Need muutuvad, kuna vastasmõjujõud mõjuvad igale kehale, kuid impulsside summa jääb muutumatuks. Seda nimetatakse impulsi jäävuse seadus.
Newtoni teine seadus väljendatakse valemiga. Seda saab kirjutada ka teisiti, kui meenutame, et kiirendus on võrdne keha kiiruse muutumise kiirusega. Ühtlaselt kiirendatud liikumise korral näeb valem välja järgmine:
Kui asendame selle avaldise valemis, saame:
,
Selle valemi saab ümber kirjutada järgmiselt:
Selle võrdsuse parem pool registreerib keha massi ja kiiruse korrutise muutuse. Keha massi ja kiiruse korrutis on füüsikaline suurus nn keha impulss või keha liikumise hulk.
Keha impulss nimetatakse keha massi ja selle kiiruse korrutiseks. See on vektorkogus. Impulsi vektori suund langeb kokku kiirusvektori suunaga.
Teisisõnu, massiline keha m, kiirusega liikumisel on hoog. Impulsi SI ühik on 1 kg kaaluva keha impulss, mis liigub kiirusega 1 m/s (kg m/s). Kui kaks keha interakteeruvad, siis kui esimene mõjub teisele kehale jõuga, siis Newtoni kolmanda seaduse kohaselt mõjub teine esimesele jõuga. Tähistame nende kahe keha massid tähega m 1 ja m 2 ja nende kiirused mis tahes võrdlussüsteemi suhtes läbi ja. Üle aja t kehade vastastikmõju tulemusena muutuvad nende kiirused ja muutuvad võrdseks ja . Asendades need väärtused valemis, saame:
,
,
Seega
Muudame mõlema võrdsuse poole märgid nende vastanditeks ja kirjutame need vormi
Võrrandi vasakul poolel on kahe keha algimpulsside summa, paremal pool samade kehade impulsside summa ajas t. Summad on võrdsed. Nii et vaatamata sellele. et vastasmõju käigus muutub iga keha impulss, jääb koguimpulss (mõlema keha impulsside summa) muutumatuks.
Kehtib ka siis, kui mitu keha interakteeruvad. Siiski on oluline, et need kehad suhtleksid ainult üksteisega ja neid ei mõjutaks süsteemi mittekuuluvatelt teistelt kehadelt pärit jõud (või et välised jõud oleksid tasakaalus). Kehade rühma, mis ei suhtle teiste kehadega, nimetatakse suletud süsteem kehtib ainult suletud süsteemide jaoks.
Juhised
Leidke liikuva keha mass ja mõõtke selle liikumine. Pärast selle suhtlemist teise kehaga muutub uuritava keha kiirus. Sel juhul lahutage lõppkiirusest (pärast interaktsiooni) algkiirus ja korrutage erinevus kehamassiga Δp=m∙(v2-v1). Mõõda radariga hetkekiirust ja skaalaga kehamassi. Kui keha hakkab pärast interaktsiooni liikuma vastupidises suunas sellele, milles ta liikus enne interaktsiooni, siis on lõppkiirus negatiivne. Kui see on positiivne, siis on see suurenenud, kui negatiivne, siis vähenenud.
Kuna iga keha kiiruse muutumise põhjuseks on jõud, on see ka impulsi muutumise põhjus. Iga keha impulsi muutuse arvutamiseks piisab, kui leida sellele kehale mingil hetkel mõjuva jõu impulss. Mõõtke dünamomeetri abil jõudu, mis paneb keha kiirust muutma, andes sellele kiirenduse. Samal ajal kasutage stopperit, et mõõta aega, mille jooksul see jõud kehale mõjub. Kui jõud paneb keha liikuma, siis pidage seda positiivseks, aga kui see aeglustab liikumist, siis negatiivseks. Impulsi muutusega võrdne jõuimpulss on jõu ja selle toimeaja korrutis Δp=F∙Δt.
Hetkekiiruse määramine spidomeetri või radariga Kui liikuv keha on varustatud spidomeetriga (), siis kuvatakse hetkekiirus pidevalt selle skaalal või elektroonilisel ekraanil kiirust antud ajahetkel. Kui jälgite keha fikseeritud punktist (), saatke sellele radari signaal, selle ekraanile kuvatakse hetkeline signaal kiirust kehad antud ajahetkel.
Video teemal
Jõud on kehale mõjuv füüsiline suurus, mis annab sellele eelkõige teatud kiirenduse. Leidma pulss tugevus, peate määrama impulsi muutuse, st. pulss vaid keha ise.
Juhised
Materiaalse punkti liikumine mõne mõjul tugevus või jõud, mis annavad sellele kiirenduse. Rakenduse tulemus tugevus teatud summa teatud summa eest on vastav kogus. Impulss tugevus selle mõju teatud aja jooksul nimetatakse: Pc = Fav ∆t, kus Fav on kehale mõjuv keskmine jõud, ∆t on ajavahemik.
Seega pulss tugevus võrdne muutusega pulss ja keha: Pc = ∆Pt = m (v – v0), kus v0 on algkiirus, v on keha lõppkiirus.
Saadud võrdsus peegeldab Newtoni teist seadust inertsiaalse võrdlussüsteemi suhtes: materiaalse punkti funktsiooni tuletis aja suhtes on võrdne sellele mõjuva konstantse jõu suurusega: Fav ∆t = ∆Pt → Fav = dPt/dt.
Kokku pulss mitme keha süsteem saab muutuda ainult välisjõudude mõjul ja selle väärtus on otseselt võrdeline nende summaga. See väide on Newtoni teise ja kolmanda seaduse tagajärg. Olgu kolm vastastikku mõjuvat keha, siis on tõsi: Pс1 + Pc2 + Pc3 = ∆Pт1 + ∆Pт2 + ∆Pт3, kus Pci – pulss tugevus, mõjub kehale i;Pтi – pulss kehad i.
See võrdsus näitab, et kui välisjõudude summa on null, siis summaarne pulss suletud kehade süsteem on alati konstantne, hoolimata asjaolust, et sisemine tugevus
Olles uurinud Newtoni seadusi, näeme, et nende abil on võimalik lahendada mehaanika põhiülesandeid, kui teame kõiki kehale mõjuvaid jõude. On olukordi, kus neid väärtusi on raske või isegi võimatu määrata. Vaatleme mitut sellist olukorda.Kui kaks piljardipalli või autot kokku põrkuvad, võime töös olevate jõudude kohta väita, et see on nende olemus, siin toimivad elastsed jõud. Kuid me ei saa täpselt kindlaks määrata ei nende mooduleid ega suundi, eriti kuna nende jõudude toimeaeg on äärmiselt lühike.Rakettide ja reaktiivlennukite liikumisega saame samuti vähe öelda jõudude kohta, mis neid kehasid liikuma panevad.Sellistel juhtudel kasutatakse meetodeid, mis võimaldavad vältida liikumisvõrrandite lahendamist ja kasutada koheselt nende võrrandite tagajärgi. Sel juhul võetakse kasutusele uued füüsikalised suurused. Vaatleme ühte neist suurustest, mida nimetatakse keha impulsiks
Vibust lastud nool. Mida kauem jätkub stringi kontakt noolega (∆t), seda suurem on noole impulsi (∆) muutus ja seega ka selle lõppkiirus.
Kaks põrkuvat palli. Kui kuulid puutuvad kokku, mõjuvad nad üksteisele võrdse suurusega jõududega, nagu õpetab meile Newtoni kolmas seadus. See tähendab, et ka nende momentide muutused peavad olema suurusjärgus võrdsed, isegi kui kuulide massid ei ole võrdsed.
Pärast valemite analüüsimist saab teha kaks olulist järeldust:
1. Sama aja jooksul mõjuvad identsed jõud põhjustavad erinevates kehades samasuguseid impulsi muutusi, sõltumata viimaste massist.
2. Samasuguse keha impulsi muutuse saab saavutada kas väikese jõuga pikema aja jooksul või lühiajaliselt suure jõuga samale kehale mõjudes.
Newtoni teise seaduse kohaselt võime kirjutada:
∆t = ∆ = ∆ / ∆t
Keha impulsi muutuse suhe perioodisse, mille jooksul see muutus toimus, on võrdne kehale mõjuvate jõudude summaga.
Olles seda võrrandit analüüsinud, näeme, et Newtoni teine seadus võimaldab meil laiendada lahendatavate probleemide klassi ja hõlmata ülesandeid, milles kehade mass ajas muutub.
Kui proovime lahendada ülesandeid muutuva massiga kehadega, kasutades Newtoni teise seaduse tavapärast sõnastust:
siis tooks sellise lahenduse proovimine kaasa vea.
Selle näiteks on juba mainitud reaktiivlennuk ehk kosmoserakett, mis põletavad liikudes kütust ning selle põlemisproduktid paisatakse ümbritsevasse ruumi. Loomulikult väheneb lennuki või raketi mass kütuse kulumisel.
Hoolimata asjaolust, et Newtoni teine seadus kujul "resultantjõud võrdub keha massi ja selle kiirenduse korrutisega" võimaldab meil lahendada üsna laia klassi probleeme, on kehade liikumise juhtumeid, mida ei saa täielikult kirjeldatud selle võrrandiga. Sellistel juhtudel on vaja rakendada teise seaduse teist sõnastust, mis ühendab keha impulsi muutumise resultantjõu impulsiga. Lisaks on hulk probleeme, mille puhul liikumisvõrrandite lahendamine on matemaatiliselt üliraske või lausa võimatu. Sellistel juhtudel on meil kasulik kasutada impulsi mõistet.
Kasutades impulsi jäävuse seadust ning jõu impulsi ja keha impulsi seost, saame tuletada Newtoni teise ja kolmanda seaduse.
Newtoni teine seadus tuleneb jõu impulsi ja keha impulsi vahelisest seosest.
Jõuimpulss võrdub keha impulsi muutusega:
Pärast vastavate ülekandete tegemist saame jõu sõltuvuse kiirendusest, kuna kiirendus on defineeritud kui kiiruse muutuse suhe selle muutuse toimumise ajasse:
Asendades väärtused meie valemis, saame Newtoni teise seaduse valemi:
Newtoni kolmanda seaduse tuletamiseks vajame impulsi jäävuse seadust.
Vektorid rõhutavad kiiruse vektorilist olemust, st asjaolu, et kiirus võib muutuda suunas. Pärast teisendusi saame:
Kuna ajaperiood suletud süsteemis oli mõlema keha jaoks konstantne väärtus, võime kirjutada:
Saime Newtoni kolmanda seaduse: kaks keha interakteeruvad jõududega, mille suurus on võrdne ja suunaga vastupidine. Nende jõudude vektorid on vastavalt suunatud üksteise poole, nende jõudude moodulid on väärtuselt võrdsed.
Bibliograafia
- Tikhomirova S.A., Yavorsky B.M. Füüsika (algtase) - M.: Mnemosyne, 2012.
- Gendenshtein L.E., Dick Yu.I. Füüsika 10. klass. - M.: Mnemosyne, 2014.
- Kikoin I.K., Kikoin A.K. Füüsika - 9, Moskva, Haridus, 1990.
Kodutöö
- Määrake keha impulss, jõu impulss.
- Kuidas on keha impulss seotud jõu impulsiga?
- Milliseid järeldusi saab teha kehaimpulsi ja jõuimpulsi valemitest?
- Interneti-portaal Questions-physics.ru ().
- Interneti-portaal Frutmrut.ru ().
- Interneti-portaal Fizmat.by ().
Momentum on füüsilise süsteemi üks põhilisi omadusi. Suletud süsteemi impulss säilib kõigi selles toimuvate protsesside ajal.
Alustame selle kogusega tutvumist kõige lihtsama juhtumiga. Kiirusega liikuva materiaalse massipunkti impulss on korrutis
Impulsi muutumise seadus. Sellest definitsioonist saame Newtoni teist seadust kasutades leida osakese impulsi muutumise seaduse mingi jõu mõjul.Muutes osakese kiirust, muudab jõud ka tema impulsi: . Pideva mõjuva jõu korral seega
Materiaalse punkti impulsi muutumise kiirus on võrdne kõigi sellele mõjuvate jõudude resultandiga. Püsiva jõu korral võib (2) ajavahemikku võtta igaüks. Seetõttu on osakese impulsi muutuse kohta selle intervalli jooksul tõsi
Aja jooksul muutuva jõu korral tuleks kogu ajaperiood jagada väikesteks intervallideks, millest igaühe jooksul saab jõudu pidada konstantseks. Osakeste impulsi muutus eraldi perioodi jooksul arvutatakse valemi (3) abil:
Impulsi kogumuutus kogu vaadeldava ajaperioodi jooksul on võrdne impulsi muutuste vektorsummaga kõigil intervallidel
Kui kasutada tuletise mõistet, siis (2) asemel kirjutatakse osakeste impulsi muutumise seadus ilmselt järgmiselt
Jõuimpulss. Impulsi muutust piiratud aja jooksul 0-st väljendab integraal
Suurust (3) või (5) paremal pool nimetatakse jõu impulsiks. Seega on materiaalse punkti impulsi Dr muutus teatud aja jooksul võrdne sellele ajaperioodil mõjuva jõu impulsiga.
Võrdused (2) ja (4) on sisuliselt teine Newtoni teise seaduse sõnastus. Just sellisel kujul sõnastas selle seaduse Newton ise.
Impulsi mõiste füüsiline tähendus on tihedalt seotud intuitiivse ettekujutusega, mis meist igaühel on või igapäevakogemusest ammutatud selle kohta, kas liikuvat keha on lihtne peatada. Siin ei ole oluline mitte peatatava keha kiirus ega mass, vaid mõlemad koos, st täpselt selle impulss.
Süsteemi impulss. Impulsi mõiste muutub eriti tähendusrikkaks, kui seda rakendatakse vastastikku mõjutavate materiaalsete punktide süsteemile. Osakeste süsteemi koguimpulss P on üksikute osakeste momentide vektorsumma samal ajahetkel:
Siin tehakse summeerimine kõigi süsteemi kuuluvate osakeste üle, nii et liikmete arv võrdub süsteemis olevate osakeste arvuga.
Sisemised ja välised jõud. Interakteeruvate osakeste süsteemi impulsi jäävuse seaduseni on lihtne jõuda otse Newtoni teisest ja kolmandast seadusest. Jagame igale süsteemi kuuluvale osakesele mõjuvad jõud kahte rühma: sisemised ja välised. Sisejõud on jõud, millega osake mõjub. Välisjõud on jõud, millega kõik kehad, mis ei kuulu vaadeldavasse süsteemi, mõjuvad osakesele.
Osakeste impulsi muutumise seadus vastavalt punktile (2) või (4) on kujul
Lisame võrrandi (7) termini haaval süsteemi kõigi osakeste jaoks. Seejärel saame vasakul küljel, nagu tuleneb punktist (6), muutuse kiiruse
süsteemi koguimpulss Kuna osakeste vastasmõju sisejõud vastavad Newtoni kolmandale seadusele:
siis parempoolse võrrandi (7) liitmisel, kus sisejõud esinevad ainult paarikaupa, läheb nende summa nulliks. Selle tulemusena saame
Kogu impulsi muutumise kiirus on võrdne kõikidele osakestele mõjuvate välisjõudude summaga.
Pöörame tähelepanu asjaolule, et võrdus (9) on sama kujuga kui ühe materiaalse punkti impulsi muutumise seadus ja parem pool hõlmab ainult väliseid jõude. Suletud süsteemis, kus välisjõud puuduvad, ei muutu süsteemi koguimpulss P sõltumata sellest, millised sisejõud osakeste vahel mõjuvad.
Koguimpulss ei muutu isegi juhul, kui süsteemile mõjuvad välised jõud on kokku nulliga. Võib selguda, et välisjõudude summa on null ainult teatud suunas. Kuigi füüsiline süsteem ei ole antud juhul suletud, jääb kogu impulsi komponent selles suunas, nagu tuleneb valemist (9), muutumatuks.
Võrrand (9) iseloomustab materiaalsete punktide süsteemi tervikuna, kuid viitab teatud ajahetkele. Sellest on lihtne saada süsteemi impulsi muutumise seadus lõplikul ajaperioodil Kui mõjuvad välisjõud on selle intervalli jooksul konstantsed, siis (9)-st järeldub see
Kui välisjõud ajas muutuvad, siis on (10) paremal pool iga välisjõu integraalide summa aja jooksul:
Seega on vastastikmõjus olevate osakeste süsteemi summaarse impulsi muutus teatud aja jooksul võrdne välisjõudude impulsside vektorsummaga sellel perioodil.
Võrdlus dünaamilise lähenemisega. Võrrelgem dünaamilistel võrranditel ja impulsi jäävuse seadusel põhinevaid mehaaniliste probleemide lahendamise lähenemisviise, kasutades järgmist lihtsat näidet.
Konstantsel kiirusel liikuv küürult võetud massiga raudteevagun põrkab kokku seisva massiga vaguniga ja haakub sellega. Millise kiirusega haagitud autod liiguvad?
Me ei tea midagi jõududest, millega autod kokkupõrkel kokku puutuvad, välja arvatud asjaolu, et Newtoni kolmanda seaduse alusel on need igal hetkel suuruselt võrdsed ja vastassuunalised. Dünaamilise lähenemisega on vaja täpsustada mingisugune autode koostoime mudel. Lihtsaim võimalik eeldus on, et vastasmõjujõud on konstantsed kogu sidestuse toimumise aja. Sel juhul, kasutades Newtoni teist seadust iga auto kiiruste jaoks, saame pärast sidumise algust kirjutada
Ilmselgelt lõppeb sidumisprotsess siis, kui autode kiirused muutuvad samaks. Eeldades, et see juhtub pärast aja x möödumist, on meil nii
Siit saame väljendada jõu impulssi
Asendades selle väärtuse mis tahes valemiga (11), näiteks teisega, leiame autode lõppkiiruse avaldise:
Muidugi on oletus autode vastastikuse jõu püsivuse kohta nende ühendamise protsessis väga kunstlik. Realistlikumate mudelite kasutamine toob kaasa tülikamad arvutused. Kuid tegelikkuses ei sõltu autode lõppkiiruse tulemus interaktsioonimustrist (muidugi eeldusel, et protsessi lõpus on autod haakunud ja liiguvad sama kiirusega). Lihtsaim viis selle kontrollimiseks on kasutada impulsi jäävuse seadust.
Kuna autodele ei mõju horisontaalsuunas välised jõud, jääb süsteemi koguimpulss muutumatuks. Enne kokkupõrget on see võrdne esimese auto hoogu.Peale haakimist on autode hoog võrdne Võrdsustades need väärtused leiame kohe
mis loomulikult langeb kokku dünaamilise lähenemise alusel saadud vastusega. Impulsi jäävuse seaduse kasutamine võimaldas leida vastuse püstitatud küsimusele vähem kohmakate matemaatiliste arvutuste abil ning see vastus on üldisem, kuna selle saamiseks ei kasutatud konkreetset interaktsioonimudelit.
Illustreerime süsteemi impulsi jäävuse seaduse rakendamist keerukama probleemi näitel, kus dünaamilise lahenduse mudeli valimine on juba keeruline.
Ülesanne
Müra plahvatus. Mürsk plahvatab trajektoori ülemises punktis, mis asub maapinnast kõrgemal, kaheks identseks killuks. Üks neist kukub mõne aja pärast maapinnale täpselt plahvatuspunktist allapoole Mitu korda muutub horisontaalne kaugus sellest punktist, kus teine kild ära lendab, võrreldes kaugusega, mil langeks plahvatamata kest?
Lahendus: Kõigepealt kirjutame avaldise kauguse kohta, millest üle lendaks lõhkemata kest. Kuna mürsu kiirus ülemises punktis (tähistame, et on suunatud horisontaalselt), on kaugus võrdne algkiiruseta kõrguselt kukkumise aja korrutisega, millega plahvatamata mürsk lendaks minema. Kuna mürsu kiirus ülemises punktis (tähistame seda, on suunatud horisontaalselt, siis on kaugus võrdne algkiiruseta kõrguselt kukkumise aja korrutisega, mis võrdub kehaga, mida vaadeldakse kui süsteemi materiaalsed punktid:
Mürsu purunemine kildudeks toimub peaaegu silmapilkselt, st seda lõhki rebivad sisejõud mõjuvad väga lühikese aja jooksul. On ilmne, et fragmentide kiiruse muutust gravitatsiooni mõjul nii lühikese aja jooksul võib tähelepanuta jätta, võrreldes nende kiiruse muutumisega nende sisejõudude mõjul. Seega, kuigi vaadeldav süsteem ei ole rangelt võttes suletud, võime eeldada, et selle koguimment mürsu purunemisel jääb muutumatuks.
Impulsi jäävuse seadusest saab kohe tuvastada mõned fragmentide liikumise tunnused. Momentum on vektorsuurus. Enne plahvatust lebas see mürsu trajektoori tasapinnal. Kuna, nagu tingimuses öeldud, on ühe killu kiirus vertikaalne, st tema impulss jäi samale tasapinnale, siis selles tasapinnas asub ka teise killu impulss. See tähendab, et teise fragmendi trajektoor jääb samale tasapinnale.
Lisaks järeldub kogu impulsi horisontaalkomponendi jäävuse seadusest, et teise fragmendi kiiruse horisontaalkomponent on võrdne, kuna selle mass on võrdne poole mürsu massist ja impulsi horisontaalkomponent. esimese fragmendi osa on tingimuse järgi võrdne nulliga. Seetõttu on teise fragmendi horisontaalne lennuulatus alates
rebenemise asukoht võrdub selle lennuaja korrutisega. Kuidas seda aega leida?
Selleks pidage meeles, et fragmentide impulsside (ja seega ka kiiruste) vertikaalsed komponendid peavad olema suuruselt võrdsed ja suunatud vastassuundadesse. Teise meile huvipakkuva fragmendi lennuaeg sõltub ilmselt sellest, kas selle kiiruse vertikaalkomponent on mürsu plahvatuse hetkel suunatud üles või alla (joonis 108).
Riis. 108. Kildude trajektoor pärast kesta purunemist
Seda on lihtne teada saada, kui võrrelda tingimuses antud esimese killu vertikaalse langemise aega kõrguselt A vaba langemise ajaga. Kui siis on esimese killu algkiirus suunatud allapoole ja vertikaalkomponent teise kiirus on suunatud ülespoole ja vastupidi (juhud a ja joonisel 108). Vertikaali a nurga all lendab kuul kasti kiirusega u ja jääb peaaegu silmapilkselt liiva kinni. Kast hakkab liikuma ja siis peatub. Kui kaua võttis kasti liikumine aega? Kuuli massi ja kasti massi suhe on võrdne y-ga. Millistel tingimustel kast üldse ei liigu?
2. Algselt seisva neutroni radioaktiivse lagunemise käigus tekivad prooton, elektron ja antineutriino. Prootoni ja elektroni momendid on võrdsed ja nendevaheline nurk on a. Määrake antineutriino impulss.
Mida nimetatakse ühe osakese impulsiks ja materiaalsete punktide süsteemi impulsiks?
Sõnasta ühe osakese ja materiaalsete punktide süsteemi impulsi muutumise seadus.
Riis. 109. Määrata graafikult jõu impulss
Miks ei ole süsteemi impulsi muutumise seadusesse otseselt kaasatud sisejõude?
Millistel juhtudel saab välisjõudude juuresolekul kasutada süsteemi impulsi jäävuse seadust?
Millised on impulsi jäävuse seaduse kasutamise eelised võrreldes dünaamilise lähenemisega?
Kui kehale mõjub muutuv jõud, määrab selle impulsi valemi (5) parem pool – integraal selle aja jooksul, mille jooksul see toimib. Olgu meile antud sõltuvusgraafik (joonis 109). Kuidas määrata sellelt graafikult jõuimpulssi igal juhul a ja
Teeme valemitega mõned lihtsad teisendused. Newtoni teise seaduse järgi saab jõudu leida: F=m*a. Kiirendus leitakse järgmiselt: a=v⁄t. Seega saame: F= m*v/t.
Keha impulsi määramine: valem
Selgub, et jõudu iseloomustab massi ja kiiruse korrutise muutumine ajas. Kui me tähistame seda korrutist teatud kogusega, siis saame selle suuruse muutumise ajas jõu tunnusena. Seda suurust nimetatakse keha impulsiks. Keha hoogu väljendatakse järgmise valemiga:
kus p on keha impulss, m on mass, v on kiirus.
Impulss on vektorsuurus ja selle suund langeb alati kokku kiiruse suunaga. Impulsi ühikuks on kilogramm meetri kohta sekundis (1 kg*m/s).
Mis on kehaimpulss: kuidas seda mõista?
Proovime lihtsalt "sõrmede peal" mõista, mis on kehaimpulss. Kui keha on puhkeasendis, on selle impulss null. Loogiline. Kui keha kiirus muutub, siis omandab keha teatud impulsi, mis iseloomustab talle mõjuva jõu suurust.
Kui kehale ei avaldata mõju, kuid see liigub teatud kiirusega, see tähendab, et tal on teatud impulss, siis selle impulss tähendab, millist mõju võib see keha avaldada suhtlemisel teise kehaga.
Impulsi valem sisaldab keha massi ja selle kiirust. See tähendab, et mida suurem on keha mass ja/või kiirus, seda suurem on selle mõju. See selgub elukogemusest.
Väikese massiga keha liigutamiseks on vaja väikest jõudu. Mida suurem on kehakaal, seda rohkem tuleb pingutada. Sama kehtib ka kehale antava kiiruse kohta. Keha enda mõju korral teisele näitab impulss ka suurust, millega keha on võimeline teistele kehadele mõjuma. See väärtus sõltub otseselt algkeha kiirusest ja massist.
Impulss kehade interaktsiooni ajal
Tekib veel üks küsimus: mis juhtub keha impulsiga, kui see suhtleb teise kehaga? Keha mass ei saa muutuda, kui see jääb terveks, kuid kiirus võib kergesti muutuda. Sel juhul muutub keha kiirus sõltuvalt selle massist.
Tegelikult on selge, et väga erineva massiga kehade põrkumisel muutub nende kiirus erinevalt. Kui suurel kiirusel lendav jalgpallipall tabab ette valmistamata inimest, näiteks pealtvaatajat, siis pealtvaataja võib kukkuda ehk omandab mingi väikese kiiruse, aga kindlasti ei lenda nagu pall.
Ja kõik sellepärast, et pealtvaataja mass on palju suurem kui palli mass. Kuid samal ajal jääb nende kahe keha koguimpulss muutumatuks.
Impulsi jäävuse seadus: valem
See on impulsi jäävuse seadus: kui kaks keha interakteeruvad, jääb nende koguimpulss muutumatuks. Impulsi jäävuse seadus toimib ainult suletud süsteemis, see tähendab süsteemis, kus välised jõud puuduvad või nende kogumõju on null.
Tegelikkuses allub kehade süsteem peaaegu alati välisele mõjule, kuid koguimpulss, nagu ka energia, ei kao kuhugi ega teki eikusagilt, see jaotub kõigi interaktsioonis osalejate vahel.