟಂ ಮತ್ತೊಂದು ಸಿಸ್ಟಮ್‌ಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸಲಿ ಮತ್ತು ಸಿಸ್ಟಮ್‌ಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ದೇಹ K ಯು ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸಲಿ. ಸಾಮಾನ್ಯ ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರದ ಪ್ರಕಾರ, ಸಾಪೇಕ್ಷ ವೇಗವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ದೇಹ K ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ

ಈಗ, ಪ್ರತಿಯೊಂದೂ ಬೆಳಕಿನ ಅರ್ಧದಷ್ಟು ವೇಗವನ್ನು ಮೀರಿದರೆ, ಅದು ಬೆಳಕಿನ ಸಿ ವೇಗಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಪ್ರಕಾರ ಇದು ಅಸಾಧ್ಯವಾಗಿರಬೇಕು.

ಪ್ರತಿ ಉಲ್ಲೇಖ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯು ತನ್ನದೇ ಆದ ಉದ್ದ ಮತ್ತು ಸಮಯದ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವುದರಿಂದ, ಸಾಪೇಕ್ಷ ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿನ ವೇಗಗಳನ್ನು ಸರಳವಾಗಿ ಸಂಕ್ಷಿಪ್ತಗೊಳಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಎಂಬ ಅಂಶದೊಂದಿಗೆ ಈ ಸೋಫಿಸಂ ಸಹಜವಾಗಿ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ.

ಈ ಸನ್ನಿವೇಶವನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವ ಅಗತ್ಯವು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿ ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ, ಯಾವುದೇ ಎರಡು ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಸಂಬಂಧಿಸಿ ಚಲಿಸುವಾಗ, ಬೆಳಕಿನ ವೇಗವು ಯಾವಾಗಲೂ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಊಹಿಸಲಾಗಿದೆ - ಲೊರೆಂಟ್ಸ್ ರೂಪಾಂತರದ ವ್ಯುತ್ಪತ್ತಿಯಲ್ಲಿ ಈಗಾಗಲೇ ಬಳಸಲಾಗಿದೆ (ಅಧ್ಯಾಯ VI, § 2, ಪುಟ 230) . ವೇಗಗಳ ಸೇರ್ಪಡೆಯ ನಿಜವಾದ ನಿಯಮವನ್ನು ಈ ರೂಪಾಂತರದಿಂದ ಕಳೆಯಬಹುದು [ಸೂತ್ರ (70)]. ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ದೇಹವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ, ಅದರ ಚಲನೆಯು x, y ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು ಹೀಗಾಗಿ, ಅದರ ವೇಗವು ಎರಡು ಘಟಕಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಚಲನೆಯು ಮೂಲದಿಂದ ಸಮಯದ ಕ್ಷಣದಲ್ಲಿ ಪ್ರಾರಂಭವಾಗುತ್ತದೆ. ನಂತರ ದೇಹದ ವಿಶ್ವ ರೇಖೆಯನ್ನು ಸಮೀಕರಣಗಳಿಂದ ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ

ಚಲನೆಯು ರೆಕ್ಟಿಲಿನಿಯರ್ ಆಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ವೇಗವು ಎರಡು ಸ್ಥಿರ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಊಹಿಸಬಹುದು, ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ದೇಹದ ವಿಶ್ವ ರೇಖೆಯನ್ನು ಸಮೀಕರಣಗಳಿಂದ ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ.

ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳಲ್ಲಿ ದೇಹದ ವೇಗಗಳ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧವನ್ನು ಪಡೆಯಲು, ನಾವು ಸಮೀಕರಣಗಳಿಗೆ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸುತ್ತೇವೆ ಮತ್ತು ಲೊರೆಂಟ್ಸ್ ರೂಪಾಂತರ ಸೂತ್ರಗಳನ್ನು (70a) ಬಳಸುತ್ತೇವೆ. ನಾವು ಪಡೆಯುವ ಮೊದಲ ಸಮೀಕರಣದ ಬದಲಿಗೆ

ಈ ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ನಾವು ಪಡೆಯುವ ಸಮೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ಹೋಲಿಸುವುದು

ಇದು ಬೆಳಕಿನ ವೇಗದ ಸ್ಥಿರತೆಯ ಬಗ್ಗೆ ಪ್ರಮೇಯವನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುತ್ತದೆ. ಇದಲ್ಲದೆ, ಯಾವುದೇ ದೇಹವು ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಅಕ್ಷದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ ಎಂದು ನಾವು ನೋಡುತ್ತೇವೆ. ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, ಸೂತ್ರವನ್ನು (77a) ಸಿ ನಿಂದ ಭಾಗಿಸುವ ಮೂಲಕ, ನಾವು ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ರೂಪಕ್ಕೆ ಪರಿವರ್ತಿಸಬಹುದು

ನಮ್ಮ ಹೇಳಿಕೆಯು ಈ ಸೂತ್ರದಿಂದ ನೇರವಾಗಿ ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಮೇಲಿನ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಬಲಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಎರಡನೇ ಪದವು ಯಾವಾಗಲೂ 1 ಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಿರುತ್ತದೆ (ಛೇದವು 1 ಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅಂಶದಲ್ಲಿನ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಅಂಶವು 1 ಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಿರುತ್ತದೆ). ಇದೇ ರೀತಿಯ ತೀರ್ಮಾನವು ಸಹಜವಾಗಿ, ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಅಡ್ಡಲಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಚಲನೆಗಳಿಗೆ ಮತ್ತು ಯಾವುದೇ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಚಲನೆಗಳಿಗೆ ಮಾನ್ಯವಾಗಿದೆ.

ಆದ್ದರಿಂದ, ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರೀಯವಾಗಿ ಬೆಳಕಿನ ವೇಗವು ಮಿತಿಗೊಳಿಸುವ ವೇಗವಾಗಿದ್ದು ಅದನ್ನು ಮೀರಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಐನ್‌ಸ್ಟೈನ್‌ನ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಈ ನಿಲುವು ಮೊಂಡುತನದ ವಿರೋಧವನ್ನು ಎದುರಿಸಿತು. ಬೆಳಕಿನ ವೇಗವನ್ನು ಮೀರಿದ ವೇಗದ ಭವಿಷ್ಯದ ಆವಿಷ್ಕಾರಗಳನ್ನು ನಿರೀಕ್ಷಿಸಿದ ಸಂಶೋಧಕರ ಯೋಜನೆಗಳ ಮೇಲೆ ಇದು ನ್ಯಾಯಸಮ್ಮತವಲ್ಲದ ಮಿತಿಯನ್ನು ತೋರುತ್ತಿದೆ.

ಕಿರಣಗಳು ಎಂದು ನಮಗೆ ತಿಳಿದಿದೆ ವಿಕಿರಣಶೀಲ ವಸ್ತುಗಳುಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳು ಬೆಳಕಿನ ವೇಗಕ್ಕೆ ಸಮೀಪವಿರುವ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ. ಬೆಳಕಿನ ವೇಗಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವಂತೆ ಅವುಗಳನ್ನು ವೇಗಗೊಳಿಸಲು ಏಕೆ ಅಸಾಧ್ಯ?

ಆದಾಗ್ಯೂ, ಐನ್‌ಸ್ಟೈನ್‌ನ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ತಾತ್ವಿಕವಾಗಿ ಇದು ಅಸಾಧ್ಯವೆಂದು ಹೇಳುತ್ತದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಜಡತ್ವದ ಎಳೆತ ಅಥವಾ ದೇಹದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯು ಅದರ ವೇಗವು ಬೆಳಕಿನ ವೇಗವನ್ನು ಸಮೀಪಿಸಿದಾಗ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ನಾವು ಐನ್‌ಸ್ಟೈನ್‌ನ ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರದ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಹೊಸ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ಗೆ ಆಗಮಿಸುತ್ತೇವೆ.

ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶ ಮತ್ತು ಸಮಯದ ಬಗ್ಗೆ ಹೊಸ ಸಾಪೇಕ್ಷ ಕಲ್ಪನೆಗಳಿಗೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ ಹೊಸ ಕಾನೂನುವೇಗಗಳ ಸೇರ್ಪಡೆ.

M ದೇಹವು ಉಲ್ಲೇಖ ಫ್ರೇಮ್ K ಯ X- ಅಕ್ಷದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಚಲಿಸಿದಾಗ ವಿಶೇಷ ಪ್ರಕರಣಕ್ಕೆ ವೇಗಗಳ ಸೇರ್ಪಡೆಯ ನಿಯಮವನ್ನು ಬರೆಯೋಣ, ಅದು ಪ್ರತಿಯಾಗಿ, ವೇಗಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ \(~\vec \upsilon\) ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ. ಉಲ್ಲೇಖ ಫ್ರೇಮ್ K. ಮೇಲಾಗಿ, ಚಳುವಳಿಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸಮನ್ವಯ ಅಕ್ಷಗಳು X ಮತ್ತು X" ಯಾವಾಗಲೂ ಸೇರಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ, ಮತ್ತು ಸಮನ್ವಯ ಅಕ್ಷಗಳು Y ಮತ್ತು Y", Z ಮತ್ತು Z" ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಉಳಿಯುತ್ತವೆ (Fig. 18.4).

K" ಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ದೇಹದ ವೇಗದ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ಅನ್ನು \(~\upsilon_1\) ಮತ್ತು K ಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಅದೇ ದೇಹದ ವೇಗದ ಮಾಡ್ಯುಲಸ್ ಅನ್ನು \(~\upsilon_2\) ಮೂಲಕ ಸೂಚಿಸೋಣ. ನಂತರ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ನಿಯಮ ವೇಗಗಳ ಸೇರ್ಪಡೆಯು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ

\(\upsilon_2 = \frac(\upsilon_1 + \upsilon)(1 + \frac(\upsilon_1 \upsilon)(c^2)) . \) (18.4)

ಎಲ್ಲಾ ಮೂರು ವೆಕ್ಟರ್‌ಗಳು \(~\vec \upsilon , \vec \upsilon_1\) ಮತ್ತು \(~\vec \upsilon_2\) ಅನ್ನು ಒಂದೇ ಸರಳ ರೇಖೆಯಲ್ಲಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಿದರೆ ಮಾತ್ರ ಸೂತ್ರ (18.4) ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಗಮನಿಸಿ. IN ಸಾಮಾನ್ಯ ಪ್ರಕರಣಈ ಕಾನೂನು ಹೆಚ್ಚು ಹೊಂದಿದೆ ಸಂಕೀರ್ಣ ನೋಟ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಕಾನೂನನ್ನು ಬರೆಯುವ ಯಾವುದೇ ರೂಪದಲ್ಲಿ, ಅದರ ಸಾರವು ವೇಗದಲ್ಲಿ ಇರುತ್ತದೆ ಸಿನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿನ ಬೆಳಕು ಸಿಗ್ನಲ್ ಪ್ರಸರಣದ ಸೀಮಿತಗೊಳಿಸುವ ವೇಗವಾಗಿದೆ.

ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, ಅವಕಾಶ \(~\upsilon_1 = c.\) ವೇಗವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯೋಣ\(~\upsilon_2:\)

\(\upsilon_2 = \frac(c + \upsilon)(1 + \frac(c \upsilon)(c^2)) = c.\)

K ಸಿಸ್ಟಮ್‌ಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ದೇಹವು \(~\upsilon_1 = c\) ವೇಗದೊಂದಿಗೆ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ ಎಂದು ನಾವು ಭಾವಿಸೋಣ", ಇದು K ಸಿಸ್ಟಮ್‌ಗೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ \(~\upsilon = c\) ವೇಗದೊಂದಿಗೆ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ. ನಂತರ \ (\upsilon_2 = \frac(c + c)(1 + \frac(c \cdot c)(c^2)) = c\)

ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಯಾವುದೇ ವೇಗ \(~\upsilon_1\) ಮತ್ತು \(~\upsilon\) ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ವೇಗ \(~\upsilon_2\) ಮೀರುವುದಿಲ್ಲ ಜೊತೆಗೆ.

\(\upsilon \ll c\) ಮತ್ತು \(\upsilon_1 \ll c,\) ಆಗ ಛೇದದಲ್ಲಿ \(\frac(\upsilon_1 \upsilon)(c^2)\) ಅನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು ಬದಲಿಗೆ (18.4) ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಕಾನೂನುವೇಗಗಳ ಸೇರ್ಪಡೆ\[~\upsilon_2 = \upsilon_1 + \upsilon.\] ಇದು ಪತ್ರವ್ಯವಹಾರದ ತತ್ವಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅದರ ಪ್ರಕಾರ ಹೊಸ ಭೌತಿಕ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಹಿಂದಿನ ಸಿದ್ಧಾಂತವನ್ನು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ತಿರಸ್ಕರಿಸುವುದಿಲ್ಲ, ಇದು ಹಳೆಯದಕ್ಕೆ ಅನ್ವಯಿಸುವ ಮಿತಿಯನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ ಸಿದ್ಧಾಂತ.

ಸಾಹಿತ್ಯ

ಅಕ್ಸೆನೋವಿಚ್ L. A. ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ ಪ್ರೌಢಶಾಲೆ: ಸಿದ್ಧಾಂತ. ಕಾರ್ಯಗಳು. ಪರೀಕ್ಷೆಗಳು: ಪಠ್ಯಪುಸ್ತಕ. ಸಾಮಾನ್ಯ ಶಿಕ್ಷಣವನ್ನು ಒದಗಿಸುವ ಸಂಸ್ಥೆಗಳಿಗೆ ಭತ್ಯೆ. ಪರಿಸರ, ಶಿಕ್ಷಣ / L. A. ಅಕ್ಸೆನೋವಿಚ್, N. N. ರಕಿನಾ, K. S. ಫರಿನೋ; ಸಂ. ಕೆ ಎಸ್ ಫರಿನೋ - Mn.: ಅದುಕಾಟ್ಸಿಯಾ ನಾನು ವ್ಯಾಖವನ್ನೆ, 2004. - P. 547.

ವೇಗಗಳ ಸೇರ್ಪಡೆಯ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ನಿಯಮ.

K' ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿನ ವಸ್ತು ಬಿಂದುವಿನ ಚಲನೆಯನ್ನು ನಾವು ವೇಗ u ನೊಂದಿಗೆ ಪರಿಗಣಿಸೋಣ. ಸಿಸ್ಟಮ್ K' ವೇಗದ v ನೊಂದಿಗೆ ಚಲಿಸಿದರೆ ಸಿಸ್ಟಮ್ K ನಲ್ಲಿ ಈ ಬಿಂದುವಿನ ವೇಗವನ್ನು ನಾವು ನಿರ್ಧರಿಸೋಣ. K ಮತ್ತು K' ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಬಿಂದುವಿನ ವೇಗ ವೆಕ್ಟರ್‌ನ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳನ್ನು ನಾವು ಬರೆಯೋಣ:

ಕೆ: u x =dx/dt, u y =dy/dt, u z =dz/dt; K': u x '=dx'/dt', u y ' =dy'/dt', u' z =dz'/dt'.

ಈಗ ನಾವು dx, dy, dz ಮತ್ತು dt ವ್ಯತ್ಯಾಸಗಳ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಬೇಕು. ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ರೂಪಾಂತರಗಳನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಿ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ:

, , , .

ಈಗ ನಾವು ವೇಗದ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಗಳನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಬಹುದು:

, ,
.

ಈ ಸಮೀಕರಣಗಳಿಂದ ದೇಹದ ವೇಗಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಸೂತ್ರಗಳು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗುತ್ತವೆ ವಿವಿಧ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳುಉಲ್ಲೇಖ (ವೇಗಗಳ ಸೇರ್ಪಡೆಯ ನಿಯಮಗಳು) ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದ ನಿಯಮಗಳಿಂದ ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಭಿನ್ನವಾಗಿದೆ. ಬೆಳಕಿನ ವೇಗಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಕಡಿಮೆ ವೇಗದಲ್ಲಿ, ಈ ಸಮೀಕರಣಗಳು ವೇಗವನ್ನು ಸೇರಿಸಲು ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಸಮೀಕರಣಗಳಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ.

6. 5. ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಕಣದ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನ ಮೂಲ ನಿಯಮ. @

ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಕಣಗಳ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ, ಅಂದರೆ. v ~ c ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ಕಣಗಳು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಅವುಗಳ ವೇಗವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ: . ಇಲ್ಲಿ m 0 ಕಣದ ಉಳಿದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ, ಅಂದರೆ. ಯಾವ ಕಣವು ವಿಶ್ರಾಂತಿಯಲ್ಲಿದೆಯೋ ಅದಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಉಲ್ಲೇಖದ ಚೌಕಟ್ಟಿನಲ್ಲಿ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯನ್ನು ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಅವಲಂಬನೆಯನ್ನು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ದೃಢೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ. ಅದರ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ, ಎಲ್ಲಾ ಆಧುನಿಕ ಚಾರ್ಜ್ಡ್ ಕಣ ವೇಗವರ್ಧಕಗಳನ್ನು (ಸೈಕ್ಲೋಟ್ರಾನ್, ಸಿಂಕ್ರೊಫಾಸೊಟ್ರಾನ್, ಬೆಟಾಟ್ರಾನ್, ಇತ್ಯಾದಿ) ಲೆಕ್ಕಹಾಕಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಐನ್‌ಸ್ಟೈನ್‌ನ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ತತ್ವದಿಂದ, ಒಂದು ಜಡತ್ವದ ಉಲ್ಲೇಖದಿಂದ ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕೆ ಚಲಿಸುವಾಗ ಪ್ರಕೃತಿಯ ಎಲ್ಲಾ ನಿಯಮಗಳ ಅಸ್ಥಿರತೆಯನ್ನು ಪ್ರತಿಪಾದಿಸುತ್ತದೆ, ಅಸ್ಥಿರತೆಯ ಸ್ಥಿತಿಯು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ ಭೌತಿಕ ಕಾನೂನುಗಳುಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ರೂಪಾಂತರಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ. ನ್ಯೂಟನ್‌ನ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನ ಮೂಲಭೂತ ನಿಯಮ F=dP/dt=d(mv)/dt ಬಲಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾವಾದದ ಆವೇಗದ ಸಮಯದ ವ್ಯುತ್ಪನ್ನವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ರೂಪಾಂತರಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಅಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ನ ಮೂಲ ನಿಯಮವು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ: ,

ಮತ್ತು ರೂಪಿಸಲಾಗಿದೆ ಕೆಳಗಿನ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ: ಬೆಳಕಿನ ವೇಗಕ್ಕೆ ಸಮೀಪವಿರುವ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ಕಣದ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಆವೇಗದ ಬದಲಾವಣೆಯ ದರವು ಅದರ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಬಲಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಬೆಳಕಿನ ವೇಗಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆ ವೇಗದಲ್ಲಿ, ನಾವು ಪಡೆದ ಸಮೀಕರಣವು ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನ ಮೂಲಭೂತ ನಿಯಮವಾಗಿದೆ. ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ರೂಪಾಂತರಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾವಾದಿ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನ ಮೂಲ ನಿಯಮವು ಅಸ್ಥಿರವಾಗಿದೆ, ಆದರೆ ವೇಗವರ್ಧನೆ ಅಥವಾ ಬಲ ಅಥವಾ ಆವೇಗವು ತಮ್ಮಲ್ಲಿಯೇ ಅಸ್ಥಿರ ಪ್ರಮಾಣಗಳಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ ಎಂದು ತೋರಿಸಬಹುದು. ಸಾಪೇಕ್ಷ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದ ಏಕರೂಪತೆಯಿಂದಾಗಿ, ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಆವೇಗದ ಸಂರಕ್ಷಣೆಯ ನಿಯಮವು ತೃಪ್ತಿಗೊಂಡಿದೆ: ಮುಚ್ಚಿದ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಆವೇಗವು ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.

ಎಲ್ಲಾ ಪಟ್ಟಿ ಮಾಡಲಾದ ವೈಶಿಷ್ಟ್ಯಗಳ ಜೊತೆಗೆ, ಮುಖ್ಯ ಮತ್ತು ಅತ್ಯಂತ ಪ್ರಮುಖ ತೀರ್ಮಾನವಿಶೇಷ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಸಿದ್ಧಾಂತವು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶ ಮತ್ತು ಸಮಯ ಸಾವಯವವಾಗಿ ಪರಸ್ಪರ ಸಂಬಂಧ ಹೊಂದಿದೆ ಮತ್ತು ವಸ್ತುವಿನ ಅಸ್ತಿತ್ವದ ಏಕೈಕ ರೂಪವನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತದೆ ಎಂಬ ಅಂಶಕ್ಕೆ ಕುದಿಯುತ್ತದೆ.

6. 6. ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಮತ್ತು ಶಕ್ತಿಯ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧ. ಸಾಪೇಕ್ಷ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ ಶಕ್ತಿಯ ಸಂರಕ್ಷಣೆಯ ನಿಯಮ. @

ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನ ಮೂಲಭೂತ ಕಾನೂನಿನ ಪರಿಣಾಮಗಳನ್ನು ಅನ್ವೇಷಿಸಿದ ಐನ್‌ಸ್ಟೈನ್ ಚಲಿಸುವ ಕಣದ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂಬ ತೀರ್ಮಾನಕ್ಕೆ ಬಂದರು. . ಈ ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ಸ್ಥಾಯಿ ಕಣವೂ (b = 0) E 0 = m 0 c 2 ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ, ಈ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ವಿಶ್ರಾಂತಿ ಶಕ್ತಿ (ಅಥವಾ ಸ್ವಯಂ-ಶಕ್ತಿ) ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಆದ್ದರಿಂದ, ಅದರ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಮೇಲೆ ಕಣದ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯ ಸಾರ್ವತ್ರಿಕ ಅವಲಂಬನೆ: E = mс 2. ಇದು ಪ್ರಕೃತಿಯ ಮೂಲಭೂತ ನಿಯಮ - ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಮತ್ತು ಶಕ್ತಿಯ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧದ ನಿಯಮ. ಈ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ, ವಿಶ್ರಾಂತಿಯಲ್ಲಿರುವ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯು ಶಕ್ತಿಯ ಬೃಹತ್ ಪೂರೈಕೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು Δm ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯಲ್ಲಿನ ಯಾವುದೇ ಬದಲಾವಣೆಯು ಕಣದ ΔE=c 2 Δm ನ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯ ಬದಲಾವಣೆಯೊಂದಿಗೆ ಇರುತ್ತದೆ.

ಉದಾಹರಣೆಗೆ, 1 ಕೆಜಿ ನದಿ ಮರಳು 1×(3.0∙10 8 m/s) 2 =9∙10 16 J ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿರಬೇಕು. ಇದು ಯುನೈಟೆಡ್ ಸ್ಟೇಟ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ ಸಾಪ್ತಾಹಿಕ ಶಕ್ತಿಯ ಬಳಕೆಗಿಂತ ದ್ವಿಗುಣವಾಗಿದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ ಹೆಚ್ಚಿನವುಇದು
ಶಕ್ತಿಯು ಲಭ್ಯವಿಲ್ಲ, ಏಕೆಂದರೆ ವಸ್ತುವಿನ ಸಂರಕ್ಷಣೆಯ ನಿಯಮವು ಅದನ್ನು ಬಯಸುತ್ತದೆ ಒಟ್ಟು ಸಂಖ್ಯೆಬ್ಯಾರಿಯನ್ಸ್ (ಇದನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಕಣಗಳು- ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್‌ಗಳು ಮತ್ತು ಪ್ರೋಟಾನ್‌ಗಳು) ಯಾವುದೇ ಮುಚ್ಚಿದ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ಬ್ಯಾರಿಯನ್‌ಗಳ ಒಟ್ಟು ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯು ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಅದರ ಪ್ರಕಾರ ಅದನ್ನು ಶಕ್ತಿಯಾಗಿ ಪರಿವರ್ತಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ಎಂದು ಅದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ.

ಆದರೆ ಒಳಗೆ ಪರಮಾಣು ನ್ಯೂಕ್ಲಿಯಸ್ಗಳುನ್ಯೂಟ್ರಾನ್‌ಗಳು ಮತ್ತು ಪ್ರೋಟಾನ್‌ಗಳು ವಿಶ್ರಾಂತಿ ಶಕ್ತಿಯ ಜೊತೆಗೆ, ದೊಡ್ಡ ಶಕ್ತಿಪರಸ್ಪರ ಸಂವಹನ. ಪರಮಾಣು ಸಂಶ್ಲೇಷಣೆ ಮತ್ತು ವಿದಳನದಂತಹ ಹಲವಾರು ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳಲ್ಲಿ, ಇದರ ಭಾಗವಾಗಿದೆ ಸಂಭಾವ್ಯ ಶಕ್ತಿಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ಕಣಗಳ ಪ್ರತಿಕ್ರಿಯೆಗಳಲ್ಲಿ ಪಡೆದ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯಾಗಿ ಪರಿವರ್ತಿಸಬಹುದು. ಈ ರೂಪಾಂತರವು ಶಕ್ತಿಯ ಮೂಲವಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ ಪರಮಾಣು ರಿಯಾಕ್ಟರ್‌ಗಳುಮತ್ತು ಪರಮಾಣು ಬಾಂಬುಗಳು.

ಕೊಳೆಯುವಿಕೆಯ ಉದಾಹರಣೆಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಐನ್‌ಸ್ಟೈನ್ ಅವರ ಸಂಬಂಧದ ನಿಖರತೆಯನ್ನು ಸಾಬೀತುಪಡಿಸಬಹುದು ಉಚಿತ ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ಪ್ರೋಟಾನ್, ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್ ಮತ್ತು ನ್ಯೂಟ್ರಿನೊಗೆ (ಶೂನ್ಯ ಉಳಿದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯೊಂದಿಗೆ): n → p + e - + ν. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಅಂತಿಮ ಉತ್ಪನ್ನಗಳ ಒಟ್ಟು ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯು 1.25∙ 10 -13 J ಗೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ. ನ್ಯೂಟ್ರಾನ್ನ ಉಳಿದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯು ಪ್ರೋಟಾನ್ ಮತ್ತು ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ನ ಒಟ್ಟು ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯನ್ನು 13.9∙ 10 -31 ಕೆಜಿ ಮೀರುತ್ತದೆ. ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯಲ್ಲಿನ ಈ ಇಳಿಕೆಯು ಶಕ್ತಿ ΔE=c 2 Δm=(13.9∙10 -31)(3.0∙10 8) 2 =1.25∙10 -15 J. ಇದು ಕೊಳೆಯುವ ಉತ್ಪನ್ನಗಳ ಗಮನಿಸಿದ ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ.

ಸಾಪೇಕ್ಷತಾವಾದಿ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರದಲ್ಲಿ, ಉಳಿದ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಸಂರಕ್ಷಣೆಯ ನಿಯಮವನ್ನು ಗಮನಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಶಕ್ತಿಯ ಸಂರಕ್ಷಣೆಯ ನಿಯಮವು ತೃಪ್ತಿಗೊಂಡಿದೆ: ಮುಚ್ಚಿದ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಸಂರಕ್ಷಿಸಲಾಗಿದೆ, ಅಂದರೆ. ಕಾಲಕ್ಕೆ ತಕ್ಕಂತೆ ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ.

6.7. ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಿದ್ಧಾಂತ. @

ವಿಶೇಷ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಪ್ರಕಟಣೆಯ ಕೆಲವು ವರ್ಷಗಳ ನಂತರ, ಐನ್‌ಸ್ಟೈನ್ 1915 ರಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಸಿದ್ಧಾಂತವನ್ನು ಅಭಿವೃದ್ಧಿಪಡಿಸಿದರು ಮತ್ತು ಅಂತಿಮವಾಗಿ ರೂಪಿಸಿದರು, ಇದು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶ, ಸಮಯ ಮತ್ತು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಆಧುನಿಕ ಭೌತಿಕ ಸಿದ್ಧಾಂತವಾಗಿದೆ.

ಮುಖ್ಯ ವಿಷಯ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಿದ್ಧಾಂತಸಾಪೇಕ್ಷತೆ ಆಗಿದೆ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆ, ಅಥವಾ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆ. ನ್ಯೂಟನ್ರ ಸಾರ್ವತ್ರಿಕ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ನಿಯಮವು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಬಲವು ತಕ್ಷಣವೇ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ ಎಂದು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ಅಂತಹ ಹೇಳಿಕೆಯು ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಮೂಲಭೂತ ತತ್ವಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದನ್ನು ವಿರೋಧಿಸುತ್ತದೆ, ಅವುಗಳೆಂದರೆ: ಶಕ್ತಿ ಅಥವಾ ಸಂಕೇತವು ಪ್ರಚಾರ ಮಾಡಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ ವೇಗದ ವೇಗಸ್ವೆತಾ. ಹೀಗಾಗಿ, ಐನ್‌ಸ್ಟೈನ್ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಎದುರಿಸಿದರು. ಈ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಲು, ಪ್ರಶ್ನೆಗೆ ಉತ್ತರಿಸುವುದು ಸಹ ಅಗತ್ಯವಾಗಿತ್ತು: ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯನ್ನು ಮಾಡಿ (ಕಾನೂನಿನಲ್ಲಿ ಸೇರಿಸಲಾಗಿದೆ ಸಾರ್ವತ್ರಿಕ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆ) ಮತ್ತು ಜಡತ್ವ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ (ನ್ಯೂಟನ್ನ ಎರಡನೇ ನಿಯಮದಲ್ಲಿ ಸೇರಿಸಲಾಗಿದೆ)? ಈ ಪ್ರಶ್ನೆಗೆ ಉತ್ತರವನ್ನು ಅನುಭವದಿಂದ ಮಾತ್ರ ನೀಡಬಹುದು. ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಸತ್ಯಗಳ ಸಂಪೂರ್ಣ ಸೆಟ್ ಜಡ ಮತ್ತು ಎಂದು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ. ಜಡತ್ವದ ಬಲಗಳು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಬಲಗಳಿಗೆ ಹೋಲುತ್ತವೆ ಎಂದು ತಿಳಿದಿದೆ: ಮುಚ್ಚಿದ ಕ್ಯಾಬಿನ್‌ನೊಳಗೆ ಇರುವುದರಿಂದ, ದೇಹದ ಮೇಲೆ ಬಲ mg ಯ ಕ್ರಿಯೆಗೆ ಕಾರಣವೇನು ಎಂಬುದನ್ನು ಯಾವುದೇ ಪ್ರಯೋಗಗಳು ಸ್ಥಾಪಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಿಲ್ಲ - ಕ್ಯಾಬಿನ್ ವೇಗವರ್ಧನೆ g ಯೊಂದಿಗೆ ಚಲಿಸುತ್ತಿದೆಯೇ ಅಥವಾ ಸತ್ಯ ಸ್ಥಾಯಿ ಕ್ಯಾಬಿನ್ ಭೂಮಿಯ ಮೇಲ್ಮೈ ಬಳಿ ಇದೆ ಎಂದು. ಮೇಲಿನವು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವದನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ ಸಮಾನತೆಯ ತತ್ವ: ಅದರ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯಲ್ಲಿ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ವೇಗವರ್ಧಕ ಉಲ್ಲೇಖ ಚೌಕಟ್ಟಿಗೆ ಹೋಲುತ್ತದೆ. ಈ ಹೇಳಿಕೆಯನ್ನು ಐನ್‌ಸ್ಟೈನ್ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾ ಸಿದ್ಧಾಂತಕ್ಕೆ ಆಧಾರವಾಗಿ ಬಳಸಿದರು.

ಅವರ ಸಿದ್ಧಾಂತದಲ್ಲಿ, ಐನ್ಸ್ಟೈನ್ ಸ್ಥಳ ಮತ್ತು ಸಮಯದ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು ಹೆಚ್ಚು ಸಂಬಂಧಿತವಾಗಿವೆ ಎಂದು ಕಂಡುಕೊಂಡರು ಸಂಕೀರ್ಣ ಸಂಬಂಧಗಳುಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಸಂಬಂಧಗಳಿಗಿಂತ. ಈ ಸಂಪರ್ಕಗಳ ಪ್ರಕಾರವು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿನ ವಸ್ತುವಿನ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ; ವಸ್ತುವು ಸ್ಥಳ ಮತ್ತು ಸಮಯವನ್ನು ಬಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಸಾಂಕೇತಿಕವಾಗಿ ಹೇಳಲಾಗುತ್ತದೆ. ವೀಕ್ಷಣಾ ಬಿಂದುವಿನಿಂದ ಹೆಚ್ಚಿನ ದೂರದಲ್ಲಿ ಯಾವುದೇ ವಿಷಯವಿಲ್ಲದಿದ್ದರೆ ಅಥವಾ ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶ-ಸಮಯದ ವಕ್ರತೆಯು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದ್ದರೆ, ಲೊರೆಂಟ್ಜ್ ಸಂಬಂಧಗಳನ್ನು ತೃಪ್ತಿದಾಯಕ ನಿಖರತೆಯೊಂದಿಗೆ ಬಳಸಬಹುದು.

ಐನ್ಸ್ಟೈನ್ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ವಿದ್ಯಮಾನವನ್ನು ವಿವರಿಸಿದರು (ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯೊಂದಿಗೆ ದೇಹಗಳ ಆಕರ್ಷಣೆ) ಬೃಹತ್ ದೇಹಗಳು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶವನ್ನು ಬಾಗಿಸುವ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಜಡತ್ವದಿಂದ ಇತರ ದೇಹಗಳ ನೈಸರ್ಗಿಕ ಚಲನೆಯು ಅದೇ ಪಥಗಳಲ್ಲಿ ಆಕರ್ಷಕ ಶಕ್ತಿಗಳು ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿದ್ದಂತೆ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಬಲಗಳ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಬಳಸಲು ನಿರಾಕರಿಸುವ ಮೂಲಕ ಐನ್‌ಸ್ಟೈನ್ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಮತ್ತು ಜಡತ್ವ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಕಾಕತಾಳೀಯತೆಯ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಪರಿಹರಿಸಿದರು.

ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಾಪೇಕ್ಷತಾವಾದದಿಂದ ಪಡೆದ ಪರಿಣಾಮಗಳು (ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಸಿದ್ಧಾಂತ) ಹೊಸ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಊಹಿಸುತ್ತವೆ ಭೌತಿಕ ವಿದ್ಯಮಾನಗಳುಬೃಹತ್ ದೇಹಗಳ ಬಳಿ: ಸಮಯದ ಅಂಗೀಕಾರದ ಬದಲಾವಣೆಗಳು; ವಿವರಿಸದ ಇತರ ದೇಹಗಳ ಪಥಗಳಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಗಳು ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರ; ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣಗಳ ವಿಚಲನ; ಬೆಳಕಿನ ಆವರ್ತನವನ್ನು ಬದಲಾಯಿಸುವುದು; ಸಾಕಷ್ಟು ಕಡೆಗೆ ಎಲ್ಲಾ ರೀತಿಯ ವಸ್ತುವಿನ ಬದಲಾಯಿಸಲಾಗದ ಆಕರ್ಷಣೆ ಬೃಹತ್ ನಕ್ಷತ್ರಗಳುಇತ್ಯಾದಿ. ಈ ಎಲ್ಲಾ ವಿದ್ಯಮಾನಗಳನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಯಿತು: ಭೂಮಿಯ ಸುತ್ತ ವಿಮಾನ ಹಾರಾಟದ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಗಡಿಯಾರದ ದರದಲ್ಲಿ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ಗಮನಿಸಲಾಯಿತು; ಸೂರ್ಯನಿಗೆ ಸಮೀಪವಿರುವ ಬುಧದ ಗ್ರಹದ ಚಲನೆಯ ಪಥವನ್ನು ಈ ಸಿದ್ಧಾಂತದಿಂದ ಮಾತ್ರ ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ, ಸೂರ್ಯನ ಬಳಿ ನಕ್ಷತ್ರಗಳಿಂದ ನಮಗೆ ಬರುವ ಕಿರಣಗಳಿಗೆ ಬೆಳಕಿನ ಕಿರಣಗಳ ವಿಚಲನವನ್ನು ಗಮನಿಸಬಹುದು; ಬೆಳಕಿನ ಆವರ್ತನ ಅಥವಾ ತರಂಗಾಂತರದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯನ್ನು ಸಹ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಈ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೆಂಪು ಶಿಫ್ಟ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದನ್ನು ಗಮನಿಸಲಾಗಿದೆ ರೋಹಿತದ ರೇಖೆಗಳುಸೂರ್ಯ ಮತ್ತು ಭಾರೀ ನಕ್ಷತ್ರಗಳು; ನಕ್ಷತ್ರಗಳಿಗೆ ವಸ್ತುವಿನ ಬದಲಾಯಿಸಲಾಗದ ಆಕರ್ಷಣೆಯು "ಕಪ್ಪು ರಂಧ್ರಗಳ" ಉಪಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ - ಬೆಳಕನ್ನು ಸಹ ಹೀರಿಕೊಳ್ಳುವ ಕಾಸ್ಮಿಕ್ ನಾಕ್ಷತ್ರಿಕ ವಸ್ತುಗಳು. ಇದರ ಜೊತೆಗೆ, ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಿದ್ಧಾಂತದಲ್ಲಿ ಅನೇಕ ಕಾಸ್ಮಾಲಾಜಿಕಲ್ ಪ್ರಶ್ನೆಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ.