Mari kita gantungkan bekas kartrij yang telah dicas pada benang dan bawakan batang kaca elektrik kepadanya. Walaupun tanpa sentuhan langsung, lengan pada benang menyimpang dari kedudukan menegak, tertarik pada kayu (Rajah 13).
Badan yang dicas, seperti yang kita lihat, dapat berinteraksi antara satu sama lain pada jarak jauh. Bagaimanakah tindakan dihantar dari satu badan ini ke badan yang lain? Mungkin ini semua tentang udara antara mereka? Mari kita ketahui ini melalui pengalaman.
Mari letakkan elektroskop bercas (dengan cermin mata ditanggalkan) di bawah loceng pam udara, dan kemudian pam keluar udara dari bawahnya. Kita akan melihat bahawa dalam ruang tanpa udara daun elektroskop masih akan menolak satu sama lain (Rajah 14). Ini bermakna udara tidak mengambil bahagian dalam penghantaran interaksi elektrik. Kemudian dengan cara apakah interaksi badan bercas berlaku? Jawapan kepada soalan ini diberikan dalam karya mereka oleh saintis Inggeris M. Faraday (1791-1867) dan J. Maxwell (1831-1879).
Menurut ajaran Faraday dan Maxwell, ruang yang mengelilingi jasad bercas berbeza dengan ruang di sekeliling jasad tidak berelektrik. Terdapat medan elektrik di sekeliling badan bercas. Dengan bantuan bidang ini, interaksi elektrik dijalankan.
Medan elektrik ialah sejenis jirim yang istimewa, berbeza daripada jirim dan wujud di sekeliling mana-mana badan bercas.
Tidak mustahil untuk melihat atau menyentuhnya. Kewujudan medan elektrik hanya boleh dinilai dengan tindakannya.
Eksperimen mudah membolehkan kita untuk menubuhkan sifat asas medan elektrik.
1. Medan elektrik badan bercas bertindak dengan sedikit daya pada mana-mana jasad bercas lain yang terdapat dalam medan ini.
Ini dibuktikan oleh semua eksperimen mengenai interaksi badan bercas. Jadi, sebagai contoh, lengan bercas yang mendapati dirinya berada dalam medan elektrik kayu elektrik (lihat Rajah 13) telah tertakluk kepada daya tarikan ke arahnya.
2. Berhampiran badan bercas, medan yang mereka cipta lebih kuat, dan lebih jauh ia lebih lemah.
Untuk mengesahkan ini, mari kita kembali kepada percubaan dengan bekas kartrij yang dicas (lihat Rajah 13). Mari kita mula mendekatkan dirian dengan bekas kartrij ke batang yang dimuatkan. Kita akan melihat bahawa apabila lengan menghampiri kayu, sudut sisihan benang dari menegak akan menjadi lebih besar dan lebih besar (Rajah 15). Peningkatan sudut ini menunjukkan bahawa semakin dekat lengan dengan sumber medan elektrik (rod elektrik), semakin besar daya medan ini bertindak ke atasnya. Ini bermakna bahawa berhampiran badan bercas medan yang dihasilkannya adalah lebih kuat daripada pada jarak jauh. 
Perlu diingat bahawa bukan sahaja kayu bercas bertindak pada lengan bercas dengan medan elektriknya, tetapi juga lengan, seterusnya, bertindak pada kayu dengan medan elektriknya. Dalam tindakan bersama ini antara satu sama lain bahawa interaksi elektrik badan bercas ditunjukkan.
Medan elektrik juga menunjukkan dirinya dalam eksperimen dengan dielektrik. Apabila dielektrik berada dalam medan elektrik, bahagian molekulnya yang bercas positif (nukleus atom) dialihkan ke satu arah di bawah pengaruh medan, dan bahagian yang bercas negatif (elektron) dialihkan ke arah yang lain. Fenomena ini dipanggil polarisasi dielektrik. Ia adalah polarisasi yang menerangkan eksperimen paling mudah mengenai tarikan kepingan kertas ringan oleh badan elektrik. Potongan ini biasanya neutral. Walau bagaimanapun, dalam medan elektrik badan berelektrik (contohnya, rod kaca), ia menjadi terpolarisasi. Pada permukaan kepingan yang lebih dekat dengan kayu, satu cas kelihatan bertentangan dalam tanda dengan cas kayu. Interaksi dengannya membawa kepada tarikan kepingan kertas ke badan elektrik.
Daya yang medan elektrik bertindak ke atas jasad bercas (atau zarah) dipanggil daya elektrik:
F el - daya elektrik.
Di bawah pengaruh daya ini, zarah yang terperangkap dalam medan elektrik memperoleh pecutan a, yang boleh ditentukan menggunakan hukum kedua Newton:
a = F el / m (6.1)
di mana m ialah jisim zarah tertentu.
Sejak zaman Faraday, sudah menjadi kebiasaan untuk menggunakan garis medan untuk mewakili medan elektrik secara grafik.
Ini adalah garisan yang menunjukkan arah daya yang bertindak dalam medan ini pada zarah bercas positif yang diletakkan di dalamnya. Garis medan yang dicipta oleh jasad bercas positif ditunjukkan dalam Rajah 16, a. Rajah 16, b menunjukkan garis medan yang dicipta oleh jasad bercas negatif. 
Gambar yang sama boleh diperhatikan menggunakan peranti mudah yang dipanggil plume elektrik. Setelah mengecasnya, kita akan melihat bagaimana semua jalur kertasnya akan tersebar dalam arah yang berbeza dan akan terletak di sepanjang garisan medan elektrik (Rajah 17).
Apabila zarah bercas memasuki medan elektrik, kelajuannya dalam medan ini boleh meningkat atau berkurangan. Jika cas zarah q>0, maka apabila bergerak di sepanjang garis daya ia akan memecut, dan apabila bergerak ke arah yang bertentangan ia akan menjadi perlahan. Jika cas zarah q< 0, то все будет наоборот ее скорость будет уменьшаться при движении в направлении силовых линий и увеличиваться при движении в противоположном направлении.
1. Apakah medan elektrik? 2. Bagaimanakah medan berbeza daripada jirim? 3. Senaraikan sifat utama medan elektrik. 4. Apakah yang ditunjukkan oleh garisan medan elektrik? 5. Bagaimanakah pecutan zarah bercas yang bergerak dalam medan elektrik ditemui? 6. Dalam kes apakah medan elektrik meningkatkan kelajuan zarah dan dalam kes apakah ia mengurangkannya? 7. Mengapakah kepingan kertas neutral tertarik kepada jasad elektrik? 8. Terangkan mengapa, selepas mengecas sultan elektrik, jalur kertasnya menyimpang ke arah yang berbeza.
Tugas eksperimen. Letrikkan sikat pada rambut anda, kemudian sentuh pada sekeping kecil bulu kapas (gebu). Apakah yang akan berlaku kepada bulu kapas? Goncang bulu dari sikat dan, apabila ia berada di udara, buat ia terapung pada ketinggian yang sama dengan meletakkan sikat elektrik dari bawah pada jarak tertentu. Mengapa gebu berhenti jatuh? Apa yang akan membuatkan dia di udara?
Medan elektrik timbul di sekeliling cas atau jasad bercas di angkasa. Dalam bidang ini, sebarang cas dipengaruhi oleh daya Coulomb elektrostatik. Medan ialah satu bentuk jirim yang menghantar interaksi daya antara jasad makroskopik atau zarah yang membentuk bahan itu. Dalam medan elektrostatik, interaksi daya jasad bercas berlaku. Medan elektrostatik ialah medan elektrik pegun dan merupakan kes khas medan elektrik yang dicipta oleh cas pegun.
Medan elektrik dicirikan pada setiap titik di angkasa dengan dua ciri: daya - vektor keamatan elektrik dan tenaga - potensi, yang merupakan kuantiti skalar. Kekuatan titik tertentu medan elektrik ialah kuantiti fizik vektor yang sama secara berangka dan bertepatan dalam arah dengan daya yang bertindak dari medan pada cas positif unit yang diletakkan pada titik medan yang dimaksudkan:
Garis medan elektrik ialah garis yang tangennya pada setiap titik menentukan arah vektor keamatan bagi titik-titik medan elektrik yang sepadan. Bilangan garis medan yang melalui satu unit luas normal kepada garisan ini adalah sama secara berangka dengan magnitud vektor kekuatan medan elektrik di tengah kawasan ini. Garis kekuatan medan elektrostatik bermula pada cas positif dan pergi ke infiniti untuk medan yang dicipta oleh cas ini. Untuk medan yang dicipta oleh cas negatif, garis daya datang dari infiniti ke cas.
Keupayaan medan elektrostatik pada titik tertentu ialah kuantiti skalar yang secara berangka sama dengan tenaga keupayaan bagi cas positif unit yang diletakkan pada titik medan tertentu:
Kerja yang dilakukan oleh daya medan elektrostatik apabila menggerakkan satu titik cas elektrik adalah sama dengan hasil darab cas ini dan beza keupayaan antara titik permulaan dan akhir laluan:
di mana dan adalah potensi titik awal dan akhir medan apabila cas bergerak.
Ketegangan berkaitan dengan potensi medan elektrostatik dengan hubungan:
Kecerunan potensi menunjukkan arah perubahan potensi terpantas apabila bergerak dalam arah yang berserenjang dengan permukaan yang mempunyai potensi yang sama.
Kekuatan medan secara berangka sama dengan perubahan potensi per unit panjang , diukur dalam arah yang berserenjang dengan permukaan potensi yang sama, dan diarahkan ke arah penurunannya (tanda tolak):
Lokasi geometri titik medan elektrik yang potensinya sama dipanggil permukaan ekuipotensi atau permukaan yang mempunyai potensi yang sama. Vektor keamatan setiap titik medan elektrik adalah normal kepada permukaan ekuipotensi yang dilukis melalui titik ini. Dalam Rajah. 1 secara grafik menunjukkan medan elektrik yang terbentuk oleh cas titik positif dan satah bercas negatif R.
Garis pepejal ialah permukaan yang sama dengan potensi , , dsb., garis putus-putus ialah garis medan, arahnya ditunjukkan oleh anak panah.
Seperti yang anda ketahui, ciri ciri konduktor ialah ia sentiasa mengandungi sejumlah besar pembawa cas mudah alih, iaitu elektron atau ion bebas.
Di dalam konduktor, pembawa caj ini, secara amnya, bergerak secara huru-hara. Walau bagaimanapun, jika terdapat medan elektrik dalam konduktor, maka pergerakan huru-hara pembawa ditindih oleh pergerakan tertib mereka ke arah tindakan daya elektrik. Pergerakan terarah pembawa cas mudah alih dalam konduktor di bawah pengaruh medan sentiasa berlaku sedemikian rupa sehingga medan di dalam konduktor menjadi lemah. Oleh kerana bilangan pembawa cas mudah alih dalam konduktor adalah besar (logam mengandungi kira-kira elektron bebas), pergerakannya di bawah pengaruh medan berlaku sehingga medan di dalam konduktor hilang sepenuhnya. Mari kita ketahui dengan lebih terperinci bagaimana ini berlaku.
Biarkan konduktor logam, yang terdiri daripada dua bahagian yang ditekan rapat antara satu sama lain, diletakkan dalam medan elektrik luar E (Rajah 15.13). Elektron bebas dalam konduktor ini digerakkan oleh daya medan yang diarahkan ke kiri, iaitu, bertentangan dengan vektor kekuatan medan. (Terangkan mengapa.) Akibat daripada anjakan elektron di bawah pengaruh daya ini, lebihan cas positif muncul di hujung kanan konduktor, dan lebihan elektron di hujung kiri. Oleh itu, medan dalaman (medan caj tersesar) timbul di antara hujung konduktor, yang dalam Rajah. 15.13 ditunjukkan dengan garis putus-putus. Dalam
konduktor, medan ini diarahkan ke arah luar dan setiap elektron bebas yang tinggal di dalam konduktor bertindak dengan daya yang diarahkan ke kanan.
Pada mulanya, daya lebih besar daripada daya dan paduannya diarahkan ke kiri. Oleh itu, elektron di dalam konduktor terus beralih ke kiri, dan medan dalaman secara beransur-ansur meningkat. Apabila agak banyak elektron bebas terkumpul di hujung kiri konduktor (ia masih membentuk pecahan yang tidak ketara daripada jumlah bilangannya), daya akan menjadi sama dengan daya dan paduannya akan sama dengan sifar. Selepas ini, elektron bebas yang tinggal di dalam konduktor akan bergerak hanya secara huru-hara. Ini bermakna bahawa kekuatan medan di dalam konduktor adalah sifar, iaitu medan di dalam konduktor telah hilang.
Jadi, apabila konduktor memasuki medan elektrik, ia menjadi elektrik supaya cas positif muncul pada satu hujung, dan cas negatif dengan magnitud yang sama muncul di hujung yang lain. Elektrifikasi ini dipanggil aruhan elektrostatik atau elektrifikasi melalui pengaruh. Ambil perhatian bahawa dalam kes ini hanya caj konduktor sendiri diagihkan semula. Oleh itu, jika konduktor sedemikian dikeluarkan dari medan, cas positif dan negatifnya sekali lagi akan diagihkan secara sama rata ke seluruh isipadu konduktor dan semua bahagiannya akan menjadi neutral elektrik.
Adalah mudah untuk mengesahkan bahawa pada hujung bertentangan konduktor yang dielektrik oleh pengaruh, sememangnya terdapat jumlah cas yang sama bagi tanda bertentangan. Mari bahagikan konduktor ini kepada dua bahagian (Rajah 15.13) dan kemudian keluarkannya dari medan. Dengan menyambungkan setiap bahagian konduktor ke elektroskop yang berasingan, kami akan memastikan ia dicas. (Fikirkan tentang bagaimana anda boleh menunjukkan bahawa caj ini mempunyai tanda yang bertentangan.) Jika kami menyambung semula kedua-dua bahagian supaya ia membentuk satu konduktor, kami akan mendapati bahawa caj tersebut dibatalkan. Ini bermakna sebelum penyambungan, caj pada kedua-dua bahagian konduktor adalah sama dalam magnitud dan bertentangan dalam tanda.
Masa semasa konduktor dielektrik oleh pengaruh adalah sangat singkat sehingga baki cas pada konduktor berlaku hampir serta-merta. Dalam kes ini, ketegangan, dan oleh itu perbezaan potensi di dalam konduktor, menjadi sifar di mana-mana. Kemudian untuk mana-mana dua titik di dalam konduktor hubungannya adalah benar
Akibatnya, apabila cas pada konduktor berada dalam keseimbangan, potensi semua titiknya adalah sama. Ini juga terpakai kepada konduktor yang dielektrik melalui sentuhan dengan badan bercas. Mari kita ambil bola pengalir dan letakkan cas pada titik M pada permukaannya (Rajah 15.14). Kemudian medan muncul dalam konduktor untuk masa yang singkat, dan lebihan cas muncul di titik M. Di bawah pengaruh kuasa bidang ini
caj diagihkan sama rata ke atas seluruh permukaan bola, yang membawa kepada kehilangan medan di dalam konduktor.
Jadi, tidak kira bagaimana konduktor dielektrik, apabila cas berada dalam keseimbangan, tiada medan di dalam konduktor, dan potensi semua titik konduktor adalah sama (kedua-dua di dalam dan di permukaan konduktor). Pada masa yang sama, medan di luar konduktor elektrik, sudah tentu, wujud, dan garis keamatannya adalah normal (berserenjang) dengan permukaan konduktor. Hal ini dapat dilihat dari dalil berikut. Jika garis tegangan berada di suatu tempat condong ke permukaan konduktor (Rajah 15.15), maka daya yang bertindak pada cas pada titik ini pada permukaan boleh diuraikan menjadi komponen Kemudian, di bawah pengaruh daya yang diarahkan di sepanjang permukaan , cas akan bergerak di sepanjang permukaan konduktor, yang sepatutnya tiada keseimbangan cas. Akibatnya, apabila cas pada konduktor berada dalam keseimbangan, permukaannya ialah permukaan ekuipotensi.
Jika tiada medan di dalam konduktor bercas, maka ketumpatan isipadu cas di dalamnya (jumlah elektrik per unit isipadu) mestilah sifar di mana-mana.
Sesungguhnya, jika terdapat cas dalam mana-mana isipadu kecil konduktor, maka medan elektrik akan wujud di sekitar isipadu ini.
Dalam teori medan telah dibuktikan bahawa pada keseimbangan, semua lebihan cas konduktor elektrik terletak di permukaannya. Ini bermakna keseluruhan bahagian dalam konduktor ini boleh ditanggalkan dan tiada apa yang akan berubah dalam susunan cas pada permukaannya. Sebagai contoh, jika dua bola logam bersendirian yang sama saiz, satu daripadanya pepejal dan satu lagi berongga, sama-sama dielektrik, maka medan di sekeliling bola itu akan sama. M. Faraday adalah orang pertama yang membuktikan ini secara eksperimen.
Jadi, jika konduktor berongga diletakkan dalam medan elektrik atau dielektrik melalui sentuhan dengan badan bercas, maka
Apabila cas berada dalam keseimbangan, medan di dalam rongga tidak akan wujud. Perlindungan elektrostatik adalah berdasarkan ini. Jika mana-mana peranti diletakkan dalam bekas logam, maka medan elektrik luaran tidak akan menembusi dalam kes, iaitu, operasi dan bacaan peranti sedemikian tidak akan bergantung pada kehadiran dan perubahan medan elektrik luaran.
Sekarang mari kita ketahui bagaimana cas terletak pada permukaan luar konduktor. Mari kita ambil jejaring logam pada dua pemegang penebat, di mana daun kertas dilekatkan (Rajah 15.16). Jika anda mengecas mesh dan kemudian meregangkannya (Gamb. 15.16, a), daun di kedua-dua belah mata akan terpisah. Jika anda membengkokkan jejaring ke dalam gelang, maka hanya daun di bahagian luar jejaring akan terpesong (Rajah 15.16, b). Dengan memberikan jejaring selekoh yang berbeza, anda boleh memastikan bahawa caj terletak hanya pada bahagian cembung permukaan, dan di tempat yang permukaannya lebih melengkung (jejari kelengkungan yang lebih kecil), lebih banyak cas terkumpul.
Jadi, cas diagihkan sama rata hanya pada permukaan konduktor sfera. Dengan bentuk konduktor yang sewenang-wenangnya, ketumpatan cas permukaan dan, oleh itu, kekuatan medan berhampiran permukaan konduktor adalah lebih besar di mana kelengkungan permukaan lebih besar. Ketumpatan cas adalah tinggi terutamanya pada protrusi dan pada hujung konduktor (Rajah 15.17). Ini boleh disahkan dengan menyentuh pelbagai titik konduktor elektrik dengan probe dan kemudian menyentuh elektroskop. Konduktor elektrik yang mempunyai mata atau dilengkapi dengan titik dengan cepat kehilangan casnya. Oleh itu, konduktor di mana caj mesti dikekalkan untuk masa yang lama tidak sepatutnya mempunyai mata tajam.
(Fikirkan tentang mengapa rod elektroskop berakhir dengan bola.)
Medan elektrik adalah salah satu konsep teori yang menerangkan fenomena interaksi antara jasad bercas. Bahan itu tidak boleh disentuh, tetapi kewujudannya boleh dibuktikan, yang dilakukan dalam beratus-ratus eksperimen semula jadi.
Interaksi badan bercas
Kita sudah biasa menganggap teori lapuk sebagai utopia, namun ahli sains sama sekali tidak bodoh. Hari ini, doktrin bendalir elektrik Franklin kedengaran lucu; ahli fizik terkemuka Apinus menumpukan seluruh risalah kepadanya. Undang-undang Coulomb ditemui secara eksperimen berdasarkan neraca kilasan Georg Ohm menggunakan kaedah yang sama untuk mendapatkan undang-undang yang terkenal. Tetapi apa yang ada di sebalik semua ini?
Kita mesti mengakui bahawa medan elektrik hanyalah teori lain, tidak lebih rendah daripada cecair Franklin. Hari ini dua fakta diketahui tentang bahan:
Fakta yang dinyatakan meletakkan asas kepada pemahaman moden tentang interaksi dalam alam semula jadi dan bertindak sebagai sokongan untuk teori interaksi jarak dekat. Di samping itu, saintis telah mengemukakan andaian lain tentang intipati fenomena yang diperhatikan. Teori tindakan jarak dekat membayangkan pengagihan serta-merta daya tanpa penyertaan eter. Oleh kerana fenomena lebih sukar untuk dirasai daripada medan elektrik, ramai ahli falsafah telah menggelarkan pandangan tersebut sebagai idealistik. Di negara kita, mereka berjaya dikritik oleh kerajaan Soviet, kerana, seperti yang diketahui, Bolshevik tidak menyukai Tuhan, dan pada setiap peluang mereka mematuk idea tentang kewujudan sesuatu "bergantung pada idea dan idea kita. tindakan” (dalam masa yang sama mengkaji kuasa besar Juna).
Franklin menjelaskan caj positif dan negatif badan oleh lebihan dan kekurangan cecair elektrik.
Ciri-ciri medan elektrik
Medan elektrik diterangkan oleh kuantiti vektor - keamatan. Anak panah yang arahnya bertepatan dengan daya yang bertindak pada satu titik pada cas positif unit, yang panjangnya adalah berkadar dengan magnitud daya. Ahli fizik mendapati ia mudah untuk menggunakan potensi. Kuantiti adalah skalar; lebih mudah untuk membayangkannya menggunakan contoh suhu: pada setiap titik dalam ruang terdapat nilai tertentu. Keupayaan elektrik merujuk kepada kerja yang dilakukan untuk memindahkan cas unit dari titik potensi sifar ke titik tertentu.
Medan yang diterangkan dalam cara di atas dipanggil irrotational. Kadang-kadang dipanggil potensi. Fungsi potensi medan elektrik adalah berterusan dan berubah dengan lancar mengikut keluasan ruang. Akibatnya, kami memilih titik yang mempunyai potensi yang sama untuk melipat permukaan. Untuk cas unit, sfera: lebih jauh objek, medan lebih lemah (hukum Coulomb). Permukaan dipanggil equipotential.
Untuk memahami persamaan Maxwell, fahami beberapa ciri medan vektor:
- Kecerunan potensi elektrik ialah vektor yang arahnya bertepatan dengan pertumbuhan terpantas parameter medan. Lebih cepat nilai berubah, lebih besar nilainya. Kecerunan diarahkan daripada nilai potensi yang lebih kecil kepada nilai yang lebih besar:
- Kecerunan adalah berserenjang dengan permukaan ekuipotensi.
- Semakin besar kecerunan, semakin dekat lokasi permukaan yang sama yang berbeza antara satu sama lain dengan nilai potensi medan elektrik tertentu.
- Kecerunan berpotensi, diambil dengan tanda yang bertentangan, ialah kekuatan medan elektrik.
Potensi elektrik. Kecerunan "mendaki bukit"
- Divergence ialah kuantiti skalar yang dikira untuk vektor kekuatan medan elektrik. Ia adalah analog kepada kecerunan (untuk vektor), menunjukkan kadar perubahan nilai. Keperluan untuk memperkenalkan ciri tambahan: medan vektor tidak mempunyai kecerunan. Oleh itu, penerangan memerlukan analog tertentu - perbezaan. Parameter dalam tatatanda matematik adalah serupa dengan kecerunan, dilambangkan dengan huruf Yunani nabla, dan digunakan untuk kuantiti vektor.
- Rotor medan vektor dipanggil pusaran. Secara fizikal, nilai adalah sifar apabila parameter berubah secara seragam. Jika pemutar bukan sifar, selekoh talian tertutup berlaku. Mengikut definisi, medan potensi cas titik tidak mempunyai pusaran. Garis ketegangan dalam kes ini tidak semestinya lurus. Mereka hanya berubah dengan lancar, tanpa membentuk pusaran. Medan dengan rotor bukan sifar sering dipanggil solenoidal. Sinonim sering digunakan - pusaran.
- Jumlah fluks vektor diwakili oleh kamiran permukaan hasil darab kekuatan medan elektrik dan kawasan asas. Had magnitud apabila kapasitans badan cenderung kepada sifar mewakili perbezaan medan. Konsep had dipelajari di sekolah menengah, pelajar boleh mendapatkan sedikit idea tentang subjek perbincangan.
Persamaan Maxwell menerangkan medan elektrik yang berubah-ubah masa dan menunjukkan bahawa dalam kes sedemikian gelombang timbul. Secara amnya diterima bahawa salah satu formula menunjukkan ketiadaan cas magnet terpencil (kutub) dalam alam semula jadi. Kadang-kadang dalam kesusasteraan kita menjumpai pengendali khas - Laplacian. Ditandakan sebagai kuasa dua nabla, dikira untuk kuantiti vektor, diwakili oleh perbezaan kecerunan medan.
Dengan menggunakan kuantiti ini, ahli matematik dan fizik mengira medan elektrik dan magnet. Sebagai contoh, ia telah dibuktikan: hanya medan irotasi (cas mata) boleh mempunyai potensi skalar. Aksiom lain telah dicipta. Medan pusaran pemutar tidak mempunyai perbezaan.
Kita boleh dengan mudah menggunakan aksiom tersebut sebagai asas untuk menerangkan proses yang berlaku dalam peranti sedia ada sebenar. Anti-graviti, gerakan berterusan akan menjadi bantuan yang baik kepada ekonomi. Jika tiada siapa yang berjaya mempraktikkan teori Einstein, pencapaian Nikola Tesla sedang dikaji oleh peminat. Tiada pemutar atau perbezaan.
Sejarah Ringkas Perkembangan Medan Elektrik
Perumusan teori itu diikuti oleh banyak karya mengenai aplikasi medan elektrik dan elektromagnet dalam amalan, yang paling terkenal di Rusia dianggap sebagai pengalaman Popov dalam menghantar maklumat melalui udara. Beberapa persoalan telah timbul. Teori harmoni Maxwell tidak berkuasa untuk menerangkan fenomena yang diperhatikan semasa laluan gelombang elektromagnet melalui media terion. Planck membuat hipotesis bahawa tenaga sinaran dipancarkan dalam bahagian yang diukur, kemudiannya dipanggil quanta. Belauan elektron individu, yang ditunjukkan dalam bahasa Inggeris di YouTube, ditemui pada tahun 1949 oleh ahli fizik Soviet. Zarah itu secara serentak mempamerkan sifat gelombang.
Ini memberitahu kita: idea moden medan elektrik yang berterusan dan berubah-ubah adalah jauh dari sempurna. Ramai orang mengenali Einstein, tetapi tidak berdaya untuk menjelaskan apa yang ditemui oleh ahli fizik itu. Teori relativiti 1915 menghubungkan medan elektrik, magnet dan graviti. Benar, tiada formula dibentangkan dalam bentuk undang-undang. Hari ini diketahui: terdapat zarah yang bergerak lebih cepat daripada penyebaran cahaya. Satu lagi batu di taman.
Sistem unit sentiasa berubah. GHS yang diperkenalkan pada mulanya, berdasarkan karya Gauss, tidak mudah. Huruf pertama menunjukkan unit asas: sentimeter, gram, kedua. Kuantiti elektromagnet telah ditambah kepada GHS pada tahun 1874 oleh Maxwell dan Thomson. USSR mula menggunakan ISS (meter, kilogram, saat) pada tahun 1948. Pengenalan sistem SI (GOST 9867) pada 60-an abad ke-20, di mana kekuatan medan elektrik diukur dalam V/m, menamatkan pertempuran.
Menggunakan medan elektrik
Caj elektrik terkumpul dalam kapasitor. Akibatnya, medan terbentuk di antara plat. Oleh kerana kapasitansi secara langsung bergantung pada magnitud vektor voltan, untuk meningkatkan parameter, ruang diisi dengan dielektrik.
Secara tidak langsung, medan elektrik digunakan oleh tiub gambar dan candelier Chizhevsky, potensi grid mengawal pergerakan rasuk tiub elektron. Walaupun kekurangan teori yang koheren, kesan medan elektrik mendasari banyak imej.