Riputame niidi otsa laetud padrunipesa ja toome selle külge elektrifitseeritud klaaspulga. Isegi otsese kontakti puudumisel kaldub niidi hülss vertikaalasendist kõrvale, tõmbub pulga külge (joonis 13).
Laetud kehad, nagu näeme, suudavad üksteisega distantsilt suhelda. Kuidas kandub tegevus ühelt kehalt teisele? Võib-olla on kõik nendevahelises õhus? Uurime seda katsega.
Asetame laetud elektroskoobi (eemaldatud prillidega) õhupumba kellukese alla ja pumpame siis selle alt õhku välja. Näeme, et õhuvabas ruumis tõrjuvad elektroskoobi lehed üksteist endiselt (joon. 14). See tähendab, et õhk ei osale elektrilise interaktsiooni ülekandes. Milliste vahenditega siis toimub laetud kehade vastastikmõju? Vastuse sellele küsimusele andsid oma töödes inglise teadlased M. Faraday (1791-1867) ja J. Maxwell (1831-1879).
Faraday ja Maxwelli õpetuste kohaselt erineb laetud keha ümbritsev ruum elektrifitseerimata kehade ümbritsevast ruumist. Laetud kehade ümber on elektriväli. Selle välja abil toimub elektriline interaktsioon.
Elektriväli on erilist tüüpi aine, mis erineb ainest ja eksisteerib mis tahes laetud kehade ümber.
Seda on võimatu näha ega puudutada. Elektrivälja olemasolu saab hinnata ainult selle tegevuse järgi.
Lihtsad katsed võimaldavad meil kindlaks teha elektrivälja põhiomadused.
1. Laetud keha elektriväli mõjub teatud jõuga igale teisele laetud kehale, mis selles väljas satub.
Seda tõendavad kõik laetud kehade vastastikmõju käsitlevad katsed. Nii näiteks mõjus laetud hülss, mis sattus elektrifitseeritud pulga elektrivälja (vt joonis 13), selle poole suunatud tõmbejõule.
2. Laetud kehade läheduses on nende tekitatav väli tugevam ja kaugemal nõrgem.
Selle kontrollimiseks pöördume uuesti laetud kassetipesaga katse juurde (vt joonis 13). Alustame padruniümbrisega aluse toomist laaditud pulgale lähemale. Näeme, et kui hülss läheneb pulgale, muutub niidi kõrvalekalde nurk vertikaalist aina suuremaks (joon. 15). Selle nurga suurenemine näitab, et mida lähemal on hülss elektrivälja allikale (elektrifitseeritud vardale), seda suurem jõud see väli sellele mõjub. See tähendab, et laetud keha lähedal on selle loodav väli tugevam kui kaugel. 
Tuleb meeles pidada, et mitte ainult laetud pulk ei mõju laetud hülsile oma elektriväljaga, vaid ka hülss omakorda mõjub pulgale oma elektriväljaga. Just selles vastastikuses tegevuses üksteisele avaldub laetud kehade elektriline vastastikmõju.
Elektriväli avaldub ka katsetes dielektrikutega. Kui dielektrik on elektriväljas, nihkuvad selle molekulide positiivselt laetud osad (aatomituumad) välja mõjul ühes suunas, negatiivselt laetud osad (elektronid) aga teises suunas. Seda nähtust nimetatakse dielektriliseks polarisatsiooniks. Just polarisatsioon selgitab lihtsamaid katseid kergete paberitükkide külgetõmbamisel elektrifitseeritud keha poolt. Need tükid on üldiselt neutraalsed. Elektrifitseeritud keha (näiteks klaaspulga) elektriväljas need aga polariseeruvad. Pulgale lähemal asuva tüki pinnale ilmub pulga laengule vastandlik laeng. Sellega suhtlemine viib paberitükkide ligitõmbamiseni elektrifitseeritud keha külge.
Jõudu, millega elektriväli mõjub laetud kehale (või osakesele), nimetatakse elektriline jõud:
F el - elektriline jõud.
Selle jõu mõjul omandab elektrivälja sattunud osake kiirenduse a, mida saab määrata Newtoni teise seaduse abil:
a = F el / m (6,1)
kus m on antud osakese mass.
Alates Faraday ajast on olnud tavaks elektrivälja graafiliseks kujutamiseks kasutada väljajooni.
Need on jooned, mis näitavad selles väljas sellele asetatud positiivselt laetud osakesele mõjuva jõu suunda. Positiivselt laetud keha tekitatud väljajooned on näidatud joonisel 16, a. Joonis 16, b kujutab negatiivselt laetud keha tekitatud väljajooni. 
Sarnast pilti saab jälgida lihtsa seadme, mida nimetatakse elektripliimiks, abil. Pärast laengu andmist näeme, kuidas kõik selle paberiribad eri suundades hajuvad ja paiknevad piki elektrivälja jõujooni (joonis 17).
Kui laetud osake siseneb elektrivälja, võib selle kiirus selles väljas kas suureneda või väheneda. Kui osakese laeng q>0, siis mööda jõujooni liikudes see kiireneb ja vastupidises suunas liikudes aeglustub. Kui osakeste laeng q< 0, то все будет наоборот ее скорость будет уменьшаться при движении в направлении силовых линий и увеличиваться при движении в противоположном направлении.
1. Mis on elektriväli? 2. Mille poolest erineb väli ainest? 3. Loetlege elektrivälja peamised omadused. 4. Mida näitavad elektrivälja jooned? 5. Kuidas leitakse elektriväljas liikuva laetud osakese kiirendus? 6. Millisel juhul suurendab elektriväli osakese kiirust ja millisel juhul vähendab? 7. Miks tõmbavad neutraalsed paberitükid elektrifitseeritud keha poole? 8. Selgitage, miks pärast elektrilise sultani laadimist selle paberiribad eri suundades lahknevad.
Eksperimentaalne ülesanne. Lülitage kamm juustele elektrienergiaga sisse, seejärel puudutage seda väikese vatitükiga (kohev). Mis saab vatist? Raputage kammilt ebemed ja kui see on õhus, pange see samal kõrgusel hõljuma, asetades altpoolt elektrifitseeritud kammi teatud kaugusele. Miks lakkab kohev kukkumast? Mis hoiab teda õhus?
Laengu või laetud keha ümber ruumis tekib elektriväli. Sellel väljal mõjutab mis tahes laengut elektrostaatiline Coulombi jõud. Väli on aine vorm, mis edastab jõudude vastasmõju ainet moodustavate makroskoopiliste kehade või osakeste vahel. Elektrostaatilises väljas toimub laetud kehade jõudude vastastikmõju. Elektrostaatiline väli on statsionaarne elektriväli ja see on statsionaarsete laengute poolt tekitatud elektrivälja erijuhtum.
Elektrivälja iseloomustavad ruumi igas punktis kaks tunnust: jõud – elektriintensiivsuse vektor ja energia – potentsiaal, mis on skalaarne suurus. Antud elektrivälja punkti tugevus on vektorfüüsikaline suurus, mis on arvuliselt võrdne ja kattub suunaga jõuga, mis mõjub väljast antud väljapunkti antud ühikulisele positiivsele laengule:
Elektrivälja joon on joon, mille puutujad igas punktis määravad elektrivälja vastavate punktide intensiivsusvektorite suunad. Nende joonte suhtes normaalset pindalaühikut läbivate väljajoonte arv on arvuliselt võrdne elektrivälja tugevuse vektori suurusega selle ala keskel. Elektrostaatilise väljatugevuse jooned algavad positiivsest laengust ja lähevad selle laengu tekitatud välja jaoks lõpmatuseni. Negatiivse laengu tekitatud välja jaoks tulevad jõujooned lõpmatusest laenguni.
Elektrostaatilise välja potentsiaal antud punktis on skalaarsuurus, mis on arvuliselt võrdne antud väljapunkti paigutatud positiivse laengu ühiku potentsiaalse energiaga:
Elektrostaatilise välja jõudude poolt punktelektrilaengu liigutamisel tehtav töö on võrdne selle laengu ja tee algus- ja lõpp-punkti vahelise potentsiaalse erinevuse korrutisega:
kus ja on välja alg- ja lõpp-punkti potentsiaalid laengu liikumisel.
Pinge on seotud elektrostaatilise välja potentsiaaliga järgmise seosega:
Potentsiaaligradient näitab potentsiaali kiireima muutumise suunda, kui liigutakse võrdse potentsiaaliga pinnaga risti.
Väljatugevus on arvuliselt võrdne potentsiaali muutusega pikkuseühiku kohta , mõõdetuna võrdse potentsiaaliga pinnaga risti ja suunatud selle vähenemise suunas (miinusmärk):
Elektrivälja punktide, mille potentsiaalid on samad, geomeetrilist asukohta nimetatakse ekvipotentsiaalpinnaks või võrdse potentsiaaliga pinnaks. Elektrivälja iga punkti intensiivsusvektor on selle punkti kaudu tõmmatud ekvipotentsiaalpinna suhtes normaalne. Joonisel fig. 1 kujutab graafiliselt positiivse punktlaengu ja negatiivse laenguga tasapinna poolt moodustatud elektrivälja R.
Tahked jooned on potentsiaalivõrdsuspinnad potentsiaalidega , jne, punktiirjooned on väljajooned, nende suunda näitab nool.
Teatavasti on juhtide iseloomulikuks tunnuseks see, et need sisaldavad alati suurel hulgal liikuvaid laengukandjaid ehk vabu elektrone või ioone.
Juhi sees liiguvad need laengukandjad üldiselt kaootiliselt. Kui aga juhis on elektriväli, siis kattub kandjate kaootiline liikumine nende järjestatud liikumisega elektrijõudude toimesuunas. Selline liikuvate laengukandjate suunatud liikumine juhis välja mõjul toimub alati nii, et juhi sees olev väli nõrgeneb. Kuna liikuvate laengukandjate arv juhis on suur (metallis on umbes vabu elektrone), toimub nende liikumine välja mõjul seni, kuni väli juhi sees kaob täielikult. Uurime üksikasjalikumalt, kuidas see juhtub.
Kahest tihedalt üksteise külge surutud osast koosnev metalljuht asetada välisesse elektrivälja E (joonis 15.13). Selles juhis olevatele vabadele elektronidele mõjuvad väljajõud, mis on suunatud vasakule, st väljatugevuse vektorile vastupidiselt. (Selgitage, miks.) Nende jõudude mõjul elektronide nihkumise tulemusena tekib juhi paremas otsas positiivsete laengute liig, vasakus otsas aga elektronide liig. Seetõttu tekib juhi otste vahele siseväli (nihutatud laengute väli), mis joonisel fig. 15.13 on näidatud punktiirjoonega. Sees
dirigent, see väli on suunatud välise poole ja iga juhi sisse jääv vaba elektron toimib paremale suunatud jõuga.
Alguses on jõud suurem kui jõud ja nende resultant on suunatud vasakule. Seetõttu liiguvad juhi sees olevad elektronid jätkuvalt vasakule ja siseväli suureneb järk-järgult. Kui juhi vasakusse otsa koguneb üsna palju vabu elektrone (need moodustavad siiski tühise osa nende koguarvust), muutub jõud jõuga võrdseks ja nende resultant on võrdne nulliga. Pärast seda liiguvad juhi sisse jäänud vabad elektronid ainult kaootiliselt. See tähendab, et väljatugevus juhi sees on null, st et juhtme sees olev väli on kadunud.
Niisiis, kui juht siseneb elektrivälja, elektriseerub see nii, et ühes otsas ilmub positiivne laeng ja teises sama suurusega negatiivne laeng. Seda elektrifitseerimist nimetatakse elektrostaatiliseks induktsiooniks või elektrifitseerimiseks mõjul. Pange tähele, et sel juhul jaotatakse ümber ainult dirigendi enda tasud. Seega, kui selline juht väljast eemaldada, jaotuvad selle positiivsed ja negatiivsed laengud taas ühtlaselt kogu juhi ruumala ulatuses ning kõik selle osad muutuvad elektriliselt neutraalseks.
Lihtne on kontrollida, et mõjul elektrifitseeritud juhi vastasotstes on tõepoolest võrdses koguses vastupidise märgiga laenguid. Jagame selle juhi kaheks osaks (joonis 15.13) ja eemaldame need seejärel väljalt. Ühendades iga juhtme osa eraldi elektroskoobiga, veendume, et need on laetud. (Mõelge, kuidas saate näidata, et nendel laengutel on vastupidised märgid.) Kui ühendame kaks osa uuesti nii, et need moodustavad ühe juhi, avastame, et laengud kustuvad. See tähendab, et enne ühendamist olid juhi mõlema osa laengud suuruselt võrdsed ja vastasmärgiga.
Aeg, mille jooksul juht elektriseerub, on nii lühike, et juhi laengute tasakaal tekib peaaegu kohe. Sellisel juhul muutub pinge ja seega ka juhi sees olev potentsiaalide erinevus igal pool nulliks. Siis on seos iga kahe juhi sees oleva punkti puhul tõene
Järelikult, kui juhi laengud on tasakaalus, on selle kõigi punktide potentsiaal sama. See kehtib ka juhi kohta, mis on elektrifitseeritud kokkupuutel laetud kehaga. Võtame juhtiva kuuli ja asetame selle pinnale punkti M laengu (joon. 15.14). Seejärel ilmub juhis lühikeseks ajaks väli ja punktis M üleliigne laeng. Selle välja jõudude mõjul
laeng jaotub ühtlaselt üle kogu kuuli pinna, mis viib välja kadumiseni juhi sees.
Seega, olenemata sellest, kuidas juht on elektrifitseeritud, kui laengud on tasakaalus, ei ole juhi sees välja ja juhi kõigi punktide potentsiaal on sama (nii juhi sees kui ka pinnal). Samal ajal on elektrifitseeritud juhist väljapoole jääv väli loomulikult olemas ja selle intensiivsusjooned on normaalsed (risti) juhi pinnaga. Seda on näha järgmisest arutluskäigust. Kui tõmbejoon oleks kuhugi juhi pinnale kaldu (joonis 15.15), siis selles pinnapunktis laengule mõjuv jõud saaks seejärel piki pinda suunatud jõu mõjul komponentideks laguneda , liiguksid laengud piki juhi pinda, mis Laengu tasakaalu ei tohiks olla. Järelikult, kui juhi laengud on tasakaalus, on selle pind ekvipotentsiaalne pind.
Kui laetud juhi sees ei ole välja, siis peab selles olevate laengute mahutihedus (elektri hulk ruumalaühiku kohta) olema igal pool null.
Tõepoolest, kui juhi väikeses mahus oleks laeng, eksisteeriks selle ruumala ümber elektriväli.
Väljateoorias on tõestatud, et tasakaaluolekus paikneb kogu elektrifitseeritud juhi liigne laeng selle pinnal. See tähendab, et kogu selle juhi sisemust saab eemaldada ja selle pinnal olevate laengute paigutuses ei muutu midagi. Näiteks kui kaks eraldiseisvat võrdse suurusega metallkuuli, millest üks on tahke ja teine õõnes, on võrdselt elektrifitseeritud, siis on kuulide ümber olevad väljad samad. M. Faraday oli esimene, kes seda eksperimentaalselt tõestas.
Niisiis, kui õõnesjuht asetatakse elektrivälja või elektrifitseeritakse kokkupuutel laetud kehaga, siis
Kui laengud on tasakaalus, siis õõnsuse sees välja ei eksisteeri. Sellel põhineb elektrostaatiline kaitse. Kui mõni seade asetada metallkorpusesse, siis välised elektriväljad korpuse sisse ei tungi, st sellise seadme töö ja näidud ei sõltu väliste elektriväljade olemasolust ja muutustest.
Uurime nüüd, kuidas laengud juhi välispinnal paiknevad. Võtame kahele isoleerivale käepidemele metallvõrgu, millele on liimitud paberilehed (joon. 15.16). Kui võrku laadida ja seejärel venitada (joon. 15.16, a), eralduvad võrgu mõlemal küljel olevad lehed. Kui painutada võre rõngaks, siis painduvad ainult võrgu väliskülje lehed (joon. 15.16, b). Andes võrgule teistsuguse painde, saab veenduda, et laengud paiknevad ainult pinna kumeral küljel ning nendes kohtades, kus pind on rohkem kumer (väiksem kõverusraadius), koguneb laenguid rohkem.
Seega jaotub laeng ühtlaselt ainult sfäärilise juhi pinnale. Juhi suvalise kuju korral on pinnalaengu tihedus ja seega ka väljatugevus juhi pinna lähedal suurem seal, kus pinna kumerus on suurem. Laengu tihedus on eriti suur juhi eenditel ja otstel (joon. 15.17). Seda saab kontrollida, puudutades sondiga elektrifitseeritud juhi erinevaid punkte ja seejärel puudutades elektroskoopi. Elektrifitseeritud juht, millel on punktid või mis on varustatud punktiga, kaotab kiiresti oma laengu. Seetõttu ei tohiks juhtmel, millel laengut pikka aega hoida, olla teravaid punkte.
(Mõelge, miks elektroskoobi varras palliga lõpeb.)
Elektriväli on üks teoreetilistest mõistetest, mis selgitab laetud kehade vastastikmõju nähtusi. Ainet katsuda ei saa, küll aga saab tõestada selle olemasolu, mida tehti sadade looduskatsetega.
Laetud kehade vastastikmõju
Oleme harjunud pidama aegunud teooriaid utoopiaks, ometi pole teadusmehed sugugi rumalad. Tänapäeval kõlab Franklini elektrivedeliku õpetus naljakalt, silmapaistev füüsik Apinus pühendas sellele terve traktaadi. Coulombi seadus avastati katseliselt torsioonkaalude põhjal, Georg Ohm kasutas tuntud seaduse tuletamiseks sarnaseid meetodeid. Aga mis on selle kõige taga?
Peame tunnistama, et elektriväli on lihtsalt teine teooria, mis pole halvem kui Franklini vedelik. Tänapäeval on aine kohta teada kaks fakti:
Väljatoodud faktid panid aluse looduses toimuvate vastastikmõjude tänapäevasele mõistmisele ja on toeks lähiinteraktsiooni teooriale. Lisaks sellele on teadlased vaadeldava nähtuse olemuse kohta esitanud muid oletusi. Lühiajalise tegevuse teooria eeldab jõudude hetkelist jaotust ilma eetri osaluseta. Kuna nähtusi on raskem tajuda kui elektrivälja, on paljud filosoofid nimetanud selliseid seisukohti idealistlikeks. Meie riigis kritiseeris neid edukalt Nõukogude valitsus, sest nagu teada, bolševikele ei meeldinud jumal ja nad nokitsesid igal võimalusel ideed, et eksisteerib midagi "sõltub meie ideedest ja ideedest. tegevused” (samal ajal Juna supervõimeid uurides).
Franklin selgitas kehade positiivseid ja negatiivseid laenguid elektrivedeliku liigse ja puudulikkusega.
Elektrivälja omadused
Elektrivälja kirjeldab vektori suurus – intensiivsus. Nool, mille suund langeb kokku ühikulise positiivse laengu punktis mõjuva jõuga, mille pikkus on võrdeline jõu suurusega. Füüsikud leiavad, et potentsiaali on mugav kasutada. Suurus on skalaarne, seda on lihtsam ette kujutada temperatuuri näitel: igas ruumipunktis on teatud väärtus. Elektripotentsiaal viitab tööle, mis tehakse ühikulaengu liigutamiseks nullpotentsiaaliga punktist antud punkti.
Ülaltoodud viisil kirjeldatud välja nimetatakse irrotatiivseks. Mõnikord nimetatakse seda potentsiaaliks. Elektrivälja potentsiaalifunktsioon on pidev ja varieerub sujuvalt ruumi ulatuses. Selle tulemusena valime võrdse potentsiaaliga punktid, mis voltivad pindu. Ühiklaengu puhul kera: kaugemal objekt, nõrgem väli (Coulombi seadus). Pindasid nimetatakse ekvipotentsiaalideks.
Maxwelli võrrandite mõistmiseks mõistke vektorvälja mitmeid omadusi:
- Elektripotentsiaali gradient on vektor, mille suund langeb kokku väljaparameetri kiireima kasvuga. Mida kiiremini väärtus muutub, seda suurem on väärtus. Gradient suunatakse väiksemast potentsiaalsest väärtusest suuremale:
- Gradient on potentsiaaliühtlustuspinnaga risti.
- Mida suurem on gradient, seda lähemal asuvad ekvipotentsiaalpinnad, mis erinevad üksteisest elektrivälja potentsiaali antud väärtuse võrra.
- Potentsiaalne gradient, mis on võetud vastupidise märgiga, on elektrivälja tugevus.
Elektriline potentsiaal. Gradient "ülesmäge ronimine"
- Divergents on elektrivälja tugevuse vektori jaoks arvutatud skalaarsuurus. See on analoogne gradiendiga (vektorite puhul), näitab väärtuse muutumise kiirust. Täiendava tunnuse sisseviimise vajadus: vektoriväljal puudub gradient. Seetõttu nõuab kirjeldus teatud analoogi - lahknemist. Matemaatilise tähise parameeter sarnaneb gradiendiga, mida tähistatakse kreeka tähega nabla, ja seda kasutatakse vektorkoguste jaoks.
- Vektorvälja rootorit nimetatakse pööriseks. Füüsiliselt on väärtus null, kui parameeter muutub ühtlaselt. Kui rootor on nullist erinev, tekivad suletud liini painded. Definitsiooni järgi ei ole punktlaengute potentsiaalsetel väljadel keerist. Pingejooned ei pruugi sel juhul olla sirged. Need lihtsalt muutuvad sujuvalt ilma keeriste moodustamata. Nullist erineva rootoriga välja nimetatakse sageli solenoidseks. Sageli kasutatakse sünonüümi – keeris.
- Vektori koguvoogu kujutab elektrivälja tugevuse ja elementaarpindala korrutise pinnaintegraal. Suuruspiir, mil keha mahtuvus kipub nulli, tähistab välja lahknemist. Limiidi mõistet õpitakse gümnaasiumiastmes, õpilane saab arutlusainest mingi aimu.
Maxwelli võrrandid kirjeldavad ajas muutuvat elektrivälja ja näitavad, et sellistel juhtudel tekib laine. On üldtunnustatud, et üks valemitest näitab isoleeritud magnetlaengute (pooluste) puudumist looduses. Mõnikord kohtame kirjanduses spetsiaalset operaatorit - laplasi. Tähistatakse nabla ruuduna, mis on arvutatud vektorkoguste jaoks ja mida esindab välja gradiendi lahknevus.
Neid suurusi kasutades arvutavad matemaatikud ja füüsikud elektri- ja magnetvälju. Näiteks on tõestatud: ainult irrotatsiooniväljal (punktlaengutel) saab olla skalaarne potentsiaal. Leiutatud on ka teisi aksioome. Rootori keeriseväljal puudub lahknevus.
Selliseid aksioome saame hõlpsasti kasutada reaalsetes olemasolevates seadmetes toimuvate protsesside kirjeldamisel. Antigravitatsioon, igiliikur oleks majandusele hea abimees. Kui kellelgi pole õnnestunud Einsteini teooriat praktikas rakendada, uurivad entusiastid Nikola Tesla saavutusi. Rootorit ega lahknemist pole.
Elektrivälja arengu lühiajalugu
Teooria sõnastamisele järgnesid arvukad tööd elektri- ja elektromagnetväljade praktikas rakendamise kohta, millest tuntuimaks Venemaal peetakse Popovi kogemust teabe edastamisel õhu kaudu. Tekkis hulk küsimusi. Maxwelli harmooniline teooria on võimetu seletama nähtusi, mida täheldati elektromagnetlainete läbimisel ioniseeritud keskkonnas. Planck oletas, et kiirgusenergiat kiirgatakse mõõdetud osadena, mida hiljem nimetatakse kvantideks. Üksikute elektronide difraktsiooni, mida YouTube'is inglise keeles lahkelt demonstreeriti, avastasid 1949. aastal Nõukogude füüsikud. Osakesel ilmnesid samaaegselt laineomadused.
See ütleb meile: kaasaegne idee konstantsest ja muutuvast elektriväljast pole kaugeltki täiuslik. Paljud inimesed teavad Einsteini, kuid on võimetud selgitama, mida füüsik avastas. 1915. aasta relatiivsusteooria seob elektri-, magnetvälja ja gravitatsiooni. Tõsi, seaduse kujul valemeid ei esitatud. Tänapäeval teatakse: on osakesi, mis liiguvad kiiremini kui valgus levib. Veel üks kivi aias.
Üksuste süsteemid muutusid pidevalt. Algselt kasutusele võetud GHS, mis põhineb Gaussi töödel, ei ole mugav. Esimesed tähed tähistavad põhiühikuid: sentimeeter, gramm, teine. Maxwell ja Thomson lisasid GHS-ile elektromagnetilised kogused 1874. aastal. NSV Liit hakkas ISS-i (meeter, kilogramm, sekund) kasutama 1948. aastal. Lahingutele pani punkti SI-süsteemi (GOST 9867) kasutuselevõtt 20. sajandi 60. aastatel, kus elektrivälja tugevust mõõdetakse V/m.
Elektrivälja kasutamine
Elektrilaeng koguneb kondensaatoritesse. Järelikult tekib plaatide vahele väli. Kuna mahtuvus sõltub otseselt pingevektori suurusest, siis parameetri suurendamiseks täidetakse ruum dielektrikuga.
Kaudselt kasutavad elektrivälju pilditorud ja Chizhevsky lühtrid kontrollivad elektrontoru kiirte liikumist. Hoolimata sidusa teooria puudumisest on paljude piltide aluseks elektrivälja efektid.