ದ್ರವ ಮತ್ತು ಅನಿಲ ಹರಿವಿನ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡುವುದು ಉದ್ಯಮ ಮತ್ತು ಉಪಯುಕ್ತತೆಗಳಿಗೆ ಬಹಳ ಮುಖ್ಯವಾಗಿದೆ. ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮತ್ತು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವು ವಿವಿಧ ಉದ್ದೇಶಗಳಿಗಾಗಿ ಪೈಪ್ಲೈನ್ಗಳ ಮೂಲಕ ನೀರು, ತೈಲ ಮತ್ತು ನೈಸರ್ಗಿಕ ಅನಿಲದ ಸಾಗಣೆಯ ವೇಗವನ್ನು ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇತರ ನಿಯತಾಂಕಗಳನ್ನು ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುತ್ತದೆ. ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ ವಿಜ್ಞಾನವು ಈ ಸಮಸ್ಯೆಗಳೊಂದಿಗೆ ವ್ಯವಹರಿಸುತ್ತದೆ.
ವರ್ಗೀಕರಣ
ವೈಜ್ಞಾನಿಕ ಸಮುದಾಯದಲ್ಲಿ, ದ್ರವಗಳು ಮತ್ತು ಅನಿಲಗಳ ಹರಿವಿನ ಆಡಳಿತವನ್ನು ಎರಡು ವಿಭಿನ್ನ ವರ್ಗಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ:
- ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ (ಜೆಟ್);
- ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ.
ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಹಂತವನ್ನು ಸಹ ಗುರುತಿಸಲಾಗಿದೆ. ಮೂಲಕ, "ದ್ರವ" ಎಂಬ ಪದವು ವಿಶಾಲವಾದ ಅರ್ಥವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ: ಇದು ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ (ಇದು ವಾಸ್ತವವಾಗಿ ದ್ರವವಾಗಿದೆ), ಸಂಕುಚಿತ (ಅನಿಲ), ನಡೆಸುವುದು, ಇತ್ಯಾದಿ.
ಹಿನ್ನೆಲೆ
1880 ರಲ್ಲಿ, ಮೆಂಡಲೀವ್ ಎರಡು ವಿರುದ್ಧ ಹರಿವಿನ ಆಡಳಿತದ ಅಸ್ತಿತ್ವದ ಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಿದರು. ಬ್ರಿಟಿಷ್ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರಜ್ಞ ಮತ್ತು ಎಂಜಿನಿಯರ್ ಓಸ್ಬೋರ್ನ್ ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಈ ಸಮಸ್ಯೆಯನ್ನು ಹೆಚ್ಚು ವಿವರವಾಗಿ ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಿದರು, 1883 ರಲ್ಲಿ ತಮ್ಮ ಸಂಶೋಧನೆಯನ್ನು ಪೂರ್ಣಗೊಳಿಸಿದರು. ಮೊದಲು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ, ಮತ್ತು ನಂತರ ಸೂತ್ರಗಳನ್ನು ಬಳಸಿ, ಕಡಿಮೆ ಹರಿವಿನ ವೇಗದಲ್ಲಿ, ದ್ರವಗಳ ಚಲನೆಯು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ರೂಪವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತದೆ ಎಂದು ಅವರು ಸ್ಥಾಪಿಸಿದರು: ಪದರಗಳು (ಕಣದ ಹರಿವುಗಳು) ಅಷ್ಟೇನೂ ಮಿಶ್ರಣ ಮತ್ತು ಸಮಾನಾಂತರ ಪಥಗಳಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ನಿರ್ಣಾಯಕ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು (ಇದು ವಿಭಿನ್ನ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಿಗೆ ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿದೆ) ಹೊರಬಂದ ನಂತರ, ದ್ರವ ಹರಿವಿನ ಆಡಳಿತಗಳು ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ: ಜೆಟ್ ಹರಿವು ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿದೆ, ಸುಳಿಯ - ಅಂದರೆ, ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧವಾಗುತ್ತದೆ. ಅದು ಬದಲಾದಂತೆ, ಈ ನಿಯತಾಂಕಗಳು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಮಟ್ಟಿಗೆ ಅನಿಲಗಳ ಲಕ್ಷಣಗಳಾಗಿವೆ.
ಇಂಗ್ಲಿಷ್ ವಿಜ್ಞಾನಿಗಳ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳು, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ನೀರಿನ ನಡವಳಿಕೆಯು ಅದು ಹರಿಯುವ ಜಲಾಶಯದ (ಪೈಪ್, ಚಾನಲ್, ಕ್ಯಾಪಿಲ್ಲರಿ, ಇತ್ಯಾದಿ) ಆಕಾರ ಮತ್ತು ಗಾತ್ರವನ್ನು ಬಲವಾಗಿ ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ತೋರಿಸಿದೆ. ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದೊಂದಿಗೆ ಪೈಪ್‌ಗಳು (ಒತ್ತಡದ ಪೈಪ್ಲೈನ್ಗಳ ಸ್ಥಾಪನೆಗೆ ಬಳಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ) ತಮ್ಮದೇ ಆದ ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ - ಸೂತ್ರವನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ ವಿವರಿಸಲಾಗಿದೆ: ಮರು = 2300. ತೆರೆದ ಚಾನಲ್ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಹರಿವು, ಇದು ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿದೆ: ಮರು = 900 Re ನ ಕಡಿಮೆ ಮೌಲ್ಯಗಳಲ್ಲಿ, ಹರಿವನ್ನು ಕ್ರಮಗೊಳಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಹೆಚ್ಚಿನ ಮೌಲ್ಯಗಳಲ್ಲಿ - ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿದೆ .
ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವು
ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವು ಮತ್ತು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವಿನ ನಡುವಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸವೆಂದರೆ ನೀರಿನ (ಅನಿಲ) ಹರಿವಿನ ಸ್ವಭಾವ ಮತ್ತು ದಿಕ್ಕು. ಅವರು ಪದರಗಳಲ್ಲಿ, ಮಿಶ್ರಣವಿಲ್ಲದೆ ಮತ್ತು ಬಡಿತವಿಲ್ಲದೆ ಚಲಿಸುತ್ತಾರೆ. ಬೇರೆ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹೇಳುವುದಾದರೆ, ಒತ್ತಡ, ದಿಕ್ಕು ಮತ್ತು ವೇಗದಲ್ಲಿ ಯಾದೃಚ್ಛಿಕ ಜಿಗಿತಗಳಿಲ್ಲದೆ ಚಲನೆಯು ಸಮವಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ.
ದ್ರವದ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವು ರೂಪುಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಕಿರಿದಾದ ಜೀವಿಗಳಲ್ಲಿ, ಸಸ್ಯಗಳ ಕ್ಯಾಪಿಲ್ಲರಿಗಳು ಮತ್ತು ಹೋಲಿಸಬಹುದಾದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ, ತುಂಬಾ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವಗಳ ಹರಿವಿನ ಸಮಯದಲ್ಲಿ (ಪೈಪ್ಲೈನ್ ಮೂಲಕ ಇಂಧನ ತೈಲ). ಜೆಟ್ ಹರಿವನ್ನು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿ ನೋಡಲು, ನೀರಿನ ಟ್ಯಾಪ್ ಅನ್ನು ಸ್ವಲ್ಪ ತೆರೆಯಿರಿ - ನೀರು ಮಿಶ್ರಣವಿಲ್ಲದೆ ಶಾಂತವಾಗಿ, ಸಮವಾಗಿ ಹರಿಯುತ್ತದೆ. ಟ್ಯಾಪ್ ಅನ್ನು ಎಲ್ಲಾ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಆಫ್ ಮಾಡಿದರೆ, ವ್ಯವಸ್ಥೆಯಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹರಿವು ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗುತ್ತದೆ.
ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವು
ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನಂತಲ್ಲದೆ, ಇದರಲ್ಲಿ ಹತ್ತಿರದ ಕಣಗಳು ಬಹುತೇಕ ಸಮಾನಾಂತರ ಪಥಗಳಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ, ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ದ್ರವದ ಹರಿವು ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿದೆ. ನಾವು ಲ್ಯಾಗ್ರೇಂಜ್ ವಿಧಾನವನ್ನು ಬಳಸಿದರೆ, ಕಣಗಳ ಪಥಗಳು ನಿರಂಕುಶವಾಗಿ ಛೇದಿಸಬಹುದು ಮತ್ತು ಸಾಕಷ್ಟು ಅನಿರೀಕ್ಷಿತವಾಗಿ ವರ್ತಿಸಬಹುದು. ಈ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ದ್ರವಗಳು ಮತ್ತು ಅನಿಲಗಳ ಚಲನೆಗಳು ಯಾವಾಗಲೂ ಅಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಈ ಅಸ್ಥಿರತೆಗಳ ನಿಯತಾಂಕಗಳು ಬಹಳ ವಿಶಾಲ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಬಹುದು.
ಅನಿಲ ಹರಿವಿನ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಆಡಳಿತವು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧವಾಗಿ ಹೇಗೆ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ನಿಶ್ಚಲ ಗಾಳಿಯಲ್ಲಿ ಸುಡುವ ಸಿಗರೇಟಿನಿಂದ ಹೊಗೆಯ ಹರಿವಿನ ಉದಾಹರಣೆಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಬಹುದು. ಆರಂಭದಲ್ಲಿ, ಕಣಗಳು ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಬದಲಾಗದ ಪಥಗಳ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಬಹುತೇಕ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ. ಹೊಗೆ ಚಲನರಹಿತವಾಗಿ ಕಾಣುತ್ತದೆ. ನಂತರ, ಕೆಲವು ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ, ದೊಡ್ಡ ಸುಳಿಗಳು ಇದ್ದಕ್ಕಿದ್ದಂತೆ ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ. ಈ ಸುಳಿಗಳು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿ, ಇನ್ನೂ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿ, ಇತ್ಯಾದಿಗಳಾಗಿ ಒಡೆಯುತ್ತವೆ. ಅಂತಿಮವಾಗಿ, ಹೊಗೆ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಸುತ್ತಮುತ್ತಲಿನ ಗಾಳಿಯೊಂದಿಗೆ ಬೆರೆಯುತ್ತದೆ.
ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಚಕ್ರಗಳು
ಮೇಲೆ ವಿವರಿಸಿದ ಉದಾಹರಣೆ ಪಠ್ಯಪುಸ್ತಕವಾಗಿದೆ, ಮತ್ತು ಅದರ ವೀಕ್ಷಣೆಯಿಂದ, ವಿಜ್ಞಾನಿಗಳು ಈ ಕೆಳಗಿನ ತೀರ್ಮಾನಗಳನ್ನು ಮಾಡಿದ್ದಾರೆ:
- ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮತ್ತು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವು ಪ್ರಕೃತಿಯಲ್ಲಿ ಸಂಭವನೀಯವಾಗಿದೆ: ಒಂದು ಆಡಳಿತದಿಂದ ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕೆ ಪರಿವರ್ತನೆಯು ನಿಖರವಾಗಿ ನಿರ್ದಿಷ್ಟಪಡಿಸಿದ ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಬದಲಿಗೆ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ, ಯಾದೃಚ್ಛಿಕ ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ.
- ಮೊದಲನೆಯದಾಗಿ, ದೊಡ್ಡ ಸುಳಿಗಳು ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ, ಅದರ ಗಾತ್ರವು ಹೊಗೆಯ ಸ್ಟ್ರೀಮ್ನ ಗಾತ್ರಕ್ಕಿಂತ ದೊಡ್ಡದಾಗಿದೆ. ಚಲನೆಯು ಅಸ್ಥಿರವಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹೆಚ್ಚು ಅನಿಸೊಟ್ರೊಪಿಕ್ ಆಗುತ್ತದೆ. ದೊಡ್ಡ ಹರಿವುಗಳು ಸ್ಥಿರತೆಯನ್ನು ಕಳೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಸಣ್ಣ ಮತ್ತು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿ ಒಡೆಯುತ್ತವೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ಸುಳಿಗಳ ಸಂಪೂರ್ಣ ಶ್ರೇಣಿಯು ಉದ್ಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಅವರ ಚಲನೆಯ ಶಕ್ತಿಯು ದೊಡ್ಡದರಿಂದ ಚಿಕ್ಕದಕ್ಕೆ ವರ್ಗಾಯಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ಈ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಯ ಕೊನೆಯಲ್ಲಿ ಕಣ್ಮರೆಯಾಗುತ್ತದೆ - ಶಕ್ತಿಯ ಪ್ರಸರಣವು ಸಣ್ಣ ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ.
- ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವಿನ ಆಡಳಿತವು ಪ್ರಕೃತಿಯಲ್ಲಿ ಯಾದೃಚ್ಛಿಕವಾಗಿದೆ: ಒಂದು ಅಥವಾ ಇನ್ನೊಂದು ಸುಳಿಯು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ, ಅನಿರೀಕ್ಷಿತ ಸ್ಥಳದಲ್ಲಿ ಕೊನೆಗೊಳ್ಳಬಹುದು.
- ಸುತ್ತಮುತ್ತಲಿನ ಗಾಳಿಯೊಂದಿಗೆ ಹೊಗೆಯ ಮಿಶ್ರಣವು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಇದು ತುಂಬಾ ತೀವ್ರವಾಗಿರುತ್ತದೆ.
- ಗಡಿ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು ಸ್ಥಾಯಿಯಾಗಿರುತ್ತವೆ ಎಂಬ ವಾಸ್ತವದ ಹೊರತಾಗಿಯೂ, ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಯು ಸ್ವತಃ ಸ್ಥಾಯಿಯಲ್ಲದ ಪಾತ್ರವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ - ಎಲ್ಲಾ ಅನಿಲ-ಡೈನಾಮಿಕ್ ನಿಯತಾಂಕಗಳು ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ.
ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಯ ಮತ್ತೊಂದು ಪ್ರಮುಖ ಆಸ್ತಿ ಇದೆ: ಇದು ಯಾವಾಗಲೂ ಮೂರು ಆಯಾಮದವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ನಾವು ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ ಒಂದು ಆಯಾಮದ ಹರಿವು ಅಥವಾ ಎರಡು ಆಯಾಮದ ಗಡಿ ಪದರವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿದರೂ ಸಹ, ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಸುಳಿಗಳ ಚಲನೆಯು ಎಲ್ಲಾ ಮೂರು ನಿರ್ದೇಶಾಂಕ ಅಕ್ಷಗಳ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ಇನ್ನೂ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ.
ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆ: ಸೂತ್ರ
ಲ್ಯಾಮಿನರಿಟಿಯಿಂದ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆಯು ನಿರ್ಣಾಯಕ ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಮೂಲಕ ನಿರೂಪಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ:
Re cr = (ρuL/µ) cr,
ಅಲ್ಲಿ ρ ಹರಿವಿನ ಸಾಂದ್ರತೆ, u ಎಂಬುದು ವಿಶಿಷ್ಟ ಹರಿವಿನ ವೇಗ; L ಎಂಬುದು ಹರಿವಿನ ವಿಶಿಷ್ಟ ಗಾತ್ರವಾಗಿದೆ, µ ಗುಣಾಂಕ CR - ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದೊಂದಿಗೆ ಪೈಪ್ ಮೂಲಕ ಹರಿಯುತ್ತದೆ.
ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ u ವೇಗದ ಹರಿವಿಗೆ, ಎಲ್ ಅನ್ನು ಓಸ್ಬೋರ್ನ್ ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ತೋರಿಸಿದಂತೆ ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ 2300 ಎಂದು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಪ್ಲೇಟ್ನಲ್ಲಿನ ಗಡಿ ಪದರದಲ್ಲಿ ಇದೇ ರೀತಿಯ ಫಲಿತಾಂಶವನ್ನು ಪಡೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಪ್ಲೇಟ್‌ನ ಪ್ರಮುಖ ತುದಿಯಿಂದ ದೂರವನ್ನು ವಿಶಿಷ್ಟ ಗಾತ್ರವಾಗಿ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ನಂತರ: 3 × 10 5 ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮತ್ತು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ದ್ರವದ ಹರಿವು, ಮತ್ತು ಅದರ ಪ್ರಕಾರ, ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆಯ ನಿರ್ಣಾಯಕ ಮೌಲ್ಯ (ರಿ) ಹೆಚ್ಚಿನ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಅಂಶಗಳ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿದೆ: ಒತ್ತಡದ ಗ್ರೇಡಿಯಂಟ್, ಒರಟಾದ ಟ್ಯೂಬರ್ಕಲ್ಸ್ನ ಎತ್ತರ, ಬಾಹ್ಯ ಹರಿವಿನಲ್ಲಿನ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಯ ತೀವ್ರತೆ, ತಾಪಮಾನ ವ್ಯತ್ಯಾಸ, ಇತ್ಯಾದಿ. ಅನುಕೂಲಕ್ಕಾಗಿ, ಈ ಒಟ್ಟು ಅಂಶಗಳನ್ನು ವೇಗ ಅಡಚಣೆ ಎಂದೂ ಕರೆಯುತ್ತಾರೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಅವು ಹರಿವಿನ ವೇಗದ ಮೇಲೆ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಪರಿಣಾಮವನ್ನು ಬೀರುತ್ತವೆ. ಈ ಅಡಚಣೆಯು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದ್ದರೆ, ವೇಗ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ನೆಲಸಮಗೊಳಿಸುವ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಶಕ್ತಿಗಳಿಂದ ಅದನ್ನು ನಂದಿಸಬಹುದು. ದೊಡ್ಡ ಅಡಚಣೆಗಳೊಂದಿಗೆ, ಹರಿವು ಸ್ಥಿರತೆಯನ್ನು ಕಳೆದುಕೊಳ್ಳಬಹುದು ಮತ್ತು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆ ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ. ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಭೌತಿಕ ಅರ್ಥವು ಜಡತ್ವ ಶಕ್ತಿಗಳು ಮತ್ತು ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಬಲಗಳ ಅನುಪಾತವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ಹರಿವಿನ ಅಡಚಣೆಯು ಸೂತ್ರದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಬರುತ್ತದೆ: Re = ρuL/µ = ρu 2 /(µ×(u/L)). ಅಂಶವು ದ್ವಿಗುಣ ವೇಗದ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಗಡಿ ಪದರದ ದಪ್ಪವನ್ನು L ಎಂದು ತೆಗೆದುಕೊಂಡರೆ ಛೇದವು ಘರ್ಷಣೆ ಒತ್ತಡದ ಕ್ರಮದ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ಹೆಚ್ಚಿನ ವೇಗದ ಒತ್ತಡವು ಸಮತೋಲನವನ್ನು ನಾಶಪಡಿಸುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ಇದನ್ನು ವಿರೋಧಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಬಲಗಳಿಗಿಂತ 1000 ಪಟ್ಟು ಹೆಚ್ಚಾದಾಗ ಮಾತ್ರ ಏಕೆ (ಅಥವಾ ವೇಗದ ಒತ್ತಡ) ಬದಲಾವಣೆಗಳಿಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿಲ್ಲ. Recr ನಲ್ಲಿ ವಿಶಿಷ್ಟವಾದ ವೇಗವಾಗಿ ಸಂಪೂರ್ಣ ಹರಿವಿನ ವೇಗ u ಗಿಂತ ವೇಗದ ಅಡಚಣೆಯನ್ನು ಬಳಸುವುದು ಬಹುಶಃ ಹೆಚ್ಚು ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ನಿರ್ಣಾಯಕ ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆಯು 10 ರ ಕ್ರಮದಲ್ಲಿದೆ, ಅಂದರೆ, ವೇಗದ ಒತ್ತಡದ ಅಡಚಣೆಯು ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಒತ್ತಡವನ್ನು 5 ಪಟ್ಟು ಮೀರಿದಾಗ, ದ್ರವದ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧವಾಗುತ್ತದೆ. ಹಲವಾರು ವಿಜ್ಞಾನಿಗಳ ಪ್ರಕಾರ ರೇ ಯ ಈ ವ್ಯಾಖ್ಯಾನವು ಈ ಕೆಳಗಿನ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ದೃಢಪಡಿಸಿದ ಸಂಗತಿಗಳನ್ನು ಚೆನ್ನಾಗಿ ವಿವರಿಸುತ್ತದೆ. ಆದರ್ಶಪ್ರಾಯವಾಗಿ ನಯವಾದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಆದರ್ಶಪ್ರಾಯವಾದ ಏಕರೂಪದ ವೇಗದ ಪ್ರೊಫೈಲ್‌ಗಾಗಿ, ಸಾಂಪ್ರದಾಯಿಕವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾದ ಸಂಖ್ಯೆ Re cr ಅನಂತತೆಗೆ ಒಲವು ತೋರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ, ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆಯು ವಾಸ್ತವವಾಗಿ ಗಮನಿಸುವುದಿಲ್ಲ. ಆದರೆ ವೇಗದ ಅಡಚಣೆಯ ಪ್ರಮಾಣದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆಯು ನಿರ್ಣಾಯಕ ಒಂದಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಿರುತ್ತದೆ, ಇದು 10 ಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಮುಖ್ಯ ವೇಗಕ್ಕೆ ಹೋಲಿಸಬಹುದಾದ ವೇಗದ ಸ್ಫೋಟವನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುವ ಕೃತಕ ಟರ್ಬುಲೇಟರ್‌ಗಳ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ, ವೇಗದ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾದ Re cr ಗಿಂತ ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಕಡಿಮೆ ಮೌಲ್ಯಗಳಲ್ಲಿ ಹರಿವು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧವಾಗುತ್ತದೆ. ಗುಣಾಂಕದ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು Re cr = 10 ಅನ್ನು ಬಳಸಲು ಇದು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ, ಅಲ್ಲಿ ಮೇಲಿನ ಕಾರಣಗಳಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ವೇಗದ ಅಡಚಣೆಯ ಸಂಪೂರ್ಣ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ವಿಶಿಷ್ಟ ವೇಗವಾಗಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮತ್ತು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವು ವಿವಿಧ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಎಲ್ಲಾ ವಿಧದ ದ್ರವಗಳು ಮತ್ತು ಅನಿಲಗಳ ವಿಶಿಷ್ಟ ಲಕ್ಷಣವಾಗಿದೆ. ಪ್ರಕೃತಿಯಲ್ಲಿ, ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವುಗಳು ಅಪರೂಪ ಮತ್ತು ವಿಶಿಷ್ಟ ಲಕ್ಷಣಗಳಾಗಿವೆ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಸಮತಟ್ಟಾದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ ಕಿರಿದಾದ ಭೂಗತ ಹರಿವುಗಳು. ನೀರು, ತೈಲ, ಅನಿಲ ಮತ್ತು ಇತರ ತಾಂತ್ರಿಕ ದ್ರವಗಳನ್ನು ಪೈಪ್ಲೈನ್ಗಳ ಮೂಲಕ ಸಾಗಿಸಲು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಅನ್ವಯಗಳ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಈ ಸಮಸ್ಯೆಯು ವಿಜ್ಞಾನಿಗಳನ್ನು ಹೆಚ್ಚು ಚಿಂತೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ. ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನ ಸ್ಥಿರತೆಯ ಸಮಸ್ಯೆಯು ಮುಖ್ಯ ಹರಿವಿನ ವಿಚಲಿತ ಚಲನೆಯ ಅಧ್ಯಯನಕ್ಕೆ ನಿಕಟ ಸಂಬಂಧ ಹೊಂದಿದೆ. ಇದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಸಣ್ಣ ಅಡಚಣೆಗಳಿಗೆ ಒಡ್ಡಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗಿದೆ. ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ ಅವು ಮಸುಕಾಗುತ್ತವೆ ಅಥವಾ ಬೆಳೆಯುತ್ತವೆಯೇ ಎಂಬುದನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ, ಮುಖ್ಯ ಹರಿವನ್ನು ಸ್ಥಿರ ಅಥವಾ ಅಸ್ಥಿರವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ದ್ರವದ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮತ್ತು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವಿನ ಮೇಲೆ ಪ್ರಭಾವ ಬೀರುವ ಅಂಶಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದು ಅದರ ಸಂಕುಚಿತತೆಯಾಗಿದೆ. ಮುಖ್ಯ ಹರಿವಿನಲ್ಲಿ ತ್ವರಿತ ಬದಲಾವಣೆಯೊಂದಿಗೆ ಅಸ್ಥಿರ ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳ ಸ್ಥಿರತೆಯನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡುವಾಗ ದ್ರವದ ಈ ಗುಣವು ಮುಖ್ಯವಾಗಿದೆ. ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪೈಪ್ಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಲಾಗದ ದ್ರವದ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವು ಸಮಯ ಮತ್ತು ಜಾಗದಲ್ಲಿ ತುಲನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸಣ್ಣ ಅಕ್ಷ-ಸಮ್ಮಿತೀಯ ಮತ್ತು ಅಕ್ಷೀಯವಲ್ಲದ ಅಡಚಣೆಗಳಿಗೆ ನಿರೋಧಕವಾಗಿದೆ ಎಂದು ಸಂಶೋಧನೆ ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ಇತ್ತೀಚೆಗೆ, ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಪೈಪ್ನ ಒಳಹರಿವಿನ ಭಾಗದಲ್ಲಿ ಹರಿವಿನ ಸ್ಥಿರತೆಯ ಮೇಲೆ ಅಕ್ಷೀಯ ಅಡಚಣೆಗಳ ಪ್ರಭಾವದ ಮೇಲೆ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳನ್ನು ಕೈಗೊಳ್ಳಲಾಗಿದೆ, ಅಲ್ಲಿ ಮುಖ್ಯ ಹರಿವು ಎರಡು ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಪೈಪ್ ಅಕ್ಷದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕವನ್ನು ನಿಯತಾಂಕವಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅದರ ಮೇಲೆ ಮುಖ್ಯ ಹರಿವಿನ ಪೈಪ್ ತ್ರಿಜ್ಯದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ವೇಗದ ಪ್ರೊಫೈಲ್ ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ಶತಮಾನಗಳ ಅಧ್ಯಯನದ ಹೊರತಾಗಿಯೂ, ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮತ್ತು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವು ಎರಡನ್ನೂ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲಾಗಿದೆ ಎಂದು ಹೇಳಲಾಗುವುದಿಲ್ಲ. ಸೂಕ್ಷ್ಮ ಮಟ್ಟದಲ್ಲಿ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಅಧ್ಯಯನಗಳು ಹೊಸ ಪ್ರಶ್ನೆಗಳನ್ನು ಹುಟ್ಟುಹಾಕುತ್ತವೆ, ಅದು ತಾರ್ಕಿಕ ಕಂಪ್ಯೂಟೇಶನಲ್ ಸಮರ್ಥನೆಯ ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ. ಸಂಶೋಧನೆಯ ಸ್ವರೂಪವು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಪ್ರಯೋಜನಗಳನ್ನು ಸಹ ಹೊಂದಿದೆ: ಪ್ರಪಂಚದಾದ್ಯಂತ ಸಾವಿರಾರು ಕಿಲೋಮೀಟರ್ ನೀರು, ತೈಲ, ಅನಿಲ ಮತ್ತು ಉತ್ಪನ್ನ ಪೈಪ್‌ಲೈನ್‌ಗಳನ್ನು ಹಾಕಲಾಗಿದೆ. ಸಾರಿಗೆ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಯನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡಲು ಹೆಚ್ಚು ತಾಂತ್ರಿಕ ಪರಿಹಾರಗಳನ್ನು ಅಳವಡಿಸಲಾಗಿದೆ, ಅದು ಹೆಚ್ಚು ಪರಿಣಾಮಕಾರಿಯಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವುದ್ರವ ಕಣಗಳ ಮಿಶ್ರಣವಿಲ್ಲದೆ ಮತ್ತು ವೇಗ ಮತ್ತು ಒತ್ತಡದ ಬಡಿತವಿಲ್ಲದೆ ದ್ರವವನ್ನು ಲೇಯರ್ಡ್ ಫ್ಲೋ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇಂಗ್ಲಿಷ್ ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರಜ್ಞ ಜೆ. ಸ್ಟೋಕ್ಸ್ ಸ್ಥಾಪಿಸಿದ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮೋಡ್ ಮೋಷನ್‌ನಲ್ಲಿ ಸುತ್ತಿನ ಪೈಪ್ನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಮೇಲೆ ವೇಗ ವಿತರಣೆಯ ನಿಯಮವು ರೂಪವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ ಎಲ್ಲಿ ನಲ್ಲಿ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ, ಪೈಪ್ನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ವೇಗದ ರೇಖಾಚಿತ್ರವು ಕ್ವಾಡ್ರಾಟಿಕ್ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಾದ ಆಕಾರವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧದ್ರವದ ತೀವ್ರ ಮಿಶ್ರಣ ಮತ್ತು ವೇಗಗಳು ಮತ್ತು ಒತ್ತಡಗಳ ಪಲ್ಸೆಷನ್ಗಳೊಂದಿಗೆ ಹರಿವು ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುತ್ತದೆ. ಸುಳಿಗಳ ಉಪಸ್ಥಿತಿ ಮತ್ತು ದ್ರವ ಕಣಗಳ ತೀವ್ರ ಮಿಶ್ರಣದ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಕ್ಷಣದಲ್ಲಿ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವಿನ ಯಾವುದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಮೌಲ್ಯ ಮತ್ತು ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ತನ್ನದೇ ಆದ ತತ್ಕ್ಷಣದ ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗವಿದೆ. ಯು, ಮತ್ತು ಈ ಹಂತದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ಕಣಗಳ ಪಥವು ವಿಭಿನ್ನ ನೋಟವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ (ಅವು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ವಿಭಿನ್ನ ಸ್ಥಾನಗಳನ್ನು ಆಕ್ರಮಿಸುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ವಿಭಿನ್ನ ಆಕಾರಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತವೆ). ತತ್ಕ್ಷಣದ ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗದ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಅಂತಹ ಏರಿಳಿತವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ವೇಗ ಬಡಿತ. ಒತ್ತಡದಲ್ಲಿ ಅದೇ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಚಲನೆಯು ಅಸ್ಥಿರವಾಗಿದೆ. ಸರಾಸರಿ
ಸ್ಥಳೀಯ ವೇಗ ū
- ಸಾಕಷ್ಟು ದೀರ್ಘಾವಧಿಯವರೆಗೆ ಹರಿವಿನ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಕಾಲ್ಪನಿಕ ಸರಾಸರಿ ವೇಗ, ಇದು ತ್ವರಿತ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಗಮನಾರ್ಹ ಏರಿಳಿತಗಳ ಹೊರತಾಗಿಯೂ, ಮೌಲ್ಯದಲ್ಲಿ ಬಹುತೇಕ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹರಿವಿನ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಪ ಪೈಪ್ ಗೋಡೆಗಳ ಮೇಲೆ ನೇರವಾಗಿ ನೆಲೆಗೊಂಡಿರುವ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಸಬ್ಲೇಯರ್ ಬಹಳ ಸಣ್ಣ ದಪ್ಪವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ δ
, ಇದನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಬಹುದು ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಪದರದಲ್ಲಿ, ಕಣಗಳ ಅಡ್ಡ ಚಲನೆಯಿಂದ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವು ಈಗಾಗಲೇ ಅಡ್ಡಿಪಡಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪೈಪ್ ಗೋಡೆಯಿಂದ ಮತ್ತಷ್ಟು ಪಾಯಿಂಟ್ ಇದೆ, ಕಣದ ಮಿಶ್ರಣದ ಹೆಚ್ಚಿನ ತೀವ್ರತೆ. ಈ ಪದರದ ದಪ್ಪವೂ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ, ಆದರೆ ಸ್ಪಷ್ಟವಾದ ಗಡಿಯನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸುವುದು ಕಷ್ಟ. ಹರಿವಿನ ನೇರ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಮುಖ್ಯ ಭಾಗವು ಹರಿವಿನ ಕೋರ್ನಿಂದ ಆಕ್ರಮಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ, ಇದರಲ್ಲಿ ಕಣಗಳ ತೀವ್ರವಾದ ಮಿಶ್ರಣವನ್ನು ಗಮನಿಸಬಹುದು, ಆದ್ದರಿಂದ ಇದು ಒಟ್ಟಾರೆಯಾಗಿ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಚಲನೆಯನ್ನು ನಿರೂಪಿಸುತ್ತದೆ. ಹೈಡ್ರಾಲಿಕಲಿ ನಯವಾದ ಮತ್ತು ಒರಟಾದ ಪೈಪ್‌ಗಳ ಪರಿಕಲ್ಪನೆ ಪ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಸಬ್ಲೇಯರ್ನ ದಪ್ಪದ ಅನುಪಾತವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ δ
ಮತ್ತು ಒರಟುತನದ ಮುಂಚಾಚಿರುವಿಕೆಗಳ ಎತ್ತರಗಳು Δ ಅನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಲಾಗಿದೆ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನಯವಾದಮತ್ತು ಒರಟುಕೊಳವೆಗಳು. ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಸಬ್ಲೇಯರ್ ಪೈಪ್ ಗೋಡೆಗಳ ಮೇಲೆ ಎಲ್ಲಾ ಮುಂಚಾಚಿರುವಿಕೆಗಳನ್ನು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಆವರಿಸಿದರೆ, ಅಂದರೆ. δ>Δ, ಕೊಳವೆಗಳನ್ನು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನಯವಾದ ಎಂದು ಪರಿಗಣಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. δ ನಲ್ಲಿ<Δ трубы считаются
гидравлически шероховатыми. Так как
значение δ зависит от Re,
то одна и та же труба может быть в одних
и тех же условиях гидравлически гладкой
(при малых Re),
а в других – шероховатой (при больших
Re). ಉಪನ್ಯಾಸ ಸಂಖ್ಯೆ 9
ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನಷ್ಟಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯ ಮಾಹಿತಿ. ನಿಜವಾದ ದ್ರವದ ಹರಿವು ಚಲಿಸಿದಾಗ, ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟಗಳು ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಹರಿವಿನ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿಯ ಭಾಗವನ್ನು ವಿವಿಧ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಪ್ರತಿರೋಧಗಳನ್ನು ನಿವಾರಿಸಲು ಖರ್ಚು ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ. ತಲೆಯ ನಷ್ಟದ ಪರಿಮಾಣಾತ್ಮಕ ನಿರ್ಣಯ ಗಂ ಪ
ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನ ಪ್ರಮುಖ ಸಮಸ್ಯೆಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದಾಗಿದೆ, ಇದನ್ನು ಪರಿಹರಿಸದೆ ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣದ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಬಳಕೆ ಸಾಧ್ಯವಿಲ್ಲ: ಎಲ್ಲಿ α
–
ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವಿಗೆ 1.13 ಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಚಲನ ಶಕ್ತಿ ಗುಣಾಂಕ, ಮತ್ತು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿಗೆ 2; v- ಸರಾಸರಿ ಹರಿವಿನ ವೇಗ; ಗಂ- ವಿಭಾಗ 1 ಮತ್ತು 2 ರ ನಡುವಿನ ಪ್ರದೇಶದಲ್ಲಿ ಹರಿವಿನ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಯಾಂತ್ರಿಕ ಶಕ್ತಿಯಲ್ಲಿ ಇಳಿಕೆ, ಆಂತರಿಕ ಘರ್ಷಣೆ ಶಕ್ತಿಗಳ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಶಕ್ತಿಯ ನಷ್ಟ (ಒತ್ತಡ), ಅಥವಾ, ಅವುಗಳನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನಷ್ಟಗಳು, ಆಕಾರ, ಚಾನಲ್ನ ಗಾತ್ರ, ಹರಿವಿನ ವೇಗ ಮತ್ತು ದ್ರವದ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ ಮತ್ತು ಕೆಲವೊಮ್ಮೆ ಅದರಲ್ಲಿರುವ ಸಂಪೂರ್ಣ ಒತ್ತಡದ ಮೇಲೆ ಅವಲಂಬಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ದ್ರವದ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ, ಇದು ಎಲ್ಲಾ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನಷ್ಟಗಳಿಗೆ ಮೂಲ ಕಾರಣವಾಗಿದ್ದರೂ, ಯಾವಾಗಲೂ ಅವುಗಳ ಪರಿಮಾಣದ ಮೇಲೆ ಗಮನಾರ್ಹ ಪರಿಣಾಮ ಬೀರುವುದಿಲ್ಲ. ಪ್ರಯೋಗಗಳು ತೋರಿಸಿದಂತೆ, ಅನೇಕ, ಆದರೆ ಎಲ್ಲಾ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ, ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನಷ್ಟಗಳು ಎರಡನೇ ಶಕ್ತಿಗೆ ದ್ರವ ಹರಿವಿನ ವೇಗಕ್ಕೆ ಸರಿಸುಮಾರು ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ಸ್ನಲ್ಲಿ ರೇಖೀಯ ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ ಒಟ್ಟು ತಲೆಯ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನಷ್ಟವನ್ನು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುವ ಕೆಳಗಿನ ಸಾಮಾನ್ಯ ವಿಧಾನವನ್ನು ಸ್ವೀಕರಿಸಲಾಗಿದೆ: ಅಥವಾ ಒತ್ತಡದ ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ ಈ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿ ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿದೆ ಏಕೆಂದರೆ ಇದು ಆಯಾಮವಿಲ್ಲದ ಅನುಪಾತದ ಗುಣಾಂಕವನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿರುತ್ತದೆ ζ
ಎಂದು ಕರೆದರು ನಷ್ಟದ ಅಂಶ,ಅಥವಾ ಪ್ರತಿರೋಧ ಗುಣಾಂಕ, ಕೊಟ್ಟಿರುವ ಚಾನಲ್ನ ಮೌಲ್ಯವು ಮೊದಲ ಒರಟು ಅಂದಾಜಿನಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ನಷ್ಟದ ಅನುಪಾತ ζ,
ಹೀಗಾಗಿ, ಕಳೆದುಹೋದ ತಲೆಯ ವೇಗದ ತಲೆಯ ಅನುಪಾತವಿದೆ. ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನಷ್ಟಗಳನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಸ್ಥಳೀಯ ನಷ್ಟಗಳು ಮತ್ತು ಉದ್ದದ ಘರ್ಷಣೆ ನಷ್ಟಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ. ಎಂ ಸ್ಥಳೀಯ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವನ್ನು ವೈಸ್ಬಾಚ್ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ: ಅಥವಾ ಒತ್ತಡದ ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ ಎಲ್ಲಿ v- ಈ ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸಿದ ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ ಸರಾಸರಿ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ವೇಗ. ಪೈಪ್ನ ವ್ಯಾಸವು ಮತ್ತು ಅದರ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಅದರಲ್ಲಿರುವ ವೇಗವು ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಬದಲಾಗುತ್ತಿದ್ದರೆ, ನಂತರ ವಿನ್ಯಾಸದ ವೇಗವಾಗಿ ದೊಡ್ಡ ವೇಗವನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳಲು ಇದು ಹೆಚ್ಚು ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ. ಸಣ್ಣ ಪೈಪ್ ವ್ಯಾಸಕ್ಕೆ ಅನುರೂಪವಾಗಿದೆ. ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧವು ತನ್ನದೇ ಆದ ಪ್ರತಿರೋಧ ಗುಣಾಂಕದ ಮೌಲ್ಯದಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ ζ
, ಇದು ಅನೇಕ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ರೂಪಕ್ಕೆ ಸರಿಸುಮಾರು ಸ್ಥಿರವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು. ಘರ್ಷಣೆ ನಷ್ಟಗಳುಉದ್ದಕ್ಕೂ ನಿರಂತರ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ನೇರ ಕೊಳವೆಗಳಲ್ಲಿ ಅವುಗಳ ಶುದ್ಧ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸುವ ಶಕ್ತಿಯ ನಷ್ಟಗಳು, ಅಂದರೆ. ಏಕರೂಪದ ಹರಿವಿನೊಂದಿಗೆ, ಮತ್ತು ಪೈಪ್ನ ಉದ್ದಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ. ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ನಷ್ಟಗಳು ದ್ರವದಲ್ಲಿನ ಆಂತರಿಕ ನಷ್ಟಗಳ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಒರಟು, ಆದರೆ ನಯವಾದ ಕೊಳವೆಗಳಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಸಂಭವಿಸುತ್ತವೆ. ಘರ್ಷಣೆ ತಲೆಯ ನಷ್ಟವನ್ನು ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ನಷ್ಟಗಳಿಗೆ ಸಾಮಾನ್ಯ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಬಹುದು, ಅಂದರೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಗುಣಾಂಕವು ಹೆಚ್ಚು ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿದೆ ζ
ತುಲನಾತ್ಮಕ ಉದ್ದದ ಪೈಪ್ನೊಂದಿಗೆ ಸಂಪರ್ಕಪಡಿಸಿ ಎಲ್/
ಡಿ.
ನಾವು ಅದರ ವ್ಯಾಸಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾದ ಉದ್ದದೊಂದಿಗೆ ಸುತ್ತಿನ ಪೈಪ್ನ ವಿಭಾಗವನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳೋಣ ಮತ್ತು ಅದರ ನಷ್ಟದ ಗುಣಾಂಕವನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತೇವೆ λ
. ನಂತರ ಸಂಪೂರ್ಣ ಉದ್ದದ ಪೈಪ್ಗಾಗಿ ಎಲ್
ಮತ್ತು ವ್ಯಾಸ ಡಿ.
ನಷ್ಟದ ಅಂಶವು ಇರುತ್ತದೆ ಎಲ್/
ಡಿ
ಹೆಚ್ಚು ಬಾರಿ: ನಂತರ ಘರ್ಷಣೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವನ್ನು ವೈಸ್ಬಾಚ್-ಡಾರ್ಸಿ ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ: ಅಥವಾ ಒತ್ತಡದ ಘಟಕಗಳಲ್ಲಿ ಆಯಾಮರಹಿತ ಗುಣಾಂಕ λ
ಎಂದು ಕರೆದರು ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಘರ್ಷಣೆ ನಷ್ಟ ಗುಣಾಂಕ,ಅಥವಾ ಡಾರ್ಸಿ ಗುಣಾಂಕ.ಘರ್ಷಣೆಯಿಂದ ಉಂಟಾಗುವ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟ ಮತ್ತು ಪೈಪ್ನ ಸಾಪೇಕ್ಷ ಉದ್ದ ಮತ್ತು ವೇಗದ ಒತ್ತಡದ ಉತ್ಪನ್ನದ ನಡುವಿನ ಅನುಪಾತದ ಗುಣಾಂಕ ಎಂದು ಇದನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು. ಎನ್ ಎಲ್ಲಿ
ಪರಿಗಣಿಸಿದರೆ ಆ. ಗುಣಾಂಕ λ
ಸರಾಸರಿ ವೇಗದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲ್ಪಟ್ಟ ಡೈನಾಮಿಕ್ ಒತ್ತಡಕ್ಕೆ ಪೈಪ್ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲಿನ ಘರ್ಷಣೆಯ ಒತ್ತಡದ ಅನುಪಾತಕ್ಕೆ ಅನುಪಾತದ ಮೌಲ್ಯವಾಗಿದೆ. ಸ್ಥಿರವಾದ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪೈಪ್ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಲಾಗದ ದ್ರವದ ಪರಿಮಾಣದ ಹರಿವಿನ ಸ್ಥಿರತೆಯಿಂದಾಗಿ, ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಪ್ರತಿರೋಧ ಮತ್ತು ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟಗಳ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯ ಹೊರತಾಗಿಯೂ ವೇಗ ಮತ್ತು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡದ ನಷ್ಟವನ್ನು ಎರಡು ಪೈಜೋಮೀಟರ್ಗಳ ವಾಚನಗೋಷ್ಠಿಯಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಉಪನ್ಯಾಸ ಸಂಖ್ಯೆ 10
ಕಡಿಮೆ ವೇಗದಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಚಲನೆಯನ್ನು ಗಮನಿಸಲಾಗಿದೆ, ಇದರಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಸ್ಟ್ರೀಮ್ಗಳು ಪರಸ್ಪರ ಮತ್ತು ಹರಿವಿನ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ, ಇದನ್ನು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ದ್ರವ ಚಲನೆ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ದ್ರವ ಚಲನೆಯ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಆಡಳಿತದ ಸ್ಪಷ್ಟ ಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಪ್ರಯೋಗದಿಂದ ಪಡೆಯಬಹುದು. ವಿವರವಾದ ವಿವರಣೆ . ದ್ರವವು ತೊಟ್ಟಿಯಿಂದ ಪಾರದರ್ಶಕ ಪೈಪ್ ಮೂಲಕ ಹರಿಯುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಟ್ಯಾಪ್ ಮೂಲಕ ಡ್ರೈನ್ಗೆ ಹೋಗುತ್ತದೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ದ್ರವವು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಣ್ಣ ಮತ್ತು ಸ್ಥಿರ ಹರಿವಿನ ದರದಲ್ಲಿ ಹರಿಯುತ್ತದೆ. ಪೈಪ್ನ ಪ್ರವೇಶದ್ವಾರದಲ್ಲಿ ತೆಳುವಾದ ಟ್ಯೂಬ್ ಇದೆ, ಅದರ ಮೂಲಕ ಬಣ್ಣದ ಮಾಧ್ಯಮವು ಹರಿವಿನ ಕೇಂದ್ರ ಭಾಗವನ್ನು ಪ್ರವೇಶಿಸುತ್ತದೆ. ಬಣ್ಣವು ಕಡಿಮೆ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ದ್ರವದ ಹರಿವನ್ನು ಪ್ರವೇಶಿಸಿದಾಗ, ಕೆಂಪು ಬಣ್ಣವು ಸಮ ಸ್ಟ್ರೀಮ್ನಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಪ್ರಯೋಗದಿಂದ ದ್ರವವು ಮಿಶ್ರಣ ಮತ್ತು ಸುಳಿಯ ರಚನೆಯಿಲ್ಲದೆ ಲೇಯರ್ಡ್ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ ಹರಿಯುತ್ತದೆ ಎಂದು ನಾವು ತೀರ್ಮಾನಿಸಬಹುದು. ದ್ರವ ಹರಿವಿನ ಈ ವಿಧಾನವನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸುತ್ತಿನ ಕೊಳವೆಗಳಲ್ಲಿ ಏಕರೂಪದ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಆಡಳಿತದ ಮೂಲ ಕಾನೂನುಗಳನ್ನು ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ, ಪೈಪ್ ಅಕ್ಷವು ಸಮತಲವಾಗಿರುವ ಪ್ರಕರಣಗಳಿಗೆ ನಮ್ಮನ್ನು ಸೀಮಿತಗೊಳಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ನಾವು ಈಗಾಗಲೇ ರೂಪುಗೊಂಡ ಹರಿವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುತ್ತೇವೆ, ಅಂದರೆ. ಒಂದು ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ಹರಿವು, ಅದರ ಪ್ರಾರಂಭವು ಪೈಪ್ನ ಒಳಹರಿವಿನ ವಿಭಾಗದಿಂದ ದೂರದಲ್ಲಿದೆ, ಅದು ಹರಿವಿನ ವಿಭಾಗದ ಮೇಲೆ ವೇಗ ವಿತರಣೆಯ ಅಂತಿಮ ಸ್ಥಿರ ರೂಪವನ್ನು ಒದಗಿಸುತ್ತದೆ. ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನ ಆಡಳಿತವು ಲೇಯರ್ಡ್ (ಜೆಟ್) ಪಾತ್ರವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ ಮತ್ತು ಕಣಗಳ ಮಿಶ್ರಣವಿಲ್ಲದೆ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ ಎಂಬುದನ್ನು ಮನಸ್ಸಿನಲ್ಲಿಟ್ಟುಕೊಳ್ಳಬೇಕು, ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನಲ್ಲಿ ಪೈಪ್ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾದ ವೇಗಗಳು ಮಾತ್ರ ಇರುತ್ತವೆ, ಆದರೆ ಅಡ್ಡ ವೇಗಗಳು ಇರುವುದಿಲ್ಲ ಎಂದು ಭಾವಿಸಬೇಕು. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ದ್ರವವು ಪೈಪ್‌ಲೈನ್‌ನ ಅಕ್ಷಕ್ಕೆ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಅನಂತವಾಗಿ ದೊಡ್ಡ ಸಂಖ್ಯೆಯ ಅನಂತ ತೆಳುವಾದ ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಪದರಗಳಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ ಎಂದು ತೋರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಗೋಡೆಗಳಿಂದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚುತ್ತಿರುವ ವಿವಿಧ ವೇಗಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದರೊಳಗೆ ಒಂದನ್ನು ಚಲಿಸುತ್ತದೆ ಎಂದು ಒಬ್ಬರು ಊಹಿಸಬಹುದು. ಪೈಪ್ನ ಅಕ್ಷ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಅಂಟಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆಯ ಪರಿಣಾಮದಿಂದಾಗಿ ನೇರವಾಗಿ ಗೋಡೆಗಳೊಂದಿಗೆ ಸಂಪರ್ಕದಲ್ಲಿರುವ ಪದರದಲ್ಲಿನ ವೇಗವು ಶೂನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪೈಪ್ನ ಅಕ್ಷದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಚಲಿಸುವ ಪದರದಲ್ಲಿ ಅದರ ಗರಿಷ್ಟ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ತಲುಪುತ್ತದೆ. ಅಂಗೀಕೃತ ಚಲನೆಯ ಯೋಜನೆ ಮತ್ತು ಮೇಲೆ ಪರಿಚಯಿಸಲಾದ ಊಹೆಗಳು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮೋಡ್‌ನಲ್ಲಿ ಹರಿವಿನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ವೇಗ ವಿತರಣೆಯ ನಿಯಮವನ್ನು ಸೈದ್ಧಾಂತಿಕವಾಗಿ ಸ್ಥಾಪಿಸಲು ಸಾಧ್ಯವಾಗಿಸುತ್ತದೆ. ಇದನ್ನು ಮಾಡಲು, ನಾವು ಈ ಕೆಳಗಿನವುಗಳನ್ನು ಮಾಡುತ್ತೇವೆ. ನಾವು ಪೈಪ್ನ ಆಂತರಿಕ ತ್ರಿಜ್ಯವನ್ನು r ನಿಂದ ಸೂಚಿಸೋಣ ಮತ್ತು ಅದರ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ O ನ ಮಧ್ಯಭಾಗದಲ್ಲಿ ನಿರ್ದೇಶಾಂಕಗಳ ಮೂಲವನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡೋಣ, ಪೈಪ್ನ ಅಕ್ಷದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ x ಅಕ್ಷವನ್ನು ಮತ್ತು z ಅಕ್ಷವನ್ನು ಲಂಬವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸೋಣ. ಈಗ ನಾವು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತ್ರಿಜ್ಯ y ಮತ್ತು ಉದ್ದ L ನ ಸಿಲಿಂಡರ್ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಪೈಪ್ ಒಳಗೆ ದ್ರವದ ಪರಿಮಾಣವನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡೋಣ ಮತ್ತು ಅದಕ್ಕೆ ಬರ್ನೌಲಿಯ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸೋಣ. ಪೈಪ್ನ ಸಮತಲ ಅಕ್ಷದ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ z1=z2=0, ನಂತರ ಇಲ್ಲಿ R ಎಂಬುದು ಆಯ್ದ ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಪರಿಮಾಣದ ವಿಭಾಗದ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ತ್ರಿಜ್ಯ = y/2 τ – ಘಟಕ ಘರ್ಷಣೆ ಬಲ = - μ * dυ/dy ನಾವು ಪಡೆಯುವ ಮೂಲ ಸಮೀಕರಣಕ್ಕೆ R ಮತ್ತು τ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ಬದಲಿಸುವುದು y ನಿರ್ದೇಶಾಂಕದ ವಿಭಿನ್ನ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು ನಿರ್ದಿಷ್ಟಪಡಿಸುವ ಮೂಲಕ, ವಿಭಾಗದ ಯಾವುದೇ ಹಂತದಲ್ಲಿ ನೀವು ವೇಗವನ್ನು ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕಬಹುದು. ಗರಿಷ್ಠ ವೇಗವು ನಿಸ್ಸಂಶಯವಾಗಿ y=0 ಆಗಿರುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ. ಪೈಪ್ನ ಅಕ್ಷದ ಮೇಲೆ. ಈ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಸಚಿತ್ರವಾಗಿ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಲು, ದ್ರವದ ಹರಿವಿನ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾದ ಭಾಗಗಳ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಕೆಲವು ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ನೇರ ರೇಖೆ AA ಯಿಂದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಪ್ರಮಾಣದಲ್ಲಿ ವೇಗವನ್ನು ರೂಪಿಸುವುದು ಮತ್ತು ಭಾಗಗಳ ತುದಿಗಳನ್ನು ಮೃದುವಾದ ವಕ್ರರೇಖೆಯೊಂದಿಗೆ ಸಂಪರ್ಕಿಸುವುದು ಅವಶ್ಯಕ. ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಬರುವ ವಕ್ರರೇಖೆಯು ಹರಿವಿನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ವೇಗ ವಿತರಣಾ ರೇಖೆಯನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ. ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಾದ್ಯಂತ ಘರ್ಷಣೆ ಬಲದ τ ಬದಲಾವಣೆಗಳ ಗ್ರಾಫ್ ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ವಿಭಿನ್ನವಾಗಿ ಕಾಣುತ್ತದೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮೋಡ್‌ನಲ್ಲಿ, ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಿಕ್ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ಹರಿವಿನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ವೇಗಗಳು ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ರೇಖೀಯ ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ಸ್ಪರ್ಶಕ ಒತ್ತಡಗಳು ಬದಲಾಗುತ್ತವೆ. ಪಡೆದ ಫಲಿತಾಂಶಗಳು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಅಭಿವೃದ್ಧಿ ಹೊಂದಿದ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನೊಂದಿಗೆ ಪೈಪ್ ವಿಭಾಗಗಳಿಗೆ ಮಾನ್ಯವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ವಾಸ್ತವವಾಗಿ, ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಆಡಳಿತಕ್ಕೆ ಅನುಗುಣವಾದ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಿಕ್ ವೇಗ ವಿತರಣಾ ಕಾನೂನನ್ನು ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ ಸ್ಥಾಪಿಸುವ ಮೊದಲು ಪೈಪ್ಗೆ ಪ್ರವೇಶಿಸುವ ದ್ರವವು ಒಳಹರಿವಿನ ವಿಭಾಗದಿಂದ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಹಾದುಹೋಗಬೇಕು. ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಆಡಳಿತದ ಅಭಿವೃದ್ಧಿಯನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ ಕಲ್ಪಿಸಿಕೊಳ್ಳಬಹುದು. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ದ್ರವವು ದೊಡ್ಡ ಜಲಾಶಯದಿಂದ ಪೈಪ್ ಅನ್ನು ಪ್ರವೇಶಿಸುತ್ತದೆ, ಅದರ ಒಳಹರಿವಿನ ರಂಧ್ರದ ಅಂಚುಗಳು ಚೆನ್ನಾಗಿ ದುಂಡಾದವು. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಒಳಹರಿವಿನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಎಲ್ಲಾ ಹಂತಗಳಲ್ಲಿನ ವೇಗಗಳು ಬಹುತೇಕ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತವೆ, ಅತ್ಯಂತ ತೆಳುವಾದ, ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಗೋಡೆಯ ಪದರವನ್ನು (ಗೋಡೆಗಳ ಬಳಿ ಪದರ) ಹೊರತುಪಡಿಸಿ, ಇದರಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಅಂಟಿಕೊಳ್ಳುವಿಕೆಯಿಂದಾಗಿ ಗೋಡೆಗಳಿಗೆ, ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಬಹುತೇಕ ಹಠಾತ್ ಕುಸಿತ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಒಳಹರಿವಿನ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿ ವೇಗದ ಕರ್ವ್ ಅನ್ನು ನೇರ ರೇಖೆಯ ವಿಭಾಗದ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಸಾಕಷ್ಟು ನಿಖರವಾಗಿ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಬಹುದು. ನಾವು ಪ್ರವೇಶದ್ವಾರದಿಂದ ದೂರ ಹೋಗುವಾಗ, ಗೋಡೆಗಳ ಘರ್ಷಣೆಯಿಂದಾಗಿ, ಗಡಿ ಪದರದ ಪಕ್ಕದಲ್ಲಿರುವ ದ್ರವದ ಪದರಗಳು ನಿಧಾನಗೊಳ್ಳಲು ಪ್ರಾರಂಭಿಸುತ್ತವೆ, ಈ ಪದರದ ದಪ್ಪವು ಕ್ರಮೇಣ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದರಲ್ಲಿರುವ ಚಲನೆಯು ಇದಕ್ಕೆ ವಿರುದ್ಧವಾಗಿ ನಿಧಾನಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಹರಿವಿನ ಕೇಂದ್ರ ಭಾಗ (ಹರಿವಿನ ತಿರುಳು), ಇನ್ನೂ ಘರ್ಷಣೆಯಿಂದ ಸೆರೆಹಿಡಿಯಲ್ಪಟ್ಟಿಲ್ಲ, ಎಲ್ಲಾ ಪದರಗಳಿಗೆ ಸರಿಸುಮಾರು ಒಂದೇ ವೇಗದೊಂದಿಗೆ ಒಟ್ಟಾರೆಯಾಗಿ ಚಲಿಸುತ್ತಲೇ ಇರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಗೋಡೆಯ ಸಮೀಪವಿರುವ ಪದರದಲ್ಲಿನ ಚಲನೆಯ ನಿಧಾನಗತಿಯು ಅನಿವಾರ್ಯವಾಗಿ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ ಕೋರ್ನಲ್ಲಿ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಹೆಚ್ಚಳ. ಹೀಗಾಗಿ, ಪೈಪ್ನ ಮಧ್ಯದಲ್ಲಿ, ಕೋರ್ನಲ್ಲಿ, ಹರಿವಿನ ವೇಗವು ಸಾರ್ವಕಾಲಿಕ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ಗೋಡೆಗಳ ಬಳಿ, ಬೆಳೆಯುತ್ತಿರುವ ಗಡಿ ಪದರದಲ್ಲಿ, ಅದು ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಗಡಿ ಪದರವು ಸಂಪೂರ್ಣ ಹರಿವಿನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಆವರಿಸುವವರೆಗೂ ಇದು ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಕೋರ್ ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಈ ಹಂತದಲ್ಲಿ, ಹರಿವಿನ ರಚನೆಯು ಕೊನೆಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ, ಮತ್ತು ವೇಗದ ರೇಖೆಯು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಆಡಳಿತಕ್ಕೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಿಕ್ ಆಕಾರವನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಕೆಲವು ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಲ್ಲಿ, ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ದ್ರವದ ಹರಿವು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧವಾಗಬಹುದು. ಹರಿವಿನ ವೇಗವು ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ, ಹರಿವಿನ ಲೇಯರ್ಡ್ ರಚನೆಯು ಕುಸಿಯಲು ಪ್ರಾರಂಭವಾಗುತ್ತದೆ, ಅಲೆಗಳು ಮತ್ತು ಸುಳಿಗಳು ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ, ಹರಿವಿನಲ್ಲಿ ಅದರ ಪ್ರಸರಣವು ಹೆಚ್ಚುತ್ತಿರುವ ಅಡಚಣೆಯನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ಕ್ರಮೇಣ, ಸುಳಿಗಳ ಸಂಖ್ಯೆಯು ಹೆಚ್ಚಾಗಲು ಪ್ರಾರಂಭವಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಸ್ಟ್ರೀಮ್ ಒಂದಕ್ಕೊಂದು ಮಿಶ್ರಣವಾಗುವ ಅನೇಕ ಸಣ್ಣ ಹೊಳೆಗಳಾಗಿ ಒಡೆಯುವವರೆಗೆ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ. ಅಂತಹ ಸಣ್ಣ ಹೊಳೆಗಳ ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿರುವ ಚಲನೆಯು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನಿಂದ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಆರಂಭವನ್ನು ಸೂಚಿಸುತ್ತದೆ. ವೇಗ ಹೆಚ್ಚಾದಂತೆ, ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವು ಅದರ ಸ್ಥಿರತೆಯನ್ನು ಕಳೆದುಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಹಿಂದೆ ಸಣ್ಣ ಏರಿಳಿತಗಳನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡಿದ ಯಾವುದೇ ಯಾದೃಚ್ಛಿಕ ಸಣ್ಣ ಅಡಚಣೆಗಳು ವೇಗವಾಗಿ ಅಭಿವೃದ್ಧಿಗೊಳ್ಳಲು ಪ್ರಾರಂಭಿಸುತ್ತವೆ.
ದೈನಂದಿನ ಜೀವನದಲ್ಲಿ, ಹೊಗೆಯ ಹರಿವಿನ ಉದಾಹರಣೆಯನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು ಒಂದು ಹರಿವಿನ ಆಡಳಿತದಿಂದ ಇನ್ನೊಂದಕ್ಕೆ ಪರಿವರ್ತನೆಯನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಬಹುದು. ಮೊದಲಿಗೆ, ಕಣಗಳು ಸಮಯ-ಅಸ್ಥಿರ ಪಥಗಳಲ್ಲಿ ಬಹುತೇಕ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ. ಹೊಗೆ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಚಲನರಹಿತವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಕಾಲಾನಂತರದಲ್ಲಿ, ದೊಡ್ಡ ಸುಳಿಗಳು ಕೆಲವು ಸ್ಥಳಗಳಲ್ಲಿ ಇದ್ದಕ್ಕಿದ್ದಂತೆ ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿರುವ ಪಥಗಳಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ. ಈ ಸುಳಿಗಳು ಚಿಕ್ಕದಾಗಿ, ಇನ್ನೂ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿ, ಇತ್ಯಾದಿಗಳಾಗಿ ಒಡೆಯುತ್ತವೆ. ಅಂತಿಮವಾಗಿ, ಹೊಗೆ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಸುತ್ತಮುತ್ತಲಿನ ಗಾಳಿಯೊಂದಿಗೆ ಬೆರೆಯುತ್ತದೆ. ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಒಂದು ಗಾಳಿಯ ಹರಿವು, ಇದರಲ್ಲಿ ಗಾಳಿಯ ಹೊಳೆಗಳು ಒಂದು ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಪರಸ್ಪರ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿರುತ್ತವೆ. ವೇಗವು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಮೌಲ್ಯಕ್ಕೆ ಹೆಚ್ಚಾದಾಗ, ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಹೊಳೆಗಳು, ಅನುವಾದದ ವೇಗದ ಜೊತೆಗೆ, ಅನುವಾದ ಚಲನೆಯ ದಿಕ್ಕಿಗೆ ಲಂಬವಾಗಿ ವೇಗವಾಗಿ ಬದಲಾಗುವ ವೇಗವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತವೆ. ಒಂದು ಹರಿವು ರೂಪುಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ, ಇದನ್ನು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ ಅಸ್ತವ್ಯಸ್ತವಾಗಿದೆ. ಗಡಿ ಪದರ ಗಡಿ ಪದರವು ಒಂದು ಪದರವಾಗಿದ್ದು, ಇದರಲ್ಲಿ ಗಾಳಿಯ ವೇಗವು ಶೂನ್ಯದಿಂದ ಸ್ಥಳೀಯ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ವೇಗಕ್ಕೆ ಹತ್ತಿರವಿರುವ ಮೌಲ್ಯಕ್ಕೆ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ. ದೇಹದ ಸುತ್ತಲೂ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವು ಹರಿಯುವಾಗ (ಚಿತ್ರ 5), ಗಾಳಿಯ ಕಣಗಳು ದೇಹದ ಮೇಲ್ಮೈ ಮೇಲೆ ಜಾರುವುದಿಲ್ಲ, ಆದರೆ ನಿಧಾನವಾಗುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ದೇಹದ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಗಾಳಿಯ ವೇಗವು ಶೂನ್ಯವಾಗುತ್ತದೆ. ದೇಹದ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ದೂರ ಹೋಗುವಾಗ, ಗಾಳಿಯ ವೇಗವು ಶೂನ್ಯದಿಂದ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ವೇಗಕ್ಕೆ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ. ಗಡಿ ಪದರದ ದಪ್ಪವನ್ನು ಮಿಲಿಮೀಟರ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಅಳೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಗಾಳಿಯ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ ಮತ್ತು ಒತ್ತಡ, ದೇಹದ ಪ್ರೊಫೈಲ್, ಅದರ ಮೇಲ್ಮೈಯ ಸ್ಥಿತಿ ಮತ್ತು ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನಲ್ಲಿ ದೇಹದ ಸ್ಥಾನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ಗಡಿ ಪದರದ ದಪ್ಪವು ಕ್ರಮೇಣ ಮುನ್ನಡೆಯಿಂದ ಹಿಂದುಳಿದ ಅಂಚಿಗೆ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ. ಗಡಿ ಪದರದಲ್ಲಿ, ಗಾಳಿಯ ಕಣಗಳ ಚಲನೆಯ ಸ್ವರೂಪವು ಅದರ ಹೊರಗಿನ ಚಲನೆಯ ಸ್ವರೂಪದಿಂದ ಭಿನ್ನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಗಾಳಿಯ ಕಣ A (Fig. 6) ಅನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ, ಇದು U1 ಮತ್ತು U2 ವೇಗಗಳೊಂದಿಗೆ ಗಾಳಿಯ ಹೊಳೆಗಳ ನಡುವೆ ಇದೆ, ಕಣದ ವಿರುದ್ಧ ಬಿಂದುಗಳಿಗೆ ಅನ್ವಯಿಸುವ ಈ ವೇಗಗಳಲ್ಲಿನ ವ್ಯತ್ಯಾಸದಿಂದಾಗಿ, ಅದು ತಿರುಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಈ ಕಣವು ಹತ್ತಿರದಲ್ಲಿದೆ ದೇಹದ ಮೇಲ್ಮೈ, ಅದು ಹೆಚ್ಚು ತಿರುಗುತ್ತದೆ (ಅಲ್ಲಿ ವ್ಯತ್ಯಾಸದ ವೇಗವು ಅತ್ಯಧಿಕವಾಗಿರುತ್ತದೆ). ದೇಹದ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ದೂರ ಹೋಗುವಾಗ, ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ವೇಗ ಮತ್ತು ಗಡಿ ಪದರದ ಗಾಳಿಯ ವೇಗದ ಸಮಾನತೆಯಿಂದಾಗಿ ಕಣದ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಚಲನೆಯು ನಿಧಾನವಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮನಾಗಿರುತ್ತದೆ. ದೇಹದ ಹಿಂದೆ, ಗಡಿ ಪದರವು ಒಂದು ಕೋಕರೆಂಟ್ ಜೆಟ್ ಆಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅದು ದೇಹದಿಂದ ದೂರ ಹೋಗುವಾಗ ಮಸುಕಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಕಣ್ಮರೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಎಚ್ಚರಗೊಳ್ಳುವ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಯು ವಿಮಾನದ ಬಾಲದ ಮೇಲೆ ಬೀಳುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅದರ ದಕ್ಷತೆಯನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಅಲುಗಾಡುವಿಕೆಗೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ (ಬಫೆಟಿಂಗ್ ವಿದ್ಯಮಾನ). ಗಡಿ ಪದರವನ್ನು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮತ್ತು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧವಾಗಿ ವಿಂಗಡಿಸಲಾಗಿದೆ (ಚಿತ್ರ 7). ಗಡಿ ಪದರದ ಸ್ಥಿರವಾದ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನಲ್ಲಿ, ಗಾಳಿಯ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಕಾರಣದಿಂದಾಗಿ ಆಂತರಿಕ ಘರ್ಷಣೆ ಶಕ್ತಿಗಳು ಮಾತ್ರ ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ, ಆದ್ದರಿಂದ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಪದರದಲ್ಲಿ ಗಾಳಿಯ ಪ್ರತಿರೋಧವು ಕಡಿಮೆಯಾಗಿದೆ. ಅಕ್ಕಿ. 5 ಅಕ್ಕಿ. 6 ದೇಹದ ಸುತ್ತ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವು - ಗಡಿ ಪದರದಲ್ಲಿ ಹರಿವಿನ ಕುಸಿತ
ಅಕ್ಕಿ. 7 ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಗಡಿ ಪದರದಲ್ಲಿ, ಎಲ್ಲಾ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿಯೂ ಗಾಳಿಯ ಹೊಳೆಗಳ ನಿರಂತರ ಚಲನೆ ಇರುತ್ತದೆ, ಇದು ಯಾದೃಚ್ಛಿಕ ಸುಳಿಯ ಚಲನೆಯನ್ನು ನಿರ್ವಹಿಸಲು ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯ ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಇದರ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಚಲಿಸುವ ದೇಹಕ್ಕೆ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿಗೆ ಹೆಚ್ಚಿನ ಪ್ರತಿರೋಧವನ್ನು ಸೃಷ್ಟಿಸುತ್ತದೆ. ಗಡಿ ಪದರದ ಸ್ವರೂಪವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು, ಗುಣಾಂಕ Cf ಅನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸಂರಚನೆಯ ದೇಹವು ತನ್ನದೇ ಆದ ಗುಣಾಂಕವನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ. ಆದ್ದರಿಂದ, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ಫ್ಲಾಟ್ ಪ್ಲೇಟ್‌ಗಾಗಿ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಗಡಿ ಪದರದ ಪ್ರತಿರೋಧ ಗುಣಾಂಕವು ಇದಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ: ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಪದರಕ್ಕಾಗಿ ಅಲ್ಲಿ Re ಎಂಬುದು ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆಯಾಗಿದ್ದು, ಜಡತ್ವದ ಬಲಗಳ ಅನುಪಾತವನ್ನು ಘರ್ಷಣೆಯ ಬಲಗಳಿಗೆ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಎರಡು ಘಟಕಗಳ ಅನುಪಾತವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ - ಪ್ರೊಫೈಲ್ ಪ್ರತಿರೋಧ (ಆಕಾರ ಪ್ರತಿರೋಧ) ಮತ್ತು ಘರ್ಷಣೆ ಪ್ರತಿರೋಧ. ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆ Re ಅನ್ನು ಸೂತ್ರದಿಂದ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ: ಇಲ್ಲಿ V ಎಂಬುದು ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ವೇಗ, ನಾನು - ದೇಹದ ಗಾತ್ರದ ಸ್ವರೂಪ, ವಾಯು ಘರ್ಷಣೆ ಶಕ್ತಿಗಳ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಚಲನ ಗುಣಾಂಕ. ದೇಹದ ಸುತ್ತಲೂ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವು ಹರಿಯುವಾಗ, ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಗಡಿ ಪದರವು ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ನಿಂದ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧತೆಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಈ ಬಿಂದುವನ್ನು ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಬಿಂದು ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ದೇಹದ ಪ್ರೊಫೈಲ್ನ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಅದರ ಸ್ಥಳವು ಗಾಳಿಯ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ ಮತ್ತು ಒತ್ತಡ, ಗಾಳಿಯ ಹೊಳೆಗಳ ವೇಗ, ದೇಹದ ಆಕಾರ ಮತ್ತು ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನಲ್ಲಿ ಅದರ ಸ್ಥಾನ, ಹಾಗೆಯೇ ಮೇಲ್ಮೈ ಒರಟುತನವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ. ವಿಂಗ್ ಪ್ರೊಫೈಲ್ಗಳನ್ನು ರಚಿಸುವಾಗ, ವಿನ್ಯಾಸಕರು ಈ ಬಿಂದುವನ್ನು ಪ್ರೊಫೈಲ್ನ ಪ್ರಮುಖ ತುದಿಯಿಂದ ಸಾಧ್ಯವಾದಷ್ಟು ಇರಿಸಲು ಪ್ರಯತ್ನಿಸುತ್ತಾರೆ, ಇದರಿಂದಾಗಿ ಘರ್ಷಣೆ ಡ್ರ್ಯಾಗ್ ಅನ್ನು ಕಡಿಮೆ ಮಾಡುತ್ತದೆ. ಈ ಉದ್ದೇಶಕ್ಕಾಗಿ, ವಿಶೇಷ ಲ್ಯಾಮಿನೇಟೆಡ್ ಪ್ರೊಫೈಲ್ಗಳನ್ನು ರೆಕ್ಕೆ ಮೇಲ್ಮೈ ಮತ್ತು ಹಲವಾರು ಇತರ ಕ್ರಮಗಳ ಮೃದುತ್ವವನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸಲು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ವೇಗವು ಹೆಚ್ಚಾದಾಗ ಅಥವಾ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ದೇಹದ ಸ್ಥಾನದ ಕೋನವು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಮೌಲ್ಯಕ್ಕೆ ಹೆಚ್ಚಾದಾಗ, ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಗಡಿ ಪದರವನ್ನು ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಬೇರ್ಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಈ ಬಿಂದುವಿನ ಹಿಂದಿನ ಒತ್ತಡವು ತೀವ್ರವಾಗಿ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ದೇಹದ ಹಿಂದುಳಿದ ಅಂಚಿನಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡವು ಬೇರ್ಪಡಿಸುವ ಬಿಂದುಕ್ಕಿಂತ ಹೆಚ್ಚಾಗಿರುತ್ತದೆ ಎಂಬ ಅಂಶದ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ, ಹೆಚ್ಚಿನ ಒತ್ತಡದ ವಲಯದಿಂದ ಕಡಿಮೆ ಒತ್ತಡದ ವಲಯಕ್ಕೆ ಪ್ರತ್ಯೇಕ ಬಿಂದುವಿಗೆ ಗಾಳಿಯ ಹಿಮ್ಮುಖ ಹರಿವು ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ, ಇದು ಪ್ರತ್ಯೇಕತೆಯನ್ನು ಉಂಟುಮಾಡುತ್ತದೆ. ದೇಹದ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ (ಚಿತ್ರ 8). ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಗಡಿ ಪದರಕ್ಕಿಂತ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಗಡಿ ಪದರವು ದೇಹದ ಮೇಲ್ಮೈಯಿಂದ ಸುಲಭವಾಗಿ ಹೊರಬರುತ್ತದೆ. ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ (ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಸ್ಥಿರತೆ) ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣವು ವಾಯುಬಲವಿಜ್ಞಾನದ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ, ಇದು ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರದ ಮೂಲ ನಿಯಮಗಳಿಂದ ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ - ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಮತ್ತು ಜಡತ್ವದ ಸಂರಕ್ಷಣೆ - ಮತ್ತು ಸಾಂದ್ರತೆ, ವೇಗ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶದ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸುತ್ತದೆ. ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಜೆಟ್. ಅಕ್ಕಿ. 8 ಅಕ್ಕಿ. 9 ಅದನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸುವಾಗ, ಅಧ್ಯಯನದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಗಾಳಿಯು ಸಂಕುಚಿತತೆಯ ಆಸ್ತಿಯನ್ನು ಹೊಂದಿಲ್ಲ ಎಂದು ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ಒಪ್ಪಿಕೊಳ್ಳಲಾಗಿದೆ (ಚಿತ್ರ 9). ವೇರಿಯಬಲ್ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಸ್ಟ್ರೀಮ್ನಲ್ಲಿ, ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಅವಧಿಯಲ್ಲಿ ವಿಭಾಗ I ಮೂಲಕ ಎರಡನೇ ಪರಿಮಾಣದ ಗಾಳಿಯು ಹರಿಯುತ್ತದೆ; ಈ ಪರಿಮಾಣವು ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ವೇಗ ಮತ್ತು ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗ ಎಫ್‌ನ ಉತ್ಪನ್ನಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಎರಡನೇ ಸಾಮೂಹಿಕ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣ m ಎರಡನೇ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣ ಮತ್ತು ಸ್ಟ್ರೀಮ್ನ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಸಾಂದ್ರತೆಯ p ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಶಕ್ತಿಯ ಸಂರಕ್ಷಣೆಯ ನಿಯಮದ ಪ್ರಕಾರ, ವಿಭಾಗ I (F1) ಮೂಲಕ ಹರಿಯುವ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ m1 ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯು ವಿಭಾಗ II (F2) ಮೂಲಕ ಹರಿಯುವ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಹರಿವಿನ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ m2 ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಗಾಳಿಯ ಹರಿವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ: m1=m2=const, (1.7) m1F1V1=m2F2V2=const. (1.8) ಈ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಸ್ಟ್ರೀಮ್ನ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಸ್ಟ್ರೀಮ್ನ ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. F1V1=F2V2= const. (1.9) ಆದ್ದರಿಂದ, ಸೂತ್ರದಿಂದ ಒಂದೇ ಪ್ರಮಾಣದ ಗಾಳಿಯು ಸ್ಟ್ರೀಮ್ನ ವಿವಿಧ ವಿಭಾಗಗಳ ಮೂಲಕ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಘಟಕದ ಸಮಯದಲ್ಲಿ (ಎರಡನೇ) ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ, ಆದರೆ ವಿಭಿನ್ನ ವೇಗದಲ್ಲಿ ಹೋಗುತ್ತದೆ ಎಂಬುದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗಿದೆ. ನಾವು ಸಮೀಕರಣವನ್ನು (1.9) ಈ ಕೆಳಗಿನ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಬರೆಯೋಣ: ಜೆಟ್ನ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ವೇಗವು ಜೆಟ್ನ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶಕ್ಕೆ ವಿಲೋಮ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಪ್ರತಿಯಾಗಿ ಎಂದು ಸೂತ್ರವು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ಹೀಗಾಗಿ, ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ನಿರಂತರತೆಯ ಸಮೀಕರಣವು ಜೆಟ್ನ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗ ಮತ್ತು ವೇಗದ ನಡುವಿನ ಸಂಬಂಧವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸುತ್ತದೆ, ಜೆಟ್ನ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಸ್ಥಿರ ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ವೇಗದ ತಲೆ ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣ ಏರ್ ಪ್ಲೇನ್ ಏರೋಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ ಸ್ಥಾಯಿ ಅಥವಾ ಚಲಿಸುವ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನಲ್ಲಿ ನೆಲೆಗೊಂಡಿರುವ ವಿಮಾನವು ಎರಡನೆಯದರಿಂದ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಅನುಭವಿಸುತ್ತದೆ, ಮೊದಲ ಪ್ರಕರಣದಲ್ಲಿ (ಗಾಳಿಯ ಹರಿವು ಸ್ಥಿರವಾಗಿದ್ದಾಗ) ಅದು ಸ್ಥಿರ ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ಎರಡನೆಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ (ಗಾಳಿಯ ಹರಿವು ಚಲಿಸುವಾಗ) ಡೈನಾಮಿಕ್ ಒತ್ತಡ, ಇದನ್ನು ಹೆಚ್ಚಾಗಿ ಹೆಚ್ಚಿನ ವೇಗದ ಒತ್ತಡ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಸ್ಟ್ರೀಮ್ನಲ್ಲಿನ ಸ್ಥಿರ ಒತ್ತಡವು ವಿಶ್ರಾಂತಿಯಲ್ಲಿರುವ ದ್ರವದ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಹೋಲುತ್ತದೆ (ನೀರು, ಅನಿಲ). ಉದಾಹರಣೆಗೆ: ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ ನೀರು, ಅದು ವಿಶ್ರಾಂತಿ ಅಥವಾ ಚಲನೆಯಲ್ಲಿರಬಹುದು, ಎರಡೂ ಸಂದರ್ಭಗಳಲ್ಲಿ ಪೈಪ್ನ ಗೋಡೆಗಳು ನೀರಿನಿಂದ ಒತ್ತಡದಲ್ಲಿರುತ್ತವೆ. ನೀರಿನ ಚಲನೆಯ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಹೆಚ್ಚಿನ ವೇಗದ ಒತ್ತಡವು ಕಾಣಿಸಿಕೊಂಡಿರುವುದರಿಂದ ಒತ್ತಡವು ಸ್ವಲ್ಪ ಕಡಿಮೆ ಇರುತ್ತದೆ. ಶಕ್ತಿಯ ಸಂರಕ್ಷಣೆಯ ನಿಯಮದ ಪ್ರಕಾರ, ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ವಿವಿಧ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿನ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಶಕ್ತಿಯು ಹರಿವಿನ ಚಲನ ಶಕ್ತಿ, ಒತ್ತಡದ ಶಕ್ತಿಗಳ ಸಂಭಾವ್ಯ ಶಕ್ತಿ, ಹರಿವಿನ ಆಂತರಿಕ ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ದೇಹದ ಸ್ಥಾನದ ಶಕ್ತಿ. ಈ ಮೊತ್ತವು ಸ್ಥಿರ ಮೌಲ್ಯವಾಗಿದೆ: Ekin+Er+Evn+En=sopst (1.10) ಚಲನ ಶಕ್ತಿ (ಎಕಿನ್) ಕೆಲಸ ಮಾಡಲು ಚಲಿಸುವ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಸಾಮರ್ಥ್ಯ. ಇದು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ ಇಲ್ಲಿ m ಗಾಳಿಯ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ, kgf s2m; ವಿ-ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ವೇಗ, m/s. ನಾವು ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ m ಬದಲಿಗೆ ಗಾಳಿಯ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿ ಸಾಂದ್ರತೆ p ಅನ್ನು ಬದಲಿಸಿದರೆ, ವೇಗದ ಒತ್ತಡವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲು ನಾವು ಸೂತ್ರವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ q (kgf/m2 ನಲ್ಲಿ) ಸಂಭಾವ್ಯ ಶಕ್ತಿ ಎಪಿ ಸ್ಥಿರ ಒತ್ತಡದ ಶಕ್ತಿಗಳ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ ಕೆಲಸ ಮಾಡಲು ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವಾಗಿದೆ. ಇದು ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ (kgf-m ನಲ್ಲಿ) ಅಲ್ಲಿ P ಗಾಳಿಯ ಒತ್ತಡ, kgf/m2; F ಎಂಬುದು ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಪ್ರದೇಶವಾಗಿದೆ, m2; S ಎಂಬುದು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ವಿಭಾಗದ ಮೂಲಕ 1 ಕೆಜಿ ಗಾಳಿಯಿಂದ ಪ್ರಯಾಣಿಸುವ ಮಾರ್ಗವಾಗಿದೆ, m; ಉತ್ಪನ್ನ SF ಅನ್ನು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಪರಿಮಾಣ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು v ನಿಂದ ಸೂಚಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಪ್ರಮಾಣದ ಗಾಳಿಯ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಸೂತ್ರಕ್ಕೆ (1.13) ಬದಲಿಸಿ, ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ ಆಂತರಿಕ ಶಕ್ತಿ Evn ಅದರ ತಾಪಮಾನ ಬದಲಾದಾಗ ಕೆಲಸ ಮಾಡುವ ಅನಿಲದ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವಾಗಿದೆ: ಅಲ್ಲಿ Cv ಸ್ಥಿರ ಪರಿಮಾಣದಲ್ಲಿ ಗಾಳಿಯ ಶಾಖ ಸಾಮರ್ಥ್ಯ, ಕ್ಯಾಲ್/ಕೆಜಿ-ಡಿಗ್ರಿ; ಕೆಲ್ವಿನ್ ಮಾಪಕದಲ್ಲಿ ಟಿ-ತಾಪಮಾನ, ಕೆ; ಎ ಎಂಬುದು ಯಾಂತ್ರಿಕ ಕೆಲಸದ ಉಷ್ಣ ಸಮಾನವಾಗಿದೆ (ಕ್ಯಾಲ್-ಕೆಜಿ-ಮೀ). ಸಮೀಕರಣದಿಂದ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಆಂತರಿಕ ಶಕ್ತಿಯು ಅದರ ತಾಪಮಾನಕ್ಕೆ ನೇರವಾಗಿ ಅನುಪಾತದಲ್ಲಿರುತ್ತದೆ ಎಂದು ಸ್ಪಷ್ಟವಾಗುತ್ತದೆ. ಸ್ಥಾನ ಶಕ್ತಿ ಎನ್ ಎನ್ನುವುದು ಗಾಳಿಯ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಯ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರದ ಸ್ಥಾನವು ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಎತ್ತರಕ್ಕೆ ಏರಿದಾಗ ಬದಲಾದಾಗ ಕೆಲಸ ಮಾಡುವ ಗಾಳಿಯ ಸಾಮರ್ಥ್ಯವಾಗಿದೆ. ಇಲ್ಲಿ h ಎಂಬುದು ಎತ್ತರದಲ್ಲಿನ ಬದಲಾವಣೆ, m. ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಹರಿವಿನಲ್ಲಿ ಎತ್ತರದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಗಾಳಿಯ ದ್ರವ್ಯರಾಶಿಗಳ ಗುರುತ್ವಾಕರ್ಷಣೆಯ ಕೇಂದ್ರಗಳ ಪ್ರತ್ಯೇಕತೆಯ ಸೂಕ್ಷ್ಮವಾದ ಸಣ್ಣ ಮೌಲ್ಯಗಳಿಂದಾಗಿ, ಈ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ವಾಯುಬಲವಿಜ್ಞಾನದಲ್ಲಿ ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಕೆಲವು ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳಿಗೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಎಲ್ಲಾ ರೀತಿಯ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ, ನಾವು ಬರ್ನೌಲಿಯ ಕಾನೂನನ್ನು ರೂಪಿಸಬಹುದು, ಇದು ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಸ್ಟ್ರೀಮ್ನಲ್ಲಿ ಸ್ಥಿರ ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ವೇಗದ ಒತ್ತಡದ ನಡುವಿನ ಸಂಪರ್ಕವನ್ನು ಸ್ಥಾಪಿಸುತ್ತದೆ. ಗಾಳಿಯ ಹರಿವು ಚಲಿಸುವ ವೇರಿಯಬಲ್ ವ್ಯಾಸದ (1, 2, 3) ಪೈಪ್ (Fig. 10) ಅನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸೋಣ. ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿರುವ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡವನ್ನು ಅಳೆಯಲು ಒತ್ತಡದ ಮಾಪಕಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ. ಒತ್ತಡದ ಮಾಪಕಗಳ ವಾಚನಗೋಷ್ಠಿಯನ್ನು ವಿಶ್ಲೇಷಿಸುವುದರಿಂದ, 3-3 ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದೊಂದಿಗೆ ಒತ್ತಡದ ಗೇಜ್ನಿಂದ ಕಡಿಮೆ ಕ್ರಿಯಾತ್ಮಕ ಒತ್ತಡವನ್ನು ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ ಎಂದು ನಾವು ತೀರ್ಮಾನಿಸಬಹುದು. ಇದರರ್ಥ ಪೈಪ್ ಕಿರಿದಾಗುತ್ತಾ, ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ವೇಗ ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಒತ್ತಡವು ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ. ಅಕ್ಕಿ. 10 ಒತ್ತಡದ ಕುಸಿತದ ಕಾರಣವೆಂದರೆ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವು ಯಾವುದೇ ಕೆಲಸವನ್ನು ಉತ್ಪಾದಿಸುವುದಿಲ್ಲ (ಘರ್ಷಣೆಯನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವುದಿಲ್ಲ) ಮತ್ತು ಆದ್ದರಿಂದ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಒಟ್ಟು ಶಕ್ತಿಯು ಸ್ಥಿರವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ವಿವಿಧ ವಿಭಾಗಗಳಲ್ಲಿ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ತಾಪಮಾನ, ಸಾಂದ್ರತೆ ಮತ್ತು ಪರಿಮಾಣವನ್ನು ನಾವು ಸ್ಥಿರವೆಂದು ಪರಿಗಣಿಸಿದರೆ (T1=T2=T3;р1=р2=р3, V1=V2=V3), ಆಗ ಆಂತರಿಕ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸಬಹುದು. ಇದರರ್ಥ ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯು ಸಂಭಾವ್ಯ ಶಕ್ತಿಯಾಗಿ ರೂಪಾಂತರಗೊಳ್ಳಲು ಸಾಧ್ಯವಿದೆ ಮತ್ತು ಪ್ರತಿಯಾಗಿ. ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ವೇಗವು ಹೆಚ್ಚಾದಾಗ, ವೇಗದ ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ಅದರ ಪ್ರಕಾರ, ಈ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯು ಹೆಚ್ಚಾಗುತ್ತದೆ. ನಾವು ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಪರಿವರ್ತಿಸುವ ಆಂತರಿಕ ಶಕ್ತಿ ಮತ್ತು ಸ್ಥಾನದ ಶಕ್ತಿಯನ್ನು ನಿರ್ಲಕ್ಷಿಸುತ್ತೇವೆ ಎಂದು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು (1.11), (1.12), (1.13), (1.14), (1.15) ಸೂತ್ರಗಳಿಂದ ಮೌಲ್ಯಗಳನ್ನು (1.10) ಸೂತ್ರಕ್ಕೆ ಬದಲಿಸೋಣ ( 1.10), ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಯಾವುದೇ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ಈ ಸಮೀಕರಣವನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ ಬರೆಯಲಾಗಿದೆ: ಈ ರೀತಿಯ ಸಮೀಕರಣವು ಸರಳವಾದ ಗಣಿತದ ಬರ್ನೌಲ್ಲಿ ಸಮೀಕರಣವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಸ್ಥಿರವಾದ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವಿನ ಸ್ಟ್ರೀಮ್ನ ಯಾವುದೇ ವಿಭಾಗಕ್ಕೆ ಸ್ಥಿರ ಮತ್ತು ಕ್ರಿಯಾತ್ಮಕ ಒತ್ತಡಗಳ ಮೊತ್ತವು ಸ್ಥಿರ ಮೌಲ್ಯವಾಗಿದೆ ಎಂದು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ ಸಂಕುಚಿತತೆಯನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವುದಿಲ್ಲ. ಸಂಕುಚಿತತೆಯನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಳ್ಳುವಾಗ, ಸೂಕ್ತವಾದ ತಿದ್ದುಪಡಿಗಳನ್ನು ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ. ಬರ್ನೌಲಿಯ ಕಾನೂನನ್ನು ವಿವರಿಸಲು, ನೀವು ಪ್ರಯೋಗವನ್ನು ನಡೆಸಬಹುದು. ಎರಡು ಕಾಗದದ ಹಾಳೆಗಳನ್ನು ತೆಗೆದುಕೊಂಡು, ಸ್ವಲ್ಪ ದೂರದಲ್ಲಿ ಪರಸ್ಪರ ಸಮಾನಾಂತರವಾಗಿ ಹಿಡಿದುಕೊಳ್ಳಿ ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ನಡುವಿನ ಅಂತರವನ್ನು ಸ್ಫೋಟಿಸಿ. ಅಕ್ಕಿ. ಹನ್ನೊಂದು ಹಾಳೆಗಳು ಹತ್ತಿರವಾಗುತ್ತಿವೆ. ಅವುಗಳ ಒಮ್ಮುಖದ ಕಾರಣವೆಂದರೆ ಹಾಳೆಗಳ ಹೊರಭಾಗದಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡವು ವಾತಾವರಣದಲ್ಲಿದೆ, ಮತ್ತು ಅವುಗಳ ನಡುವಿನ ಮಧ್ಯಂತರದಲ್ಲಿ, ಹೆಚ್ಚಿನ ವೇಗದ ಗಾಳಿಯ ಒತ್ತಡದ ಉಪಸ್ಥಿತಿಯಿಂದಾಗಿ, ಒತ್ತಡವು ಕಡಿಮೆಯಾಯಿತು ಮತ್ತು ವಾತಾವರಣಕ್ಕಿಂತ ಕಡಿಮೆಯಾಯಿತು. ಒತ್ತಡದ ವ್ಯತ್ಯಾಸಗಳ ಪ್ರಭಾವದ ಅಡಿಯಲ್ಲಿ, ಕಾಗದದ ಹಾಳೆಗಳು ಒಳಕ್ಕೆ ಬಾಗುತ್ತದೆ. ಗಾಳಿ ಸುರಂಗಗಳು ದೇಹದ ಸುತ್ತಲಿನ ಅನಿಲದ ಹರಿವಿನೊಂದಿಗೆ ವಿದ್ಯಮಾನಗಳು ಮತ್ತು ಪ್ರಕ್ರಿಯೆಗಳನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕ ಸೆಟಪ್ ಅನ್ನು ಗಾಳಿ ಸುರಂಗ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ. ಗಾಳಿ ಸುರಂಗಗಳ ಕಾರ್ಯಾಚರಣೆಯ ತತ್ವವು ಗೆಲಿಲಿಯೋನ ಸಾಪೇಕ್ಷತೆಯ ತತ್ವವನ್ನು ಆಧರಿಸಿದೆ: ಸ್ಥಾಯಿ ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿ ದೇಹದ ಚಲನೆಯ ಬದಲಿಗೆ, ಸ್ಥಾಯಿ ದೇಹದ ಸುತ್ತ ಅನಿಲದ ಹರಿವನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ, ಗಾಳಿ ಸುರಂಗಗಳಲ್ಲಿ, ವಾಯುಬಲವೈಜ್ಞಾನಿಕ ಶಕ್ತಿಗಳು ಮತ್ತು ಕ್ಷಣಗಳು ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುತ್ತವೆ. ವಿಮಾನವನ್ನು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಅದರ ಮೇಲ್ಮೈಯಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡ ಮತ್ತು ತಾಪಮಾನದ ವಿತರಣೆಯನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ, ದೇಹದ ಸುತ್ತ ಹರಿವಿನ ಮಾದರಿಯನ್ನು ಗಮನಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ವಾಯು ಸ್ಥಿತಿಸ್ಥಾಪಕತ್ವವನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ. ಗಾಳಿ ಸುರಂಗಗಳು, ಮ್ಯಾಕ್ ಸಂಖ್ಯೆಗಳ ವ್ಯಾಪ್ತಿಯನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿ M, ಸಬ್ಸಾನಿಕ್ (M = 0.15-0.7), ಟ್ರಾನ್ಸಾನಿಕ್ (M = 0.7-1 3), ಸೂಪರ್ಸಾನಿಕ್ (M = 1.3-5) ಮತ್ತು ಹೈಪರ್ಸಾನಿಕ್ (M = 5-25 ), ಕಾರ್ಯಾಚರಣೆಯ ತತ್ತ್ವದ ಪ್ರಕಾರ - ಸಂಕೋಚಕಕ್ಕೆ (ನಿರಂತರ ಕ್ರಿಯೆ), ಇದರಲ್ಲಿ ಗಾಳಿಯ ಹರಿವನ್ನು ವಿಶೇಷ ಸಂಕೋಚಕದಿಂದ ರಚಿಸಲಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಹೆಚ್ಚಿದ ಒತ್ತಡದೊಂದಿಗೆ ಆಕಾಶಬುಟ್ಟಿಗಳು, ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ ಲೇಔಟ್ ಪ್ರಕಾರ - ಮುಚ್ಚಿದ ಮತ್ತು ತೆರೆದ. ಸಂಕೋಚಕ ಕೊಳವೆಗಳು ಹೆಚ್ಚಿನ ದಕ್ಷತೆಯನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ, ಅವುಗಳು ಬಳಸಲು ಅನುಕೂಲಕರವಾಗಿವೆ, ಆದರೆ ಅವುಗಳು ಹೆಚ್ಚಿನ ಅನಿಲ ಹರಿವಿನ ದರಗಳು ಮತ್ತು ಹೆಚ್ಚಿನ ಶಕ್ತಿಯೊಂದಿಗೆ ಅನನ್ಯ ಸಂಕೋಚಕಗಳ ರಚನೆಯ ಅಗತ್ಯವಿರುತ್ತದೆ. ಬಲೂನ್ ಗಾಳಿ ಸುರಂಗಗಳು ಸಂಕೋಚಕ ಗಾಳಿ ಸುರಂಗಗಳಿಗಿಂತ ಕಡಿಮೆ ಆರ್ಥಿಕವಾಗಿರುತ್ತವೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಅನಿಲವನ್ನು ಥ್ರೊಟ್ಲಿಂಗ್ ಮಾಡುವಾಗ ಕೆಲವು ಶಕ್ತಿಯು ಕಳೆದುಹೋಗುತ್ತದೆ. ಇದರ ಜೊತೆಗೆ, ಬಲೂನ್ ಗಾಳಿ ಸುರಂಗಗಳ ಕಾರ್ಯಾಚರಣೆಯ ಅವಧಿಯು ಟ್ಯಾಂಕ್‌ಗಳಲ್ಲಿನ ಅನಿಲ ನಿಕ್ಷೇಪಗಳಿಂದ ಸೀಮಿತವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ವಿವಿಧ ಗಾಳಿ ಸುರಂಗಗಳಿಗೆ ಹತ್ತಾರು ಸೆಕೆಂಡುಗಳಿಂದ ಹಲವಾರು ನಿಮಿಷಗಳವರೆಗೆ ಇರುತ್ತದೆ. ಬಲೂನ್ ವಿಂಡ್ ಟನಲ್‌ಗಳ ವ್ಯಾಪಕ ಬಳಕೆಯು ಅವು ವಿನ್ಯಾಸದಲ್ಲಿ ಸರಳವಾಗಿದೆ ಮತ್ತು ಬಲೂನ್‌ಗಳನ್ನು ತುಂಬಲು ಅಗತ್ಯವಿರುವ ಸಂಕೋಚಕ ಶಕ್ತಿಯು ತುಲನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಚಿಕ್ಕದಾಗಿದೆ. ಮುಚ್ಚಿದ-ಲೂಪ್ ಗಾಳಿ ಸುರಂಗಗಳು ಕೆಲಸದ ಪ್ರದೇಶದ ಮೂಲಕ ಹಾದುಹೋಗುವ ನಂತರ ಅನಿಲ ಸ್ಟ್ರೀಮ್ನಲ್ಲಿ ಉಳಿದಿರುವ ಚಲನ ಶಕ್ತಿಯ ಗಮನಾರ್ಹ ಭಾಗವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ, ಇದು ಟ್ಯೂಬ್ನ ದಕ್ಷತೆಯನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುತ್ತದೆ. ಆದಾಗ್ಯೂ, ಈ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ಅನುಸ್ಥಾಪನೆಯ ಒಟ್ಟಾರೆ ಆಯಾಮಗಳನ್ನು ಹೆಚ್ಚಿಸುವುದು ಅವಶ್ಯಕ. ಸಬ್ಸಾನಿಕ್ ಗಾಳಿ ಸುರಂಗಗಳಲ್ಲಿ, ಸಬ್ಸಾನಿಕ್ ಹೆಲಿಕಾಪ್ಟರ್ ವಿಮಾನದ ವಾಯುಬಲವೈಜ್ಞಾನಿಕ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ, ಹಾಗೆಯೇ ಟೇಕ್ಆಫ್ ಮತ್ತು ಲ್ಯಾಂಡಿಂಗ್ ವಿಧಾನಗಳಲ್ಲಿ ಸೂಪರ್ಸಾನಿಕ್ ವಿಮಾನದ ಗುಣಲಕ್ಷಣಗಳನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲಾಗುತ್ತದೆ. ಇದರ ಜೊತೆಗೆ, ಕಾರುಗಳು ಮತ್ತು ಇತರ ನೆಲದ ವಾಹನಗಳು, ಕಟ್ಟಡಗಳು, ಸ್ಮಾರಕಗಳು, ಸೇತುವೆಗಳು ಮತ್ತು ಇತರ ವಸ್ತುಗಳ ಸುತ್ತಲಿನ ಹರಿವನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲು ಅವುಗಳನ್ನು ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ.ಚಿತ್ರವು ಸಬ್ಸಾನಿಕ್ ಕ್ಲೋಸ್ಡ್-ಲೂಪ್ ವಿಂಡ್ ಟನಲ್ನ ರೇಖಾಚಿತ್ರವನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ. ಅಕ್ಕಿ. 12 1 - ಜೇನುಗೂಡು 2 - ಗ್ರಿಡ್‌ಗಳು 3 - ಪ್ರಿಚೇಂಬರ್ 4 - ಕನ್‌ಫ್ಯೂಸರ್ 5 - ಹರಿವಿನ ದಿಕ್ಕು 6 - ಮಾದರಿ 7 ನೊಂದಿಗೆ ಕೆಲಸ ಮಾಡುವ ಭಾಗ - ಡಿಫ್ಯೂಸರ್, 8 - ತಿರುಗುವ ಬ್ಲೇಡ್‌ಗಳೊಂದಿಗೆ ಮೊಣಕೈ, 9 - ಸಂಕೋಚಕ 10 - ಏರ್ ಕೂಲರ್ ಅಕ್ಕಿ. 13 1 - ಜೇನುಗೂಡು 2 - ಗ್ರಿಡ್‌ಗಳು 3 - ಪೂರ್ವ-ಚೇಂಬರ್ 4 ಕನ್‌ಫ್ಯೂಸರ್ 5 ರಂದ್ರ ಕೆಲಸದ ಭಾಗ ಮಾದರಿ 6 ಎಜೆಕ್ಟರ್ 7 ಡಿಫ್ಯೂಸರ್ 8 ಮೊಣಕೈ ಗೈಡ್ ವೇನ್‌ಗಳೊಂದಿಗೆ 9 ಏರ್ ಎಕ್ಸಾಸ್ಟ್ 10 - ಸಿಲಿಂಡರ್‌ಗಳಿಂದ ಗಾಳಿ ಪೂರೈಕೆ ಅಕ್ಕಿ. 14 1 - ಸಂಕುಚಿತ ಗಾಳಿ ಸಿಲಿಂಡರ್ 2 - ಪೈಪ್ಲೈನ್ 3 - ರೆಗ್ಯುಲೇಟಿಂಗ್ ಥ್ರೊಟಲ್ 4 - ಲೆವೆಲಿಂಗ್ ಗ್ರಿಡ್‌ಗಳು 5 - ಜೇನುಗೂಡು 6 - ಡಿಟರ್ಬುಲೈಸಿಂಗ್ ಗ್ರಿಡ್‌ಗಳು 7 - ಪ್ರಿಚೇಂಬರ್ 8 - ಕನ್‌ಫ್ಯೂಸರ್ 9 - ಸೂಪರ್ಸಾನಿಕ್ ನಳಿಕೆ 10 - ಮಾದರಿ 11 ನೊಂದಿಗೆ ಕೆಲಸ ಮಾಡುವ ಭಾಗ - ಸೂಪರ್ಸಾನಿಕ್ ಡಿಫ್ಯೂಸರ್ 12 ಕ್ಕೆ ಸಬ್ಸಾನಿಕ್ ಡಿಫ್ಯೂಸರ್ 12 - ಬಿಡುಗಡೆ ಅಕ್ಕಿ. 15 1 - ಹೆಚ್ಚಿನ ಒತ್ತಡದ ಸಿಲಿಂಡರ್ 2 - ಪೈಪ್ಲೈನ್ 3 - ಕಂಟ್ರೋಲ್ ಥ್ರೊಟಲ್ 4 - ಹೀಟರ್ 5 - ಜೇನುಗೂಡು ಮತ್ತು ಗ್ರಿಡ್‌ಗಳೊಂದಿಗೆ ಪೂರ್ವ-ಚೇಂಬರ್ 6 - ಹೈಪರ್ಸಾನಿಕ್ ಆಕ್ಸಿಸಿಮೆಟ್ರಿಕ್ ನಳಿಕೆ 7 - ಮಾದರಿ 8 ನೊಂದಿಗೆ ಕೆಲಸ ಮಾಡುವ ಭಾಗ - ಹೈಪರ್ಸಾನಿಕ್ ಅಕ್ಸಿಸಿಮೆಟ್ರಿಕ್ ಡಿಫ್ಯೂಸರ್ 9 - ಏರ್ ಕೂಲರ್ 10 - ಹರಿವಿನ ದಿಕ್ಕು 11 - ಎಜೆಕ್ಟರ್‌ಗಳು 12 - ಎಜೆಕ್ಟರ್‌ಗಳು 13 - ಶಟರ್‌ಗಳು 14 - ನಿರ್ವಾತ ಟ್ಯಾಂಕ್ 15 - ಸಬ್ಸಾನಿಕ್ ಡಿಫ್ಯೂಸರ್‌ಗೆ ಗಾಳಿಯ ಪೂರೈಕೆ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವು(ಲ್ಯಾಟಿನ್ ಲ್ಯಾಮಿನಾ - ಪ್ಲೇಟ್‌ನಿಂದ) - ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದ (ಅಥವಾ ಅನಿಲ) ಆದೇಶದ ಹರಿವಿನ ಆಡಳಿತ, ದ್ರವದ ಪಕ್ಕದ ಪದರಗಳ ನಡುವೆ ಮಿಶ್ರಣದ ಅನುಪಸ್ಥಿತಿಯಿಂದ ನಿರೂಪಿಸಲ್ಪಟ್ಟಿದೆ. ಸ್ಥಿರವಾದ, ಅಂದರೆ, ಯಾದೃಚ್ಛಿಕ ಅಡಚಣೆಗಳಿಂದ ತೊಂದರೆಗೊಳಗಾಗದ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಗಳು, L. t. ಸಂಭವಿಸಬಹುದು ಆಯಾಮವಿಲ್ಲದ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಅವಲಂಬಿಸಿರುತ್ತದೆ ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆ ರೆ. ಪ್ರತಿಯೊಂದು ರೀತಿಯ ಹರಿವಿಗೆ ಅಂತಹ ಸಂಖ್ಯೆ ಇರುತ್ತದೆ ಆರ್ಇ ಕೆಆರ್, ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗಿದೆ ಕಡಿಮೆ ನಿರ್ಣಾಯಕ ರೆನಾಲ್ಡ್ಸ್ ಸಂಖ್ಯೆ, ಯಾವುದಾದರೂ ರೆ ರೇಖೀಯ ಚಲನೆಯ ವೈಶಿಷ್ಟ್ಯಗಳ ಕಲ್ಪನೆಯನ್ನು ಸುತ್ತಿನ ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಚಲನೆಯ ಚೆನ್ನಾಗಿ ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಿದ ಪ್ರಕರಣದಿಂದ ನೀಡಲಾಗುತ್ತದೆ. ಪೈಪ್ ಈ ಕರೆಂಟ್‌ಗೆ ಆರ್ಇ ಕೆಆರ್ 2200, ಅಲ್ಲಿ ಮರು=
(
- ಸರಾಸರಿ ದ್ರವ ವೇಗ, ಡಿ- ಪೈಪ್ ವ್ಯಾಸ,
- ಚಲನಶಾಸ್ತ್ರ ಗುಣಾಂಕ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ, - ಡೈನಾಮಿಕ್ ಗುಣಾಂಕ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆ, - ದ್ರವ ಸಾಂದ್ರತೆ). ಹೀಗಾಗಿ, ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಸ್ಥಿರವಾದ ಲೇಸರ್ ಹರಿವು ಸಾಕಷ್ಟು ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದ ತುಲನಾತ್ಮಕವಾಗಿ ನಿಧಾನವಾದ ಹರಿವಿನೊಂದಿಗೆ ಅಥವಾ ತುಂಬಾ ತೆಳುವಾದ (ಕ್ಯಾಪಿಲ್ಲರಿ) ಟ್ಯೂಬ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಸಂಭವಿಸಬಹುದು. ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ನೀರಿಗೆ (20 ° C ನಲ್ಲಿ = 10 -6 m 2 / s) ಸ್ಥಿರವಾದ L. t. s = 1 m / s 2.2 mm ಗಿಂತ ಹೆಚ್ಚಿನ ವ್ಯಾಸವನ್ನು ಹೊಂದಿರುವ ಟ್ಯೂಬ್‌ಗಳಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಸಾಧ್ಯ. ಅನಂತ ಉದ್ದದ ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ LP ಯೊಂದಿಗೆ, ಪೈಪ್ನ ಯಾವುದೇ ವಿಭಾಗದಲ್ಲಿನ ವೇಗವು ಕಾನೂನಿನ ಪ್ರಕಾರ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ -(1 - - ಆರ್ 2 /ಎ 2), ಅಲ್ಲಿ ಎ- ಪೈಪ್ ತ್ರಿಜ್ಯ, ಆರ್- ಅಕ್ಷದಿಂದ ದೂರ, - ಅಕ್ಷೀಯ (ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಗರಿಷ್ಠ) ಹರಿವಿನ ವೇಗ; ಅನುಗುಣವಾದ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಿಕ್. ವೇಗದ ಪ್ರೊಫೈಲ್ ಅನ್ನು ಅಂಜೂರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ. ಎ. ಘರ್ಷಣೆ ಒತ್ತಡವು ರೇಖೀಯ ನಿಯಮದ ಪ್ರಕಾರ ತ್ರಿಜ್ಯದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ ಇಲ್ಲಿ = ಪೈಪ್ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲಿನ ಘರ್ಷಣೆ ಒತ್ತಡ. ಏಕರೂಪದ ಚಲನೆಯೊಂದಿಗೆ ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಘರ್ಷಣೆಯ ಬಲಗಳನ್ನು ಜಯಿಸಲು, ರೇಖಾಂಶದ ಒತ್ತಡದ ಕುಸಿತ ಇರಬೇಕು, ಇದನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಸಮಾನತೆಯಿಂದ ವ್ಯಕ್ತಪಡಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಪಿ 1 -ಪಿ 2 ಪೈಪ್ ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗದ ಮೇಲೆ ವೇಗ ವಿತರಣೆ: ಎ- ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನೊಂದಿಗೆ; ಬಿ- ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವಿನಲ್ಲಿ. ಹರಿವು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧವಾದಾಗ, ಹರಿವಿನ ರಚನೆ ಮತ್ತು ವೇಗದ ಪ್ರೊಫೈಲ್ ಗಮನಾರ್ಹವಾಗಿ ಬದಲಾಗುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 2). 6
) ಮತ್ತು ಪ್ರತಿರೋಧದ ಕಾನೂನು, ಅಂದರೆ ಅವಲಂಬನೆ ರೆ(ಸೆಂ. ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ ಪ್ರತಿರೋಧ). ಪೈಪ್‌ಗಳ ಜೊತೆಗೆ, ಕಡಿಮೆ-ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದ ಸುತ್ತಲೂ ಹರಿಯುವ ದೇಹಗಳ ಮೇಲ್ಮೈ ಬಳಿ ಬೇರಿಂಗ್‌ಗಳಲ್ಲಿನ ನಯಗೊಳಿಸುವ ಪದರದಲ್ಲಿ ನಯಗೊಳಿಸುವಿಕೆ ಸಂಭವಿಸುತ್ತದೆ (ಚಿತ್ರ 1 ನೋಡಿ). ಗಡಿ ಪದರ), ಬಹಳ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವವು ಸಣ್ಣ ದೇಹಗಳ ಸುತ್ತಲೂ ನಿಧಾನವಾಗಿ ಹರಿಯುವಾಗ (ನೋಡಿ, ನಿರ್ದಿಷ್ಟವಾಗಿ, ಸ್ಟೋಕ್ಸ್ ಸೂತ್ರ). ಲೇಸರ್ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಸಿದ್ಧಾಂತವನ್ನು ವಿಸ್ಕೋಮೆಟ್ರಿಯಲ್ಲಿ ಬಳಸಲಾಗುತ್ತದೆ, ಚಲಿಸುವ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ದ್ರವದಲ್ಲಿ ಶಾಖ ವರ್ಗಾವಣೆಯ ಅಧ್ಯಯನದಲ್ಲಿ, ದ್ರವ ಮಾಧ್ಯಮದಲ್ಲಿ ಹನಿಗಳು ಮತ್ತು ಗುಳ್ಳೆಗಳ ಚಲನೆಯ ಅಧ್ಯಯನದಲ್ಲಿ, ದ್ರವದ ತೆಳುವಾದ ಫಿಲ್ಮ್ಗಳಲ್ಲಿನ ಹರಿವಿನ ಪರಿಗಣನೆಯಲ್ಲಿ ಮತ್ತು ಭೌತಶಾಸ್ತ್ರ ಮತ್ತು ಭೌತಿಕ ವಿಜ್ಞಾನದಲ್ಲಿ ಹಲವಾರು ಇತರ ಸಮಸ್ಯೆಗಳನ್ನು ಪರಿಹರಿಸುವಲ್ಲಿ. ರಸಾಯನಶಾಸ್ತ್ರ. ಬೆಳಗಿದ.:ಲ್ಯಾಂಡೌ ಎಲ್.ಡಿ., ಲಿಫ್‌ಶಿಟ್ಸ್ ಇ.ಎಮ್., ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್ ಆಫ್ ಕಂಟಿನ್ಯೂಯಸ್ ಮೀಡಿಯಾ, 2ನೇ ಆವೃತ್ತಿ, ಎಂ., 1954; ಲೋಟ್ಸಿನ್ಸ್ಕಿ ಎಲ್.ಜಿ., ಮೆಕ್ಯಾನಿಕ್ಸ್ ಆಫ್ ಲಿಕ್ವಿಡ್ ಅಂಡ್ ಗ್ಯಾಸ್, 6 ನೇ ಆವೃತ್ತಿ., ಎಂ., 1987; ಟಾರ್ಗ್ S.M., ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನ ಸಿದ್ಧಾಂತದ ಮೂಲಭೂತ ಸಮಸ್ಯೆಗಳು, M.-L., 1951; ಸ್ಲೆಜ್ಕಿನ್ ಎನ್.ಎ., ಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್ ಆಫ್ ಎ ಸ್ನಿಗ್ಧತೆಯ ಅಸಂಗತ ದ್ರವ, ಎಂ., 1955, ಅಧ್ಯಾಯ. 4 - 11. ಎಸ್.ಎಂ.ಟಾರ್ಗ್.ವೇಗ ಅಡಚಣೆಯ ಪರಿಕಲ್ಪನೆ
ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳು ಮತ್ತು ಸತ್ಯಗಳು
ಪೈಪ್ಲೈನ್ನಲ್ಲಿ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನ ಸ್ಥಿರತೆ
ಸಂಕುಚಿತ ಮತ್ತು ಸಂಕುಚಿತಗೊಳಿಸಲಾಗದ ದ್ರವಗಳ ಹರಿವು
ತೀರ್ಮಾನ
,
,
- ಉದ್ದಕ್ಕೂ ತಲೆ ನಷ್ಟ.
, ಅಂದರೆ ಪೈಪ್ ಅಕ್ಷದ ಮೇಲೆ 
,
.ದ್ರವ ಚಲನೆಯ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ವಿಧಾನ
.
ಪ್ರಾಂಡ್ಟ್ಲ್ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವು ಎರಡು ಪ್ರದೇಶಗಳನ್ನು ಒಳಗೊಂಡಿದೆ: ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಸಬ್ಲೇಯರ್ಮತ್ತು ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಕೋರ್ಹರಿವು, ಅದರ ನಡುವೆ ಮತ್ತೊಂದು ಪ್ರದೇಶವಿದೆ - ಪರಿವರ್ತನೆ ಪದರ. ಹೈಡ್ರೊಡೈನಾಮಿಕ್ಸ್‌ನಲ್ಲಿ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಸಬ್ಲೇಯರ್ ಮತ್ತು ಪರಿವರ್ತನೆಯ ಪದರದ ಸಂಯೋಜನೆಯನ್ನು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಗಡಿ ಪದರ.
.
ಪೈಪ್‌ಗಳು, ಚಾನಲ್‌ಗಳು, ಟ್ರೇಗಳ ಗೋಡೆಗಳ ಮೇಲ್ಮೈ ಒಂದು ಅಥವಾ ಇನ್ನೊಂದು ಒರಟುತನವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ. Δ ಅಕ್ಷರದಿಂದ ಒರಟುತನದ ಮುಂಚಾಚಿರುವಿಕೆಗಳ ಎತ್ತರವನ್ನು ಸೂಚಿಸೋಣ. ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು Δ ಎಂದು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಸಂಪೂರ್ಣ ಒರಟುತನ, ಮತ್ತು ಪೈಪ್ ವ್ಯಾಸಕ್ಕೆ ಅದರ ಅನುಪಾತ (Δ/d) - ಸಾಪೇಕ್ಷ ಒರಟುತನ; ಸಾಪೇಕ್ಷ ಒರಟುತನದ ಪರಸ್ಪರ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಕರೆಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಸಾಪೇಕ್ಷ ಮೃದುತ್ವ(d/Δ).
,
.
ನೈಸರ್ಗಿಕ ನಷ್ಟಗಳುಸ್ಥಳೀಯ ಹೈಡ್ರಾಲಿಕ್ ಪ್ರತಿರೋಧ ಎಂದು ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಶಕ್ತಿಯು ಉಂಟಾಗುತ್ತದೆ, ಅಂದರೆ. ಚಾನಲ್ನ ಆಕಾರ ಮತ್ತು ಗಾತ್ರದಲ್ಲಿ ಸ್ಥಳೀಯ ಬದಲಾವಣೆಗಳು, ಹರಿವಿನ ವಿರೂಪಕ್ಕೆ ಕಾರಣವಾಗುತ್ತದೆ. ಸ್ಥಳೀಯ ಪ್ರತಿರೋಧಗಳ ಮೂಲಕ ದ್ರವವು ಹರಿಯುವಾಗ, ಅದರ ವೇಗ ಬದಲಾವಣೆಗಳು ಮತ್ತು ದೊಡ್ಡ ಸುಳಿಗಳು ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಕಾಣಿಸಿಕೊಳ್ಳುತ್ತವೆ. ಎರಡನೆಯದು ಗೋಡೆಗಳಿಂದ ಹರಿವು ಬೇರ್ಪಡುವ ಸ್ಥಳದ ಹಿಂದೆ ರೂಪುಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ದ್ರವ ಕಣಗಳು ಮುಖ್ಯವಾಗಿ ಮುಚ್ಚಿದ ವಕ್ರಾಕೃತಿಗಳು ಅಥವಾ ಅವುಗಳ ಹತ್ತಿರವಿರುವ ಪಥಗಳಲ್ಲಿ ಚಲಿಸುವ ಪ್ರದೇಶಗಳನ್ನು ಪ್ರತಿನಿಧಿಸುತ್ತದೆ.
,
,
,
.
,
.
ಗುಣಾಂಕದ ಭೌತಿಕ ಅರ್ಥವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯುವುದು ಕಷ್ಟ λ
, ಉದ್ದದೊಂದಿಗೆ ಸಿಲಿಂಡರಾಕಾರದ ಪರಿಮಾಣದ ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ ಏಕರೂಪದ ಚಲನೆಯ ಸ್ಥಿತಿಯನ್ನು ನಾವು ಪರಿಗಣಿಸಿದರೆ ಎಲ್ಮತ್ತು ವ್ಯಾಸ ಡಿ, ಅಂದರೆ ಪರಿಮಾಣದ ಮೇಲೆ ಕಾರ್ಯನಿರ್ವಹಿಸುವ ಶಕ್ತಿಗಳ ಮೊತ್ತದ ಶೂನ್ಯಕ್ಕೆ ಸಮಾನತೆ: ಒತ್ತಡದ ಶಕ್ತಿಗಳು ಮತ್ತು ಘರ್ಷಣೆ ಶಕ್ತಿಗಳು. ಈ ಸಮಾನತೆಗೆ ರೂಪವಿದೆ
,
- ಪೈಪ್ ಗೋಡೆಯ ಮೇಲೆ ಘರ್ಷಣೆ ಒತ್ತಡ.
, ನೀವು ಪಡೆಯಬಹುದು
,ಪ್ರಯೋಗಗಳಲ್ಲಿ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಮೋಷನ್ ಮೋಡ್
ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನ ಸೂತ್ರ
ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಆಡಳಿತದ ಅಭಿವೃದ್ಧಿ
ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ನಿಂದ ಪ್ರಕ್ಷುಬ್ಧ ಹರಿವಿಗೆ ಪರಿವರ್ತನೆ
ಲ್ಯಾಮಿನಾರ್ ಹರಿವಿನ ಬಗ್ಗೆ ವೀಡಿಯೊ
ಎಲ್ಲಿ ಪು 1ಮತ್ತು ಪು 2- kn ನಲ್ಲಿ ಒತ್ತಡ. ದೂರದಲ್ಲಿರುವ ಎರಡು ಅಡ್ಡ ವಿಭಾಗಗಳು ಎಲ್ಪರಸ್ಪರ - ಗುಣಾಂಕ. ಪ್ರತಿರೋಧ, L. t ಗೆ ಅವಲಂಬಿಸಿ. L.t ನಲ್ಲಿ ಪೈಪ್ನಲ್ಲಿ ದ್ರವದ ಎರಡನೇ ಹರಿವಿನ ಪ್ರಮಾಣವನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ Poiseuille ಕಾನೂನು. ಸೀಮಿತ ಉದ್ದದ ಪೈಪ್ಗಳಲ್ಲಿ, ವಿವರಿಸಿದ L. t. ಅನ್ನು ತಕ್ಷಣವೇ ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗಿಲ್ಲ ಮತ್ತು ಪೈಪ್ನ ಆರಂಭದಲ್ಲಿ ಕರೆಯಲ್ಪಡುವ ಒಂದು ಇರುತ್ತದೆ. ಪ್ರವೇಶ ವಿಭಾಗ, ವೇಗದ ಪ್ರೊಫೈಲ್ ಕ್ರಮೇಣ ಪ್ಯಾರಾಬೋಲಿಕ್ ಆಗಿ ರೂಪಾಂತರಗೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಇನ್ಪುಟ್ ವಿಭಾಗದ ಅಂದಾಜು ಉದ್ದ 