§ 46. Magnitud dan arah e. d.s. induksi kendiri
Jumlah e yang dijana dalam gegelung. d.s. aruhan diri adalah berkadar terus dengan kearuhannya dan bergantung kepada kadar perubahan fluks magnet.
Jika dalam litar dengan kearuhan L gn, arus berubah dalam masa yang singkat Δ t sec kepada nilai yang kecil Δ saya a, maka e berlaku dalam rantaian sedemikian. d.s. induksi kendiri e s, diukur dalam volt.
Tanda tolak dalam formula ini menunjukkan bahawa e. d.s. aruhan kendiri mengatasi perubahan arus di dalamnya.
Contoh. Dalam gegelung dengan kearuhan L = 5 gn, arus elektrik mengalir, kekuatannya berubah dalam 2 sec oleh 10 A. Kira apa e. d.s. aruhan kendiri berlaku dalam gegelung.
Penyelesaian .
Saintis Rusia E. H. Lenz membuktikannya e. d.s. induksi, termasuk e. d.s. induksi diri sentiasa diarahkan sedemikian rupa sehingga ia menentang punca yang menyebabkannya. Definisi ini dipanggil Peraturan Lenz.
Jika semasa menutup litar e. d.s. bateri diarahkan seperti yang ditunjukkan oleh anak panah dalam Rajah. 45, a, kemudian e. d.s. induksi diri, mengikut peraturan Lenz, pada masa ini akan mempunyai arah bertentangan(ditunjukkan dengan anak panah berganda), menghalang arus daripada meningkat. Pada saat membuka litar (Rajah 45, b), sebaliknya, e. d.s. induksi kendiri akan mempunyai hala tuju yang bertepatan dengan e. d.s. bateri, menghalang arus daripada berkurangan.
Akibatnya, pada saat menutup litar dengan kearuhan, e. d.s. pada terminal litar berkurangan dengan jumlah e. d.s. induksi kendiri.
Menentukan voltan sumber arus U, nilai e. d.s. induksi kendiri e s, dan voltan yang terhasil U p, kita dapat:
U p = U - e Dengan. (45)
Pada masa litar dibuka, voltan yang terhasil meningkat:
U p = U + e Dengan. (46)
E.m.f. aruhan kendiri dalam litar elektrik boleh berkali ganda lebih besar daripada voltan sumber arus. Dalam hal ini, apabila litar dengan induktansi tinggi dibuka, pecahan jurang udara berlaku di antara kenalan suis dan suis dan percikan api atau arka terbentuk, dari mana kenalan terbakar dan sebahagiannya cair. Selain itu, e. d.s. aruhan kendiri boleh menembusi penebat wayar gegelung.
Untuk memerhatikan kejadian e. d.s. dan arus aruhan sendiri pada saat membuka litar, kami akan melakukan eksperimen berikut (Rajah 46).
Apabila litar ditutup, arus pada titik A bercabang keluar. Satu bahagian daripadanya akan melepasi lilitan gegelung ke dalam lampu L 1 dan bahagian lain - melalui reostat ke dalam lampu L 2. Pada masa yang sama, lampu L 2 akan berkelip serta-merta semasa filamen lampu L 1 akan menjadi panas secara beransur-ansur. Apabila litar dibuka, lampu L 2 akan padam serta-merta dan lampu L 1 akan berkelip terang seketika dan kemudian keluar. Fenomena yang diperhatikan adalah disebabkan oleh fakta bahawa apabila litar ditutup, medan magnet tercipta di sekeliling gegelung L, melintasi "gilirannya sendiri" dan menguja e. d.s. dan arus aruhan sendiri, yang menghalang laluan arus utama. Atas sebab ini, filamen lampu L 1 menyala apabila litar ditutup lebih perlahan daripada filamen lampu L 2. Apabila litar dibuka, gelombang e juga dicipta dalam gegelung. d.s. dan arus aruhan kendiri, tetapi dalam dalam kes ini arah e. d.s. aruhan kendiri bertepatan dengan arah arus utama. Ini adalah sebab mengapa filamen lampu L 1 berkelip terang seketika dan padam lewat daripada lampu L 2, dalam litar yang gegelungnya tidak disertakan.
Aruhan sendiri ialah proses berlakunya EMF dalam litar dengan kearuhan akibat daripada perubahan arus di dalamnya. Mari kita lihat proses ini dengan lebih terperinci. Induksi kendiri ialah kes khas aruhan elektromagnet. Untuk emf untuk muncul dalam litar dengan kearuhan, adalah perlu bahawa kearuhan ini ditembusi oleh selang seli. fluks magnet. Kemudian EMF yang berkadar dengan induktansi dan kadar perubahan fluks magnet akan muncul dalam litar.
Rajah 1— Emf yang disebabkan sendiri
Emf aruhan kendiri sentiasa diarahkan melawan arus yang berubah-ubah. Iaitu, apabila arus dalam litar meningkat, ia cenderung untuk menghalang arus daripada meningkat. Oleh itu, apabila arus berkurangan, aruhan kendiri menghalangnya dan cenderung untuk mengekalkan arus dalam litar.
Mari kita jalankan eksperimen sedemikian. Mari kita ambil dua lampu pijar yang sama yang disambungkan kepada sumber semasa. Satu lampu disambungkan kepada sumber secara langsung, iaitu secara langsung. Lampu kedua disambungkan melalui kearuhan yang besar.
Rajah 2 - rajah eksperimen
Apabila suis ditutup, arus akan muncul dalam litar. Lampu pertama akan menyala serta-merta. Oleh kerana tiada apa yang mengganggu arus dalam litar ini. Lampu kedua tidak akan menyala serta-merta, tetapi selepas beberapa lama. Oleh kerana ia akan disambungkan kepada sumber melalui induktansi yang besar. Yang akan menghalang arus daripada meningkat dalam litar.
Saya ingin menjelaskan satu perkara. Lampu kedua, yang sepatutnya dihidupkan dengan kelewatan, tidak akan berkelip mendadak selepas beberapa ketika dari saat ia dihidupkan. Dan ia akan menyala secara beransur-ansur, mencapai kecerahan penuh. Kerana arus dalam induktansi tidak boleh berubah secara mendadak. Dia berubah dengan lancar di dalamnya.
Sekarang kita boleh mengandaikan bahawa apabila suis dibuka, lampu nombor dua akan padam dari semasa ke semasa, dan nombor satu akan padam serta-merta. Tetapi itu tidak benar. Kedua-dua lampu akan berkelip lebih terang untuk jangka masa yang singkat. Mari kita ketahui sebabnya.
Apabila arus dimatikan, emf induktif kendiri akan timbul dalam gegelung, yang akan cenderung untuk mengekalkan arus dalam litar. Tetapi oleh kerana kedua-dua lampu berada dalam litar yang sama, ini dapat dilihat dari rajah. Mereka disambungkan antara satu sama lain melalui induktansi. EMF ini akan digunakan pada kedua-dua lampu. Akibatnya, mereka berdua akan menyala.
Biar saya jelaskan satu perkara lagi. Selepas dimatikan, lampu akan berkelip lebih terang sedikit berbanding ketika suis ditutup. Ini akan berlaku kerana fakta bahawa emf aruhan sendiri adalah berkadar dengan kadar perubahan fluks magnet yang menembusi litar. Fluks magnet disebabkan oleh arus dalam gelung. Apabila suis dibuka, arus akan berubah secara mendadak dari nilai maksimum kepada sifar. Oleh itu, emf aruhan kendiri boleh melebihi KWSP punca beberapa kali.
9.4. Fenomena aruhan elektromagnet
9.4.3. Nilai purata daya gerak elektrik aruhan kendiri
Apabila aliran yang dikaitkan dengan gelung pengalir tertutup berubah melalui kawasan yang dihadkan oleh gelung ini, medan elektrik pusaran muncul di dalamnya dan mengalir. arus teraruh- fenomena aruhan diri elektromagnet.
Modul purata emf aruhan kendiri untuk tempoh masa tertentu dikira menggunakan formula
〈 |
ℰ saya |
〉 = |
Δ Ф s |
Δt,
di mana ΔФ s ialah perubahan dalam fluks magnet yang digandingkan dengan litar pada masa Δt.
Jika kekuatan arus dalam litar berubah mengikut masa I = I (t), maka
∆Ф s = L ∆I, di mana L ialah kearuhan litar; ΔI - perubahan dalam kekuatan semasa dalam litar dari semasa ke semasa Δt;〈 |
- ℰ saya |
〉 = L |
ΔI |
- Δt,
di mana ΔI /Δt ialah kadar perubahan arus dalam litar.
Jika
kearuhan gelung
Aliran yang berkaitan dengan litar ditentukan oleh formula:
- pada kekuatan semasa I 1
Ф s 1 = LI 1,
di mana L ialah kearuhan litar, L = 20 mH; I 1 - arus awal dalam litar, I 1 = 1.4 A;
- pada kekuatan semasa I 2
Ф s 2 = LI 2,
di mana I 2 ialah kekuatan arus akhir dalam litar.
Perubahan dalam aliran yang digabungkan dengan litar ditentukan oleh perbezaan:
Δ Ф s = Ф s 2 − Ф s 1 = L I 2 − L I 1 = L (I 2 − I 1) ,
di mana I 2 = 0.8I 1.
Nilai purata emf aruhan kendiri yang berlaku dalam litar apabila kekuatan semasa berubah di dalamnya:
〈 ℰ s i 〉 = |
Δ Ф s Δ t |
= |
L (I 2 − I 1) Δ t |
= |
− 0.2 L I 1 Δ t | = 0.2 L I 1 Δ t, di mana ∆t ialah selang masa semasa arus berkurangan, ∆t = 80 ms.
Pengiraan memberikan nilai: 〈 ℰ s i 〉 = 0.2 ⋅ 20 ⋅ 10 − 3 ⋅ 1.4 80 ⋅ 10 − 3 = 70 ⋅ 10 − 3 s = 70 mV. Apabila arus dalam litar berubah, emf induktif diri timbul di dalamnya, nilai puratanya ialah 70 mV.
Aruhan kendiri ialah emf teraruh dalam konduktor apabila menukar
arus elektrik
dalam panduan ini.
Apabila voltan dikenakan pada gegelung elektromagnet, arus tidak meningkat serta-merta. Ia meningkat secara beransur-ansur. Peningkatan arus dihalang oleh voltan yang terhasil, yang bertentangan dengan yang digunakan. Ketegangan ini adalah
- daya gerak elektrik
- (EMF) induksi kendiri. Nilai EMF secara beransur-ansur berkurangan, dan arus dalam elektromagnet meningkat kepada nilai nominal.
- Interaksi medan elektrik dan magnet adalah punca aruhan diri
Medan elektrik dan magnet saling berkaitan: arus elektrik atau medan elektrik yang berubah-ubah menghasilkan medan magnet. Sebaliknya, medan magnet yang berubah-ubah menghasilkan medan elektrik. Mari kita pertimbangkan proses dalam litar pengalir apabila arus elektrik di dalamnya berubah (contohnya, ia dihidupkan atau dimatikan).
Dalam mekanik, ukuran inersia adalah jisim: untuk menetapkan objek besar bergerak, anda perlu menggunakan daya untuk beberapa waktu.
Dalam kejuruteraan elektrik, ukuran inersia adalah kuantiti yang dipanggil kearuhan. Ia ditunjukkan oleh simbol L. Unit induktansi ialah Henry (H), serta unit terbitan: milliHenry (mH), mikroHenry (μH), dan sebagainya. Semakin besar induktansi litar, semakin lama dan lebih berkuasa proses sementara berlaku. Mentol lampu pijar mempunyai kearuhan yang sangat kecil, manakala elektromagnet mempunyai kearuhan yang besar.
Dalam kejuruteraan radio dan kejuruteraan elektrik, pencekik digunakan - bahagian yang mempunyai nilai kearuhan piawai.
Rajah menunjukkan gambar rajah eksperimen yang menunjukkan fenomena aruhan kendiri.
Luka gegelung pada teras ferit mempunyai kearuhan yang ketara. Sumber kuasa ialah bateri dengan nilai nominal satu setengah volt. Semasa suis togol dihidupkan, mentol lampu menyala malap kerana voltan bateri tidak mencukupi untuknya. Selepas membuka suis togol, lampu berkelip terang dan kemudian padam.
Mengapakah lampu berkelip selepas mematikan bekalan kuasa? Melaluinya, EMF aruhan diri yang teraruh dalam gegelung pada masa voltan dimatikan dinyahcas.
Tetapi mengapa lampu bukan sahaja terus menyala, tetapi berkelip lebih terang daripada semasa suis togol dihidupkan? Emf teraruh sendiri melebihi voltan terkadar bateri. Mari kita pertimbangkan apa kesan ini bergantung.
Apakah yang bergantung kepada emf akibat diri?
Emf teraruh sendiri timbul dalam litar elektrik, bergantung kepada kearuhannya dan kadar perubahan arus dalam litar.
Kadar perubahan arus telah penting. Jika ia dimatikan serta-merta, iaitu, kadar perubahan sangat besar, maka EMF aruhan diri juga besar. Voltan teraruh dilepaskan melalui cawangan selari litar (dalam eksperimen dengan mentol lampu - melalui mentol lampu).
Aruhan kendiri dan proses sementara dalam litar elektrik
Kearuhan dapur elektrik atau mentol lampu pijar adalah sangat kecil, dan arus dalam peralatan elektrik ini, apabila dihidupkan dan dimatikan, muncul atau hilang hampir serta-merta. Kearuhan motor elektrik adalah tinggi, dan ia "beroperasi" dalam beberapa minit.
Jika anda mematikan arus dalam elektromagnet besar dengan nilai hebat Aruhan, membenarkan kadar penurunan arus yang tinggi, kemudian percikan berkelip di antara sesentuh suis, dan dalam kes arus yang besar, arka voltan boleh menyala. ini fenomena berbahaya, oleh itu, dalam litar dengan kearuhan yang tinggi, arus dikurangkan secara beransur-ansur menggunakan rheostat (unsur dengan rintangan elektrik berubah-ubah).
Matikan Kuasa Selamat – masalah yang serius. Semua suis tertakluk kepada "beban kejutan" yang timbul disebabkan oleh EMF aruhan sendiri apabila arus dimatikan, dan suis "bercucuh." Bagi setiap jenis suis, nilai arus maksimum yang boleh ditukar ditunjukkan. Jika arus melebihi nilai yang sah, arka elektrik mungkin berkelip dalam suis.
hidup industri berbahaya, V lombong arang batu Dalam kemudahan penyimpanan produk petroleum, percikan mudah suis tidak boleh diterima. Suis kalis letupan digunakan di sini, dilindungi dengan pasti oleh perumah plastik yang tertutup. Harga suis sedemikian berpuluh-puluh kali lebih tinggi daripada yang biasa - ini adalah bayaran yang diperlukan untuk keselamatan.
Arus elektrik yang melalui litar menghasilkan medan magnet di sekelilingnya. Fluks magnetik Φ melalui litar konduktor ini (ia dipanggil fluks magnet sendiri) adalah berkadar dengan modul induksi B medan magnet di dalam litar \(\left(\Phi \sim B \right)\), dan aruhan medan magnet pula adalah berkadar dengan kekuatan semasa dalam litar \(\left(B\sim I \right)\).
Oleh itu, fluks magnet sendiri adalah berkadar terus dengan kekuatan semasa dalam litar \(\left(\Phi \sim I \right)\). Pergantungan ini boleh diwakili secara matematik seperti berikut:
\(\Phi = L \cdot I,\)
di mana L- pekali perkadaran, yang dipanggil kearuhan litar.
- Kearuhan gelung- skalar kuantiti fizikal, secara berangka sama dengan nisbah fluks magnet sendiri yang menembusi litar kepada kekuatan semasa di dalamnya:
Unit SI bagi induktansi ialah henry (H):
1 H = 1 Wb/(1 A).
- Kearuhan litar ialah 1 H jika, pada arus terus 1 A, fluks magnet melalui litar ialah 1 Wb.
Kearuhan litar bergantung kepada saiz dan bentuk litar, pada sifat magnetik persekitaran di mana litar terletak, tetapi tidak bergantung kepada kekuatan semasa dalam konduktor. Oleh itu, kearuhan solenoid boleh dikira menggunakan formula
\(~L = \mu \cdot \mu_0 \cdot N^2 \cdot \dfrac(S)(l),\)
Di mana μ ialah kebolehtelapan magnet teras, μ 0 ialah pemalar magnet, N- bilangan lilitan solenoid, S- kawasan gegelung, l- panjang solenoid.
Dengan bentuk dan dimensi litar tetap kekal tidak berubah, fluks magnet intrinsik melalui litar ini boleh berubah hanya apabila kekuatan arus di dalamnya berubah, i.e.
\(\Delta \Phi =L \cdot \Delta I.\) (1)
Fenomena induksi kendiri
Jika litar berlalu D.C., maka terdapat medan magnet yang berterusan di sekeliling litar, dan fluks magnet sendiri yang menembusi litar tidak berubah dari semasa ke semasa.
Jika arus yang mengalir dalam litar berubah dari masa ke masa, maka fluks magnetik yang berubah secara bersamaan, dan, mengikut undang-undang aruhan elektromagnet, mencipta EMF dalam litar.
- Kemunculan emf teraruh dalam litar, yang disebabkan oleh perubahan kekuatan arus dalam litar ini, dipanggil fenomena induksi diri. Induksi kendiri telah ditemui ahli fizik Amerika
J. Henry pada tahun 1832 Emf yang muncul dalam kes ini ialah emf aruhan diri E si. Emf aruhan kendiri mencipta arus aruhan kendiri dalam litar saya
si.
Arah arus aruhan sendiri ditentukan oleh peraturan Lenz: arus aruhan diri sentiasa diarahkan supaya ia menentang perubahan arus utama. Sekiranya arus utama meningkat, maka arus aruhan diri diarahkan terhadap arah arus utama jika ia berkurangan, maka arah arus utama dan arus aruhan sendiri bertepatan. L Menggunakan hukum aruhan elektromagnet untuk litar induktif
dan persamaan (1), kita memperoleh ungkapan untuk emf aruhan diri:
- \(E_(si) =-\dfrac(\Delta \Phi )(\Delta t)=-L\cdot \dfrac(\Delta I)(\Delta t).\) Emf yang muncul dalam kes ini ialah emf aruhan diri E si. Emf aruhan kendiri mencipta arus aruhan kendiri dalam litar Emf aruhan sendiri adalah berkadar terus dengan kadar perubahan arus dalam litar, diambil dengan tanda yang bertentangan.< 0), т.е. индукционный ток направлен в Formula ini hanya boleh digunakan dengan perubahan seragam dalam kekuatan semasa. Dengan peningkatan arus (Δ Emf yang muncul dalam kes ini ialah emf aruhan diri E si. Emf aruhan kendiri mencipta arus aruhan kendiri dalam litar < 0), ЭДС положительная (E si >> 0), EMF negatif (E si
sebelah bertentangan
sumber arus.
- Apabila arus berkurangan (Δ 0), iaitu arus aruhan diarahkan ke arah yang sama dengan arus punca.
Daripada formula yang terhasil ia mengikuti itu \(L=-E_(si) \cdot \dfrac(\Delta t)(\Delta I).\) Kearuhan ialah kuantiti fizik secara berangka sama dengan emf aruhan kendiri yang berlaku dalam litar apabila arus berubah sebanyak 1 A dalam 1 s. Fenomena induksi kendiri boleh diperhatikan dalam L eksperimen mudah 1 . Rajah 1 menunjukkan gambar rajah sambungan selari bagi dua lampu yang serupa. Salah satunya disambungkan ke sumber melalui perintang 2 R , dan satu lagi bersiri dengan gegelung. Apabila kunci ditutup, lampu pertama berkelip hampir serta-merta, dan yang kedua dengan kelewatan yang ketara. Ini dijelaskan oleh fakta bahawa dalam bahagian litar dengan lampu tidak ada kearuhan, jadi tidak akan ada arus aruhan sendiri, dan arus dalam lampu ini hampir serta-merta mencapai nilai maksimumnya. Di kawasan dengan lampu perubahan arus lampu 2 apabila litar ditutup.
Apabila kunci dibuka, arus dalam lampu 2 juga akan pudar perlahan-lahan (Rajah 3, a). Jika kearuhan gegelung cukup besar, maka sejurus selepas membuka suis mungkin terdapat sedikit peningkatan arus (lampu 2 menyala dengan lebih kuat), dan barulah arus mula berkurangan (Rajah 3, b).
nasi. 3 Fenomena aruhan kendiri mencipta percikan pada titik di mana litar terbuka. Sekiranya terdapat elektromagnet yang kuat dalam litar, maka percikan api boleh masuk ke dalam pelepasan arka dan merosakkan suis. Untuk membuka litar sedemikian, loji kuasa menggunakan suis khas.
Tenaga medan magnet
Tenaga medan magnet litar induktor L dengan kekuatan semasa Emf yang muncul dalam kes ini ialah emf aruhan diri E si. Emf aruhan kendiri mencipta arus aruhan kendiri dalam litar
\(~W_m = \dfrac(L \cdot I^2)(2).\)
Oleh kerana \(~\Phi = L \cdot I\), tenaga medan magnet arus (gegelung) boleh dikira dengan mengetahui mana-mana dua daripada tiga nilai ( Φ, L, I):
\(~W_m = \dfrac(L \cdot I^2)(2) = \dfrac(\Phi \cdot I)(2)=\dfrac(\Phi^2)(2L).\)
Tenaga medan magnet yang terkandung dalam unit isipadu ruang yang diduduki oleh medan dipanggil ketumpatan pukal tenaga medan magnet:
\(\omega_m = \dfrac(W_m)(V).\)
*Terbitan formula
1 keluaran.
Mari kita sambungkan litar pengalir dengan kearuhan kepada sumber arus L. Biarkan kekuatan semasa meningkat secara seragam daripada sifar kepada nilai tertentu dalam tempoh masa yang singkat Δt Emf yang muncul dalam kes ini ialah emf aruhan diri E si. Emf aruhan kendiri mencipta arus aruhan kendiri dalam litar (Δ Emf yang muncul dalam kes ini ialah emf aruhan diri E si. Emf aruhan kendiri mencipta arus aruhan kendiri dalam litar = Emf yang muncul dalam kes ini ialah emf aruhan diri E si. Emf aruhan kendiri mencipta arus aruhan kendiri dalam litar). Emf aruhan kendiri akan sama dengan
\(E_(si) =-L \cdot \dfrac(\Delta I)(\Delta t) = -L \cdot \dfrac(I)(\Delta t).\)
Dalam tempoh masa tertentu Δ t cas dipindahkan melalui litar
\(\Delta q = \left\langle I \right \rangle \cdot \Delta t,\)
di mana \(\left \langle I \right \rangle = \dfrac(I)(2)\) ialah purata nilai semasa sepanjang masa Δ t dengan peningkatan seragamnya daripada sifar kepada Emf yang muncul dalam kes ini ialah emf aruhan diri E si. Emf aruhan kendiri mencipta arus aruhan kendiri dalam litar.
Kekuatan semasa dalam litar dengan kearuhan L mencapai nilainya bukan serta-merta, tetapi dalam tempoh masa tertentu Δ t. Dalam kes ini, emf E si induktif diri timbul dalam litar, menghalang peningkatan kekuatan semasa. Akibatnya, apabila sumber semasa ditutup, ia berfungsi melawan emf induktif kendiri, i.e.
\(A = -E_(si) \cdot \Delta q.\)
Kerja yang dibelanjakan oleh sumber untuk mencipta arus dalam litar (tanpa mengambil kira kehilangan haba) menentukan tenaga medan magnet yang disimpan oleh litar pembawa arus. sebab tu
\(W_m = A = L \cdot \dfrac(I)(\Delta t) \cdot \dfrac(I)(2) \cdot \Delta t = \dfrac(L \cdot I^2)(2).\ )
2 keluaran.
Jika medan magnet dicipta oleh arus yang mengalir dalam solenoid, maka kearuhan dan modulus medan magnet gegelung adalah sama.
\(~L = \mu \cdot \mu_0 \cdot \dfrac (N^2)(l) \cdot S, \,\,\, ~B = \dfrac (\mu \cdot \mu_0 \cdot N \cdot I)(l)\)
\(I = \dfrac (B \cdot l)(\mu \cdot \mu_0 \cdot N).\)
Menggantikan ungkapan yang terhasil ke dalam formula untuk tenaga medan magnet, kami memperoleh
\(~W_m = \dfrac (1)(2) \cdot \mu \cdot \mu_0 \cdot \dfrac (N^2)(l) \cdot S \cdot \dfrac (B^2 \cdot l^2) ((\mu \cdot \mu_0)^2 \cdot N^2) = \dfrac (1)(2) \cdot \dfrac (B^2)(\mu \cdot \mu_0) \cdot S \cdot l. \)
Oleh kerana \(~S \cdot l = V\) ialah isipadu gegelung, ketumpatan tenaga medan magnet adalah sama dengan
\(\omega_m = \dfrac (B^2)(2\mu \cdot \mu_0),\)
di mana DALAM- modul aruhan medan magnet, μ - kebolehtelapan magnet medium, μ 0 - pemalar magnet.
kesusasteraan
- Aksenovich L. A. Fizik dalam sekolah menengah: Teori. Tugasan. Ujian: Buku teks. faedah untuk institusi yang menyediakan pendidikan am. persekitaran, pendidikan / L. A. Aksenovich, N. N. Rakina, K. S. Farino; Ed. K. S. Farino. - Mn.: Adukatsiya i vyhavanne, 2004. - P. 351-355, 432-434.
- Zhilko V.V. Fizik: buku teks. elaun untuk darjah 11. pendidikan am institusi dengan bahasa Rusia bahasa pengajian 12 tahun (asas dan tahap tinggi) / V.V. Zhilko, L.G. Markovich. - Mn.: Nar. Asveta, 2008. - ms 183-188.
- Myakishev, G.Ya. Fizik: Elektrodinamik. 10-11 darjah : buku teks Untuk kajian yang mendalam fizik / G.Ya. Myakishev, A.3. Sinyakov, V.A. Slobodskov. - M.: Bustard, 2005. - P. 417-424.