Han la frem en hypotese: lys sendes ut og absorberes i separate deler - kvanter (eller fotoner). Energien til hvert foton bestemmes av formelen E= h ν , Hvor h - Plancks konstant lik 6,63. 10 -34 J. s, ν - frekvens av lys. Plancks hypotese forklarte mange fenomener: spesielt fenomenet den fotoelektriske effekten, oppdaget i 1887 av den tyske forskeren Heinrich Hertz og studert eksperimentelt av den russiske forskeren A.G. Stoletov.
Fotoeffekt — Dette er fenomenet med utslipp av elektroner fra et stoff under påvirkning av lys.
Som et resultat av forskning ble tre lover for den fotoelektriske effekten etablert:
1. Styrken til metningsstrømmen er direkte proporsjonal med intensiteten av lysstråling som faller inn på overflaten av kroppen.
2. Den maksimale kinetiske energien til fotoelektroner øker lineært med lysets frekvens og er ikke avhengig av intensiteten.
3. Hvis lysets frekvens er mindre enn en viss minimumsfrekvens bestemt for et gitt stoff, så oppstår ikke den fotoelektriske effekten.
Fotostrømmens avhengighet av spenning er vist i figur 36.
Teorien om den fotoelektriske effekten ble laget av den tyske vitenskapsmannen A. Einstein i 1905. Einsteins teori er basert på konseptet om arbeidsfunksjonen til elektroner fra et metall og konseptet om kvantestråling av lys. I følge Einsteins teori har den fotoelektriske effekten følgende forklaring: ved å absorbere et lyskvantum tilegner et elektron energi hv. Når man forlater metallet, avtar energien til hvert elektron med en viss mengde, som kalles arbeidsfunksjon(Ah ut). Arbeidsfunksjon er arbeidet som kreves for å fjerne et elektron fra et metall. Den maksimale energien til elektroner etter avgang (hvis det ikke er andre tap) har formen: mv 2 /2 = hv - A utgang, Denne ligningen kalles Einstein-ligningen .
Hvis hν< Men den fotoelektriske effekten oppstår ikke. Midler, rød fotoeffektkant lik ν min = En utgang /t
Enheter basert på prinsippet om den fotoelektriske effekten kalles bildeelementer. Den enkleste slike enheten er en vakuumfotocelle. Ulempene med en slik fotocelle er: lav strøm, lav følsomhet for langbølget stråling, vanskeligheter med å produsere, umulig å bruke i vekselstrømkretser. Den brukes i fotometri for å måle lysstyrke, lysstyrke, belysning, i kino for lydgjengivelse, i fototelegrafer og fotofoner, i kontroll av produksjonsprosesser.
Det er halvlederfotoceller som, under påvirkning av lys, endrer konsentrasjonen av strømbærere. De brukes i automatisk styring av elektriske kretser (for eksempel i tunnelbaneturstiles), i vekselstrømkretser og som ikke-fornybar strøm kilder i klokker, mikrokalkulatorer, de første solcellebilene blir testet, og brukes i solbatterier på kunstige jordsatellitter, interplanetære og orbitale automatiske stasjoner.
Fenomenet med den fotoelektriske effekten er assosiert med fotokjemiske prosesser som skjer under påvirkning av lys i fotografiske materialer.
Dette er et sett med metoder for å måle temperaturen til kropper basert på lovene for termisk stråling. Enhetene som brukes til dette kalles pyrometre.
Disse metodene er svært praktiske for å måle temperaturer på ulike objekter der det er vanskelig eller til og med umulig å bruke tradisjonelle kontaktsensorer. Dette gjelder først og fremst måling av høye temperaturer.
I optisk pyrometri skilles følgende kroppstemperaturer ut: stråling (når målingen utføres i et bredt spekter av bølgelengder), farge (når det er i et smalt område - området for synlig lys), lysstyrke (ved en bølgelengde).
1. Strålingstemperatur T r - er temperaturen til en helt svart kropp hvor dens energiske lysstyrke R lik energisk lysstyrke Rm av et gitt legeme over et bredt spekter av bølgelengder.
Hvis vi måler kraften som sendes ut av et bestemt legeme per overflateenhet i et tilstrekkelig bredt område av bølger og sammenligner verdien med energilysstyrken til et absolutt svart legeme, kan vi ved hjelp av formel (11) beregne temperaturen til denne kroppen som
Temperaturen bestemmes på denne måten Tp vil tilsvare ganske nøyaktig den sanne temperaturen T bare hvis kroppen som studeres er helt svart.
For en grå kropp kan Stefan-Boltzmann-loven skrives som
Rm(T) = αTσT 4; Hvor α T< 1.
Ved å erstatte dette uttrykket med formel (1) får vi
For en grå kropp viser verdien av strålingstemperaturen seg å være undervurdert ( Tp< T), dvs. den sanne temperaturen til et grått legeme er alltid høyere enn strålingstemperaturen.
2. Fargetemperatur T c - Dette er temperaturen til et absolutt svart legeme der de relative fordelingene av spektraltettheten av energilysstyrken til denne kroppen og den aktuelle kroppen er så nært som mulig i det synlige området av spekteret.
Vanligvis, for å bestemme fargetemperatur, velges bølgelengder λ 1 = 655 nm (rød), λ 2 = 470 nm (grønn-blå). Den spektrale tettheten til energiluminositeten til grå kropper (eller kropper som ligner dem i egenskaper), nøyaktig til en konstant koeffisient (monokromatisk absorpsjonskoeffisient), er proporsjonal med spektraltettheten til energiluminositeten til en absolutt svart kropp. Følgelig er energifordelingen i spekteret til en grå kropp den samme som i spekteret til en helt svart kropp ved samme temperatur.
For å bestemme den grå kroppstemperaturen er det nok å måle kraften I(λ,T), sendt ut av en enhetsoverflate av et legeme i et ganske smalt spektralområde (proporsjonal r(λ,T)), for to forskjellige bølger. Holdning I(λ,T) for to bølgelengder er lik forholdet mellom avhengighetene f (λ,T) for disse bølgene, hvis form er gitt av formel (2) i forrige avsnitt:
(2)
Fra denne likheten kan vi matematisk få temperaturen T. Temperaturen som oppnås på denne måten kalles fargetemperatur. Fargetemperaturen på kroppen, bestemt av formel (2), vil tilsvare den sanne.
Fargetemperaturen til en grå kropp, som sammenfaller med den sanne, kan også finnes fra Wiens forskyvningslov.
3. Lysstyrketemperatur (T i) av et bestemt legeme er temperaturen til et absolutt svart legeme der dets spektrale tetthet av energilysstyrke f (λ, T), for en bestemt bølgelengde, er lik spektraltettheten, energilysstyrken r (λ, T) til en gitt kropp for samme bølgelengde.
Siden for et ikke-svart legeme vil den spektrale tettheten av energilysstyrken ved en viss temperatur alltid være lavere enn for en absolutt svart kropp, vil den sanne temperaturen til kroppen alltid være høyere enn lysstyrken.
Brukes som lysstyrkepyrometer forsvinnende filamentpyrometer. Prinsippet for å bestemme temperatur er basert på en visuell sammenligning av lysstyrken til det varme glødetråden til en pyrometerlampe med lysstyrken til bildet av objektet som studeres. Likhet av lysstyrke observert gjennom et monokromatisk filter (målinger utføres vanligvis ved bølgelengden λ = 660 nm), bestemt av forsvinningen av bildet av det pyrometriske lampetråden mot bakgrunnen av bildet av en varm gjenstand. Glødetråden til pyrometerlampen reguleres av en reostat, og temperaturen på glødetråden bestemmes fra en kalibreringsgraf eller tabell.
La oss, som et resultat av målinger, oppnå lik lysstyrke for pyrometerfilamentet og objektet som studeres, og fra grafen bestemme temperaturen til pyrometerfilamentet T 1. Deretter, basert på formel (3), kan vi skrive:
f (λ,T 1)α 1 (λ,T 1) = f (λ,T 2)α 2 (λ, T 2),
hvor α 1 (λ,T 1) og α2 (λ,T 2) monokromatiske absorpsjonskoeffisienter for henholdsvis materialet til pyrometerfilamentet og objektet som studeres. T 1 Og T 2- temperatur på pyrometerfilamentet og objektet. Som man kan se fra denne formelen, vil likheten mellom temperaturene til objektet og pyrometerfilamentet bare observeres når deres monokromatiske absorpsjonskoeffisienter i det observerte spektralområdet α 1 er like (λ,T 1)= α 2 (λ,T 2). Hvis α 1 (λ,T 1)> α 2 (λ,T 2), vi vil få en underestimert verdi av objektets temperatur, og med det motsatte forholdet vil vi få en overvurdert temperaturverdi.
Ekstern fotoeffekt er fenomenet utslipp av elektroner fra et stoff under påvirkning av elektromagnetisk stråling. Intern fotoeffekt Fenomenet med opptreden av frie elektroner i et stoff (halvledere) under påvirkning av elektromagnetisk stråling kalles.Bundne (eller valens) elektroner blir frie (inne i stoffet). Som et resultat avtar motstanden til stoffet.
Lover for ekstern fotoelektrisk effekt:
1. Med en konstant spektral sammensetning av stråling, er styrken til metningsstrømmen (eller antall fotoelektroner som sendes ut av katoden per tidsenhet) direkte proporsjonal med strålingsfluksen som faller inn på fotokatoden (strålingsintensitet).
2. For en gitt fotokatode er den maksimale starthastigheten til fotoelektroner, og følgelig deres maksimale kinetiske energi bestemt av frekvensen til strålingen og er ikke avhengig av dens intensitet.
3. For hvert stoff er det en rød grense for den fotoelektriske effekten, dvs. minimum strålingsfrekvens ν 0 , der en ekstern fotoelektrisk effekt fortsatt er mulig. Merk at verdien ν 0 avhenger av materialet til fotokatoden og tilstanden til overflaten.
Forklaringen på den eksterne fotoelektriske effekten fra bølgeteorien om lys motsier eksperimentelle data. I følge bølgeteorien, under påvirkning av feltet til en elektromagnetisk bølge i et metall, oppstår tvungne oscillasjoner av elektroner i atomet med en amplitude som er større, jo større amplituden til bølgens elektriske feltstyrkevektor er. E o(og derfor lysintensitet I~E o 2).
Som et resultat kan elektroner bevege seg inn og ut av metallet, d.v.s. en ekstern fotoelektrisk effekt kan observeres. Jo høyere skal hastigheten til de utsendte elektronene være, dvs. den kinetiske energien til fotoelektroner bør avhenge av strålingsintensiteten, noe som motsier eksperimentelle data. I følge denne teorien skal stråling av enhver frekvens, men med tilstrekkelig høy intensitet, rive elektroner ut av metallet, dvs. Det skal ikke være noen rød kant på den fotoelektriske effekten.
A. Einstein i 1905 viste at fenomenet den fotoelektriske effekten og dens lover kan forklares på grunnlag av kvanteteorien til M. Planck. I følge Einstein sendes lys (stråling) med frekvensen ν ikke bare ut, slik M. Planck antok, men forplanter seg også i rommet og absorberes av materie i separate deler (kvanter), hvis energi
E o = hν, (1)
Hvor h= 6,626176*10 -34 J × s - Plancks konstant,
Senere ble strålingskvanter kalt fotoner. Ifølge Einstein absorberes hvert kvante av bare ett elektron. Hvis kvanteenergien er større enn arbeidsfunksjonen til elektronet fra metallet, dvs. hν >= A ut, da kan elektronet forlate metalloverflaten. Resten av kvanteenergien brukes til å lage den kinetiske energien til elektronet som forlater stoffet. Hvis et elektron frigjøres av stråling ikke på overflaten selv, men på en viss dybde, kan en del av den mottatte energien gå tapt på grunn av tilfeldige kollisjoner av elektronet i stoffet, og dens kinetiske energi vil være mindre. Følgelig blir energien til et strålingskvante som faller inn på stoffet brukt på elektronet som utfører arbeidsfunksjonen og gir kinetisk energi til det utsendte fotoelektronet.
Loven om bevaring av energi for en slik prosess vil bli uttrykt av likheten
(2)
Denne ligningen kalles Einsteins ligning for den eksterne fotoelektriske effekten.
Det følger direkte av Einsteins ligning at den maksimale kinetiske energien eller hastigheten til et fotoelektron avhenger av frekvensen til strålingen. Når frekvensen av stråling avtar, avtar den kinetiske energien og kan ved en viss frekvens bli lik null. Einsteins ligning i dette tilfellet vil ha formen
h ν 0 = A ut.
Frekvensen ν 0 som tilsvarer dette forholdet vil ha en minimumsverdi og er den røde grensen for den fotoelektriske effekten. Fra sistnevnte er det klart at den røde grensen for den fotoelektriske effekten bestemmes av elektronets arbeidsfunksjon og avhenger av den kjemiske naturen til stoffet og tilstanden til overflaten. Bølgelengden som tilsvarer den røde kanten av den fotoelektriske effekten kan beregnes ved hjelp av formelen . Når hν< А вых фотоэффект прекращается. Число высвобождаемых вследствие фотоэффекта электронов должно быть пропорционально числу падающих на поверхность вещества квантов излучения, а, следовательно, потоку излучения F.
Med oppfinnelsen av lasere ble det oppnådd høye strålingskrefter, i så fall kan ett elektron absorbere to eller flere (N) fotoner (N = 2…7). Dette fenomenet kalles multifoton (ikke-lineær) fotoelektrisk effekt. Einsteins ligning for den fotoelektriske multifotoneffekten har formen
I dette tilfellet kan den røde kanten av den fotoelektriske effekten skifte mot lengre bølgelengder.
Naturen til fotostrømavhengigheten Jeg på potensialforskjellen mellom anode og katode U(volt-ampere karakteristikk eller strømspenningskarakteristikk) ved en konstant fluks av stråling til fotokatoden til monokromatisk stråling er vist i fig. 1.
Eksistens av fotostrøm ved spenning U = 0 forklares av det faktum at fotoelektroner som sendes ut av katoden har en viss starthastighet og følgelig kinetisk energi, og kan derfor nå anoden uten et eksternt elektrisk felt. Etter hvert som verdien øker U(ved et positivt potensial ved anoden) øker fotostrømmen gradvis, dvs. et økende antall fotoelektroner når anoden.
Den flate naturen til denne delen av strømspenningskarakteristikken indikerer at elektroner flyr ut av katoden med forskjellige hastigheter. Maksimal verdi av fotostrøm, kalt metningsstrøm Jeg oss, oppnås ved denne verdien U, der alle elektronene som sendes ut av katoden lander på anoden. Betydning Jeg oss. bestemt av antall fotoelektroner som sendes ut av katoden pr 1 s og avhenger av størrelsen på strålingsfluksen som faller inn på fotokatoden.
Hvis anoden har et negativt potensial, hemmer det resulterende elektriske feltet bevegelsen av fotoelektroner. Dette fører til en reduksjon i antall elektroner som når anoden, og følgelig en reduksjon i fotostrømmen. Minimumsspenningsverdien for negativ polaritet som ingen av elektronene, selv de med maksimal hastighet når de forlater katoden, kan nå anoden, dvs. Fotostrømmen blir null, kalt forsinkelsesspenning U o.
Verdien av retardasjonsspenningen er relatert til den opprinnelige maksimale kinetiske energien til elektroner ved relasjonen
Tar dette i betraktning, kan Einstein-ligningen også skrives i skjemaet
hν = A ut + eU 0 .
Hvis vi endrer størrelsen på strålingsfluksen som faller inn på katoden ved samme spektrale sammensetning, vil strømspenningskarakteristikkene ha den formen som er vist i fig. 2.
Hvis, med en konstant verdi av strålingsfluksen, dens spektrale sammensetning endres, dvs. strålingsfrekvens, vil strøm-spenningskarakteristikkene endres, som vist i fig. 3.
U 0 0 U U 03 U 02 U 01 0 U
F 3 > F 2 > F 1 n = konst n 3 > n 2 > n 1 F = konst
FOTOEFFEKT, en gruppe fenomener assosiert med frigjøring av elektroner i et fast legeme fra intraatomære bindinger under påvirkning av elektromagnetisk stråling. Det er: 1) ekstern fotoelektrisk effekt, eller fotoelektronutslipp, utslipp av elektroner fra overflaten ... ... Moderne leksikon
Et fenomen assosiert med frigjøring av elektroner fra et fast stoff (eller væske) under påvirkning av elektromagnetisk stråling. Det er:..1) ekstern fotoelektrisk effekt, emisjon av elektroner under påvirkning av lys (fotoelektron emisjon), ? stråling osv.;..2)… … Stor encyklopedisk ordbok
Utslipp av elektroner i luften under påvirkning av elektrisitet. mag. stråling. F. ble åpnet i 1887. fysiker G. Hertz. Første midler. F.s forskning ble utført av A. G. Stoletov (1888), og deretter av tysk. fysiker F. Lenard (1899). Den første er teoretisk. forklaring av lover... Fysisk leksikon
Substantiv, antall synonymer: 2 fotoeffekt (1) effekt (29) ASIS synonymordbok. V.N. Trishin. 2013… Synonymordbok
fotoeffekt- - [V.A. Semenov. Engelsk-russisk ordbok for relébeskyttelse] Emner relébeskyttelse EN fotoeffekt ... Teknisk oversetterveiledning
FOTOEFFEKT- (1) ventilgenerering av elektromotorisk kraft (fotoEMF) mellom to forskjellige halvledere eller mellom en halvleder og et metall under påvirkning av elektromagnetisk stråling; (2) F. ekstern (fotoelektronemisjon) emisjon av elektroner med ... Big Polytechnic Encyclopedia
EN; m. Fysisk. Endringer i egenskapene til et stoff under påvirkning av lysenergi; fotoelektrisk effekt. * * * fotoelektrisk effekt er et fenomen assosiert med frigjøring av elektroner fra et fast stoff (eller væske) under påvirkning av elektromagnetisk stråling. Skille:... ... encyklopedisk ordbok
Emisjon av elektroner fra et stoff under påvirkning av elektromagnetisk stråling (fotoner). F. ble oppdaget i 1887 av G. Hertz. De første grunnleggende studiene av F ble utført av A. G. Stoletov (1888). Han fastslo at i forekomsten av fotostrøm i... ... Stor sovjetisk leksikon
- (se bilde... + påvirke) fysisk. en endring i de elektriske egenskapene til et stoff under påvirkning av elektromagnetisk stråling (lys, ultrafiolett, røntgenstråler og andre stråler), for eksempel utslipp av elektroner utover under påvirkning av lys (ekstern f.), en endring . .. ... Ordbok for utenlandske ord i det russiske språket
Bøker
- , P.S. Tartakovsky. Gjengitt i den originale forfatterens skrivemåte fra 1940-utgaven (GITTL forlag). I…
- Intern fotoelektrisk effekt i dielektrikum, P.S. Tartakovsky. Denne boken vil bli produsert i samsvar med din bestilling ved hjelp av Print-on-Demand-teknologi. Gjengitt i den originale forfatterens skrivemåte fra 1940-utgaven (GITTL forlag...
Side 1
Fenomenet med den fotoelektriske effekten, oppdaget i 1887 av Hertz og studert i detalj av A.G. Stoletov, er at metaller (eller halvledere) sender ut elektroner når de utsettes for lys. Det er umulig å forklare den fotoelektriske effekten basert på bølgeteorien om lys. Imidlertid observeres emisjonen av elektroner umiddelbart etter belysning av metallet. I tillegg, ifølge bølgeteorien, skal energien E3 til elektroner som sendes ut av metallet være proporsjonal med intensiteten til det innfallende lyset. Imidlertid ble det funnet at Ee ikke er avhengig av lysintensiteten, men avhenger av frekvensen, øker med økende v; en økning i intensitet fører bare til en økning i antall elektroner som sendes ut fra metallet.
Fenomenet med den fotoelektriske effekten innebærer utstøting av elektroner fra et stoff av lys som faller inn på det. Hovedtrekkene ved dette fenomenet er som følger. En lysstråle som faller inn på overflaten av et metall frigjør elektroner fra metallet, forutsatt at frekvensen til lyset er over en viss kritisk verdi, avhengig av typen metall. Antall elektroner som kastes ut per tidsenhet, med en konstant spektral sammensetning av strålingen, er proporsjonal med lysstrømmen som faller inn på metalloverflaten.
| Statiske egenskaper til en germanium fotodiode. |
Fenomenet med den fotoelektriske effekten kan også brukes i et pn-kryss som en reversspenning påføres.
Fenomenet med den fotoelektriske effekten oppdages ved å belyse en sinkplate koblet til stangen til et elektrometer.
Fenomenet med den fotoelektriske effekten, oppdaget i 1889 av A.G. Stoletov, er at metaller (eller halvledere) sender ut elektroner når de utsettes for lys. Det er umulig å forklare den fotoelektriske effekten basert på bølgeteorien om lys. Imidlertid observeres emisjonen av elektroner umiddelbart etter belysning av metallet. I tillegg, ifølge bølgeteorien, skal energien Ea til elektronene som sendes ut av metallet være proporsjonal med intensiteten til det innfallende lyset. Imidlertid ble det funnet at Ee ikke er avhengig av lysintensiteten, men avhenger av frekvensen, øker med økende v; en økning i intensitet fører bare til en økning i antall elektroner som sendes ut fra metallet.
Fenomenet med den fotoelektriske effekten, oppdaget av A.G. Stoletov i 1888, er at under påvirkning av lys sendes elektroner ut fra overflaten til forskjellige kropper, som et resultat av at den gitte kroppen får en ladning. Dessuten observeres dette fenomenet bare hvis energien til lyskvantumet er større enn arbeidet som kreves for å fjerne et elektron fra overflaten til et gitt stoff og gi det litt kinetisk energi.
Fenomenet med den fotoelektriske effekten er at lysstråler som faller på en hvilken som helst kropp (uavhengig av dens kjemiske natur og fysiske tilstand) slår ut elektroner fra den.
Fenomenet den fotoelektriske effekten ble først oppdaget i 1819 av den russiske kjemikeren Grotthus.
Fenomenet med den fotoelektriske effekten ble først lagt merke til av Hertz i 1887. Hertz oppdaget at bestråling av gnistgapet med ultrafiolette stråler letter utladningen.
Essensen av den fotoelektriske effekten er at når overflaten av metaller eller halvledere er opplyst, trenger partikler av strålingsenergi gjennom overflatelagene til den opplyste kroppen og gir ekstra energi til elektronene. Som et resultat av dette begynner elektronene i den opplyste kroppen å bevege seg i høye hastigheter og forlater sine normale bevegelsesbaner. Dette fenomenet med akselerasjon av bevegelsen av elektroner i et opplyst legeme under påvirkning av strålingsenergi kalles den fotoelektriske effekten.
I den fotoelektriske effekten blir elektroner som kastes ut fra metalloverflaten ved stråling med en frekvens på 2 - 104 Hz fullstendig forsinket av et bremsefelt ved en potensialforskjell på 7 V, og ved en frekvens på 4 - 101 Hz - ved en potensialforskjell på 15 V.
Intern fotoelektrisk effekt ble oppdaget i 1873 av amerikaneren W. Smith og engelskmannen J. May. Det vil si tidligere enn den eksterne fotoelektriske effekten.
For å observere den interne fotoelektriske effekten i et skolemiljø, kan du bruke en fotodiode (ikke å forveksle med en LED) eller en gammel transistor med en metallhette som er forsiktig avskåret for å la lys komme inn i halvlederkrystallen. Hvis du kobler den til en likeretter og et galvanometer, kan du observere hvordan, selv i dagslys, øker konduktiviteten til krystallen kraftig. Denne ledningsevnen kalles fotokonduktivitet.
Lovene for den indre fotoelektriske effekten er mye mer komplekse enn lovene til den eksterne, og vi vil ikke vurdere dem her. Vi bemerker imidlertid at de er avhengige av begrepene valens, elektroniske nivåer, etc., kjent for deg fra kjemi, og lar oss forklare forekomsten av den fotoelektriske effekten i halvledere.
Den eksterne fotoelektriske effekten fant anvendelse i teknologi tilbake i første halvdel av det 20. århundre. Dette er selvfølgelig stemmen til tidligere stum kino. Fotocellen lar deg gjøre lyden "fotografert" på film til hørbar lyd. Lyset fra en vanlig lampe gikk gjennom lydsporet til filmen, endret seg og traff fotocellen (se bilde). Jo mer lys som passerte gjennom sporet, desto høyere lyd fra høyttaleren. I den livløse naturen manifesterer den ytre fotoelektriske effekten seg over millioner av år på planetarisk skala. Kraftig solstråling, som påvirker atomene og molekylene i jordens atmosfære, slår elektroner ut av dem, det vil si ioniserer de øvre lagene i atmosfæren.
Den interne fotoeffekten brukes for tiden i teknologi mye oftere enn den eksterne. For eksempel gjør den lys til elektrisk strøm i solcelleceller og enorme solcellepaneler på romfartøy. Fotoeffekten "fungerer" også i spesielle lysfølsomme enheter, som fotomotstander, fotodioder, fototransistorer. Takket være dette kan du telle deler på en transportør eller automatisk slå på og av ulike mekanismer (fyrtårn, gatebelysning, automatisk døråpning, etc.). Takket være den interne fotoelektriske effekten er det også mulig å konvertere bilder til elektriske signaler og overføre dem over en avstand (TV).
Den mest omfattende anvendelsen av den fotoelektriske effekten i dag er allerede bygget solkraftverk, samt prosjekter for bygging av nye slike stasjoner med en kapasitet på opptil flere hundre megawatt. Eksperter anslår at i 2020 vil opptil 20 % av verdens elektrisitet produseres gjennom fotovoltaisk konvertering av solenergi på jorden og i verdensrommet.
(C) 2012. Lyukina Tatyana Vitalievna (Kemerovo-regionen, Leninsk-Kuznetsky)