ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳು

ಚಂಡಮಾರುತವು ಯಾವಾಗಲೂ ಸಮುದ್ರದ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಸೀಮಿತ ಭಾಗವನ್ನು ಆವರಿಸುತ್ತದೆ. ಗಾಳಿಯು ಬಲಗೊಳ್ಳುತ್ತಿದ್ದಂತೆ, ಅದರ ಕ್ರಿಯೆಯ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ಅಲೆಗಳು ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಬೆಳೆಯುತ್ತವೆ. ಗಾಳಿಯು ಸ್ವತಃ ಸ್ಥಾಪಿಸಿದ ಸ್ವಲ್ಪ ಸಮಯದ ನಂತರ, ಅಲೆಗಳು ಸಂಖ್ಯಾಶಾಸ್ತ್ರೀಯವಾಗಿ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ಇದರರ್ಥ ಅಲೆಗಳ ಸರಾಸರಿ ಎತ್ತರ, ಅವುಗಳ ಸರಾಸರಿ ಉದ್ದ ಮತ್ತು ಸರಾಸರಿ ಅವಧಿ ಬದಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಗಾಳಿಯ ಕ್ರಿಯೆಯ ವಲಯದಲ್ಲಿ ನೀರಿನ ಮೇಲ್ಮೈಯ ತತ್ಕ್ಷಣದ ಸ್ಥಿತಿಗಳು ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿ ಕಂಡುಬರುತ್ತವೆ. ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಕ್ಷಣದಲ್ಲಿ, ಈ ಮೇಲ್ಮೈಯು ವಿವಿಧ ಎತ್ತರಗಳು ಮತ್ತು ಸಮತಲ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯ ಊತಗಳು, ತಗ್ಗುಗಳು ಮತ್ತು ಬೆಟ್ಟಗಳ ಸಂಕೀರ್ಣ, ಅವ್ಯವಸ್ಥೆಯ ಪರ್ಯಾಯವಾಗಿದೆ. ನಂತರದ ಕ್ಷಣಗಳಿಗೆ ಚಲಿಸುವಾಗ, ನೀರಿನ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಜ್ಯಾಮಿತಿಯು ಯಾದೃಚ್ಛಿಕ, ಅನಿರೀಕ್ಷಿತ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. ಮೇಲಿನ ದೃಷ್ಟಿಯಲ್ಲಿ, ಗಾಳಿಯ ಮೂಲಕ ತಮ್ಮ ಪೀಳಿಗೆಯ ವಲಯದಲ್ಲಿ ಅಲೆಗಳ ಅಧ್ಯಯನಕ್ಕೆ ಸಂಖ್ಯಾಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ವಿಧಾನ ಮಾತ್ರ ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತದೆ. ಸಂಭವನೀಯತೆ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ವಿಧಾನಗಳು ಮತ್ತು ಹಲವಾರು ಅವಲೋಕನಗಳು ಈ ಹಾದಿಯಲ್ಲಿ ಹಲವಾರು ಉಪಯುಕ್ತ ಫಲಿತಾಂಶಗಳನ್ನು ಪಡೆಯಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸಿತು. ತರಂಗ ಎತ್ತರಗಳ ಸಂಭವನೀಯತೆಯ ವಿತರಣೆಯು ರೇಲೀ ವಿತರಣಾ ಕಾರ್ಯವನ್ನು ಅನುಸರಿಸಲು ಕಂಡುಬಂದಿದೆ. ಇದರ ಅವಿಭಾಜ್ಯ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ ಸೂತ್ರವಾಗಿದೆ

ಎಲ್ಲಿ: h w -ಮೀರದ ಸಂಭವನೀಯತೆಯೊಂದಿಗೆ ತರಂಗ ಎತ್ತರ ಎಫ್;

h w 0 -ಸರಾಸರಿ ತರಂಗ ಎತ್ತರ.

ಘಾತ ಮೀಆಳವಾದ ನೀರಿನಲ್ಲಿ 4 ರಿಂದ ಆಳವಿಲ್ಲದ ನೀರಿನಲ್ಲಿ 2 ವರೆಗೆ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸರಾಸರಿ ತರಂಗ ಎತ್ತರ h w 0ತರಂಗ ಶಕ್ತಿಯ ಸಮತೋಲನದ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ ಹೆಚ್ಚುವರಿ ಸಂಬಂಧಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಬಹುದು. ಅವಲೋಕನಗಳ ಪ್ರಕಾರ, ಚಂಡಮಾರುತದ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸಮುದ್ರದ ಅಲೆಗಳ ಎತ್ತರವು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ 10 ಮೀ ಮೀರುತ್ತದೆ, ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಅಲೆಗಳು 20-25 ಮೀ ಎತ್ತರವನ್ನು ತಲುಪಬಹುದು.

ಸಮಯ ಟಿ, ಈ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಅಲೆಯು ಅದರ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ ಎಲ್, ಅಲೆಯ ಅವಧಿ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಗಾಳಿಯ ಮೂಲಕ ಅವುಗಳ ಪೀಳಿಗೆಯ ವಲಯದಲ್ಲಿನ ಅಲೆಗಳ ಸರಾಸರಿ ಅವಧಿ ಮತ್ತು ಸರಾಸರಿ ಉದ್ದವನ್ನು ಅನುಕ್ರಮವಾಗಿ, ಈ ಪ್ರಮಾಣಗಳನ್ನು ಗಾಳಿಯ ವೇಗಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಸೂತ್ರಗಳಿಂದ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ:

(97)

(98)

ಈ ಸೂತ್ರಗಳಲ್ಲಿನ ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕ ಗುಣಾಂಕಗಳು ಆಯಾಮ, ಗಾಳಿಯ ವೇಗ ಡಬ್ಲ್ಯೂ m/s ಆಯಾಮವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ.

ಅಲೆಯು ಉದ್ದವಾದಷ್ಟೂ ಅದು ಸಮುದ್ರದ ಮೂಲಕ ವೇಗವಾಗಿ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದರ ಶಕ್ತಿಯು ನಿಧಾನವಾಗಿ ಹರಡುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಚಂಡಮಾರುತದ ವಲಯದಲ್ಲಿ ಉದ್ಭವಿಸುವ ದೊಡ್ಡ ಅಲೆಗಳು ಈ ವಲಯವನ್ನು ಮೀರಿ ವಿಸ್ತರಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಮೂಲದ ಸ್ಥಳದಿಂದ ಹೆಚ್ಚಿನ ದೂರವನ್ನು ಚಲಿಸಬಹುದು. ಅಂತಹ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಸ್ವೆಲ್ ಅಲೆಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಗಾಳಿ ನಿಂತಾಗ, ಸಣ್ಣ ಅಲೆಗಳು ಮೊದಲು ಸಾಯುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಸ್ವಲ್ಪ ಸಮಯದ ನಂತರ ಚಂಡಮಾರುತದ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಅಲೆಗಳು ಉಬ್ಬುತ್ತವೆ. ಉಬ್ಬುವ ಅಲೆಗಳು ಆದೇಶದ ರಚನೆಗಳಾಗಿವೆ. ಅವು ಸೈನುಸೈಡಲ್‌ಗೆ ಹತ್ತಿರವಿರುವ ಆಕಾರವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಸಮಾನಾಂತರ ಶಾಫ್ಟ್‌ಗಳಂತೆ ಕಾಣುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಸರಿಸುಮಾರು ಸಮಾನ ಅಂತರದಲ್ಲಿ ಪರಸ್ಪರ ಅನುಸರಿಸುತ್ತವೆ.

ಉಬ್ಬುವ ಅಲೆಗಳ ಸರಿಯಾದ ಸ್ವಭಾವವು ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ವಿಧಾನಗಳನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಸಾಕಷ್ಟು ನಿಖರತೆಯೊಂದಿಗೆ ಅವುಗಳ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ. ಸೈನ್ ವೇವ್ ಪ್ರೊಫೈಲ್ ಮತ್ತು ಅದರ ಅಂಶಗಳನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 56. ಪತ್ರ Xಉಳಿದ ಮಟ್ಟಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಎತ್ತರವನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ಸೈನುಸೈಡಲ್ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಪ್ರಚಾರ ಮಾಡುವಾಗ Xದಾರಿಯುದ್ದಕ್ಕೂ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ Xಮತ್ತು ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಟಿಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ

, (99)

ಎಲ್ಲಿ: a -ಅಲೆಗಳ ವೈಶಾಲ್ಯ (ಅರ್ಧ-ಎತ್ತರ).

ಸೈನುಸೈಡಲ್ ಅಲೆಗಳ ಪ್ರಸರಣದ ವೇಗ, ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಸೂತ್ರದಿಂದ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

. (100)

ತರಂಗಾಂತರಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಜಲಾಶಯದ ಆಳವು ದೊಡ್ಡದಾಗಿದ್ದರೆ, ಅಂದರೆ. , ಅದು , ಮತ್ತು ಸೂತ್ರ (100) ಈ ಕೆಳಗಿನಂತಿರುತ್ತದೆ:

. (101)

ಒಂದು ವೇಳೆ, ಇದಕ್ಕೆ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ, , ನಂತರ , ಮತ್ತು ಸೂತ್ರದ ಬದಲಿಗೆ (100) ನಾವು ಹೊಂದಿದ್ದೇವೆ

. (102)

ಹೀಗಾಗಿ, ಆಳವಾದ ಜಲಾಶಯಗಳಲ್ಲಿ, ತರಂಗ ಪ್ರಸರಣದ ವೇಗವನ್ನು ಅವುಗಳ ಉದ್ದದಿಂದ ಮತ್ತು ಆಳವಿಲ್ಲದ ಜಲಾಶಯಗಳಲ್ಲಿ, ಜಲಾಶಯದ ಆಳದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಆಳವಾದ ಮತ್ತು ಆಳವಿಲ್ಲದ ನೀರಿನ ನಡುವಿನ ಸಾಂಪ್ರದಾಯಿಕ ಗಡಿಯನ್ನು ಅರ್ಧ ತರಂಗಾಂತರದ ಆಳಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ: . ಸಮುದ್ರದ ತಳದ ಮೇಲೆ, ಸಮುದ್ರವು ಯಾವಾಗಲೂ ಗಾಳಿಯ ಅಲೆಗಳಿಗೆ ಆಳವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಸುನಾಮಿ ಅಲೆಗಳು ಅದರ ಮೂಲಕ ಹರಡಿದಾಗ ಅದು "ಆಳ" ಆಗುತ್ತದೆ.

ಉಬ್ಬುವ ಅಲೆಗಳ ಉದ್ದವು ಹಲವಾರು ಹತ್ತಾರುಗಳಿಂದ ಹಲವಾರು ನೂರು ಮೀಟರ್ಗಳವರೆಗೆ ಇರಬಹುದು, ನಂತರ, ಸೂತ್ರ (101) ಪ್ರಕಾರ, ಅವುಗಳ ಚಲನೆಯ ವೇಗವು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ 10-20 ಮೀ / ಸೆ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ. ಅಂದರೆ ಉಬ್ಬುವ ಅಲೆಗಳು ಒಂದು ದಿನದಲ್ಲಿ 1,500 ಕಿ.ಮೀ ಗಿಂತಲೂ ಹೆಚ್ಚು ದೂರ ಕ್ರಮಿಸಬಲ್ಲವು.

ತೀರವನ್ನು ಸಮೀಪಿಸಿದಾಗ, ಅಲೆಗಳು ರೂಪಾಂತರಗೊಳ್ಳುತ್ತವೆ. ಅವುಗಳ ರೇಖೆಗಳು ತೀಕ್ಷ್ಣವಾಗುತ್ತವೆ, ಅವುಗಳ ಟೊಳ್ಳುಗಳು ಸಮತಟ್ಟಾಗುತ್ತವೆ. ನೀರಿನ ಆಳವು 1.5-2.0 ತರಂಗ ಎತ್ತರಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದಾಗ, ಅಲೆಗಳು ಒಡೆಯುತ್ತವೆ.

ತೆರೆದ ಸಾಗರ ಅಥವಾ ಸಮುದ್ರದಲ್ಲಿನ ಅಲೆಗಳು, ಹಾಗೆಯೇ ಸರೋವರ ಅಥವಾ ಜಲಾಶಯದ ತೆರೆದ ಭಾಗದಲ್ಲಿ, ಕರಾವಳಿಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಹರಡಿದರೆ, ಅವು ಕರಾವಳಿಯ ಆಳವಿಲ್ಲದ ಮೇಲೆ ತಿರುಗುತ್ತವೆ.

ತರಂಗ ಕ್ರೆಸ್ಟ್‌ಗಳು ಕರಾವಳಿಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಲು ಒಲವು ತೋರುತ್ತವೆ, ಮತ್ತು ಅಲೆಯ ವೇಗವು ದಡದ ಕಡೆಗೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಿದ ಘಟಕವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 57). ಈ

ಈ ವಿದ್ಯಮಾನವನ್ನು ಕರಾವಳಿ ಆಳವಿಲ್ಲದ ಅಲೆಗಳ ವಕ್ರೀಭವನ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ತರಂಗ ವಕ್ರೀಭವನದ ವಿವರಣೆಯನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನೀಡಲಾಗಿದೆ (102). ಕೆಳಗಿನ ಇಳಿಜಾರಿನ ಮೇಲಿರುವ ಅಲೆಯ ವೇಗವು ಕ್ರೆಸ್ಟ್ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ವೇರಿಯಬಲ್ ಆಗಿ ಹೊರಹೊಮ್ಮುತ್ತದೆ - ತೀರಕ್ಕೆ ಹತ್ತಿರವಿರುವ ಕ್ರೆಸ್ಟ್ನ ವಿಭಾಗಗಳು ಹೆಚ್ಚು ನಿಧಾನವಾಗಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ, ತೀರದಿಂದ ದೂರವಿರುವವು - ವೇಗವಾಗಿ.

ತೀವ್ರ ಕೋನದಲ್ಲಿ ದಡವನ್ನು ಸಮೀಪಿಸುತ್ತಾ ಮತ್ತು ಮುರಿಯುವ ಮೂಲಕ, ಅಲೆಗಳು ನೀರಿನ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ತೀರದ ಹರಿವನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸುತ್ತವೆ (ಚಿತ್ರ 57 ನೋಡಿ). ತೀರದ ಹರಿವಿನ ವೇಗಗಳು 1.0-1.5 m/s ತಲುಪಬಹುದು. ಈ ವೇಗವು ತೀವ್ರವಾದ ಕೆಸರು ಸಾಗಣೆಗೆ ಸಾಕಾಗುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ತೀರದ ಪ್ರವಾಹಗಳು ಸಮುದ್ರ ತೀರಗಳಲ್ಲಿ, ಹಾಗೆಯೇ ಸರೋವರಗಳು ಮತ್ತು ಜಲಾಶಯಗಳ ಕರಾವಳಿ ವಲಯಗಳಲ್ಲಿ ದೊಡ್ಡ ಪ್ರಮಾಣದ ಮಣ್ಣನ್ನು ಚಲಿಸುತ್ತವೆ. ದೀರ್ಘ-ತೀರದ ಹರಿವು ಕೊಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ಕೊಲ್ಲಿಯ ಬಾಯಿಯನ್ನು ಸಂಧಿಸಿದಾಗ, ಅದು ತನ್ನ ಸರಕು ಅಥವಾ ಅದರ ಭಾಗವನ್ನು ಇಲ್ಲಿ ಠೇವಣಿ ಇಡುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಕೊಲ್ಲಿಗಳು ಮತ್ತು ಕೊಲ್ಲಿಗಳ ಪ್ರವೇಶದ್ವಾರಗಳು ಚಂಡಮಾರುತದ ನಂತರ ಆಳವಿಲ್ಲದವು.

ಎಬ್ಬಸ್ ಮತ್ತು ಹರಿವುಗಳು

ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಅಲೆಯು ದಿನಕ್ಕೆ ಎರಡು ಬಾರಿ ಪ್ರಪಂಚದ ಸಾಗರಗಳನ್ನು ಸುತ್ತುತ್ತದೆ. ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಅಲೆಯ ಅವಧಿಯು ಅರ್ಧ ಚಂದ್ರನ ದಿನಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ: 12 ಗಂಟೆಗಳ 25 ನಿಮಿಷಗಳು, ಅಥವಾ 44700 ಸೆ. ಸೌರ ದಿನಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಚಂದ್ರನ ದಿನದ ಹೆಚ್ಚಿನ ಉದ್ದವು ಭೂಮಿಯು ತಿರುಗುವ ಅದೇ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಚಂದ್ರನು ತನ್ನ ಕಕ್ಷೆಯಲ್ಲಿ ತಿರುಗುತ್ತದೆ ಎಂಬ ಅಂಶದಿಂದ ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ. ಚಂದ್ರನ ಕಕ್ಷೆಯ ಸಮತಲದಲ್ಲಿರುವ ಭೂಗೋಳದ ದೊಡ್ಡ ವೃತ್ತದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ, ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಅಲೆಯು ಸರಾಸರಿ 450 ಮೀ / ಸೆ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ವೇಗವನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ (102) ಪಡೆಯಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ, ಏಕೆಂದರೆ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತವು ಬಲವಂತದ ಆಂದೋಲನಗಳು ಮತ್ತು ಉಬ್ಬುವ ಅಲೆಗಳು ಅಥವಾ ಸೀಚ್‌ಗಳಂತೆ ಮುಕ್ತವಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ.

ನೀರಿನ ಮಟ್ಟದಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಕಂಡುಬರುವ ಮಳೆಯ ಏರಿಳಿತದ ಕೋರ್ಸ್ ಅನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. 58. ಹೆಚ್ಚಿನ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ಮಟ್ಟವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿನ ನೀರಿನ PV ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಕಡಿಮೆ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದಲ್ಲಿ ಕಡಿಮೆ ನೀರಿನ MB ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಚಂದ್ರನ ಚಲನೆಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಮಟ್ಟಗಳಲ್ಲಿನ ಏರಿಳಿತಗಳು ಸ್ವಲ್ಪ ವಿಳಂಬವಾಗುತ್ತವೆ. ಚಂದ್ರನ ಪರಾಕಾಷ್ಠೆ ಮತ್ತು ಪೂರ್ಣ ನೀರಿನ ನಡುವಿನ ಸಮಯವನ್ನು ಚಂದ್ರನ ಮಧ್ಯಂತರ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇದು ತಿಂಗಳು ಮತ್ತು ವರ್ಷದುದ್ದಕ್ಕೂ, ಹಾಗೆಯೇ ಸಾಗರದಾದ್ಯಂತ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. ಚಂದ್ರನ ಅವನತಿಯು ಶೂನ್ಯವಾಗಿದ್ದಾಗ (ಚಂದ್ರನ ಕಕ್ಷೆಯ ಸಮತಲವು ಸಮಭಾಜಕದ ಸಮತಲದೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ), ಎರಡು ಸೆಮಿಡಿಯರ್ನಲ್ ಎತ್ತರದ ನೀರಿನ ಎತ್ತರವು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ. ಶೂನ್ಯವಲ್ಲದ ಕುಸಿತದೊಂದಿಗೆ (ಮತ್ತು ಇದು 0 ° ನಿಂದ ± 28 ° ವರೆಗೆ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ), ಎರಡು ಎತ್ತರದ ನೀರಿನ ಎತ್ತರಗಳು ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿವೆ.

ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಅಲೆಗಳು ಎರಡು ಆಕಾಶಕಾಯಗಳಿಂದ ಉತ್ಪತ್ತಿಯಾಗುತ್ತವೆ - ಸೂರ್ಯ ಮತ್ತು ಚಂದ್ರ ಮತ್ತು ಗೋಳಾಕಾರದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಹರಡುತ್ತವೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭಗಳು ಮಾತ್ರ, ಸಮುದ್ರದ ಆಳದ ಅಸಮ ಹಂಚಿಕೆ ಮತ್ತು ಅದರ ಗಡಿಗಳ ಅನಿಯಮಿತತೆಯನ್ನು ನಮೂದಿಸಬಾರದು, ಮಳೆಯ ಏರಿಳಿತಗಳು ಅತ್ಯಂತ ಸಂಕೀರ್ಣವಾದ ಪಾತ್ರವನ್ನು ನೀಡುತ್ತವೆ. ಈ ಸಂಕೀರ್ಣತೆಯ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಗಳು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಿರುವ ಅಂಶಗಳೊಂದಿಗೆ ಒಳಗೊಂಡಿವೆ. 58 ಸೆಮಿಡೈರ್ನಲ್ ಆಂದೋಲನಗಳು, ಸಾಗರದಲ್ಲಿ, ಕೆಲವು ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ, ದೈನಂದಿನ ಆಂದೋಲನಗಳು ರೂಪುಗೊಳ್ಳುತ್ತವೆ - ದಿನಕ್ಕೆ ಒಂದು ಹೆಚ್ಚಿನ ಮತ್ತು ಕಡಿಮೆ ನೀರಿನೊಂದಿಗೆ.

ಹೆಚ್ಚಿನ ನೀರು ಮತ್ತು ಕಡಿಮೆ ನೀರಿನ ಎತ್ತರದ ನಡುವಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವನ್ನು ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಪ್ರಮಾಣ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ತೆರೆದ ಸಾಗರದಲ್ಲಿ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತವು ಕಡಿಮೆಯಾಗಿದೆ. ಸಣ್ಣ ಸಾಗರ ದ್ವೀಪಗಳಲ್ಲಿ ಇದು ಅಪರೂಪವಾಗಿ 1 ಮೀ ಮೀರುತ್ತದೆ, ಸಮುದ್ರಗಳು ಮತ್ತು ಸಮುದ್ರಗಳ ತೀರದಲ್ಲಿ, ವಿಶೇಷವಾಗಿ ಕೊಲ್ಲಿಗಳು, ಕೊಲ್ಲಿಗಳು ಮತ್ತು ಕಿರಿದಾದ ಪ್ರದೇಶಗಳಲ್ಲಿ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತವು ಅದರ ಅತ್ಯುನ್ನತ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ತಲುಪುತ್ತದೆ. ಯುಎಸ್ಎಸ್ಆರ್ನ ಕಡಲ ಗಡಿಗಳಲ್ಲಿ, ಅತಿ ಹೆಚ್ಚು ಉಬ್ಬರವಿಳಿತ - 12 ಮೀ ವರೆಗೆ - ಓಖೋಟ್ಸ್ಕ್ ಸಮುದ್ರದ ಪೆನ್ಜೆನ್ಸ್ಕಾಯಾ ಕೊಲ್ಲಿಯಲ್ಲಿ ಕಂಡುಬರುತ್ತದೆ. ಉಬ್ಬರವಿಳಿತಗಳು ಮೆಜೆನ್ ಬಾಯಿಯಲ್ಲಿ 8-10 ಮೀ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ತಲುಪುತ್ತವೆ. ದೊಡ್ಡ ಸೈಬೀರಿಯನ್ ನದಿಗಳಾದ ಓಬ್, ಯೆನಿಸೀ ಮತ್ತು ಲೆನಾಗಳ ಬಾಯಿಯಲ್ಲಿ, ಮಟ್ಟದಲ್ಲಿನ ಮಳೆಯ ಏರಿಳಿತಗಳು ಉಲ್ಬಣದ ಏರಿಳಿತಗಳಿಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚು ದುರ್ಬಲವಾಗಿವೆ.

ಪಶ್ಚಿಮ ಯುರೋಪ್ನಲ್ಲಿ, ಫ್ರಾನ್ಸ್ನ ಅಟ್ಲಾಂಟಿಕ್ ಕರಾವಳಿಯಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಇಂಗ್ಲೆಂಡ್ನ ಕರಾವಳಿಯಲ್ಲಿ ಅತಿ ಹೆಚ್ಚು ಉಬ್ಬರವಿಳಿತಗಳು ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ. ಬ್ರಿಸ್ಟಲ್ ಕೊಲ್ಲಿಯಲ್ಲಿ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತವು 15 ಮೀ ತಲುಪುತ್ತದೆ - 18 ಮೀ ವರೆಗೆ - ಕೆನಡಾದ ಅಟ್ಲಾಂಟಿಕ್ ಕರಾವಳಿಯ ಕೊಲ್ಲಿಯಲ್ಲಿ ಕಂಡುಬರುತ್ತದೆ.

ಸಾಗರ ಮಟ್ಟದಲ್ಲಿ ಚಂಡಮಾರುತದ ಏರಿಳಿತಗಳ ಕಾರ್ಯವಿಧಾನವನ್ನು ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ. ಈ ಏರಿಳಿತಗಳನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುವ ಶಕ್ತಿಗಳನ್ನು ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಶಕ್ತಿಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಅವು ಚಂದ್ರ ಮತ್ತು ಸೂರ್ಯನ ಆಕರ್ಷಣೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತವೆ, ಆದರೆ ಈಗ ತೋರಿಸಿರುವಂತೆ, ಅವು ಯಾವುದೇ ರೀತಿಯಿಂದಲೂ ಆಕರ್ಷಣೆಯ ಶಕ್ತಿಗಳಿಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ. ಅವುಗಳ ಜೊತೆಗೆ, ಜಡತ್ವ ಮತ್ತು ಘರ್ಷಣೆ ಶಕ್ತಿಗಳ ಕೇಂದ್ರಾಪಗಾಮಿ ಮತ್ತು ಕೊರಿಯೊಲಿಸ್ ಪಡೆಗಳು ಚಂಡಮಾರುತದ ಆಂದೋಲನಗಳ ರಚನೆಯಲ್ಲಿ ಭಾಗವಹಿಸುತ್ತವೆ. ಚಂದ್ರನ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಬಲವು ಭೂಮಿಗೆ ಚಂದ್ರನ ಸಾಮೀಪ್ಯದಿಂದಾಗಿ ಸೂರ್ಯನಿಂದ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಬಲಕ್ಕಿಂತ 2.3 ಪಟ್ಟು ಹೆಚ್ಚು. ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಶಕ್ತಿಗಳ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯಗಳು ತುಂಬಾ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ. ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಘಟಕವನ್ನು ಉಲ್ಲೇಖಿಸಿದಾಗ, ಭೂಮಿಯ ಮೇಲಿನ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ವೇಗವರ್ಧನೆಯ ನೂರು-ಮಿಲಿಯನ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ವಿದ್ಯಮಾನದ ಸಾರವನ್ನು ಅರ್ಥಮಾಡಿಕೊಳ್ಳಲು, ಸಾಗರದಲ್ಲಿನ ನೀರಿನ ಮೇಲೆ ಆಕರ್ಷಿಸುವ ದೇಹದ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ವಿಶ್ಲೇಷಿಸೋಣ ಮತ್ತು ಸೂರ್ಯನನ್ನು ಹಾಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳೋಣ, ಏಕೆಂದರೆ ಸೂರ್ಯನ ಸುತ್ತಲಿನ ಗ್ರಹಗಳ ಚಲನೆಯ ನಿಯಮಗಳು ಕೇಂದ್ರಾಪಗಾಮಿ ಬಲಗಳ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಸರಳವಾಗಿ ಪರಿಹರಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಚಲನೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ (ನಾವು ಚಂದ್ರನನ್ನು ಆಕರ್ಷಿಸುವ ದೇಹವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಂಡರೆ, ಭೂಮಿಯೊಳಗೆ ಇರುವ ಸಾಮಾನ್ಯ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಕೇಂದ್ರದ ಸುತ್ತಲೂ ಭೂಮಿ ಮತ್ತು ಚಂದ್ರರು ತಿರುಗುವುದನ್ನು ಕಂಡುಕೊಳ್ಳಬಹುದು ಮತ್ತು ಕೇಂದ್ರಾಪಗಾಮಿ ಬಲಗಳನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುವುದು ತುಂಬಾ ಕಷ್ಟಕರವಾಗಿರುತ್ತದೆ).

ಸಮಭಾಜಕದ ಸಮತಲವು ಭೂಮಿಯ ಕಕ್ಷೆಯ ಸಮತಲದೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ನಮ್ಮ ತಾರ್ಕಿಕತೆಯ ಮೂಲತತ್ವದಲ್ಲಿ ಯಾವುದೇ ದೋಷವನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸದೆ ಒಪ್ಪಿಕೊಳ್ಳೋಣ ಮತ್ತು ಈ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ನಾವು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಕ್ಷಣದಲ್ಲಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾದ ಭೂಮಿಯ ವ್ಯಾಸವನ್ನು ಹೈಲೈಟ್ ಮಾಡುತ್ತೇವೆ.

ಸೂರ್ಯನ ಮೇಲೆ (ಚಿತ್ರ 59). ಕೇಂದ್ರಾಪಗಾಮಿ ಬಲ ಮತ್ತು ಸೂರ್ಯನ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಬಲವು ಆಯ್ದ ವ್ಯಾಸದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ. ಗ್ರಹಗಳ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ನಿಯಮಗಳಿಂದಾಗಿ, ಭೂಮಿಯ ಎಲ್ಲಾ ಬಿಂದುಗಳು ಒಂದೇ ಕಕ್ಷೆಯ ಪಥಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಭೂಮಿಯ ಮೇಲಿನ ಎಲ್ಲಾ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಕಕ್ಷೆಯ ಚಲನೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಕೇಂದ್ರಾಪಗಾಮಿ ಬಲವು ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ನಮ್ಮ ವ್ಯಾಸದ ಎಲ್ಲಾ ಬಿಂದುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ. ಆಕರ್ಷಣೆಯ ಬಲಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ, ಸೂರ್ಯನನ್ನು ಎದುರಿಸುತ್ತಿರುವ ವ್ಯಾಸದ ಅಂತ್ಯದಿಂದ ಉತ್ತುಂಗ ಬಿಂದುವಾಗಿದೆ Z- ಅದರ ಇನ್ನೊಂದು ತುದಿಗೆ - ನಾದಿರ್ ಪಾಯಿಂಟ್ ಎನ್ಹಾಗೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗಬೇಕು , ಎಲ್ಲಿ ಆರ್- ಸೂರ್ಯನ ಕೇಂದ್ರದಿಂದ ಬಿಂದುವಿನ ಅಂತರ. ಭೂಮಿಯಿಂದ ಸೂರ್ಯನಿಗೆ (149 ಮಿಲಿಯನ್ ಕಿಮೀ) ದೂರಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಿದರೆ ಭೂಮಿಯ ವ್ಯಾಸದ ಸಣ್ಣತನವನ್ನು (»13 ಸಾವಿರ ಕಿಮೀ) ಆಧರಿಸಿ, ಈ ಬದಲಾವಣೆಯ ರೇಖಾತ್ಮಕವಲ್ಲದತೆಯನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಲು ಮತ್ತು ಆಕರ್ಷಣೆಯ ಬಲವನ್ನು ಒಪ್ಪಿಕೊಳ್ಳಲು ಅನುಮತಿಸಲಾಗಿದೆ. ಉತ್ತುಂಗವು ಹೆಚ್ಚಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ನಾಡಿರ್‌ನಲ್ಲಿ ಭೂಮಿಯ ಮಧ್ಯದಲ್ಲಿ ಅದೇ ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ಕಡಿಮೆ ಆಕರ್ಷಣೆಯ ಶಕ್ತಿ ಇರುತ್ತದೆ DF. ಭೂಮಿಯ ಮಧ್ಯಭಾಗದಲ್ಲಿ, ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆ ಮತ್ತು ಕೇಂದ್ರಾಪಗಾಮಿ ಬಲಗಳು ಸಮತೋಲಿತವಾಗಿರುತ್ತವೆ, ಸಮತೋಲನವು ನಿಸ್ಸಂಶಯವಾಗಿ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವುದಿಲ್ಲ. ಉತ್ತುಂಗದಲ್ಲಿ, ಕೇಂದ್ರಾಪಗಾಮಿ ಬಲಕ್ಕಿಂತ ಆಕರ್ಷಕ ಬಲವು ಹೆಚ್ಚಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅವುಗಳ ಫಲಿತಾಂಶ DFನಾದಿರ್‌ನಲ್ಲಿ ಸೂರ್ಯನ ಕಡೆಗೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗಿದೆ - DFಸೂರ್ಯನಿಂದ ದೂರ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗಿದೆ. ಅಧಿಕಾರಗಳು ±DFಮತ್ತು ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ರಚನೆಗಳು ಇವೆ. ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಬಲಗಳ ಸಾಮಾನ್ಯ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನವು ಕೆಳಕಂಡಂತಿದೆ: ಭೂಗೋಳದ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಬಲವು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಆಕಾಶಕಾಯದ (ಸೂರ್ಯ ಅಥವಾ ಚಂದ್ರ) ಆಕರ್ಷಣೆಯ ಬಲ ಮತ್ತು ಅದರ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಬಲದ ನಡುವಿನ ವೆಕ್ಟರ್ ವ್ಯತ್ಯಾಸವಾಗಿದೆ. ಭೂಮಿಯ ಕೇಂದ್ರ. ಅಂತಿಮವಾಗಿ, ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಅಸಮಂಜಸತೆಯು ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ರಚನೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗಿದೆ.

ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಶಕ್ತಿಗಳ ವಿವರಿಸಿದ ವಿತರಣೆಯು ಪ್ರತಿ ಕ್ಷಣದಲ್ಲಿ ವಿಶ್ವ ಮಹಾಸಾಗರದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈ ಎರಡು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ವಿರುದ್ಧವಾದ ಹಂಪ್‌ಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ ಎಂಬ ಅಂಶಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ. ಸೂರ್ಯನಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಉಲ್ಲೇಖ ಚೌಕಟ್ಟಿನಲ್ಲಿರುವ ಈ ಹಂಪ್‌ಗಳು ಹಗಲಿನಲ್ಲಿ ತಮ್ಮ ಸ್ಥಾನವನ್ನು ಅಷ್ಟೇನೂ ಬದಲಾಯಿಸುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ತಿರುಗುವ ಭೂಮಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದ ಉಲ್ಲೇಖ ಚೌಕಟ್ಟಿನಲ್ಲಿ, ಅವು ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ, ಇದು ಎರಡು ಸೆಮಿಡಿಯರ್ನಲ್ ಅಲೆಗಳ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸುತ್ತದೆ.

ಸಮುದ್ರದ ನೀರು ಮತ್ತು ಚಂದ್ರನ ಆಕರ್ಷಣೆಯ ಮೇಲೆ ಗುಣಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಅದೇ ಪ್ರಭಾವ. ಮೂರು ಲುಮಿನರಿಗಳ ಸಾಪೇಕ್ಷ ಸ್ಥಾನ - ಸೂರ್ಯ, ಭೂಮಿ ಮತ್ತು ಚಂದ್ರ - ನಿಯತಕಾಲಿಕವಾಗಿ ಬದಲಾಗುವುದರಿಂದ, ಎರಡು ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಶಕ್ತಿಗಳ ಮೊತ್ತವು ನಿಯತಕಾಲಿಕವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದರೊಂದಿಗೆ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಪ್ರಮಾಣವು ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. ಮಾಸಿಕ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಅಸಮಾನತೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಅತ್ಯಂತ ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿದೆ. ಅದು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತಿದೆ. ಅಮಾವಾಸ್ಯೆ ಮತ್ತು ಹುಣ್ಣಿಮೆಯಂದು ಮೂರು ದೇಹಗಳಿವೆ - ಸೂರ್ಯ ಜೊತೆಗೆ(ಚಿತ್ರ 60), ಭೂಮಿ 3 ಮತ್ತು ಚಂದ್ರ ಎಲ್- ಅದೇ ನೇರ ರೇಖೆಯಲ್ಲಿ ಇದೆ. ಈ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಖಗೋಳ ಸಿಜಿಜಿ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಚಂದ್ರ ಮತ್ತು ಸೂರ್ಯನ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಶಕ್ತಿಗಳು syzygy ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಸೇರಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ ಮತ್ತು 1-2 ದಿನಗಳ ನಂತರ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತಗಳು ತಮ್ಮ ಹೆಚ್ಚಿನ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ತಲುಪುತ್ತವೆ. ಅವರನ್ನು ಸಿಜಿಜಿ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಚಂದ್ರನ ಮೊದಲ ಮತ್ತು ಕೊನೆಯ ತ್ರೈಮಾಸಿಕದಲ್ಲಿ, ಭೂಮಿ-ಚಂದ್ರನ ದಿಕ್ಕು ಭೂಮಿ-ಸೂರ್ಯನ ದಿಕ್ಕಿನೊಂದಿಗೆ ಲಂಬ ಕೋನವನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತದೆ. ಮೂರು ಕಾಯಗಳ ಈ ಸಂರಚನೆಯನ್ನು ಖಗೋಳ ಕ್ವಾಡ್ರೇಚರ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಕ್ವಾಡ್ರೇಚರ್ನೊಂದಿಗೆ, ಎರಡು ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ-ರೂಪಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳು ಸೇರಿಸುವುದಿಲ್ಲ: ಎರಡು ಜೋಡಿ ಹಂಪ್ಗಳ ಅಕ್ಷಗಳು ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಶೀಘ್ರದಲ್ಲೇ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತಗಳು ಕನಿಷ್ಠ ಮೌಲ್ಯಗಳಿಗೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತವೆ. ಅಂತಹ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತಗಳನ್ನು ಕ್ವಾಡ್ರೇಚರ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಈ ಪ್ಯಾರಾಗ್ರಾಫ್ನಲ್ಲಿ ಹೇಳಿರುವುದು ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಸಾಮಾನ್ಯ ಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಮಾತ್ರ ನೀಡುತ್ತದೆ. ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಸಿದ್ಧಾಂತವನ್ನು ಅನೇಕ ಮಹೋನ್ನತ ಯಂತ್ರಶಾಸ್ತ್ರಜ್ಞರು ಮತ್ತು ಗಣಿತಜ್ಞರು (I. ನ್ಯೂಟನ್, D. ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ, P. ಲ್ಯಾಪ್ಲೇಸ್, G. Ery, G. Poincaré, ಇತ್ಯಾದಿ) ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಿದ್ದಾರೆ, ಆದರೆ ಈ ಸಿದ್ಧಾಂತವನ್ನು ಸಂಪೂರ್ಣ ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ನಡೆಸಿದ ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕ ಕೆಲಸ ಮತ್ತು ಹಲವಾರು ಅವಲೋಕನಗಳು ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ನಕ್ಷೆಗಳು ಮತ್ತು ಉಲ್ಲೇಖ ಪುಸ್ತಕಗಳನ್ನು ಕಂಪೈಲ್ ಮಾಡಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸಿತು, ಇವುಗಳನ್ನು ಸಂಚರಣೆಯಲ್ಲಿ ವ್ಯಾಪಕವಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಕ್ಷೆಗಳು ಮತ್ತು ಡೈರೆಕ್ಟರಿಗಳನ್ನು ನವೀಕರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ನವೀಕರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಆಸಕ್ತಿದಾಯಕ ಮತ್ತು ಇನ್ನೂ ಸಾಕಷ್ಟು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡದ ಅಂಶಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದನ್ನು ನಾವು ಗಮನಿಸೋಣ - ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಅಲೆಗಳ ಚಲನೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಅಭಿವೃದ್ಧಿಗೊಳ್ಳುವ ಘರ್ಷಣೆ ಶಕ್ತಿಗಳ ಸಮಸ್ಯೆ. ಲಭ್ಯವಿರುವ ಅಂದಾಜಿನ ಪ್ರಕಾರ, ವಿಶ್ವ ಸಾಗರದ ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಅಲೆಗಳಲ್ಲಿ ಘರ್ಷಣೆಗೆ ಕಳೆದುಹೋದ ಶಕ್ತಿಯು ಗಣನೀಯ ಅಂಕಿ ಅಂಶವಾಗಿದೆ: 1.1 × 10 6 MW. ಭೂಮಿ ಮತ್ತು ಉಬ್ಬರವಿಳಿತದ ಅಲೆಗಳ ನಡುವಿನ ಘರ್ಷಣೆಯು ಭೂಮಿಯ ತಿರುಗುವಿಕೆಯನ್ನು ನಿಧಾನಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಖಗೋಳ ಅವಲೋಕನಗಳಿಂದ ಸ್ಥಾಪಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಪ್ರತಿ ಶತಮಾನಕ್ಕೆ 0.001 ಸೆ.ಗಳಷ್ಟು ದಿನದ ಉದ್ದವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸಲು ಕಾರಣವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗಿದೆ.

ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್ಗಳು ಘನವಸ್ತುವಿನ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈ ಬಳಿ ಅಥವಾ ಎರಡು ವಿಭಿನ್ನ ಕಾಯಗಳ ನಡುವಿನ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ ಬಳಿ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರಬಹುದು. ಐದು ವಿಧದ ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್ಗಳಿವೆ.
ರೇಲೀ ಅಲೆಗಳು, ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕವಾಗಿ ರೇಲೀ 1885 ರಲ್ಲಿ ಕಂಡುಹಿಡಿದರು, ನಿರ್ವಾತದ ಗಡಿಯಲ್ಲಿರುವ ಅದರ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈ ಬಳಿ ಘನ ದೇಹದಲ್ಲಿ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರಬಹುದು. ಅಂತಹ ಅಲೆಗಳ ಹಂತದ ವೇಗವು ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದರ ಬಳಿ ಆಂದೋಲನಗೊಳ್ಳುವ ಮಾಧ್ಯಮದ ಕಣಗಳು ಅಡ್ಡಲಾಗಿ, ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಲಂಬವಾಗಿ ಮತ್ತು ಸ್ಥಳಾಂತರ ವೆಕ್ಟರ್ನ ಉದ್ದದ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ. ಅವುಗಳ ಆಂದೋಲನಗಳ ಸಮಯದಲ್ಲಿ, ಈ ಕಣಗಳು ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಹಂತದ ವೇಗದ ದಿಕ್ಕಿನ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ದೀರ್ಘವೃತ್ತದ ಪಥಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸುತ್ತವೆ. ಈ ವಿಮಾನವನ್ನು ಸಗಿಟ್ಟಲ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ವಿಭಿನ್ನ ಅಟೆನ್ಯೂಯೇಶನ್ ಗುಣಾಂಕಗಳೊಂದಿಗೆ ಘಾತೀಯ ನಿಯಮಗಳ ಪ್ರಕಾರ ರೇಖಾಂಶ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ ಕಂಪನಗಳ ವೈಬ್ರೇಶನ್‌ಗಳು ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಮಾಧ್ಯಮಕ್ಕೆ ಇರುವ ಅಂತರದೊಂದಿಗೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತವೆ. ಇದು ದೀರ್ಘವೃತ್ತವು ವಿರೂಪಗೊಂಡಿದೆ ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಧ್ರುವೀಕರಣವು ರೇಖೀಯವಾಗಬಹುದು ಎಂಬ ಅಂಶಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ. ಧ್ವನಿ ಪೈಪ್ನ ಆಳಕ್ಕೆ ರೇಲೀ ತರಂಗದ ನುಗ್ಗುವಿಕೆಯು ಮೇಲ್ಮೈ ತರಂಗದ ಉದ್ದದ ಕ್ರಮದಲ್ಲಿದೆ. ಪೀಜೋಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್‌ನಲ್ಲಿ ರೇಲೀ ತರಂಗವು ಉತ್ಸುಕವಾಗಿದ್ದರೆ, ಅದರ ಒಳಗೆ ಮತ್ತು ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿ ಅದರ ಮೇಲ್ಮೈ ಮೇಲೆ ನೇರ ಪೀಜೋಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ ಪರಿಣಾಮದಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ನಿಧಾನವಾದ ವಿದ್ಯುತ್ ಕ್ಷೇತ್ರದ ತರಂಗ ಇರುತ್ತದೆ.
ಸ್ಟೋನ್ಲೀಗ್ ಅಲೆಗಳು(ಅಥವಾ ಸ್ಟೋನ್ಲಿ), 1908 ರಲ್ಲಿ ಅವುಗಳನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿದ ವಿಜ್ಞಾನಿಗಳ ಹೆಸರನ್ನು ಇಡಲಾಗಿದೆ, ರೇಲೀ ಅಲೆಗಳಿಂದ ಭಿನ್ನವಾಗಿದೆ, ಅವುಗಳು ಅಕೌಸ್ಟಿಕ್ ಸಂಪರ್ಕದಲ್ಲಿ ಎರಡು ಘನ ಮಾಧ್ಯಮಗಳ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ ಬಳಿ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ. ಸ್ಟೋನ್ಲಿ ತರಂಗವು ಹರಡಿದಾಗ, ಎರಡೂ ಮಾಧ್ಯಮಗಳ ಕಣಗಳು ಆಂದೋಲನಗಳಲ್ಲಿ ಭಾಗವಹಿಸುತ್ತವೆ. ಅದೇ ಸಮಯದಲ್ಲಿ, ರೇಲೀ ತರಂಗದಲ್ಲಿರುವಂತೆ, ಅವರು ಸಗಿಟ್ಟಲ್ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ದೀರ್ಘವೃತ್ತದ ಚಲನೆಯನ್ನು ನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತಾರೆ. ಸಂಪರ್ಕ ಮಾಧ್ಯಮಕ್ಕೆ ಸ್ಟೋನ್ಲಿ ಅಲೆಗಳ ಒಳಹೊಕ್ಕು ಆಳವು ಮೇಲ್ಮೈ ತರಂಗ ಉದ್ದದ ಕ್ರಮದಲ್ಲಿದೆ.
ಗುಲ್ಯಾವ್ - ಬ್ಲೂಸ್ಟೈನ್ ಅಲೆಗಳು(Blyukshtein) 1968 ರಲ್ಲಿ USSR ನಲ್ಲಿ Yu.V. ಮತ್ತು ಸ್ವತಂತ್ರವಾಗಿ US ನಲ್ಲಿ ಬ್ಲೂಸ್ಟೈನ್ ಮೂಲಕ. ಅವು ಎರಡು ವಿಶಿಷ್ಟ ಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ. ಮೊದಲನೆಯದಾಗಿ, ಅವು ಮುಕ್ತ ಗಡಿಯ ಸಮೀಪವಿರುವ ಪೀಜೋಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ ಸ್ಫಟಿಕಗಳಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿವೆ ಮತ್ತು ಎರಡನೆಯದಾಗಿ, ಮಾಧ್ಯಮದ ಕಣಗಳು ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುವ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಅಡ್ಡಾದಿಡ್ಡಿ ಕಂಪನಗಳನ್ನು ಅನುಭವಿಸುತ್ತವೆ ("ಸಮತಲ" ಧ್ರುವೀಕರಣ). ಗುಲ್ಯಾವ್-ಬ್ಲುಸ್ಟೀನ್ ಅಲೆಗಳು ರೇಲೀ ಮತ್ತು ಸ್ಟೋನ್ಲಿ ಅಲೆಗಳಿಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚು ಆಳವಾಗಿ ಆಂದೋಲನದ ಮಾಧ್ಯಮಕ್ಕೆ ತೂರಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ. ಘನ ದೇಹದ ಪರಿಮಾಣಕ್ಕೆ ಅವುಗಳ ನುಗ್ಗುವಿಕೆಯ ಆಳವು ಪರಿಮಾಣದ ಕ್ರಮವಾಗಿದೆ λ ಧ್ವನಿ ε / ಕೆ 2 , ಇಲ್ಲಿ ε ಅವಾಹಕ ಸ್ಥಿರಾಂಕವಾಗಿದೆ, ಕೆ - ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಮೆಕಾನಿಕಲ್ ಕಪ್ಲಿಂಗ್ ಗುಣಾಂಕ (ಕೆಳಗೆ ನೋಡಿ). ನೇರ ಪೀಜೋಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ ಪರಿಣಾಮಕ್ಕೆ ಧನ್ಯವಾದಗಳು, ಗುಲ್ಯಾವ್-ಬ್ಲುಸ್ಟೈನ್ ತರಂಗವು ಪೀಜೋಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ನ ಮೇಲ್ಮೈ ಮೇಲಿನ ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿ ನಿಧಾನವಾದ ವಿದ್ಯುತ್ ಕ್ಷೇತ್ರದ ತರಂಗದೊಂದಿಗೆ ಇರುತ್ತದೆ.
ವೇವ್ಸ್ ಆಫ್ ಮಾರ್ಫೆಲ್ಡ್ - ಟೂರ್ನಾಯ್ಸ್, 1971 ರಲ್ಲಿ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಯಿತು, ಗುಲ್ಯಾವ್-ಬ್ಲುಸ್ಟೈನ್ ತರಂಗಗಳಿಂದ ಭಿನ್ನವಾಗಿದೆ, ಅವುಗಳು ಎರಡು ಸಂಪರ್ಕಿಸುವ ಪೀಜೋಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ಸ್ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ ಬಳಿ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ. ಈ ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್ಗಳು ಸಹ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕತ್ತರಿ ಮತ್ತು "ಸಮತಲ" ಧ್ರುವೀಕರಣವನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ.
ಪ್ರೀತಿಯ ಅಲೆಗಳು (1926)ತೆಳುವಾಗಿ ಹರಡಿ (ಸುಮಾರು λ ಧ್ವನಿ) ಶಬ್ದದ ವೇಗವು ಪದರಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿರುವ ತಲಾಧಾರದ ಮೇಲೆ ಸಂಗ್ರಹವಾಗಿರುವ ವಸ್ತುವಿನ ಪದರ. ಈ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕತ್ತರಿ ಅಲೆಗಳು "ಸಮತಲ" ಧ್ರುವೀಕರಣವನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ ಮತ್ತು ತಲಾಧಾರವನ್ನು ಕ್ರಮದ ಆಳಕ್ಕೆ ತೂರಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ λ ಧ್ವನಿ. ಅವುಗಳು ಪ್ರಸರಣವನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ; ಅವುಗಳ ವೇಗವು ಪದರದಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ತಲಾಧಾರದಲ್ಲಿ ಧ್ವನಿಯ ವೇಗದ ನಡುವೆ ಇರುತ್ತದೆ.

1.3. ಮಾರ್ಗದರ್ಶಿ ಮತ್ತು ಚಾನಲ್ ಅಲೆಗಳು.ಪ್ರತಿನಿಧಿಗಳು ತರಂಗ ಮಾರ್ಗದರ್ಶಿಅಕೌಸ್ಟಿಕ್ ಮೋಡ್‌ಗಳು ತೆಳುವಾದ ಪ್ಲೇಟ್‌ಗಳು ಅಥವಾ ಫಿಲ್ಮ್‌ಗಳಲ್ಲಿನ ಅಲೆಗಳಾಗಿವೆ, ಇವುಗಳ ಎರಡೂ ಮೇಲ್ಮೈಗಳು ಮುಕ್ತವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ದಪ್ಪವು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ತರಂಗ ಉದ್ದದ ಕ್ರಮದಲ್ಲಿದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಪ್ಲೇಟ್ ಪ್ಲ್ಯಾನರ್ ವೇವ್‌ಗೈಡ್‌ನ ಕಾರ್ಯಗಳನ್ನು ನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅಲೆಗಳು ಸ್ವತಃ ಅದರಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಅಲೆಗಳಾಗಿವೆ. 1916 ರಲ್ಲಿ ಅವುಗಳನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿದ ವಿಜ್ಞಾನಿ ನಂತರ ಎರಡನೆಯದನ್ನು ಲ್ಯಾಂಬ್ ಅಲೆಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಯಿತು. ಲ್ಯಾಂಬ್ ತರಂಗದಲ್ಲಿನ ಸ್ಥಳಾಂತರ ವೆಕ್ಟರ್ ಉದ್ದದ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ ಎರಡೂ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ, ವೇವ್‌ಗೈಡ್‌ನ ಮೇಲ್ಮೈಗಳಿಗೆ ಅಡ್ಡ ಘಟಕವು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿದೆ.
ವೇವ್‌ಗೈಡ್ ಮೋಡ್‌ಗಳ ಇತರ ಪ್ರತಿನಿಧಿಗಳು ವಿವಿಧ ಪ್ರೊಫೈಲ್‌ಗಳ (ಸುತ್ತಿನ, ಆಯತಾಕಾರದ, ಇತ್ಯಾದಿ) ತೆಳುವಾದ ರಾಡ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಅಕೌಸ್ಟಿಕ್ ಅಲೆಗಳು. ಚಾನಲ್ ಮಾಡಲಾಗಿದೆಅಕೌಸ್ಟಿಕ್ ತರಂಗಗಳು ಘನ ದೇಹದ ಮುಕ್ತ (ಅಗತ್ಯವಾಗಿ ಸಮತಟ್ಟಾದ) ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಮಾಡಿದ ವಿವಿಧ ಪ್ರೊಫೈಲ್‌ಗಳ (ಆಯತಾಕಾರದ, ತ್ರಿಕೋನ, ಅರ್ಧವೃತ್ತಾಕಾರದ, ಇತ್ಯಾದಿ) ಚಡಿಗಳು ಮತ್ತು ಮುಂಚಾಚಿರುವಿಕೆಗಳ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಚಾನಲ್‌ಗಳ ಮೂಲಕ ಹರಡಬಲ್ಲ ಅಲೆಗಳು ಮತ್ತು ಪ್ರಾದೇಶಿಕ ಕೋನದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ. ಎರಡು ಮುಖಗಳ ಧ್ವನಿ ಕೊಳವೆಗಳಿಂದ ರೂಪುಗೊಂಡಿದೆ. ಅಭ್ಯಾಸಕ್ಕಾಗಿ, ಅವು ಆಕರ್ಷಕವಾಗಿವೆ ಏಕೆಂದರೆ ಅವುಗಳನ್ನು ಅಕೌಸ್ಟಿಕ್ ಇಂಟಿಗ್ರೇಟೆಡ್ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಬಳಸಬಹುದು.

2. ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಮೆಕಾನಿಕಲ್ ಅನ್ನು ವಿವರಿಸುವ ಸಮೀಕರಣಗಳು
ಪೈಜೋಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿನ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳು

ಮೇಲ್ನೋಟದಅಲೆಗಳನ್ನು ವರ್ಗ E ಅಥವಾ ವರ್ಗ H ನ ಗೈಡೆಡ್ ಪ್ಲೇನ್ ಅಸಮಂಜಸ ನಿಧಾನ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ಅಲೆಗಳು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಪ್ರಸರಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ಮಾರ್ಗದರ್ಶಿ ವ್ಯವಸ್ಥೆಗಳು, ಅದರ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳು ಹರಡುತ್ತವೆ ನಿಧಾನಗೊಳಿಸುವ (ಪ್ರತಿರೋಧಕ) ಮೇಲ್ಮೈಗಳು.

ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳು ಎರಡು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ ಮುಖ್ಯ ಲಕ್ಷಣಗಳು , ಎಲ್ಲಾ ಇತರ ಮಾರ್ಗದರ್ಶಿ ಅಲೆಗಳಿಂದ ಅವುಗಳನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸುತ್ತದೆ.

1.) ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳ ಇ ಮತ್ತು ಹೆಚ್ ವೆಕ್ಟರ್‌ಗಳ ವೈಶಾಲ್ಯಗಳು ಅವು ಹರಡುವ ನಿಧಾನಗತಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಗಳಿಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಘಾತೀಯವಾಗಿ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತವೆ.

2.) ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳು ನಿಧಾನವಾಗಿರುತ್ತವೆ (Vph 1).

ಮೇಲ್ಮೈ ತರಂಗದ ಇ ಮತ್ತು ಹೆಚ್ ವೈಶಾಲ್ಯಗಳಲ್ಲಿನ ಇಳಿಕೆಯು ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹರಡುತ್ತದೆ, ಅದು ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿನ ಸಕ್ರಿಯ ನಷ್ಟಗಳೊಂದಿಗೆ ಸಂಬಂಧ ಹೊಂದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಇದು ವಾಹಕಗಳ ಘಟಕಗಳ ನಡುವಿನ ವಿಶೇಷ ಹಂತದ ಸಂಬಂಧಗಳಿಂದ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ. ಮತ್ತು ಈ ತರಂಗದ H, ಈ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಪಾಯಿಂಟಿಂಗ್ ವೆಕ್ಟರ್‌ನ ಹರಿವು ಅವಧಿ =0 ವರೆಗೆ ಸರಾಸರಿ ಇರುತ್ತದೆ.

ಮಾರ್ಗದರ್ಶಿ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಮೇಲ್ಮೈ ತರಂಗದಿಂದ ವರ್ಗಾವಣೆಯಾಗುವ ಶಕ್ತಿಯ ಹರಿವಿನ ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಈ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ತಕ್ಷಣವೇ ಗರಿಷ್ಠವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದರಿಂದ ದೂರದಲ್ಲಿ ತೀವ್ರವಾಗಿ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಸಾಂಕೇತಿಕವಾಗಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಮಾರ್ಗದರ್ಶಿ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಹರಡುವುದು, ತರಂಗವು ಅದಕ್ಕೆ "ಅಂಟಿಕೊಂಡಿದೆ" ಎಂದು ತೋರುತ್ತದೆ, ಇದು ಈ ರೀತಿಯ ಅಲೆಗಳಿಗೆ "ಮೇಲ್ಮೈ" ಎಂಬ ಹೆಸರನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ.

48.ಅಂದಾಜು ಲಿಯೊಂಟೊವಿಚ್ ಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು.

ಸಮತಲ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ತರಂಗವು ಒಂದು ಕೋನದಲ್ಲಿ ಗಾಳಿಯಿಂದ ಸಮತಲ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್‌ನಲ್ಲಿ ಸಂಕೀರ್ಣ ವಕ್ರೀಕಾರಕ ಸೂಚ್ಯಂಕದಿಂದ ವಿವರಿಸಲಾದ ಸಾಕಷ್ಟು ವಾಹಕ ಮಾಧ್ಯಮದೊಂದಿಗೆ ಸಂಭವಿಸಿದೆ ಎಂದು ನಾವು ಭಾವಿಸೋಣ:

ಚೆನ್ನಾಗಿ ನಡೆಸುವ ಮಾಧ್ಯಮದ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಯ ಸ್ಥಾಪನೆಯಿಂದ, ಅದು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ. ಸಿಯೆಲ್‌ನ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ತೀವ್ರ ಅಸಮಾನತೆಯು ವಕ್ರೀಭವನದ ಕೋನವು ತುಂಬಾ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿರಬೇಕು ಎಂದು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ. ವಕ್ರೀಭವನದ ತರಂಗವು ವಿಭಿನ್ನ ಕೋನದಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಮಧ್ಯಮ 2 ಅನ್ನು ಪ್ರವೇಶಿಸುತ್ತದೆ ಎಂದು ಅಂದಾಜು ಮಾಡಬಹುದು. ಇದು ಲಿಯೊಂಟೊವಿಚ್ ಅವರ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳ ಮುಖ್ಯ ಭೌತಿಕ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನವಾಗಿದೆ. ಮೇಲಿನ ಪ್ರಕಾರ, ಲೋಹದಂತಹ ಮಾಧ್ಯಮದ ಸಮಾನ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸೂತ್ರದಿಂದ ಲೆಕ್ಕಹಾಕಲ್ಪಟ್ಟ ವಿಶಿಷ್ಟ ಪ್ರತಿರೋಧದೊಂದಿಗೆ ಏಕರೂಪದ ದೀರ್ಘ ರೇಖೆಯ ರೂಪವನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ.

ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಸಾಲಿನ ಆರಂಭದಲ್ಲಿ (ಅಂದರೆ, ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ನಲ್ಲಿ), ಕಾಂತೀಯ ಮತ್ತು ವಿದ್ಯುತ್ ವಾಹಕಗಳ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಘಟಕಗಳು ವಿಶಿಷ್ಟ ಪ್ರತಿರೋಧದ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನದಿಂದ ನೇರವಾಗಿ ಅನುಸರಿಸುವ ನಿಸ್ಸಂದೇಹವಾದ ಸಂಬಂಧವನ್ನು ಪೂರೈಸಬೇಕು:

ತಿಳಿದಿರುವಂತೆ, ಆದರ್ಶ ವಾಹಕದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ. ದೊಡ್ಡದಾದ ಆದರೆ ಸೀಮಿತ ವಾಹಕತೆಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್‌ನಲ್ಲಿ ಶೂನ್ಯವಲ್ಲದ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಘಟಕವು ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಈ ಮೌಲ್ಯದ ಸಣ್ಣತನದ ಹೊರತಾಗಿಯೂ (ನಿಂದ), ಅದನ್ನು ಬಿಸಿಮಾಡಲು ಬಳಸುವ ಲೋಹದೊಳಗೆ ಶಕ್ತಿಯ ಹರಿವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ.

ಅಕ್ಷದ ವೇಳೆ zಎನ್ವಿರಾನ್ಮೆಂಟ್ 2 ಒಳಗೆ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ ಸಮತಲದೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾಗುತ್ತದೆ, ನಂತರ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ನಲ್ಲಿ ಈ ಕೆಳಗಿನ ಷರತ್ತುಗಳನ್ನು ಪೂರೈಸಬೇಕು:

ಈ ಚಿಹ್ನೆಗಳ ಜೋಡಣೆಯೊಂದಿಗೆ, ಸುಲಭವಾಗಿ ಪರಿಶೀಲಿಸಬಹುದಾದಂತೆ, ಶಾಖದ ನಷ್ಟಗಳಿಗೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಪಾಯಿಂಟಿಂಗ್ ವೆಕ್ಟರ್ನ ಹರಿವು ಯಾವಾಗಲೂ z ಅಕ್ಷದ ಧನಾತ್ಮಕ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ. ರೂಪದಲ್ಲಿ ಲಿಯೊಂಟೊವಿಚ್ ಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳನ್ನು ಬಳಸುವುದು ಅಥವಾ ರೂಪದಲ್ಲಿ, ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ವೆಕ್ಟರ್ನ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಘಟಕವನ್ನು ನೋಡುವುದು ಅವಶ್ಯಕ.

49. ತೆಳುವಾದ ಫಲಕಗಳಲ್ಲಿ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ

50. 49. ನ್ಯೂಟನ್‌ನ ಉಂಗುರಗಳಲ್ಲಿ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ

ರಿಟಾರ್ಡಿಂಗ್ ಮೇಲ್ಮೈಗಳು

ರಿಟಾರ್ಡಿಂಗ್ (ಪ್ರತಿರೋಧ) ಮೇಲ್ಮೈಯು ಮಾಧ್ಯಮದ ನಡುವಿನ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ ಆಗಿದ್ದು, ಪರ್ಯಾಯ EM ಕ್ಷೇತ್ರದ (ಈ ಗಡಿಯ ಎರಡೂ ಬದಿಗಳಲ್ಲಿ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರುವ) ವೆಕ್ಟರ್‌ಗಳ E ಮತ್ತು H ಟ್ಯಾಂಜೆಂಟ್ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಪರಸ್ಪರ 90 ° ಮೂಲಕ ಹಂತವಾಗಿ ಬದಲಾಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ, ಪಾಯಿಂಟಿಂಗ್ ವೆಕ್ಟರ್‌ನ ಹರಿವು ಸಾಮಾನ್ಯ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ನಿಧಾನಗತಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸರಾಸರಿ ಅವಧಿ = 0, ಮತ್ತು EM ಅಲೆಗಳ ಮೂಲಕ ಶಕ್ತಿಯ ವರ್ಗಾವಣೆಯು ಅಂತಹ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಮಾನಾಂತರ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಸಾಧ್ಯ.

ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನ ಗಡಿ ಸಮಸ್ಯೆಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸುವಾಗ, ಇಂಟರ್ಫೇಸ್‌ಗಳನ್ನು ನಿರೂಪಿಸಲು ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ರತಿರೋಧ (ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ರತಿರೋಧ) ಎಂಬ ನಿಯತಾಂಕವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಇದು ಈ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ವಾಹಕಗಳ E ಮತ್ತು H ಟ್ಯಾಂಜೆಂಟ್ ಘಟಕಗಳ ಸಂಕೀರ್ಣ ಆಂಪ್ಲಿಟ್ಯೂಡ್‌ಗಳ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಸಂಕೀರ್ಣ ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ರತಿರೋಧ ಮಾಡ್ಯೂಲ್

ಸಂಕೀರ್ಣ ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ರತಿರೋಧದ ವಾದ (ಹಂತ).

ನಿಧಾನಗತಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಇ ಮತ್ತು ಹೆಚ್ ವೆಕ್ಟರ್‌ಗಳ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಘಟಕಗಳ ನಡುವಿನ ಹಂತದ ಬದಲಾವಣೆಯಿಂದಾಗಿ, ಅದರ ಮೇಲ್ಮೈ ಪ್ರತಿರೋಧವು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಕಾಲ್ಪನಿಕ ಪ್ರಮಾಣವಾಗಿದೆ .

Z ಧನಾತ್ಮಕವಾಗಿದ್ದರೆ, E ವರ್ಗದ ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳು ನಿಧಾನಗತಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಹರಡುತ್ತವೆ.

Z ಋಣಾತ್ಮಕವಾಗಿದ್ದರೆ, H ವರ್ಗದ ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳು ನಿಧಾನಗತಿಯ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಹರಡುತ್ತವೆ.

ಫ್ಲಾಟ್ ನಿಧಾನಗೊಳಿಸುವ ಮೇಲ್ಮೈಗಳು ವಿಭಿನ್ನ ಡೈಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ ಸ್ಥಿರಾಂಕಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಎರಡು ಡೈಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್‌ಗಳ ನಡುವಿನ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ ಆಗಿರಬಹುದು (ಗಾಳಿ - ಡೈಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್), ಮತ್ತು ಡೈಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ ನಡುವಿನ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ - ಬಾಚಣಿಗೆ ಲೋಹದ ರಚನೆ (ಗಾಳಿ - ಬಾಚಣಿಗೆ ಲೋಹದ ರಚನೆ).

ಮೇಲ್ಮೈ ಅಕೌಸ್ಟಿಕ್ ಅಲೆಗಳು(ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್) - ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಅಲೆಗಳು, ಘನ ದೇಹದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಅಥವಾ ಇತರ ಮಾಧ್ಯಮಗಳೊಂದಿಗೆ ಘನ ದೇಹದ ಗಡಿಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಹರಡುವುದು ಮತ್ತು ಗಡಿಗಳಿಂದ ದೂರದಿಂದ ಮರೆಯಾಗುವುದು. ಎರಡು ವಿಧದ ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್ಗಳಿವೆ: ಲಂಬ, ಇದರಲ್ಲಿ ವೆಕ್ಟರ್ ಆಂದೋಲನಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ತರಂಗದಲ್ಲಿನ ಮಾಧ್ಯಮದ ಕಣಗಳ ಸ್ಥಳಾಂತರವು ಗಡಿ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ (ಲಂಬ ಸಮತಲ) ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಸಮತಲ ಧ್ರುವೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ಇದೆ, ಇದರಲ್ಲಿ ಮಾಧ್ಯಮದ ಕಣಗಳ ಸ್ಥಳಾಂತರ ವೆಕ್ಟರ್ ಗಡಿ ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಅಲೆಯ ಪ್ರಸರಣದ ದಿಕ್ಕಿಗೆ.
ಸರಳ ಮತ್ತು ಅತ್ಯಂತ ಲಂಬ ಧ್ರುವೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್ಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಆಚರಣೆಯಲ್ಲಿ ಎದುರಾಗುತ್ತವೆ ರೇಲೀ ಅಲೆಗಳು, ಬದಲಿಗೆ ಅಪರೂಪದ ಅನಿಲ ಮಾಧ್ಯಮದೊಂದಿಗೆ ಘನ ದೇಹದ ಗಡಿಯುದ್ದಕ್ಕೂ ಹರಡುತ್ತದೆ. ಅವರ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಮೇಲ್ಮೈ ಪದರದಲ್ಲಿ ತರಂಗಾಂತರದ ದಪ್ಪದಿಂದ ಸ್ಥಳೀಕರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಅಲೆಯಲ್ಲಿನ ಕಣಗಳು ದೀರ್ಘವೃತ್ತಗಳಲ್ಲಿ, ಅರೆಮೇಜರ್ ಅಕ್ಷದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ ಡಬ್ಲ್ಯೂಇದು ಗಡಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ ಮತ್ತು- ತರಂಗ ಪ್ರಸರಣದ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ (ಚಿತ್ರ. ಎ). ರೇಲೀ ಅಲೆಗಳ ಹಂತದ ವೇಗ c ಕೆ 0.9c ಟಿ, ಎಲ್ಲಿ ಸಿ ಟಿ- ಹಂತದ ವೇಗವು ಸಮತಟ್ಟಾಗಿದೆ.

ವಿವಿಧ ರೀತಿಯ ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳ ಸ್ಕೀಮ್ಯಾಟಿಕ್ ಪ್ರಾತಿನಿಧ್ಯ (ಘನ ಛಾಯೆಯು ಘನ ಮಾಧ್ಯಮವನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ, ಮರುಕಳಿಸುವ ಛಾಯೆಯು ದ್ರವವನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ; X- ತರಂಗ ಪ್ರಸರಣದ ನಿರ್ದೇಶನ; ಮತ್ತು, ವಿಮತ್ತು ಡಬ್ಲ್ಯೂ- ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಪರಿಸರದಲ್ಲಿ ಕಣಗಳ ಸ್ಥಳಾಂತರದ ಅಂಶಗಳು; ವಕ್ರಾಕೃತಿಗಳು ಇಂಟರ್ಫೇಸ್‌ನಿಂದ ದೂರವಿರುವ ಸ್ಥಳಾಂತರದ ವೈಶಾಲ್ಯದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆಯ ಅಂದಾಜು ಕೋರ್ಸ್ ಅನ್ನು ಚಿತ್ರಿಸುತ್ತದೆ): ಎ- ಘನ ದೇಹದ ಮುಕ್ತ ಗಡಿಯಲ್ಲಿ ರೇಲೀ ತರಂಗ; ಬಿ- ಘನ-ದ್ರವ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ನಲ್ಲಿ ರೇಲೀ ಪ್ರಕಾರದ ತೇವಗೊಳಿಸಲಾದ ತರಂಗ (ದ್ರವ ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿ ಓರೆಯಾದ ರೇಖೆಗಳು ಹೊರಹೋಗುವ ತರಂಗದ ತರಂಗ ಮುಂಭಾಗಗಳನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತವೆ, ಅವುಗಳ ದಪ್ಪವು ಸ್ಥಳಾಂತರಗಳ ವೈಶಾಲ್ಯಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿರುತ್ತದೆ); ವಿ- ಘನ-ದ್ರವದ ಗಡಿಯಲ್ಲಿ ತಗ್ಗಿಸದ ಮೇಲ್ಮೈ ತರಂಗ; ಜಿ- ಎರಡು ಘನ ಮಾಧ್ಯಮಗಳ ನಡುವಿನ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ನಲ್ಲಿ ಸ್ಟೋನ್ಲಿ ತರಂಗ; ಡಿ- ಘನ ಅರ್ಧ-ಸ್ಥಳ ಮತ್ತು ಘನ ಪದರದ ನಡುವಿನ ಗಡಿಯಲ್ಲಿ ಪ್ರೀತಿಯ ಅಲೆ.

ಘನ ದೇಹವು ದ್ರವದ ಗಡಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ ಮತ್ತು ದ್ರವದಲ್ಲಿ c w ವೇಗ c ಗಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಿರುತ್ತದೆ ಕೆಘನ ದೇಹದಲ್ಲಿ (ಬಹುತೇಕ ಎಲ್ಲಾ ನೈಜ ಮಾಧ್ಯಮಗಳಿಗೆ ಇದು ನಿಜ), ನಂತರ ಘನ ದೇಹದ ಗಡಿಯಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ತೇವಗೊಳಿಸಲಾದ ರೇಲೀ-ಮಾದರಿಯ ತರಂಗದ ದ್ರವ ಪ್ರಸರಣ ಸಾಧ್ಯ. ಈ ತರಂಗವು ಹರಡಿದಂತೆ, ಅದು ನಿರಂತರವಾಗಿ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ದ್ರವಕ್ಕೆ ಹೊರಸೂಸುತ್ತದೆ, ಅದರಲ್ಲಿ ಗಡಿಯಿಂದ ಹೊರಹೊಮ್ಮುವ ಅಸಮಂಜಸ ತರಂಗವನ್ನು ರೂಪಿಸುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 2). 6) . ಕೊಟ್ಟಿರುವ ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್‌ನ ಹಂತದ ವೇಗ, ಶೇಕಡಾವಾರು ನಿಖರ, c ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಕೆ, ಮತ್ತು ಗುಣಾಂಕ ~ 0.1 ತರಂಗಾಂತರದಲ್ಲಿ ಕ್ಷೀಣತೆ, ಅಂದರೆ, ಅಲೆಯು ಸರಿಸುಮಾರು ಕ್ಷೀಣಿಸುವ ಹಾದಿಯಲ್ಲಿ ಇಒಮ್ಮೆ. ಘನವಸ್ತುಗಳಲ್ಲಿ ಅಂತಹ ತರಂಗದಲ್ಲಿನ ಸ್ಥಳಾಂತರಗಳ ಆಳ ವಿತರಣೆಯು ರೇಲೀ ತರಂಗದಲ್ಲಿನ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಹೋಲುತ್ತದೆ.
ತೇವಗೊಳಿಸಲಾದ ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್ ಜೊತೆಗೆ, ದ್ರವ ಮತ್ತು ಘನವಸ್ತುಗಳ ಗಡಿಯಲ್ಲಿ ಯಾವಾಗಲೂ ಅಡೆತಡೆಯಿಲ್ಲದ ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್ ಯಾವಾಗಲೂ ಗಡಿಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ದ್ರವದಲ್ಲಿನ ತರಂಗದ ವೇಗ c ಗಿಂತ ಕಡಿಮೆ ವೇಗ ಮತ್ತು ರೇಖಾಂಶದ ವೇಗದೊಂದಿಗೆ ಇರುತ್ತದೆ. ಸಿ ಎಲ್ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ ಸಿ ಟಿಘನರೂಪದಲ್ಲಿ ಅಲೆಗಳು. ಈ ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್, ಲಂಬ ಧ್ರುವೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ತರಂಗವಾಗಿದ್ದು, ರೇಲೀ ತರಂಗಕ್ಕಿಂತ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ವಿಭಿನ್ನವಾದ ರಚನೆ ಮತ್ತು ವೇಗವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಇದು ದ್ರವದಲ್ಲಿ ದುರ್ಬಲವಾದ ಅಸಮಂಜಸ ತರಂಗವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ, ಇದರ ವೈಶಾಲ್ಯವು ಗಡಿಯಿಂದ ದೂರದೊಂದಿಗೆ ನಿಧಾನವಾಗಿ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 2). ವಿ), ಮತ್ತು ಘನ ದೇಹದಲ್ಲಿ ಎರಡು ಹೆಚ್ಚು ಏಕರೂಪದ ವಿಲ್ಗಳು (ರೇಖಾಂಶ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ). ಈ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ, ತರಂಗದ ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ಕಣಗಳ ಚಲನೆಯನ್ನು ಮುಖ್ಯವಾಗಿ ದ್ರವದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಳೀಕರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಘನದಲ್ಲಿ ಅಲ್ಲ. ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ, ಈ ರೀತಿಯ ತರಂಗವನ್ನು ವಿರಳವಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.
ಸಮತಲದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಎರಡು ಘನ ಮಾಧ್ಯಮಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಗಡಿಯಾಗಿದ್ದರೆ ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಮಾಡುಲಿಗಳು ಹೆಚ್ಚು ಭಿನ್ನವಾಗಿರದಿದ್ದರೆ, ಸ್ಟೋನ್ಲಿ ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್ ಗಡಿಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಹರಡಬಹುದು (ಚಿತ್ರ, ಡಿ). ಈ ತರಂಗವು ಎರಡು ರೇಲೀ ಅಲೆಗಳನ್ನು (ಪ್ರತಿ ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿ ಒಂದು) ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ. ಪ್ರತಿ ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿನ ಸ್ಥಳಾಂತರಗಳ ಲಂಬ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ ಅಂಶಗಳು ಗಡಿಯಿಂದ ದೂರದೊಂದಿಗೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತವೆ, ಇದರಿಂದಾಗಿ ತರಂಗ ಶಕ್ತಿಯು ದಪ್ಪದ ಎರಡು ಗಡಿ ಪದರಗಳಲ್ಲಿ ಕೇಂದ್ರೀಕೃತವಾಗಿರುತ್ತದೆ ~ ಸ್ಟೋನ್ಲಿ ಅಲೆಗಳ ಹಂತದ ವೇಗವು ಮೌಲ್ಯಗಳಿಗಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಾಗಿದೆ c ಎಲ್ಮತ್ತು ಟಿ ಜೊತೆಎರಡೂ ಗಡಿ ಪರಿಸರದಲ್ಲಿ.
ಲಂಬ ಧ್ರುವೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ಅಲೆಗಳು ಘನ ಅರ್ಧ-ಸ್ಥಳದ ಗಡಿಯಲ್ಲಿ ದ್ರವ ಅಥವಾ ಘನ ಪದರದೊಂದಿಗೆ ಅಥವಾ ಅಂತಹ ಪದರಗಳ ವ್ಯವಸ್ಥೆಯೊಂದಿಗೆ ಸಹ ಹರಡಬಹುದು. ಪದರಗಳ ದಪ್ಪವು ತರಂಗಾಂತರಕ್ಕಿಂತ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದ್ದರೆ, ಅರ್ಧ-ಸ್ಪೇಸ್‌ನಲ್ಲಿನ ಚಲನೆಯು ರೇಲೀ ತರಂಗದಲ್ಲಿ ಸರಿಸುಮಾರು ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್‌ನ ಹಂತದ ವೇಗವು c k ಗೆ ಹತ್ತಿರದಲ್ಲಿದೆ. ಸಾಮಾನ್ಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಚಲನೆಯು ಘನವಾದ ಅರ್ಧ-ಸ್ಥಳ ಮತ್ತು ಪದರಗಳ ನಡುವೆ ತರಂಗ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಮರುಹಂಚಿಕೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹಂತದ ವೇಗವು ಪದರಗಳ ಆವರ್ತನ ಮತ್ತು ದಪ್ಪವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ (ನೋಡಿ. ಧ್ವನಿ ಪ್ರಸರಣ).
ಲಂಬ ಧ್ರುವೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ (ಮುಖ್ಯವಾಗಿ ರೇಲೀ ಮಾದರಿಯ ಅಲೆಗಳು) SAW ಗಳ ಜೊತೆಗೆ, ಸಮತಲ ಧ್ರುವೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ಅಲೆಗಳು (ಲವ್ ವೇವ್ಸ್) ಇವೆ, ಇದು ಘನ ಪದರದೊಂದಿಗೆ ಘನ ಅರ್ಧ-ಜಾಗದ ಗಡಿಯಲ್ಲಿ ಹರಡಬಹುದು (ಚಿತ್ರ 2). d). ಇವುಗಳು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಅಡ್ಡ ತರಂಗಗಳಾಗಿವೆ: ಅವುಗಳು ಕೇವಲ ಒಂದು ಸ್ಥಳಾಂತರ ಘಟಕವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ v, ಮತ್ತು ತರಂಗದಲ್ಲಿನ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ವಿರೂಪವು ಶುದ್ಧ ಕತ್ತರಿಯಾಗಿದೆ. ಪದರದಲ್ಲಿ (ಸೂಚ್ಯಂಕ 1) ಮತ್ತು ಅರ್ಧ-ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ (ಸೂಚ್ಯಂಕ 2) ಸ್ಥಳಾಂತರಗಳನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ. ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಗಳು:

ಎಲ್ಲಿ ಟಿ- ಸಮಯ, - ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಆವರ್ತನ,

ಕೆ- ಪ್ರೀತಿಯ ಅಲೆಯ ತರಂಗ ಸಂಖ್ಯೆ, c t 1 c t 2ಕ್ರಮವಾಗಿ ಪದರ ಮತ್ತು ಅರ್ಧ ಜಾಗದಲ್ಲಿ ಅಡ್ಡ ತರಂಗಗಳ ತರಂಗ ಸಂಖ್ಯೆಗಳು, ಗಂ- ಪದರದ ದಪ್ಪ, ಎ- ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಸ್ಥಿರ. ಫಾರ್ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಗಳಿಂದ v 1ಮತ್ತು v 2ಪದರದಲ್ಲಿನ ಸ್ಥಳಾಂತರಗಳನ್ನು ಕೊಸೈನ್‌ನ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ವಿತರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅರ್ಧ-ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ ಅವು ಆಳದೊಂದಿಗೆ ಘಾತೀಯವಾಗಿ ಕಡಿಮೆಯಾಗುವುದನ್ನು ಕಾಣಬಹುದು. ಪದರದ ದಪ್ಪವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ ಅರ್ಧ-ಸ್ಥಳಕ್ಕೆ ತರಂಗ ನುಗ್ಗುವಿಕೆಯ ಆಳವು ಭಿನ್ನರಾಶಿಗಳಿಂದ ಅನೇಕಕ್ಕೆ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ ಗಂ, ಆವರ್ತನ ಮತ್ತು ಪರಿಸರ ನಿಯತಾಂಕಗಳು. ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್ ಆಗಿ ಲವ್ ವೇವ್ ಅಸ್ತಿತ್ವವು ಅರ್ಧ-ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ ಪದರದ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯೊಂದಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದೆ: ಯಾವಾಗ ಗಂ 0, ಅರ್ಧ-ಸ್ಥಳಕ್ಕೆ ಅಲೆಯ ನುಗ್ಗುವಿಕೆಯ ಆಳವು ಅನಂತತೆಗೆ ಒಲವು ತೋರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ತರಂಗವು ಪರಿಮಾಣವಾಗುತ್ತದೆ. ಹಂತದ ವೇಗ ಜೊತೆಗೆಪ್ರೇಮ ಅಲೆಗಳು ಪದರ ಮತ್ತು ಅರ್ಧ-ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ ಅಡ್ಡ ತರಂಗಗಳ ಹಂತದ ವೇಗಗಳ ನಡುವಿನ ಮಿತಿಯೊಳಗೆ ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತವೆ. ಸಿ ಟಿ ಎಲ್< с < ಸಿ ಟಿ 2ಮತ್ತು ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

ಕ್ರಮವಾಗಿ ಪದರ ಮತ್ತು ಅರ್ಧ-ಸ್ಥಳದ ಸಾಂದ್ರತೆಗಳು ಎಲ್ಲಿವೆ, ಪ್ರೀತಿಯ ಅಲೆಗಳು ಪ್ರಸರಣದೊಂದಿಗೆ ಹರಡುತ್ತವೆ ಎಂಬುದು ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ: ಅವುಗಳ ಹಂತದ ವೇಗವು ಆವರ್ತನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ಸಣ್ಣ ಪದರದ ದಪ್ಪದಲ್ಲಿ, ಯಾವಾಗ... ಅಂದರೆ, ಲವ್ ತರಂಗದ ಹಂತದ ವೇಗವು ಅರ್ಧ-ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ ಬೃಹತ್ ಅಡ್ಡ ತರಂಗದ ಹಂತದ ವೇಗಕ್ಕೆ ಒಲವು ತೋರುತ್ತದೆ. ಪ್ರೀತಿಯ ಅಲೆಗಳು ಹಲವಾರು ರೂಪದಲ್ಲಿ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿದ್ದಾಗ. ಮಾರ್ಪಾಡುಗಳು, ಪ್ರತಿಯೊಂದೂ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ತರಂಗಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಆದೇಶ.
ಸ್ಫಟಿಕಗಳ ಗಡಿಗಳಲ್ಲಿ, ಐಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಘನವಸ್ತುಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದೇ ರೀತಿಯ ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್ಗಳು ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರಬಹುದು, ಅಲೆಗಳಲ್ಲಿನ ಚಲನೆ ಮಾತ್ರ ಹೆಚ್ಚು ಸಂಕೀರ್ಣವಾಗುತ್ತದೆ. ಅದೇ ಸಮಯದಲ್ಲಿ, ಘನವಸ್ತುವಿನ ಅನಿಸೊಟ್ರೋಪಿ ಕೆಲವು ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಪರಿಚಯಿಸಬಹುದು. ತರಂಗ ರಚನೆಯಲ್ಲಿ ಬದಲಾವಣೆಗಳು. ಆದ್ದರಿಂದ, ಪೀಜೋಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಸಿಟಿ ಹೊಂದಿರುವ ಸ್ಫಟಿಕಗಳ ಕೆಲವು ವಿಮಾನಗಳಲ್ಲಿ. ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳು, ಲವ್ ತರಂಗಗಳಂತಹ ಅಲೆಗಳು, ರೇಲೀ ಅಲೆಗಳಂತೆ, ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ (ಘನ ಪದರದ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯಿಲ್ಲದೆ) ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರಬಹುದು. ಇವು ಗುಲ್ಯಾವ್ - ಬ್ಲುಶ್ಟೀನ್‌ನ ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಸಾನಿಕ್ ಅಲೆಗಳು. ಸಾಮಾನ್ಯ ರೇಲೀ ಅಲೆಗಳ ಜೊತೆಗೆ, ಕೆಲವು ಸ್ಫಟಿಕ ಮಾದರಿಗಳಲ್ಲಿ ತೇವಗೊಳಿಸಲಾದ ತರಂಗವು ಮುಕ್ತ ಗಡಿಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಹರಡಬಹುದು, ಸ್ಫಟಿಕಕ್ಕೆ ಆಳವಾಗಿ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಹೊರಸೂಸುತ್ತದೆ (ಸೋರುವ ಅಲೆ). ಅಂತಿಮವಾಗಿ, ಸ್ಫಟಿಕವು ಪೀಜೋಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಹೊಂದಿದ್ದರೆ ಮತ್ತು ಅದರಲ್ಲಿ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳ ಹರಿವು ಇದ್ದರೆ (ಪೈಜೋಸೆಮಿಕಂಡಕ್ಟರ್ ಸ್ಫಟಿಕ), ನಂತರ ಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನ್‌ಗಳೊಂದಿಗೆ ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆಯು ಸಾಧ್ಯ, ಇದು ಈ ಅಲೆಗಳ ವರ್ಧನೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ (ನೋಡಿ. ಅಕೌಸ್ಟೊಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನಿಕ್ ಪರಸ್ಪರ ಕ್ರಿಯೆ).
ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್ಗಳು ದ್ರವದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರಲು ಸಾಧ್ಯವಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಅಲ್ಟ್ರಾಸಾನಿಕ್ ಶ್ರೇಣಿಯಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಕೆಳಗಿನ ಆವರ್ತನಗಳಲ್ಲಿ, ಮೇಲ್ಮೈ ತರಂಗಗಳು ಅಲ್ಲಿ ಉದ್ಭವಿಸಬಹುದು, ಇದರಲ್ಲಿ ನಿರ್ಧರಿಸುವ ಅಂಶಗಳು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಶಕ್ತಿಗಳಲ್ಲ, ಆದರೆ ಮೇಲ್ಮೈ ಒತ್ತಡ - ಇದನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಕ್ಯಾಪಿಲ್ಲರಿ ಅಲೆಗಳು (ನೋಡಿ ದ್ರವದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಅಲೆಗಳು).
ಅಲ್ಟ್ರಾ- ಮತ್ತು ಹೈಪರ್ಸಾನಿಕ್ ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್‌ಗಳನ್ನು ಮಾದರಿಯ ಮೇಲ್ಮೈ ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಮೈ ಪದರದ ಸಮಗ್ರ ವಿನಾಶಕಾರಿಯಲ್ಲದ ಪರೀಕ್ಷೆಗಾಗಿ ತಂತ್ರಜ್ಞಾನದಲ್ಲಿ ವ್ಯಾಪಕವಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ (ನೋಡಿ. ದೋಷ ಪತ್ತೆ), ವಿದ್ಯುತ್ ಸಂಸ್ಕರಣೆಗಾಗಿ ಮೈಕ್ರೋಎಲೆಕ್ಟ್ರಾನಿಕ್ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ಗಳನ್ನು ರಚಿಸಲು. ಸಂಕೇತಗಳು, ಇತ್ಯಾದಿ. ಘನ ಮಾದರಿಯ ಮೇಲ್ಮೈ ಮುಕ್ತವಾಗಿದ್ದರೆ, ರೇಲೀ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಮಾದರಿಯು ದ್ರವ, ಮತ್ತೊಂದು ಘನ ಮಾದರಿ ಅಥವಾ ಘನ ಪದರದೊಂದಿಗೆ ಸಂಪರ್ಕದಲ್ಲಿರುವ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ರೇಲೀ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಮತ್ತೊಂದು ಸೂಕ್ತವಾದ ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್‌ನಿಂದ ಬದಲಾಯಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ಬೆಳಗಿದ.: ಲ್ಯಾಂಡೌ ಎಲ್.ಡಿ., ಲಿಫ್ಶಿಟ್ಸ್ ಇ.ಎಮ್., ಥಿಯರಿ ಆಫ್ ಎಲಾಸ್ಟಿಸಿಟಿ, 4 ನೇ ಆವೃತ್ತಿ., ಎಮ್., 1987; ವಿಕ್ಟೋರೊವ್ I.A., ತಂತ್ರಜ್ಞಾನದಲ್ಲಿ ರೇಲೀ ಮತ್ತು Lzmba ನ ಅಲ್ಟ್ರಾಸಾನಿಕ್ ತರಂಗಗಳ ಬಳಕೆಯ ಭೌತಿಕ ಅಡಿಪಾಯಗಳು, M., 1966, ch. 1; ಅವನನ್ನು, ಘನವಸ್ತುಗಳಲ್ಲಿ ಧ್ವನಿ ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳು, M., 1981; ಫಿಸಿಕಲ್ ಅಕೌಸ್ಟಿಕ್ಸ್, ಸಂ. W. ಮೇಸನ್, R. ಥರ್ಸ್ಟನ್, ಟ್ರಾನ್ಸ್. ಇಂಗ್ಲಿಷ್‌ನಿಂದ, ಸಂಪುಟ 6, M., 1973, ಅಧ್ಯಾಯ. 3; ಸರ್ಫೇಸ್ ಅಕೌಸ್ಟಿಕ್ ಅಲೆಗಳು, ಸಂ. A. ಒಲೈನರ್, ಟ್ರಾನ್ಸ್. ಇಂಗ್ಲಿಷ್ನಿಂದ, M., 1981.

I. A. ವಿಕ್ಟೋರೊವ್.

ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳು

ವಿಶಿಷ್ಟವಾದ SAW ಸಾಧನ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ ಬ್ಯಾಂಡ್‌ಪಾಸ್ ಫಿಲ್ಟರ್‌ನಂತೆ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಮುದ್ರಿತ ವಾಹಕಗಳ ಮೂಲಕ ಪರ್ಯಾಯ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಅನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಮೂಲಕ ಮೇಲ್ಮೈ ತರಂಗವನ್ನು ಎಡಭಾಗದಲ್ಲಿ ಉತ್ಪಾದಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ವಿದ್ಯುತ್ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಯಾಂತ್ರಿಕ ಶಕ್ತಿಯಾಗಿ ಪರಿವರ್ತಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಮೇಲ್ಮೈ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಚಲಿಸುವಾಗ, ಯಾಂತ್ರಿಕ ಅಧಿಕ-ಆವರ್ತನ ತರಂಗವು ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. ಬಲಭಾಗದಲ್ಲಿ - ಸ್ವೀಕರಿಸುವ ಟ್ರ್ಯಾಕ್‌ಗಳು ಸಿಗ್ನಲ್ ಅನ್ನು ಎತ್ತಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಯಾಂತ್ರಿಕ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಪರ್ಯಾಯ ವಿದ್ಯುತ್ ಪ್ರವಾಹಕ್ಕೆ ಹಿಮ್ಮುಖವಾಗಿ ಪರಿವರ್ತಿಸುವುದು ಲೋಡ್ ರೆಸಿಸ್ಟರ್ ಮೂಲಕ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ.

ಮೇಲ್ಮೈ ಅಕೌಸ್ಟಿಕ್ ಅಲೆಗಳು(ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್) - ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಅಲೆಗಳು ಘನ ದೇಹದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ಇತರ ಮಾಧ್ಯಮಗಳೊಂದಿಗೆ ಗಡಿಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಹರಡುತ್ತವೆ. ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್‌ಗಳನ್ನು ಎರಡು ವಿಧಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ: ಲಂಬ ಧ್ರುವೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ಮತ್ತು ಸಮತಲ ಧ್ರುವೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ( ಪ್ರೀತಿಯ ಅಲೆಗಳು).

ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳ ಸಾಮಾನ್ಯ ವಿಶೇಷ ಪ್ರಕರಣಗಳು ಈ ಕೆಳಗಿನವುಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿವೆ:

• ರೇಲೀ ಅಲೆಗಳು(ಅಥವಾ ರೇಲೀ), ಶಾಸ್ತ್ರೀಯ ಅರ್ಥದಲ್ಲಿ, ನಿರ್ವಾತ ಅಥವಾ ಸಾಕಷ್ಟು ಅಪರೂಪದ ಅನಿಲ ಮಾಧ್ಯಮದೊಂದಿಗೆ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಅರ್ಧ-ಸ್ಥಳದ ಗಡಿಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಹರಡುತ್ತದೆ.
• ಘನ-ದ್ರವ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ನಲ್ಲಿ.
• ಸ್ಟೋನ್ಲಿ ವೇವ್
• ಪ್ರೀತಿಯ ಅಲೆಗಳು- ಸಮತಲ ಧ್ರುವೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳು (SH ಪ್ರಕಾರ), ಇದು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಪದರದ ರಚನೆಯಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಅರ್ಧ-ಸ್ಪೇಸ್ನಲ್ಲಿ ಹರಡಬಹುದು.

ರೇಲೀ ಅಲೆಗಳು

ರೇಲೀ ಅಲೆಗಳು, ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕವಾಗಿ ರೇಲೀ 1885 ರಲ್ಲಿ ಕಂಡುಹಿಡಿದರು, ನಿರ್ವಾತದ ಗಡಿಯಲ್ಲಿರುವ ಅದರ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈ ಬಳಿ ಘನವಸ್ತುಗಳಲ್ಲಿ ಅಸ್ತಿತ್ವದಲ್ಲಿರಬಹುದು. ಅಂತಹ ಅಲೆಗಳ ಹಂತದ ವೇಗವು ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದರ ಬಳಿ ಆಂದೋಲನಗೊಳ್ಳುವ ಮಾಧ್ಯಮದ ಕಣಗಳು ಅಡ್ಡಲಾಗಿ, ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಲಂಬವಾಗಿ ಮತ್ತು ಸ್ಥಳಾಂತರ ವೆಕ್ಟರ್ನ ಉದ್ದದ ಘಟಕಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ. ಅವುಗಳ ಆಂದೋಲನಗಳ ಸಮಯದಲ್ಲಿ, ಈ ಕಣಗಳು ಮೇಲ್ಮೈಗೆ ಲಂಬವಾಗಿರುವ ಸಮತಲದಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಹಂತದ ವೇಗದ ದಿಕ್ಕಿನ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ದೀರ್ಘವೃತ್ತದ ಪಥಗಳನ್ನು ವಿವರಿಸುತ್ತವೆ. ಈ ವಿಮಾನವನ್ನು ಸಗಿಟ್ಟಲ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ವಿಭಿನ್ನ ಅಟೆನ್ಯೂಯೇಶನ್ ಗುಣಾಂಕಗಳೊಂದಿಗೆ ಘಾತೀಯ ನಿಯಮಗಳ ಪ್ರಕಾರ ರೇಖಾಂಶ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ ಕಂಪನಗಳ ವೈಬ್ರೇಶನ್‌ಗಳು ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಮಾಧ್ಯಮಕ್ಕೆ ಇರುವ ಅಂತರದೊಂದಿಗೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತವೆ. ಇದು ದೀರ್ಘವೃತ್ತವು ವಿರೂಪಗೊಂಡಿದೆ ಮತ್ತು ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಧ್ರುವೀಕರಣವು ರೇಖೀಯವಾಗಬಹುದು ಎಂಬ ಅಂಶಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ. ಧ್ವನಿ ಪೈಪ್ನ ಆಳಕ್ಕೆ ರೇಲೀ ತರಂಗದ ನುಗ್ಗುವಿಕೆಯು ಮೇಲ್ಮೈ ತರಂಗದ ಉದ್ದದ ಕ್ರಮದಲ್ಲಿದೆ. ಪೀಜೋಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್‌ನಲ್ಲಿ ರೇಲೀ ತರಂಗವು ಉತ್ಸುಕವಾಗಿದ್ದರೆ, ಅದರ ಒಳಗೆ ಮತ್ತು ನಿರ್ವಾತದಲ್ಲಿ ಅದರ ಮೇಲ್ಮೈ ಮೇಲೆ ನೇರ ಪೀಜೋಎಲೆಕ್ಟ್ರಿಕ್ ಪರಿಣಾಮದಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ನಿಧಾನವಾದ ವಿದ್ಯುತ್ ಕ್ಷೇತ್ರದ ತರಂಗ ಇರುತ್ತದೆ.

ಮೇಲ್ಮೈ ಅಕೌಸ್ಟಿಕ್ ಅಲೆಗಳೊಂದಿಗೆ ಸ್ಪರ್ಶ ಪ್ರದರ್ಶನಗಳಲ್ಲಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.

ತೇವಗೊಳಿಸಲಾದ ರೇಲೀ ಅಲೆಗಳು

ಘನ-ದ್ರವ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ನಲ್ಲಿ ತೇವಗೊಳಿಸಲಾದ ರೇಲೀ-ಮಾದರಿಯ ಅಲೆಗಳು.

ಲಂಬ ಧ್ರುವೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ನಿರಂತರ ತರಂಗ

ಲಂಬ ಧ್ರುವೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ನಿರಂತರ ತರಂಗ, ವೇಗದೊಂದಿಗೆ ದ್ರವ ಮತ್ತು ಘನದ ಗಡಿಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ

ಸ್ಟೋನ್ಲಿ ವೇವ್

ಸ್ಟೋನ್ಲಿ ವೇವ್, ಎರಡು ಘನ ಮಾಧ್ಯಮಗಳ ಸಮತಟ್ಟಾದ ಗಡಿಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಹರಡುತ್ತದೆ, ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಮಾಡುಲಿ ಮತ್ತು ಸಾಂದ್ರತೆಯು ಹೆಚ್ಚು ಭಿನ್ನವಾಗಿರುವುದಿಲ್ಲ.

ಪ್ರೀತಿಯ ಅಲೆಗಳು

ಲಿಂಕ್‌ಗಳು

• ಫಿಸಿಕಲ್ ಎನ್ಸೈಕ್ಲೋಪೀಡಿಯಾ, ಸಂಪುಟ.3 - ಎಂ.: ಗ್ರೇಟ್ ರಷ್ಯನ್ ಎನ್ಸೈಕ್ಲೋಪೀಡಿಯಾ p.649 ಮತ್ತು p.650.

ವಿಕಿಮೀಡಿಯಾ ಫೌಂಡೇಶನ್. 2010.

ಇತರ ನಿಘಂಟುಗಳಲ್ಲಿ "ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳು" ಏನೆಂದು ನೋಡಿ:

ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಹರಡುವ ಮತ್ತು E ಮತ್ತು H ಕ್ಷೇತ್ರಗಳ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ವಿದ್ಯುತ್ಕಾಂತೀಯ ತರಂಗಗಳು ಅದರಿಂದ ಒಂದು ಬದಿಗೆ (ಒಂದು ಬದಿಯ PV) ಅಥವಾ ಎರಡೂ (ನಿಜವಾದ PV) ಬದಿಗಳಿಗೆ ದೂರದಲ್ಲಿ ತ್ವರಿತವಾಗಿ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಏಕಪಕ್ಷೀಯ C. v. ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ... ಭೌತಿಕ ವಿಶ್ವಕೋಶ

ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳು- (ನೋಡಿ), ದ್ರವದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ ಅಥವಾ ಬಾಹ್ಯ ಕಾರಣದ (ಗಾಳಿ, ಎಸೆದ ಕಲ್ಲು, ಇತ್ಯಾದಿ) ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಎರಡು ಕರಗದ ದ್ರವಗಳ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಹರಡುತ್ತದೆ, ಇದು ಮೇಲ್ಮೈಯನ್ನು ಸಮತೋಲನ ಸ್ಥಿತಿಯಿಂದ ತೆಗೆದುಹಾಕುತ್ತದೆ. ... ಬಿಗ್ ಪಾಲಿಟೆಕ್ನಿಕ್ ಎನ್ಸೈಕ್ಲೋಪೀಡಿಯಾ

ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳು- - ವಿಷಯಗಳು ತೈಲ ಮತ್ತು ಅನಿಲ ಉದ್ಯಮ EN ಮೇಲ್ಮೈ ಅಲೆಗಳು ...

ಅಲೆಗಳು ದ್ರವದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ಎರಡು ಮಿಶ್ರಿತ ದ್ರವಗಳ ಇಂಟರ್ಫೇಸ್ನಲ್ಲಿ ಹರಡುತ್ತವೆ. ಬಾಹ್ಯ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ ದ್ರವದ ಮೇಲ್ಮೈಯನ್ನು ಸಮತೋಲನ ಸ್ಥಿತಿಯಿಂದ ತೆಗೆದುಹಾಕುವ ಪ್ರಭಾವ (ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಗಾಳಿ). IN…… ಬಿಗ್ ಎನ್ಸೈಕ್ಲೋಪೀಡಿಕ್ ಪಾಲಿಟೆಕ್ನಿಕ್ ಡಿಕ್ಷನರಿ

ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಅಲೆಗಳು ಘನ ದೇಹದ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಅಥವಾ ಘನ ದೇಹದ ಗಡಿಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಇತರ ಮಾಧ್ಯಮಗಳೊಂದಿಗೆ ಹರಡುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಗಡಿಯಿಂದ ದೂರದಲ್ಲಿ ಕೊಳೆಯುತ್ತವೆ. ಸರಳವಾದ ಮತ್ತು ಅದೇ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಅಭ್ಯಾಸದಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ಎದುರಾಗುವ P. ರಲ್ಲಿ ... ಗ್ರೇಟ್ ಸೋವಿಯತ್ ಎನ್ಸೈಕ್ಲೋಪೀಡಿಯಾ

ಮೇಲ್ಮೈ ಹಸ್ತಕ್ಷೇಪ ಅಲೆಗಳು- - ವಿಷಯಗಳು: ತೈಲ ಮತ್ತು ಅನಿಲ ಉದ್ಯಮ EN ನೆಲದ ರೋಲ್‌ಸರ್ಫೇಸ್ ತರಂಗ ಶಬ್ದ ... ತಾಂತ್ರಿಕ ಅನುವಾದಕರ ಮಾರ್ಗದರ್ಶಿ

- (ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್), ಘನವಸ್ತುವಿನ ಮುಕ್ತ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಹರಡುವ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ಅಲೆಗಳು. ದೇಹ ಅಥವಾ ಟಿವಿಯ ಗಡಿಯಲ್ಲಿ. ಇತರ ಮಾಧ್ಯಮಗಳೊಂದಿಗೆ ದೇಹಗಳು ಮತ್ತು ಗಡಿಗಳಿಂದ ದೂರದಿಂದ ದುರ್ಬಲಗೊಳ್ಳುತ್ತವೆ. ಎರಡು ವಿಧದ ಸರ್ಫ್ಯಾಕ್ಟಂಟ್‌ಗಳಿವೆ: ಲಂಬ ಧ್ರುವೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ, ವೆಕ್ಟರ್ ಆಂದೋಲನಗಳೊಂದಿಗೆ. ಸ್ಥಳಾಂತರ ಹೆಚ್ ಸಿ.... ಭೌತಿಕ ವಿಶ್ವಕೋಶ

ಮೇಲ್ಮೈ ಅಕೌಸ್ಟಿಕ್ ಅಲೆಗಳು. 1885 ರಲ್ಲಿ ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕವಾಗಿ ಭವಿಷ್ಯ ನುಡಿದ ರೇಲೀ ಅವರ ಹೆಸರನ್ನು ಇಡಲಾಗಿದೆ. ಪರಿವಿಡಿ 1 ವಿವರಣೆ 2 ಐಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ದೇಹ ... ವಿಕಿಪೀಡಿಯಾ

ಪ್ರೀತಿಯ ಅಲೆಗಳು ಸಮತಲ ಧ್ರುವೀಕರಣದೊಂದಿಗೆ ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕ ತರಂಗವಾಗಿದೆ. ಇದು ವಾಲ್ಯೂಮೆಟ್ರಿಕ್ ಮತ್ತು ಬಾಹ್ಯ ಎರಡೂ ಆಗಿರಬಹುದು. 1911 ರಲ್ಲಿ ಭೂಕಂಪಶಾಸ್ತ್ರದ ಅನ್ವಯದಲ್ಲಿ ಈ ರೀತಿಯ ಅಲೆಗಳನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಿದ ಲವ್ ಹೆಸರಿಡಲಾಗಿದೆ. ಪರಿವಿಡಿ 1 ವಿವರಣೆ ... ವಿಕಿಪೀಡಿಯಾ

ವಿಶಿಷ್ಟವಾದ SAW ಸಾಧನವು ಬ್ಯಾಂಡ್‌ಪಾಸ್ ಫಿಲ್ಟರ್‌ನಂತೆ ಬಳಸುವ ವಿರೋಧಿ ಬಾಚಣಿಗೆ ಪರಿವರ್ತಕವನ್ನು ಆಧರಿಸಿದೆ. ಪ್ರೊ... ವಿಕಿಪೀಡಿಯ ಮೂಲಕ ಪರ್ಯಾಯ ವೋಲ್ಟೇಜ್ ಅನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುವ ಮೂಲಕ ಎಡಭಾಗದಲ್ಲಿ ಮೇಲ್ಮೈ ತರಂಗವನ್ನು ರಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ

ಪುಸ್ತಕಗಳು

• ಪ್ರಸರಣ ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿ ತರಂಗ ವಿದ್ಯಮಾನಗಳು, ಕುಜೆಲೆವ್ M.V.. ಪುಸ್ತಕವು ಪ್ರಸರಣ ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿ ತರಂಗ ವಿದ್ಯಮಾನಗಳ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದ ಮೂಲಭೂತ ಅಂಶಗಳನ್ನು ವಿಘಟನೆ ಮತ್ತು ಅಸಮತೋಲನವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಂತೆ ಸ್ಥಿರವಾಗಿ ಹೊಂದಿಸುತ್ತದೆ. ಪ್ರಸರಣ ಕಾರ್ಯ ಮತ್ತು ಪ್ರಸರಣ ಪರಿಕಲ್ಪನೆಗಳ ಆಧಾರದ ಮೇಲೆ...