Garis kekuatan medan elektrik ialah garisan yang tangennya pada setiap titik bertepatan dengan vektor E. Mengikut arahnya, seseorang boleh menilai di mana cas positif (+) dan negatif (–) yang mencipta medan elektrik terletak. Ketumpatan garisan (bilangan garisan yang menembusi kawasan permukaan unit yang berserenjang dengannya) adalah sama secara berangka dengan modulus vektor E.
Garis kekuatan medan elektrik Garis kekuatan medan elektrik tidak ditutup, ia mempunyai permulaan dan penghujung. Kita boleh mengatakan bahawa medan elektrik mempunyai "sumber" dan "tenggelam" garis medan. Garisan daya bermula pada cas positif (+) (Rajah a) dan berakhir pada cas negatif (–) (Rajah b). Garisan medan tidak bersilang.
Aliran vektor kekuatan medan elektrik Kawasan arbitrari dS. Aliran vektor kekuatan medan elektrik melalui tapak dS: ialah pseudo-vektor, magnitudnya sama dengan dS, dan arahnya bertepatan dengan arah vektor n ke tapak dS. E = constdФ E = N - bilangan garis vektor kekuatan medan elektrik E yang menembusi kawasan dS.
Aliran vektor kekuatan medan elektrik Jika permukaan tidak rata dan medan tidak homogen, maka elemen kecil dS dikenal pasti, yang dianggap rata dan medan dianggap seragam. Fluks vektor kekuatan medan elektrik: Tanda aliran bertepatan dengan tanda cas.
Hukum Gauss (teorem) dalam bentuk kamiran. Sudut pepejal ialah bahagian ruang yang dihadkan oleh permukaan kon. Ukuran sudut pepejal ialah nisbah luas S sfera yang dipotong pada permukaan sfera dengan permukaan kon kepada segi empat sama jejari R sfera itu. 1 steradian ialah sudut pepejal dengan bucu di tengah-tengah sfera, memotong kawasan pada permukaan sfera yang sama dengan luas segi empat sama dengan panjang sisi sama dengan jejari sfera ini.
Teorem Gauss dalam bentuk kamiran Medan elektrik dicipta oleh cas titik +q dalam vakum. Aliran d Ф E yang dicipta oleh caj ini melalui luas tak terhingga dS, jejarinya ialah vektor r. dS n – unjuran kawasan dS pada satah berserenjang dengan vektor r. n ialah vektor unit bagi normal positif ke kawasan dS.
Jika permukaan sewenang-wenang mengelilingi k– cas, maka mengikut prinsip superposisi: Teorem Gauss: untuk medan elektrik dalam vakum, aliran vektor kekuatan medan elektrik melalui permukaan tertutup sewenang-wenangnya adalah sama dengan jumlah algebra bagi cas yang terkandung di dalam permukaan ini dibahagikan dengan ε 0.
Kaedah menggunakan teorem Gauss untuk mengira medan elektrik ialah kaedah kedua untuk menentukan kekuatan medan elektrik E. Teorem Gauss digunakan untuk mencari medan yang dicipta oleh jasad dengan simetri geometri. Kemudian persamaan vektor dikurangkan kepada satu skalar.
Kaedah menggunakan teorem Gauss untuk mengira medan elektrik ialah kaedah kedua untuk menentukan kekuatan medan elektrik E 1) Fluks FE vektor E didapati dengan menentukan fluks. 2) Aliran F E didapati menggunakan teorem Gauss. 3) Daripada keadaan kesamaan aliran, vektor E ditemui.
Contoh penggunaan teorem Gauss 1. Medan benang bercas seragam tak terhingga (silinder) dengan ketumpatan linear τ (τ = dq/dl, C/m). Medan adalah simetri, diarahkan berserenjang dengan benang dan, atas sebab simetri, pada jarak yang sama dari paksi simetri silinder (benang) mempunyai nilai yang sama.
2. Medan sfera bercas seragam jejari R. Medan adalah simetri, garisan keamatan E medan elektrik diarahkan ke arah jejari, dan pada jarak yang sama dari titik O medan mempunyai nilai yang sama. Unit vektor normal n kepada sfera jejari r bertepatan dengan vektor keamatan E. Mari kita rangkul sfera bercas (+q) dengan permukaan sfera tambahan jejari r.
2.Bidang sfera bercas seragam Apabila medan sfera adalah seperti medan cas titik. Pada r 
(σ = dq/dS, C/m2). Medan adalah simetri, vektor E berserenjang dengan satah dengan ketumpatan cas permukaan +σ dan mempunyai nilai yang sama pada jarak yang sama dari satah. 3. Medan satah tak terhingga bercas seragam dengan ketumpatan cas permukaan + σ Sebagai permukaan tertutup, kita mengambil silinder, tapaknya selari dengan satah, dan yang dibahagikan dengan satah bercas kepada dua bahagian yang sama.
Teorem Earnshaw Sistem cas elektrik pegun tidak boleh berada dalam keseimbangan yang stabil. Caj + q akan berada dalam keseimbangan jika, apabila ia bergerak pada jarak dr, daya F bertindak daripada semua cas lain sistem yang terletak di luar permukaan S, mengembalikannya ke kedudukan asalnya. Terdapat sistem cas q 1, q 2, ... q n. Salah satu cas q sistem akan dilindungi oleh permukaan tertutup S. n ialah vektor normal unit ke permukaan S.
Teorem Earnshaw Daya F adalah disebabkan oleh medan E yang dicipta oleh semua cas lain. Medan semua cas luar E mesti diarahkan bertentangan dengan arah vektor anjakan dr, iaitu dari permukaan S ke pusat. Menurut teorem Gauss, jika cas tidak diliputi oleh permukaan tertutup, maka Ф E = 0. Percanggahan membuktikan teorem Earnshaw.
0 mengalir keluar lebih banyak daripada mengalir masuk. Ф 0 mengalir keluar lebih banyak daripada mengalir masuk. F 33 Hukum Gauss dalam bentuk pembezaan Vektor divergence ialah bilangan garis medan per unit isipadu, atau ketumpatan fluks garis medan. Contoh: air mengalir keluar dan mengalir keluar daripada isipadu. Ф > 0 lebih banyak mengalir keluar daripada aliran masuk. Ф 0 mengalir keluar lebih banyak daripada mengalir masuk. Ф 0 mengalir keluar lebih banyak daripada mengalir masuk. Ф 0 mengalir keluar lebih banyak daripada mengalir masuk. Ф 0 mengalir keluar lebih banyak daripada mengalir masuk. Ф title="Hukum Gauss dalam bentuk pembezaan Vektor divergence ialah bilangan garis daya per unit isipadu, atau ketumpatan fluks talian kuasa. Contoh: air mengalir keluar dan mengalir keluar daripada isipadu. Ф > 0 lagi mengalir keluar daripada mengalir masuk. Ф
Mewakili medan elektrostatik menggunakan vektor keamatan pada titik medan yang berbeza adalah sangat menyusahkan, kerana gambar itu ternyata sangat mengelirukan. Faraday mencadangkan kaedah yang lebih mudah dan lebih visual untuk menggambarkan medan elektrostatik menggunakan garis ketegangan atau talian kuasa. Talian kuasa dipanggil lengkung yang tangen pada setiap titik bertepatan dengan arah vektor kekuatan medan (Rajah 1.2). Arah garisan medan bertepatan dengan arah. Garis daya bermula pada cas positif dan berakhir pada cas negatif. Garis medan tidak bersilang, kerana pada setiap titik medan vektor hanya mempunyai satu arah. Medan elektrostatik dianggap seragam jika keamatan pada semua titiknya adalah sama dalam magnitud dan arah. Garisan daya medan sedemikian ialah garis lurus selari dengan vektor keamatan.
Garis medan daya cas titik ialah garis lurus jejari yang timbul daripada cas dan akan ke infiniti jika ia positif (Rajah 1.3a). Jika cas negatif, arah garis medan bertukar menjadi sebaliknya: ia bermula pada infiniti dan berakhir pada cas -q (Rajah 1.3b). Medan cas titik mempunyai simetri pusat.
Rajah.1.3. Garis ketegangan cas titik: a - positif, b - negatif.
Rajah 1.3 menunjukkan bahagian rata medan elektrostatik sistem dua cas yang sama magnitud: a) cas bagi tanda yang sama, b) cas bagi tanda yang berbeza.1. 5. Prinsip superposisi medan elektrostatik.
Tugas utama elektrostatik adalah untuk menentukan magnitud dan arah vektor keamatan pada setiap titik medan, yang dicipta sama ada oleh sistem cas titik pegun atau oleh permukaan bercas bentuk arbitrari. Mari kita pertimbangkan kes pertama, apabila medan dicipta oleh sistem cas q 1, q 2,..., q n. Jika cas ujian q 0 diletakkan di mana-mana titik dalam medan ini, maka daya Coulomb akan bertindak ke atasnya daripada cas q 1, q 2,..., q n. Menurut prinsip kebebasan tindakan daya, dipertimbangkan dalam mekanik, daya paduan adalah sama dengan jumlah vektor mereka
.
Menggunakan formula untuk kekuatan medan elektrostatik, bahagian kiri kesamaan boleh ditulis: , di manakah kekuatan medan yang terhasil dicipta oleh keseluruhan sistem cas pada titik di mana cas ujianq 0 terletak. Sebelah kanan kesaksamaan boleh ditulis dengan sewajarnya 
, di manakah kekuatan medan yang dicipta oleh satu cas q i . Kesaksamaan akan wujud 
. Mengurangkan dengan q 0, kita dapat .
Kekuatan medan elektrostatik sistem cas titik adalah sama dengan jumlah vektor bagi kekuatan medan yang dicipta oleh setiap cas ini secara berasingan. Ini adalah prinsip kebebasan tindakan medan elektrostatik atau prinsip superposisi (tindihan) padang .
Mari kita nyatakan dengan vektor jejari yang dilukis dari titik cas q i ke titik medan yang dikaji. Kekuatan medan di dalamnya daripada cas q i adalah sama dengan 
. Kemudian ketegangan yang terhasil yang dicipta oleh keseluruhan sistem caj adalah sama dengan 
. Formula yang terhasil juga boleh digunakan untuk mengira medan elektrostatik jasad bercas bentuk arbitrari, kerana mana-mana jasad boleh dibahagikan kepada bahagian yang sangat kecil, setiap satunya boleh dianggap sebagai caj titik q i. Kemudian pengiraan pada mana-mana titik dalam ruang akan sama dengan yang di atas.
Mengetahui vektor kekuatan medan elektrostatik pada setiap titiknya, anda boleh mewakili medan ini secara visual menggunakan garis kekuatan medan (garisan vektor E →). Garis tegangan dilukis supaya tangen padanya pada setiap titik bertepatan dengan arah vektor tegangan E → (Rajah 4, a).
Bilangan garisan yang menembusi kawasan unit dS yang berserenjang dengannya dilukis berkadar dengan magnitud vektor E → (Rajah 4, b). Garis medan diberikan arah yang bertepatan dengan arah vektor E →. Gambaran taburan garis ketegangan yang terhasil membolehkan kita menilai konfigurasi medan elektrik yang diberikan pada titik yang berbeza. Garis daya bermula pada cas positif dan berakhir pada cas negatif. Dalam Rajah. Rajah 5 menunjukkan garis ketegangan cas titik (Rajah 5, a, b); sistem dua cas bertentangan (Rajah 5, a b Rajah 4 Rajah 5 c) ialah contoh medan elektrostatik tidak seragam dan dua satah bercas bertentangan selari (Rajah 5, d) ialah contoh medan elektrik homogen .
Teorem Ostrogradsky–Gauss dan aplikasinya.
Marilah kita memperkenalkan kuantiti fizik baharu yang mencirikan medan elektrik - aliran vektor ketegangan medan elektrik. Biarkan terdapat beberapa kawasan yang agak kecil dalam ruang di mana medan elektrik dicipta, di mana keamatan, iaitu, medan elektrostatik adalah seragam. Hasil darab modulus vektor dengan luas dan kosinus sudut antara vektor dan normal kepada luas dipanggil aliran asas vektor tegangan melalui platform (Gamb. 10.7):
di manakah unjuran medan ke arah biasa .
Sekarang mari kita pertimbangkan beberapa permukaan tertutup sewenang-wenangnya. Dalam kes permukaan tertutup, sentiasa pilih luar biasa ke permukaan, iaitu normal yang diarahkan ke luar kawasan.
Jika kita membahagikan permukaan ini kepada kawasan kecil, tentukan aliran asas medan melalui kawasan ini, dan kemudian jumlahnya, maka sebagai hasilnya kita mendapat aliran vektor ketegangan melalui permukaan tertutup (Rajah 10.8):
. (10.9)
 |
| nasi. 10.7 |
 nasi. 10.8 |
Teorem Ostrogradsky-Gauss menyatakan: aliran vektor kekuatan medan elektrostatik melalui permukaan tertutup sewenang-wenangnya adalah berkadar terus dengan jumlah algebra cas percuma yang terletak di dalam permukaan ini:
, (10.10)
di mana jumlah algebra bagi cas percuma terletak di dalam permukaan, ialah ketumpatan isipadu cas percuma yang menduduki isipadu.
Daripada teorem Ostrogradsky-Gauss (10.10), (10.12) ia mengikuti bahawa aliran tidak bergantung pada bentuk permukaan tertutup (sfera, silinder, kubus, dll.), tetapi hanya ditentukan oleh jumlah cas di dalam permukaan ini. .
Menggunakan teorem Ostrogradsky-Gauss, dalam beberapa kes adalah mungkin untuk mengira dengan mudah kekuatan medan elektrik badan bercas jika taburan cas tertentu mempunyai sebarang simetri.
Contoh penggunaan teorem Ostrogradsky-Gauss. Mari kita pertimbangkan masalah pengiraan bidang hollow berdinding nipis silinder panjang jejari bercas seragam (benang bercas tak terhingga nipis). Masalah ini mempunyai simetri paksi. Atas sebab simetri, medan elektrik mesti diarahkan sepanjang jejari. Marilah kita memilih permukaan tertutup dalam bentuk silinder jejari dan panjang sewenang-wenangnya, ditutup pada kedua-dua hujungnya (Rajah 10.9)
A b
). Garis ketegangan dilukis supaya tangen pada setiap titik bertepatan dengan arah vektor tegangan 
(Gamb. 1.4, A).Bilangan garisan yang menembusi kawasan unit dS berserenjang dengannya dilukis berkadar dengan modulus vektor 
(Gamb. 1.4, b).
Garis daya diberikan arah yang bertepatan dengan arah vektor 
. Gambaran taburan garis ketegangan yang terhasil membolehkan kita menilai konfigurasi medan elektrik yang diberikan pada titik yang berbeza. Garis daya bermula pada cas positif dan berakhir pada cas negatif.
Dalam Rajah. Rajah 1.5 menunjukkan garis ketegangan cas titik (Rajah 1.5, A,
b); sistem dua caj bertentangan (Rajah 1.5, V) ialah contoh medan elektrostatik tidak seragam dan dua satah bercas bertentangan selari (Rajah 1.5, G) ialah contoh medan elektrik seragam.
1.5. Pengagihan caj
Dalam sesetengah kes, untuk memudahkan pengiraan matematik, adalah mudah untuk menggantikan taburan sebenar caj diskret titik dengan taburan berterusan rekaan. Apabila beralih kepada pengagihan cas berterusan, konsep ketumpatan cas digunakan - linear , permukaan dan volumetrik , i.e.
(1.12)
dengan dq ialah cas yang diagihkan sewajarnya ke atas unsur panjang 
, unsur permukaan dS dan unsur isipadu dV.
Dengan mengambil kira pengagihan ini, formula (1.11) boleh ditulis dalam bentuk yang berbeza. Sebagai contoh, jika caj diedarkan ke atas isipadu, maka bukannya q i anda perlu menggunakan dq = dV, dan menggantikan simbol jumlah dengan kamiran, maka
.
(1.13)
1.6. Dipol elektrik
Untuk menerangkan fenomena yang berkaitan dengan cas dalam fizik, konsep ini digunakan dipol elektrik.
Sistem dua cas titik bertentangan bersaiz sama, jarak antara yang jauh lebih kecil daripada jarak ke titik ruang yang dikaji, dipanggil dipol elektrik. Mengikut takrifan dipol +q=q= q.
, diarahkan dari negatif ke cas positif. Ciri utama dipol ialah momen dipol elektrik
= q 
.
(1.14)Dengan nilai mutlak
p = q 
.
(1.15)
Dalam SI, momen dipol elektrik diukur dalam coulomb kali satu meter (C m).
Marilah kita mengira potensi dan kekuatan medan elektrik bagi suatu dipol, menganggapnya sebagai titik satu, jika 
r.
Potensi medan elektrik yang dicipta oleh sistem cas titik pada titik sewenang-wenang yang dicirikan oleh vektor jejari 
, kami menulisnya dalam bentuk:
di mana r 1 r 2 r 2 , r 1 r 2 r = 
, kerana 
r; sudut antara vektor jejari 
Dan
(Gamb. 1.6) .
Dengan mengambil kira perkara ini, kami dapat
.
(1.16)
Menggunakan formula yang mengaitkan kecerunan potensi dengan keamatan, kita akan mencari keamatan yang dicipta oleh medan elektrik dipol. Mari kembangkan vektor 
elektrik
medan dipol menjadi dua komponen yang saling berserenjang, i.e. 
(Gamb. 1. 6).
Yang pertama ditentukan oleh pergerakan titik yang dicirikan oleh vektor jejari 
(untuk nilai tetap sudut), iaitu, kita dapati nilai E dengan membezakan (1.81) berkenaan dengan r, i.e.
.
(1.17)
Komponen kedua ditentukan oleh pergerakan titik yang dikaitkan dengan perubahan sudut (untuk r tetap), iaitu E akan ditemui dengan membezakan (1.16) berkenaan dengan : 
,
(1.18)
di mana 
,d 
= rd.
Ketegangan yang terhasil E 2 = E 2 + E 2 atau selepas penggantian 
.
(1.19)
Komen: Pada = 90 o 
,
(1.20)
iaitu, tegangan pada satu titik pada garis lurus yang melalui pusat dipol (iaitu O) dan berserenjang dengan paksi dipol.
Pada = 0 o 
,
(1.21)
iaitu, pada satu titik pada kesinambungan garis lurus yang bertepatan dengan paksi dipol.
Analisis formula (1.19), (1.20), (1.21) menunjukkan bahawa kekuatan medan elektrik suatu dipol berkurangan dengan jarak dalam perkadaran songsang kepada r 3, iaitu, lebih cepat daripada untuk cas titik (berkadar songsang dengan r 2).
Terdapat cara yang sangat mudah untuk menerangkan secara visual medan elektrik. Kaedah ini datang kepada membina rangkaian garisan, dengan bantuan yang mana magnitud dan arah kekuatan medan di pelbagai titik dalam ruang digambarkan.
Mari kita pilih satu titik dalam medan elektrik (Gamb. 31, a) dan lukiskan segmen garis lurus kecil daripadanya supaya arahnya bertepatan dengan arah medan pada titik . Kemudian, dari satu titik segmen ini, kami melukis segmen, arah yang bertepatan dengan arah medan pada titik, dll. Kami mendapat garis putus-putus yang menunjukkan arah mana medan itu pada titik garisan ini.
nasi. 31. a) Garis putus yang menunjukkan arah padang pada empat titik sahaja, b) Garis putus yang menunjukkan arah padang pada enam titik. c) Garis yang menunjukkan arah medan di semua titik. Garis putus-putus menunjukkan arah medan pada titik
Garis putus yang dibina dengan cara ini tidak cukup tepat menentukan arah medan di semua titik. Sememangnya, segmen itu diarahkan tepat di sepanjang medan hanya pada satu titik (dengan pembinaan); tetapi pada satu titik lain pada segmen yang sama medan itu mungkin mempunyai arah yang sedikit berbeza. Pembinaan ini, walau bagaimanapun, akan menyampaikan arah medan dengan lebih tepat lebih dekat mata yang dipilih antara satu sama lain. Dalam Rajah. Dalam Rajah 31b, arah medan digambarkan bukan untuk empat, tetapi untuk enam mata, dan gambar itu lebih tepat. Imej arah medan akan menjadi agak tepat apabila titik putus bergerak lebih rapat bersama selama-lamanya. Dalam kes ini, garis putus bertukar menjadi beberapa lengkung licin (Rajah 31, c). Arah tangen ke garisan ini pada setiap titik bertepatan dengan arah kekuatan medan pada titik ini. Oleh itu, ia biasanya dipanggil garisan medan elektrik. Oleh itu, sebarang garisan yang dilukis secara mental dalam medan, arah tangen yang pada mana-mana titik bertepatan dengan arah kekuatan medan pada titik ini, dipanggil garis medan elektrik.
Daripada dua arah bertentangan yang ditentukan oleh tangen, kami akan sentiasa bersetuju untuk memilih arah yang bertepatan dengan arah daya yang bertindak pada caj positif, dan kami akan menandakan arah ini dalam lukisan dengan anak panah.
Secara umumnya, garisan medan elektrik adalah lengkung. Walau bagaimanapun, terdapat juga garis lurus. Contoh medan elektrik yang diterangkan oleh garis lurus ialah medan cas titik, jauh daripada cas lain (Rajah 32), dan medan bola bercas seragam, juga jauh dari jasad bercas lain (Rajah 33).
nasi. 32. Garis medan bagi satu titik cas positif
nasi. 33. Garisan padang bola bercas seragam
Menggunakan garis medan elektrik, anda bukan sahaja boleh menggambarkan arah medan, tetapi juga mencirikan modulus kekuatan medan. Mari kita pertimbangkan sekali lagi medan caj satu titik (Gamb. 34). Garisan medan ini ialah garis lurus jejari yang menyimpang dari cas ke semua arah. Dari lokasi caj, seperti dari pusat, kami akan membina satu siri sfera. Semua garisan medan yang dilukis oleh kami melalui setiap garisan tersebut. Oleh kerana luas sfera ini meningkat mengikut perkadaran dengan kuasa dua jejari, iaitu, kuasa dua jarak kepada cas, bilangan garisan yang melalui satu unit luas permukaan sfera berkurangan apabila kuasa dua jarak ke caj. Sebaliknya, kita tahu bahawa kekuatan medan elektrik juga berkurangan. Oleh itu, dalam contoh kita, kita boleh menilai kekuatan medan dengan bilangan garis medan yang melalui kawasan unit berserenjang dengan garisan ini.
nasi. 34. Sfera dilukis di sekeliling cas titik positif. Setiap daripada mereka menunjukkan tapak tunggal
Jika caj diambil dua kali lebih besar, maka kekuatan medan di semua titik akan meningkat dengan faktor. Oleh itu, supaya dalam kes ini kita boleh menilai kekuatan medan dengan ketumpatan garis medan, kita bersetuju untuk menarik lebih banyak garisan daripada cas, semakin besar cas. Dengan kaedah pengimejan ini, ketumpatan garis medan boleh digunakan untuk menerangkan secara kuantitatif kekuatan medan. Kami akan mengekalkan kaedah perwakilan ini dalam kes apabila medan tidak dibentuk oleh satu caj tunggal, tetapi mempunyai watak yang lebih kompleks.
Tidak perlu dikatakan bahawa bilangan garisan yang kita lukis melalui permukaan unit untuk menggambarkan medan dengan intensiti tertentu bergantung pada kesewenang-wenangan kita. Ia hanya perlu apabila menggambarkan kawasan yang berbeza dalam medan yang sama atau apabila menggambarkan beberapa medan berbanding antara satu sama lain, ketumpatan garisan yang digunakan untuk menggambarkan medan yang kekuatannya sama dengan perpaduan harus dipelihara.
Dalam lukisan (contohnya, dalam Rajah 35) adalah mungkin untuk menggambarkan bukan pengedaran garis medan di ruang angkasa, tetapi hanya keratan rentas gambar pengedaran ini oleh satah lukisan, yang akan memungkinkannya. untuk mendapatkan apa yang dipanggil "peta elektrik". Peta sedemikian memberikan gambaran visual tentang cara medan tertentu diedarkan di angkasa. Di mana kekuatan medan tinggi, garisan dilukis dengan padat;
nasi. 35. Garis medan antara plat bercas bertentangan. Kekuatan medan: a) minimum – ketumpatan garis medan adalah minimum; 6) sederhana - ketumpatan garis medan adalah purata; c) terbesar - ketumpatan garis medan adalah maksimum
Medan yang kekuatannya pada semua titik adalah sama dalam magnitud dan arah dipanggil homogen. Garis medan homogen ialah garis lurus selari. Dalam lukisan, medan homogen juga akan diwakili oleh satu siri garis lurus selari dan sama jarak, semakin tumpat semakin kuat medan yang diwakilinya (Rajah 35).
Perhatikan bahawa rantai yang dibentuk oleh butiran dalam eksperimen dalam § 13 mempunyai bentuk yang sama dengan garis medan. Ini adalah semula jadi, kerana setiap butiran memanjang terletak dalam arah kekuatan medan pada titik yang sepadan. Oleh itu Rajah. 26 dan 27 adalah seperti peta garis medan elektrik antara plat selari dan berhampiran dua bola bercas. Menggunakan badan pelbagai bentuk, dengan bantuan eksperimen sedemikian adalah mungkin untuk mencari corak pengedaran garis medan elektrik untuk pelbagai medan dengan mudah.