Тој постави хипотеза: светлината се емитува и се апсорбира во посебни делови - кванти (или фотони). Енергијата на секој фотон се одредува со формулата Е= ч ν , Каде ч -Планкова константа еднаква на 6,63. 10 -34 J. s, ν - фреквенција на светлина. Хипотезата на Планк објасни многу феномени: особено феноменот на фотоелектричниот ефект, откриен во 1887 година од германскиот научник Хајнрих Херц и проучен експериментално од рускиот научник А.Г. Столетов.
Фото ефект — Ова е феноменот на емисија на електрони од супстанција под влијание на светлината.
Како резултат на истражувањето, беа воспоставени три закони на фотоелектричниот ефект:
1. Јачината на струјата на заситување е директно пропорционална со интензитетот на светлосното зрачење кое се спушта на површината на телото.
2. Максималната кинетичка енергија на фотоелектроните се зголемува линеарно со фреквенцијата на светлината и не зависи од нејзиниот интензитет.
3. Ако фреквенцијата на светлината е помала од одредена минимална фреквенција одредена за дадена супстанција, тогаш фотоелектричниот ефект не се јавува.
Зависноста на фотострујата од напонот е прикажана на слика 36.
Теоријата за фотоелектричниот ефект е создадена од германскиот научник А. Ајнштајн во 1905 година. Теоријата на Ајнштајн се заснова на концептот на работната функција на електроните од метал и концептот на квантното зрачење на светлината. Според теоријата на Ајнштајн, фотоелектричниот ефект го има следново објаснување: со апсорпција на квантум светлина, електронот добива енергија hv.При напуштање на металот, енергијата на секој електрон се намалува за одредена количина, што се нарекува работна функција(А надвор). Работна функција е работата потребна за отстранување на електрон од метал. Максималната енергија на електроните по заминувањето (ако нема други загуби) има форма: mv 2 /2 = hv - A излез,Оваа равенка се нарекува Ајнштајнова равенка .
Ако hν< Но, фотоелектричниот ефект не се јавува. Средства, црвена граница на фото ефектеднаква на ν мин =Излез / ч
Се нарекуваат уреди засновани на принципот на фотоелектричен ефект фото елементи.Наједноставниот таков уред е вакуум фотоелемент. Недостатоци на ваква фотоелементи се: мала струја, мала чувствителност на зрачење со долги бранови, тешкотии во производството, неможност за употреба во кола со наизменична струја. Се користи во фотометријата за мерење на интензитетот на светлината, осветленоста, осветлувањето, во кино за репродукција на звук, во фототелеграфи и фотофони, во контрола на производните процеси.
Постојат полупроводнички фотоелементи во кои под влијание на светлината се менува концентрацијата на носителите на струја.Тие се користат во автоматска контрола на електрични кола (на пример, во турникети на метрото), во кола на наизменична струја и како необновлива струја извори во часовници, микрокалкулатори, првите соларни автомобили се тестираат и се користат во соларни батерии на вештачки Земјини сателити, меѓупланетарни и орбитални автоматски станици.
Феноменот на фотоелектричниот ефект е поврзан со фотохемиските процеси кои се случуваат под влијание на светлината во фотографските материјали.
Ова е збир на методи за мерење на температурата на телата врз основа на законите на топлинското зрачење. Уредите што се користат за ова се нарекуваат пирометри.
Овие методи се многу погодни за мерење на температури на различни предмети каде што е тешко или дури и невозможно да се користат традиционални контактни сензори. Ова се однесува првенствено за мерење на високи температури.
Во оптичката пирометрија, се разликуваат следните температури на телото: зрачење (кога мерењето се врши во широк опсег на бранови должини), боја (кога е во тесен опсег - опсегот на видлива светлина), осветленост (на една бранова должина).
1. Температура на зрачење Т р - е температурата на целосно црно тело на која неговата енергетска сјајност Реднаква на енергетската осветленост Р мна дадено тело во широк опсег на бранови должини.
Ако ја измериме моќта што ја емитува одредено тело по единица површина во доволно широк опсег на бранови и ја споредиме неговата вредност со енергетската сјајност на апсолутно црно тело, тогаш можеме, користејќи ја формулата (11), да ја пресметаме температурата на ова тело како
Температурата одредена на овој начин Тпсосема точно ќе одговара на вистинската температура Тсамо ако телото што се проучува е целосно црно.
За сиво тело, законот Стефан-Болцман може да се напише како
R m (T) = α T σT 4 ; Каде α Т< 1.
Заменувајќи го овој израз во формулата (1) добиваме
За сиво тело, вредноста на температурата на зрачењето се покажува како потценета ( Тп< Т), т.е. вистинската температура на сивото тело е секогаш повисока од температурата на зрачењето.
2. Температура на бојата Т в - Ова е температурата на апсолутно црно тело на која релативната распределба на спектралната густина на енергетската сјајност на ова тело и предметното тело се што е можно поблиски во видливиот регион на спектарот.
Обично, за да се одреди температурата на бојата, се избираат бранови должини λ 1 = 655 nm (црвено), λ 2 = 470 nm (зелено-сино). Спектралната густина на енергетската сјајност на сивите тела (или телата слични на нив по својства), точна до константен коефициент (монохроматски коефициент на апсорпција), е пропорционална со спектралната густина на енергетската сјајност на апсолутно црно тело. Следствено, дистрибуцијата на енергија во спектарот на сиво тело е иста како и во спектарот на целосно црно тело на иста температура.
За да се одреди сивата телесна температура, доволно е да се измери моќноста I(λ,T), емитирана од единица површина на тело во прилично тесен спектрален опсег (пропорционално r(λ,T)), за два различни бранови. Став I(λ,T)за две бранови должини е еднаков на односот на зависностите f (λ, T)за овие бранови, чија форма е дадена со формулата (2) од претходниот став:
(2)
Од оваа еднаквост математички можеме да ја добиеме температурата Т. Температурата добиена на овој начин се нарекува температура на бојата. Температурата на бојата на телото, одредена со формулата (2), ќе одговара на вистинската.
Температурата на бојата на сивото тело, која се совпаѓа со вистинската, може да се најде и од законот за поместување на Виена.
3. Температура на осветленоста (T i) на одредено тело е температурата на апсолутно црно тело на кое неговата спектрална густина на енергетската осветленост f (λ, T), за која било одредена бранова должина, е еднаква на спектралната густина, енергетската осветленост r (λ, T) на дадена тело за иста бранова должина.
Бидејќи за тело што не е црно, спектралната густина на енергетската сјајност на одредена температура секогаш ќе биде помала од онаа на апсолутно црно тело, вистинската температура на телото секогаш ќе биде повисока од осветленоста.
Се користи како пирометар за осветленост пирометар на филаментот што исчезнува. Принципот на одредување на температурата се заснова на визуелна споредба на осветленоста на топла влакно на пирометарска ламба со осветленоста на сликата на предметот што се проучува. Еднаквоста на осветленоста забележана преку монохроматски филтер (мерењата обично се вршат на бранова должина λ = 660 nm), определено со исчезнувањето на сликата на пирометриската ламба на влакното на позадината на сликата на жежок објект. Филаментот на пирометарската светилка се регулира со реостат, а температурата на влакното се одредува од графикон за калибрација или табела.
Дозволете ни, како резултат на мерењата, да добиеме еднаквост на осветленоста на филаментот на пирометарот и предметот што се проучува и, од графиконот, да ја одредиме температурата на пирометарската нишка Т 1. Потоа, врз основа на формулата (3) можеме да напишеме:
f (λ, T 1)α 1 (λ,T 1) = f (λ,T 2)α 2 (λ, T 2),
каде α 1 (λ, T 1)и α 2 (λ, T 2)монохроматски коефициенти на апсорпција на материјалот на пирометарската нишка и предметот што се проучува, соодветно. Т 1И Т 2- температура на филаментот на пирометарот и предметот. Како што може да се види од оваа формула, еднаквоста на температурите на објектот и филаментот на пирометарот ќе се набљудува само кога нивните еднобојни коефициенти на апсорпција во набљудуваниот спектрален регион α 1 се еднакви (λ, T 1)= α 2 (λ, T 2). Ако α 1 (λ, T 1)> α 2 (λ, T 2), ќе добиеме потценета вредност на температурата на објектот, а со спротивен однос ќе добиеме преценета вредност на температурата.
Надворешен фотоефекте феноменот на емисија на електрони од супстанца под влијание на електромагнетното зрачење. Внатрешен фотоефектПојавата на појава на слободни електрони во супстанција (полупроводници) под влијание на електромагнетното зрачење се нарекува.. Врзаните (или валентни) електрони стануваат слободни (во рамките на супстанцијата). Како резултат на тоа, отпорноста на супстанцијата се намалува.
Закони на надворешен фотоелектричен ефект:
1. Со постојан спектрален состав на зрачење, јачината на струјата на заситување (или бројот на фотоелектрони што ги емитира катодата по единица време) е директно пропорционална на флуксот на зрачење што се спушта на фотокатодата (интензитет на зрачење).
2. За дадена фотокатода, максималната почетна брзина на фотоелектроните и, следствено, нивната максимална кинетичка енергија се одредува според фреквенцијата на зрачењето и не зависи од нејзиниот интензитет.
3. За секоја супстанција постои црвена граница на фотоелектричниот ефект, т.е. минимална фреквенција на зрачење ν 0 , во која сè уште е можен надворешен фотоелектричен ефект. Забележете дека вредноста ν 0 зависи од материјалот на фотокатодата и состојбата на нејзината површина.
Објаснувањето на надворешниот фотоелектричен ефект од гледна точка на теоријата на бранови на светлината се спротивстави на експерименталните податоци. Според теоријата на бранови, под влијание на полето на електромагнетниот бран во метал, се јавуваат принудни осцилации на електрони во атомот со амплитуда што е поголема, толку е поголема амплитудата на векторот на јачината на електричното поле на бранот. Е о(а со тоа и интензитетот на светлината I~E o 2).
Како резултат на тоа, електроните можат да се движат во и надвор од металот, т.е. може да се забележи надворешен фотоелектричен ефект. Колку е поголема брзината на емитираните електрони, т.е. кинетичката енергија на фотоелектроните треба да зависи од интензитетот на зрачењето, што е во спротивност со експерименталните податоци. Според оваа теорија, зрачењето од која било фреквенција, но со доволно висок интензитет, треба да ги откине електроните од металот, т.е. Не треба да има црвена граница на фотоелектричниот ефект.
А. Ајнштајн во 1905 година покажа дека феноменот на фотоелектричниот ефект и неговите закони може да се објаснат врз основа на квантната теорија на М. Планк. Според Ајнштајн, светлината (зрачењето) со фреквенција ν не само што се емитува, како што претпоставуваше М. Планк, туку и се шири во вселената и се апсорбира од материјата во посебни делови (кванти), чија енергија
E o = hν, (1)
Каде ч= 6,626176*10 -34 J × s - Планкова константа,
Подоцна биле наречени кванти на зрачење фотони. Според Ајнштајн, секој квант се апсорбира од само еден електрон. Ако квантната енергија е поголема од работната функција на електронот од металот, т.е. hν >= А надвор,тогаш електронот може да ја напушти металната површина. Остатокот од квантната енергија се користи за создавање на кинетичка енергија на електронот што ја напушта супстанцијата. Ако електрон се ослободи со зрачење не на самата површина, туку на одредена длабочина, тогаш дел од добиената енергија може да се изгуби поради случајни судири на електронот во супстанцијата, а неговата кинетичка енергија ќе биде помала. Следствено, енергијата на квантниот инцидент на зрачење на супстанцијата се троши на електронот кој ја извршува работната функција и дава кинетичка енергија на емитираниот фотоелектрон.
Законот за зачувување на енергијата за таков процес ќе биде изразен со еднаквост
(2)
Оваа равенка се нарекува Ајнштајнова равенка за надворешниот фотоелектричен ефект.
Од Ајнштајновата равенка директно произлегува дека максималната кинетичка енергија или брзина на фотоелектрон зависи од фреквенцијата на зрачењето. Како што се намалува фреквенцијата на зрачење, кинетичката енергија се намалува и на одредена фреквенција може да стане еднаква на нула. Ајнштајновата равенка во овој случај ќе ја има формата
h ν 0 = A надвор.
Фреквенцијата ν 0 што одговара на оваа врска ќе има минимална вредност и е црвената граница на фотоелектричниот ефект. Од второто е јасно дека црвената граница на фотоелектричниот ефект е одредена од работната функција на електронот и зависи од хемиската природа на супстанцијата и состојбата на нејзината површина. Брановата должина што одговара на црвениот раб на фотоелектричниот ефект може да се пресмета со помош на формулата . Кога hν< А вых фотоэффект прекращается. Число высвобождаемых вследствие фотоэффекта электронов должно быть пропорционально числу падающих на поверхность вещества квантов излучения, а, следовательно, потоку излучения Ф.
Со пронајдокот на ласерите, се добија голема моќ на зрачење, во тој случај еден електрон може да апсорбира два или повеќе (N)фотони (N = 2...7).Овој феномен се нарекува мултифотонски (нелинеарен) фотоелектричен ефект.Ајнштајновата равенка за мултифотонскиот фотоелектричен ефект има форма
Во овој случај, црвениот раб на фотоелектричниот ефект може да се префрли кон подолги бранови должини.
Природата на зависноста од фотоструја Јасна потенцијалната разлика помеѓу анодата и катодата У(карактеристика на волт-ампер или карактеристика на струја-напон) при постојан флукс на зрачење до фотокатодата на монохроматското зрачење е прикажано на сл. 1.
Постоење на фотоструја на напон U = 0се објаснува со фактот дека фотоелектроните емитирани од катодата имаат одредена почетна брзина и, соодветно, кинетичка енергија и, според тоа, можат да стигнат до анодата без надворешно електрично поле. Како што се зголемува вредноста У(во случај на позитивен потенцијал на анодата) фотострујата постепено се зголемува, т.е. зголемен број на фотоелектрони стигнуваат до анодата.
Рамната природа на овој дел од карактеристиката на струја-напон покажува дека електроните летаат надвор од катодата со различни брзини. Максимална вредност на фотоструја, наречена заситена струја јас нас, се постигнува со оваа вредност U,во кој сите електрони што ги емитира катодата слетуваат на анодата. Значење јас нас.определен со бројот на фотоелектрони што ги емитира катодата по 1 си зависи од големината на флуксот на зрачење што спаѓа на фотокатодата.
Ако анодата има негативен потенцијал, тогаш добиеното електрично поле го инхибира движењето на фотоелектроните. Ова доведува до намалување на бројот на електрони кои стигнуваат до анодата и, следствено, намалување на фотострујата. Минималната вредност на напонот на негативен поларитет при која ниту еден од електроните, дури и оние со максимална брзина при напуштање на катодата, не може да ја достигне анодата, т.е. Фотострујата станува нула, наречена одложен напон U o .
Вредноста на забавувачкиот напон е поврзана со почетната максимална кинетичка енергија на електроните со релацијата
Земајќи го ова предвид, Ајнштајновата равенка може да се напише и во форма
hν = A надвор + eU 0 .
Ако ја смениме големината на флуксот на зрачење што паѓа на катодата при истиот спектрален состав, карактеристиките на струја-напон ќе ја имаат формата прикажана на сл. 2.
Ако со константна вредност на флуксот на зрачење се промени неговиот спектрален состав, т.е. фреквенцијата на зрачење, тогаш карактеристиките на струја-напон ќе се променат, како што е прикажано на сл. 3.
U 0 0 U U 03 U 02 U 01 0 У
F 3 > F 2 > F 1 n = const n 3 > n 2 > n 1 F = const
ФОТО ЕФЕКТ, група на појави поврзани со ослободување на електрони на цврсто тело од интраатомски врски под влијание на електромагнетното зрачење. Постојат: 1) надворешен фотоелектричен ефект, или емисија на фотоелектрон, емисија на електрони од површината... ... Модерна енциклопедија
Феномен поврзан со ослободување на електрони од цврста (или течност) под влијание на електромагнетното зрачење. Постојат:..1) надворешен фотоелектричен ефект, емисија на електрони под влијание на светлината (фотоелектронска емисија), ? зрачење итн.;..2)…… Голем енциклопедиски речник
Емисијата на електрони во воздухот под влијание на електрична енергија. маг. радијација. Во 1887 година е отворена Ф. физичарот Г. Херц. Први средства. Истражувањето на Ф. го извршил А. Г. Столетов (1888), а потоа и Герман. физичар Ф. Ленард (1899). Првиот е теоретски. објаснување на законите... Физичка енциклопедија
Именка, број на синоними: 2 фото ефект (1) ефект (29) речник за синоними ASIS. В.Н. Тришин. 2013… Речник на синоними
фотоефект- - [В.А. Семенов. Англиско-руски речник за релејна заштита] Теми релејна заштита МК фотоефект ... Водич за технички преведувач
ФОТО ЕФЕКТ- (1) генерирање на вентил на електромоторна сила (photoEMF) помеѓу два различни полупроводници или помеѓу полупроводник и метал под влијание на електромагнетно зрачење; (2) F. надворешна (фотоелектронска емисија) емисија на електрони со ... Голема политехничка енциклопедија
А; м Физика. Промени во својствата на супстанцијата под влијание на светлосната енергија; фотоелектричен ефект. * * * фотоелектричниот ефект е феномен поврзан со ослободување на електрони од цврста (или течност) под влијание на електромагнетното зрачење. Разликувајте:... ... енциклопедиски речник
Емисијата на електрони од супстанција под влијание на електромагнетното зрачење (фотони). Ф. бил откриен во 1887 година од Г. Херц. Првите фундаментални студии за Ф беа спроведени од А. Г. Столетов (1888). Тој утврдил дека при појава на фотоструја во... ... Голема советска енциклопедија
- (види слика... + афект) физички. промена на електричните својства на супстанцијата под влијание на електромагнетното зрачење (светлина, ултравиолетови, х-зраци и други зраци), на пример, емисија на електрони нанадвор под влијание на светлината (надворешна ф.), промена . .. ... Речник на странски зборови на рускиот јазик
Книги
- , П.С. Тартаковски. Репродуцирано во оригиналниот авторски правопис на изданието од 1940 година (издавачка куќа GITTL). ВО…
- Внатрешен фотоелектричен ефект во диелектриците, P.S. Тартаковски. Оваа книга ќе биде произведена во согласност со вашата нарачка користејќи технологија за печатење на барање. Репродуцирано во оригиналниот авторски правопис на изданието од 1940 година (издавачка куќа GITTL...
Страница 1
Феноменот на фотоелектричниот ефект, откриен во 1887 година од Херц и детално проучен од А.Г. Столетов, е дека металите (или полупроводниците) испуштаат електрони кога се изложени на светлина. Невозможно е да се објасни фотоелектричниот ефект врз основа на брановата теорија на светлината. Сепак, емисијата на електрони се забележува веднаш по осветлувањето на металот. Дополнително, според теоријата на бранови, енергијата Е3 на електроните што ги емитува металот треба да биде пропорционална на интензитетот на упадната светлина. Сепак, беше откриено дека Ee не зависи од интензитетот на светлината, туку зависи од нејзината фреквенција, зголемувајќи се со зголемување на v; зголемувањето на интензитетот води само до зголемување на бројот на електрони кои се испуштаат од металот.
Феноменот на фотоелектричниот ефект вклучува исфрлање на електрони од супстанција со пад на светлина врз неа. Главните карактеристики на овој феномен се како што следува. Светлосен зрак кој се спушта на површината на металот ослободува електрони од металот, под услов фреквенцијата на светлината да биде над одредена критична вредност, во зависност од видот на металот. Бројот на исфрлени електрони по единица време, со постојан спектрален состав на зрачењето, е пропорционален на светлосниот флукс што се спушта на металната површина.
| Статички карактеристики на германиум фотодиода. |
Феноменот на фотоелектричниот ефект може да се користи и во pn спој на кој се применува обратен напон.
Феноменот на фотоелектричниот ефект се открива со осветлување на цинкова плоча поврзана со шипката на електрометарот.
Феноменот на фотоелектричниот ефект, откриен во 1889 година од А.Г. Столетов, е дека металите (или полупроводниците) испуштаат електрони кога се изложени на светлина. Невозможно е да се објасни фотоелектричниот ефект врз основа на брановата теорија на светлината. Сепак, емисијата на електрони се забележува веднаш по осветлувањето на металот. Покрај тоа, според теоријата на бранови, енергијата Ea на електроните што ги емитува металот треба да биде пропорционална на интензитетот на упадната светлина. Сепак, беше откриено дека Ee не зависи од интензитетот на светлината, туку зависи од нејзината фреквенција, зголемувајќи се со зголемување на v; зголемувањето на интензитетот води само до зголемување на бројот на електрони кои се испуштаат од металот.
Феноменот на фотоелектричниот ефект, откриен од А. Покрај тоа, овој феномен се забележува само ако енергијата на светлосниот квант е поголема од работата што е потребна за отстранување на електрон од површината на дадена супстанција и пренесување на кинетичка енергија на неа.
Феноменот на фотоелектричниот ефект е дека зраците на светлината што паѓаат на кое било тело (без оглед на неговата хемиска природа и физичка состојба) исфрлаат електрони од него.
Феноменот на фотоелектричниот ефект првпат бил откриен во 1819 година од рускиот хемичар Гротус.
Феноменот на фотоелектричниот ефект првпат бил забележан од Херц во 1887 година. Херц открил дека зрачењето на јазот со ултравиолетови зраци го олеснува празнењето.
Суштината на фотоелектричниот ефект е дека кога површината на металите или полупроводниците е осветлена, честичките од зрачната енергија продираат во површинските слоеви на осветленото тело и им даваат дополнителна енергија на неговите електрони. Како резултат на ова, електроните на осветленото тело почнуваат да се движат со големи брзини и ги напуштаат своите нормални орбити на движење. Овој феномен на забрзување на движењето на електроните на осветленото тело под влијание на зрачната енергија се нарекува фотоелектричен ефект.
Во фотоелектричниот ефект, електроните исфрлени од металната површина со зрачење со фреквенција од 2 - 104 Hz се целосно одложени од полето за сопирање при потенцијална разлика од 7 V, а на фреквенција од 4 - 101 Hz - при потенцијална разлика. од 15 В.
Внатрешен фотоелектричен ефектбеше откриен во 1873 година од страна на Американецот В. Смит и Англичанецот Џ. Меј. Тоа е, порано од надворешниот фотоелектричен ефект.
За да го набљудувате внатрешниот фотоелектричен ефект во училишна средина, можете да користите фотодиода (да не се меша со LED) или стар транзистор со метално капаче внимателно отсечено за да дозволи светлината да влезе во полупроводничкиот кристал. Ако го поврзете со исправувач и галванометар, можете да забележите како, дури и на дневна светлина, спроводливоста на кристалот нагло се зголемува. Оваа спроводливост се нарекува фотоспроводливост.
Законите на внатрешниот фотоелектричен ефект се многу посложени од законите на надворешниот и нема да ги разгледаме овде. Сепак, забележуваме дека тие се потпираат на концептите на валентни, електронски нивоа итн., кои ви се познати од хемијата и ни дозволуваат да ја објасниме појавата на фотоелектричниот ефект кај полупроводниците.
Надворешниот фотоелектричен ефект најде примена во технологијата уште во првата половина на 20 век. Ова е, се разбира, гласот на претходно немиот филм. Фотоелементот ви овозможува да го претворите звукот „фотографиран“ на филм во звучен звук. Светлината на обична светилка помина низ звучната лента на филмот, се промени и удри во фотоќелијата (види слика). Колку повеќе светлина поминува низ патеката, толку е погласен звукот од звучникот. Во неживата природа, надворешниот фотоелектричен ефект се манифестира во текот на милиони години на планетарна скала. Моќното сончево зрачење, кое влијае на атомите и молекулите на земјината атмосфера, ги исфрла електроните од нив, односно ги јонизира горните слоеви на атмосферата.
Внатрешниот фотоефект во моментов се користи во технологијата многу почесто од надворешниот. На пример, ја претвора светлината во електрична струја во фотоволтаичните ќелии и огромните соларни панели на вселенските летала. Фотоефектот „работи“ и во специјални уреди чувствителни на светлина, како што се фотоотпорници, фотодиоди, фототранзистори. Благодарение на ова, можете да броите делови на транспортер или автоматски да вклучувате и исклучувате различни механизми (светилници, улично осветлување, автоматско отворање на вратите итн.). Исто така, благодарение на внатрешниот фотоелектричен ефект, можно е да се претворат сликите во електрични сигнали и да се пренесуваат на далечина (телевизија).
Најмасовната примена на фотоелектричниот ефект денес се веќе изградените соларни централи, како и проектите за изградба на нови вакви станици со моќност до неколку стотици мегавати. Експертите проценуваат дека во 2020 година до 20% од светската електрична енергија ќе се произведува преку фотоволтаична конверзија на сончевата енергија на Земјата и во вселената.
(В) 2012. Љукина Татјана Виталиевна (Кемеровски регион, Ленинск-Кузнецки)