Lad os hænge et opladet patronhylster på en tråd og bringe en elektrificeret glasstang til den. Selv i fravær af direkte kontakt afviger muffen på gevindet fra den lodrette position og tiltrækkes af stokken (fig. 13).
Ladede kroppe, som vi ser, er i stand til at interagere med hinanden på afstand. Hvordan overføres handlingen fra en af disse kroppe til en anden? Måske handler det om luften mellem dem? Lad os finde ud af dette ved at eksperimentere.
Lad os placere et opladet elektroskop (med brillerne fjernet) under klokken på luftpumpen og derefter pumpe luften ud under den. Vi vil se, at i luftløst rum vil elektroskopets blade stadig frastøde hinanden (fig. 14). Det betyder, at luft ikke deltager i transmissionen af elektrisk interaktion. Med hvilke midler finder interaktionen mellem ladede kroppe sted? Svaret på dette spørgsmål blev givet i deres værker af de engelske videnskabsmænd M. Faraday (1791-1867) og J. Maxwell (1831-1879).
Ifølge Faradays og Maxwells lære adskiller rummet omkring en ladet krop sig fra rummet omkring ikke-elektrificerede legemer. Der er et elektrisk felt omkring ladede legemer. Ved hjælp af dette felt udføres elektrisk interaktion.
Elektrisk felt er en speciel type stof, forskellig fra stof og eksisterer omkring alle ladede legemer.
Det er umuligt at se det eller røre ved det. Eksistensen af et elektrisk felt kan kun bedømmes ud fra dets handlinger.
Simple eksperimenter giver os mulighed for at etablere grundlæggende egenskaber ved det elektriske felt.
1. Et ladet legemes elektriske felt virker med en vis kraft på ethvert andet ladet legeme, der befinder sig i dette felt.
Dette er bevist af alle eksperimenter på samspillet mellem ladede legemer. Så for eksempel blev en ladet ærme, der befandt sig i det elektriske felt af en elektrificeret pind (se fig. 13), udsat for tiltrækningskraften mod den.
2. I nærheden af ladede kroppe er det felt, de skaber, stærkere, og længere væk er det svagere.
For at bekræfte dette, lad os igen vende tilbage til eksperimentet med et opladet patronhylster (se fig. 13). Lad os begynde at bringe stativet med patronhylsteret tættere på den fyldte pind. Vi vil se, at når ærmet nærmer sig pinden, vil trådens afvigelsesvinkel fra lodret blive større og større (fig. 15). En stigning i denne vinkel indikerer, at jo tættere ærmet er på kilden til det elektriske felt (en elektrificeret stang), jo større kraft virker dette felt på den. Det betyder, at nær et ladet legeme er feltet, det skaber, stærkere end på afstand. 
Man skal huske på, at ikke kun en ladet pind virker på en ladet muffe med sit elektriske felt, men også at muffen igen virker på pinden med sit elektriske felt. Det er i denne gensidige handling på hinanden, at den elektriske vekselvirkning mellem ladede legemer kommer til udtryk.
Det elektriske felt viser sig også i eksperimenter med dielektrikum. Når et dielektrikum er i et elektrisk felt, forskydes de positivt ladede dele af dets molekyler (atomkerner) i én retning under påvirkning af feltet, og de negativt ladede dele (elektroner) forskydes i den anden retning. Dette fænomen kaldes dielektrisk polarisering. Det er polarisering, der forklarer de enkleste eksperimenter med tiltrækning af lette stykker papir af et elektrificeret legeme. Disse stykker er generelt neutrale. Men i det elektriske felt i et elektrificeret legeme (for eksempel en glasstang) bliver de polariserede. På overfladen af brikken, der er tættere på pinden, vises en ladning, der er modsat i fortegn til ladningen af pinden. Interaktion med det fører til tiltrækning af stykker papir til den elektrificerede krop.
Den kraft, hvormed et elektrisk felt virker på et ladet legeme (eller partikel), kaldes elektrisk kraft:
F el - elektrisk kraft.
Under påvirkning af denne kraft opnår en partikel fanget i et elektrisk felt acceleration a, som kan bestemmes ved hjælp af Newtons anden lov:
a = F el/m (6,1)
hvor m er massen af en given partikel.
Siden Faradays tid har det været kutyme at bruge feltlinjer til grafisk at repræsentere det elektriske felt.
Disse er linjer, der angiver retningen af kraften, der virker i dette felt på en positivt ladet partikel placeret i det. Feltlinjerne skabt af et positivt ladet legeme er vist i figur 16, a. Figur 16, b viser feltlinjerne skabt af et negativt ladet legeme. 
Et lignende billede kan observeres ved hjælp af en simpel enhed kaldet en elektrisk fane. Efter at have givet den en ladning, vil vi se, hvordan alle dens papirstrimler vil spredes i forskellige retninger og vil være placeret langs de elektriske feltlinjer (fig. 17).
Når en ladet partikel kommer ind i et elektrisk felt, kan dens hastighed i dette felt enten stige eller falde. Hvis ladningen af en partikel q>0, vil den accelerere, når den bevæger sig langs kraftlinjerne, og når den bevæger sig i den modsatte retning, vil den bremse. Hvis partikelladningen q< 0, то все будет наоборот ее скорость будет уменьшаться при движении в направлении силовых линий и увеличиваться при движении в противоположном направлении.
1. Hvad er et elektrisk felt? 2. Hvordan adskiller et felt sig fra stof? 3. Angiv hovedegenskaberne for det elektriske felt. 4. Hvad indikerer elektriske feltlinjer? 5. Hvordan findes accelerationen af en ladet partikel, der bevæger sig i et elektrisk felt? 6. I hvilket tilfælde øger et elektrisk felt en partikels hastighed og i hvilket tilfælde mindsker det den? 7. Hvorfor tiltrækkes neutrale stykker papir af et elektrificeret legeme? 8. Forklar, hvorfor dens papirstrimler divergerer i forskellige retninger efter opladning af den elektriske sultan.
Eksperimentel opgave. Elektrisk kammen på dit hår, og rør det derefter mod et lille stykke vat (fnug). Hvad vil der ske med vat? Ryst fnugget fra kammen og, når det er i luften, få det til at flyde i samme højde ved at placere en elektrificeret kam nedefra i en vis afstand. Hvorfor holder fnuget op med at falde? Hvad vil holde hende i luften?
Et elektrisk felt opstår omkring en ladning eller ladet krop i rummet. I dette felt påvirkes enhver ladning af den elektrostatiske Coulomb-kraft. Et felt er en form for stof, der overfører kraftinteraktioner mellem makroskopiske legemer eller partikler, der udgør stoffet. I et elektrostatisk felt opstår kraftvekselvirkningen af ladede legemer. Et elektrostatisk felt er et stationært elektrisk felt og er et specialtilfælde af et elektrisk felt skabt af stationære ladninger.
Det elektriske felt er karakteriseret ved hvert punkt i rummet af to karakteristika: kraft - vektoren for elektrisk intensitet og energi - potentiale, som er en skalær størrelse. Styrken af et givet punkt i det elektriske felt er en vektorfysisk størrelse, der er numerisk ens og falder sammen i retning med kraften, der virker fra feltet på en enheds positiv ladning placeret ved det pågældende feltpunkt:
En elektrisk feltlinje er en linje, hvis tangenter i hvert punkt bestemmer retningerne af intensitetsvektorerne for de tilsvarende punkter i det elektriske felt. Antallet af feltlinjer, der passerer gennem en enhedsareal vinkelret på disse linjer, er numerisk lig med størrelsen af den elektriske feltstyrkevektor i midten af dette område. De elektrostatiske feltstyrkelinjer begynder ved en positiv ladning og går til det uendelige for det felt, der skabes af denne ladning. For feltet skabt af en negativ ladning kommer kraftlinjerne fra uendelig til ladningen.
Det elektrostatiske feltpotentiale i et givet punkt er en skalær størrelse, der numerisk er lig med den potentielle energi af en enheds positiv ladning placeret ved et givet feltpunkt:
Det arbejde, der udføres af det elektrostatiske felts kræfter, når en elektrisk punktladning flyttes, er lig med produktet af denne ladning og potentialforskellen mellem banens start- og slutpunkter:
hvor og er potentialerne for de indledende og sidste punkter i feltet, når ladningen bevæger sig.
Spændingen er relateret til potentialet af det elektrostatiske felt ved relationen:
Potentialegradienten angiver retningen af den hurtigste ændring i potentialet, når man bevæger sig i en retning vinkelret på en overflade med lige potentiale.
Feltstyrken er numerisk lig med ændringen i potentiale pr. længdeenhed , målt i retningen vinkelret på overfladen med lige potentiale og rettet i retningen af dets fald (minustegn):
Den geometriske placering af elektriske feltpunkter, hvis potentialer er de samme, kaldes en ækvipotentialflade eller en overflade med lige potentiale. Intensitetsvektoren for hvert punkt i det elektriske felt er vinkelret på ækvipotentialoverfladen trukket gennem dette punkt. I fig. 1 viser grafisk det elektriske felt dannet af en positiv punktladning og et negativt ladet plan R.
Optrukne linjer er ækvipotentiale overflader med potentialer , osv., stiplede linjer er feltlinjer, deres retning er vist med en pil.
Som du ved, er et karakteristisk træk ved ledere, at de altid indeholder et stort antal mobile ladningsbærere, det vil sige frie elektroner eller ioner.
Inde i en leder bevæger disse ladningsbærere sig generelt kaotisk. Men hvis der er et elektrisk felt i lederen, så er den kaotiske bevægelse af bærerne overlejret af deres ordnede bevægelse i retning af virkningen af elektriske kræfter. Denne rettede bevægelse af mobile ladningsbærere i en leder under påvirkning af et felt sker altid på en sådan måde, at feltet inde i lederen svækkes. Da antallet af mobile ladningsbærere i en leder er stort (metallet indeholder ca. frie elektroner), sker deres bevægelse under påvirkning af feltet, indtil feltet inde i lederen forsvinder helt. Lad os finde ud af mere detaljeret, hvordan dette sker.
Lad en metalleder, bestående af to dele, der er tæt presset til hinanden, placeres i et eksternt elektrisk felt E (fig. 15.13). De frie elektroner i denne leder påvirkes af feltkræfter rettet mod venstre, dvs. modsat feltstyrkevektoren. (Forklar hvorfor.) Som et resultat af forskydningen af elektroner under påvirkning af disse kræfter, opstår der et overskud af positive ladninger i den højre ende af lederen og et overskud af elektroner i den venstre ende. Derfor opstår der et indre felt (felt af forskudte ladninger) mellem lederens ender, som i fig. 15.13 er vist med stiplede linjer. Inde
leder, er dette felt rettet mod den ydre, og hver fri elektron, der er tilbage inde i lederen, virker med en kraft rettet mod højre.
Først er kraften større end kraften, og deres resultant er rettet mod venstre. Derfor fortsætter elektronerne inde i lederen med at skifte til venstre, og det indre felt øges gradvist. Når der akkumuleres ret mange frie elektroner i den venstre ende af lederen (de udgør stadig en ubetydelig brøkdel af deres samlede antal), vil kraften blive lig med kraften og deres resultant vil være lig nul. Herefter vil de frie elektroner, der er tilbage inde i lederen, kun bevæge sig kaotisk. Det betyder, at feltstyrken inde i lederen er nul, dvs. at feltet inde i lederen er forsvundet.
Så når en leder kommer ind i et elektrisk felt, bliver den elektrificeret, så en positiv ladning vises i den ene ende, og en negativ ladning af samme størrelse vises i den anden. Denne elektrificering kaldes elektrostatisk induktion eller elektrificering ved påvirkning. Bemærk, at i dette tilfælde er det kun konduktørens egne afgifter, der omfordeles. Derfor, hvis en sådan leder fjernes fra feltet, vil dens positive og negative ladninger igen blive jævnt fordelt over hele lederens volumen, og alle dens dele bliver elektrisk neutrale.
Det er let at verificere, at der i de modsatte ender af en leder, der er elektrificeret ved påvirkning, faktisk er lige store ladninger med modsat fortegn. Lad os dele denne leder i to dele (fig. 15.13) og derefter fjerne dem fra feltet. Ved at forbinde hver del af lederen til et separat elektroskop sikrer vi os, at de er opladet. (Tænk over, hvordan du kan vise, at disse ladninger har modsatte fortegn.) Hvis vi forbinder de to dele igen, så de danner én leder, vil vi opleve, at ladningerne udgår. Det betyder, at før tilslutningen var ladningerne på begge dele af lederen lige store og modsatte i fortegn.
Den tid, hvori lederen er elektrificeret af påvirkningen, er så kort, at balancen af ladninger på lederen opstår næsten øjeblikkeligt. I dette tilfælde bliver spændingen, og derfor potentialforskellen inde i lederen, nul overalt. Så for alle to punkter inde i lederen er forholdet sandt
Følgelig, når ladningerne på lederen er i ligevægt, er potentialet for alle dens punkter det samme. Dette gælder også for en leder, der er elektrificeret ved kontakt med et ladet legeme. Lad os tage en ledende kugle og placere en ladning i punktet M på dens overflade (fig. 15.14). Derefter vises et felt i lederen i kort tid, og en overskydende ladning vises ved punkt M. Under indflydelse af dette felts kræfter
ladningen er jævnt fordelt over hele boldens overflade, hvilket fører til, at feltet inde i lederen forsvinder.
Så uanset hvordan lederen er elektrificeret, når ladningerne er i ligevægt, er der intet felt inde i lederen, og potentialet for alle punkter på lederen er det samme (både inde i og på overfladen af lederen). Samtidig eksisterer feltet uden for den elektrificerede leder selvfølgelig, og dets intensitetslinjer er normale (vinkelrette) på lederens overflade. Dette kan ses ud fra følgende begrundelse. Hvis spændingslinjen var et sted skråtstillet til lederens overflade (fig. 15.15), så kunne kraften, der virker på ladningen på dette punkt på overfladen, nedbrydes til komponenter. Derefter under påvirkning af en kraft rettet langs overfladen , ville ladningerne bevæge sig langs lederens overflade, hvilket Der skulle ikke være nogen ladningsligevægt. Følgelig, når ladningerne på lederen er i ligevægt, er dens overflade en ækvipotentialoverflade.
Hvis der ikke er noget felt inde i en ladet leder, så skal volumentætheden af ladninger i den (mængden af elektricitet pr. volumenenhed) være nul overalt.
Faktisk, hvis der var en ladning i et hvilket som helst lille volumen af en leder, ville der eksistere et elektrisk felt omkring dette volumen.
I feltteori er det blevet bevist, at ved ligevægt er al den overskydende ladning af en elektrificeret leder placeret på dens overflade. Dette betyder, at hele det indre af denne leder kan fjernes, og intet vil ændre sig i arrangementet af ladninger på dens overflade. For eksempel, hvis to solitære metalkugler af samme størrelse, hvoraf den ene er solid og den anden er hul, er lige elektrificerede, så vil felterne omkring kuglerne være de samme. M. Faraday var den første til at bevise dette eksperimentelt.
Så hvis en hul leder placeres i et elektrisk felt eller elektrificeres ved kontakt med et ladet legeme, så
Når ladningerne er i ligevægt, vil feltet inde i hulrummet ikke eksistere. Elektrostatisk beskyttelse er baseret på dette. Hvis en enhed er placeret i et metalhus, vil eksterne elektriske felter ikke trænge ind i kabinettet, dvs. driften og aflæsningerne af en sådan enhed vil ikke afhænge af tilstedeværelsen og ændringerne af eksterne elektriske felter.
Lad os nu finde ud af, hvordan ladningerne er placeret på den ydre overflade af lederen. Lad os tage et metalnet på to isolerende håndtag, som papirblade limes på (fig. 15.16). Hvis du oplader nettet og derefter strækker det (fig. 15.16, a), vil bladene på begge sider af nettet skilles ad. Hvis du bøjer nettet til en ring, er det kun bladene på ydersiden af nettet, der afbøjes (fig. 15.16, b). Ved at give nettet en anden bøjning kan man sikre sig, at ladningerne kun er placeret på den konvekse side af overfladen, og de steder, hvor overfladen er mere buet (mindre krumningsradius), ophobes flere ladninger.
Så ladningen fordeles kun jævnt over overfladen af en sfærisk leder. Med en vilkårlig form af lederen er overfladeladningstætheden og derfor feltstyrken nær lederens overflade større, hvor krumningen af overfladen er større. Ladningstætheden er især høj på fremspringene og på lederens spidser (fig. 15.17). Dette kan verificeres ved at berøre forskellige punkter på den elektrificerede leder med en sonde og derefter røre ved elektroskopet. En elektrificeret leder, der har punkter eller er udstyret med et spids, mister hurtigt sin ladning. Derfor bør den leder, som ladningen skal opretholdes på i lang tid, ikke have skarpe spidser.
(Tænk på hvorfor stangen i et elektroskop ender i en kugle.)
Det elektriske felt er et af de teoretiske begreber, der forklarer fænomenerne interaktion mellem ladede legemer. Stoffet kan ikke røres, men dets eksistens kan bevises, hvilket blev gjort i hundredvis af naturlige eksperimenter.
Interaktion mellem ladede kroppe
Vi er vant til at betragte forældede teorier som en utopi, men alligevel er videnskabsmænd slet ikke dumme. I dag lyder Franklins doktrin om elektrisk væske sjovt; den fremtrædende fysiker Apinus viede en hel afhandling til den. Coulombs lov blev opdaget eksperimentelt på basis af torsionsbalancer; Georg Ohm brugte lignende metoder til at udlede den velkendte lov. Men hvad ligger der bag alt dette?
Vi må indrømme, at det elektriske felt simpelthen er en anden teori, ikke ringere end Franklin-væsken. I dag kendes to fakta om stoffet:
De anførte fakta lagde grundlaget for den moderne forståelse af interaktioner i naturen og fungerer som støtte for teorien om kortdistanceinteraktion. Ud over dette har forskere fremsat andre antagelser om essensen af det observerede fænomen. Teorien om kortdistancehandling indebærer den øjeblikkelige fordeling af kræfter uden deltagelse af æteren. Da fænomener er sværere at fornemme end et elektrisk felt, har mange filosoffer kaldt sådanne synspunkter idealistiske. I vores land blev de med succes kritiseret af den sovjetiske regering, da bolsjevikkerne som bekendt ikke kunne lide Gud, og ved enhver lejlighed hakkede de på ideen om eksistensen af noget "afhængigt af vores ideer og handlinger” (samtidig med at studere Junas superkræfter).
Franklin forklarede kroppens positive og negative ladninger ved overskydende og utilstrækkelig elektrisk væske.
Elektriske feltkarakteristika
Det elektriske felt beskrives ved en vektormængde - intensitet. En pil, hvis retning falder sammen med kraften, der virker i et punkt på en enheds positiv ladning, hvis længde er proportional med kraftens størrelse. Fysikere finder det praktisk at bruge potentiale. Mængden er skalær; det er lettere at forestille sig det ved hjælp af eksemplet med temperatur: på hvert punkt i rummet er der en vis værdi. Elektrisk potentiale refererer til det arbejde, der udføres for at flytte en enhedsladning fra et punkt med nul potentiale til et givet punkt.
Et felt beskrevet på ovenstående måde kaldes irrotationel. Nogle gange kaldet potentiale. Den elektriske feltpotentialefunktion er kontinuerlig og varierer jævnt over rummets omfang. Som et resultat vælger vi punkter med lige potentiale, der folder overfladerne. For en enhedsladning, en kugle: længere væk fra objektet, svagere feltet (Coulombs lov). Overflader kaldes ækvipotentiale.
For at forstå Maxwells ligninger skal du forstå flere karakteristika ved et vektorfelt:
- Gradienten af det elektriske potentiale er en vektor, hvis retning falder sammen med den hurtigste vækst af feltparameteren. Jo hurtigere værdien ændres, jo større værdi. Gradienten er rettet fra en mindre potentiel værdi til en større:
- Gradienten er vinkelret på ækvipotentialoverfladen.
- Jo større gradienten er, jo tættere er placeringen af ækvipotentiale overflader, der adskiller sig fra hinanden ved en given værdi af det elektriske feltpotentiale.
- Potentialegradienten, taget med det modsatte fortegn, er den elektriske feltstyrke.
Elektrisk potentiale. Gradient "klatring op ad bakke"
- Divergens er en skalær størrelse beregnet for den elektriske feltstyrkevektor. Det er analogt med en gradient (for vektorer), viser ændringshastigheden af en værdi. Behovet for at indføre en yderligere karakteristik: vektorfeltet har ingen gradient. Derfor kræver beskrivelsen en vis analog - divergens. Parameteren i matematisk notation ligner gradienten, angivet med det græske bogstav nabla, og bruges til vektormængder.
- Vektorfeltets rotor kaldes en hvirvel. Fysisk er værdien nul, når parameteren ændres ensartet. Hvis rotoren ikke er nul, opstår der lukkede linjebøjninger. Per definition har potentielle felter af punktladninger ikke en hvirvel. Spændingslinjerne i dette tilfælde er ikke nødvendigvis lige. De skifter ganske enkelt jævnt uden at danne hvirvler. Et felt med en ikke-nul rotor kaldes ofte solenoidal. Synonymet bruges ofte - vortex.
- Den totale flux af vektoren er repræsenteret af overfladeintegralet af produktet af den elektriske feltstyrke og det elementære areal. Størrelsesgrænsen, når kroppens kapacitans har en tendens til nul, repræsenterer feltets divergens. Begrebet grænse studeres i gymnasiet, eleven kan få en ide om emnet for diskussion.
Maxwells ligninger beskriver et tidsvarierende elektrisk felt og viser, at der i sådanne tilfælde opstår en bølge. Det er almindeligt accepteret, at en af formlerne indikerer fraværet af isolerede magnetiske ladninger (poler) i naturen. Nogle gange støder vi i litteraturen på en speciel operatør - Laplacianen. Betegnes som kvadratet af nablaen, beregnet for vektormængder, repræsenteret ved divergensen af feltgradienten.
Ved hjælp af disse størrelser beregner matematikere og fysikere elektriske og magnetiske felter. For eksempel er det blevet bevist: Kun et irrotationsfelt (punktladninger) kan have et skalært potentiale. Andre aksiomer er blevet opfundet. Rotorens hvirvelfelt er blottet for divergens.
Vi kan nemt bruge sådanne aksiomer som grundlag for at beskrive de processer, der forekommer i virkelige eksisterende enheder. Anti-tyngdekraft, evig bevægelse ville være en god hjælp til økonomien. Hvis det ikke er lykkedes nogen at omsætte Einsteins teori i praksis, bliver Nikola Teslas præstationer undersøgt af entusiaster. Der er ingen rotor eller divergens.
En kort historie om udviklingen af det elektriske felt
Formuleringen af teorien blev fulgt af adskillige værker om anvendelsen af elektriske og elektromagnetiske felter i praksis, hvoraf den mest berømte i Rusland anses for at være Popovs erfaring med at transmittere information gennem luften. Der opstod en række spørgsmål. Maxwells harmoniske teori er magtesløs til at forklare de fænomener, der observeres under passagen af elektromagnetiske bølger gennem ioniserede medier. Planck antog, at strålingsenergi udsendes i målte portioner, senere kaldet kvanter. Diffraktionen af individuelle elektroner, venligt demonstreret på engelsk på YouTube, blev opdaget i 1949 af sovjetiske fysikere. Partiklen udviste samtidig bølgeegenskaber.
Dette fortæller os: den moderne idé om et konstant og variabelt elektrisk felt er langt fra perfekt. Mange mennesker kender Einstein, men er magtesløse til at forklare, hvad fysikeren opdagede. Relativitetsteorien fra 1915 forbinder elektriske, magnetiske felter og tyngdekraften. Sandt nok blev ingen formler præsenteret i form af en lov. I dag er det kendt: der er partikler, der bevæger sig hurtigere end udbredelsen af lys. Endnu en sten i haven.
Enhedssystemer ændrede sig konstant. Den oprindeligt introducerede GHS, baseret på Gauss' arbejde, er ikke praktisk. De første bogstaver angiver de grundlæggende enheder: centimeter, gram, anden. Elektromagnetiske mængder blev tilføjet til GHS i 1874 af Maxwell og Thomson. USSR begyndte at bruge ISS (meter, kilogram, sekund) i 1948. Introduktionen af SI-systemet (GOST 9867) i 60'erne af det 20. århundrede, hvor den elektriske feltstyrke måles i V/m, satte en stopper for kampene.
Brug af et elektrisk felt
Elektrisk ladning ophobes i kondensatorer. Som følge heraf dannes et felt mellem pladerne. Da kapacitansen direkte afhænger af størrelsen af spændingsvektoren, for at øge parameteren, er rummet fyldt med et dielektrikum.
Indirekte bruges elektriske felter af billedrør og Chizhevsky-lysekroner; gitterpotentialet styrer bevægelsen af elektronrørsstråler. På trods af manglen på en sammenhængende teori ligger elektriske felteffekter til grund for mange billeder.