Carian teks penuh:
Laman Utama > Abstrak >Fizik
Tenaga kinetik- tenaga sistem mekanikal, bergantung pada kelajuan pergerakan titiknya. Tenaga kinetik gerakan translasi dan putaran sering dilepaskan. Unit ukuran SI ialah Joule. Lebih tegas lagi, tenaga kinetik ialah perbezaan antara jumlah tenaga sistem dan tenaga rehatnya; Oleh itu, tenaga kinetik- Bahagian jumlah tenaga, disebabkan oleh pergerakan.
Mari kita pertimbangkan kes apabila badan jisim m terdapat daya malar (ia boleh menjadi paduan beberapa daya) dan vektor daya dan pergerakan diarahkan sepanjang satu garis lurus dalam satu arah. Dalam kes ini, kerja yang dilakukan oleh daya boleh ditakrifkan sebagai A = F∙s. Modulus daya mengikut hukum kedua Newton adalah sama dengan F = m∙a, dan modul anjakan s dengan gerakan rectilinear dipercepatkan secara seragam dikaitkan dengan modul awal υ 1 dan akhir υ 2 kelajuan dan pecutan A ungkapan
Dari sini kita mula bekerja
Kuantiti fizikal, sama dengan separuh hasil darab jisim jasad dengan kuasa dua kelajuannya dipanggiltenaga kinetik badan .
Tenaga kinetik diwakili oleh huruf E k .
Kemudian kesamaan (1) boleh ditulis seperti berikut:
A = E k 2 – E k 1 . (3)
Teorem tenaga kinetik:
kerja daya paduan yang dikenakan pada badan adalah sama dengan perubahan tenaga kinetik badan.
Oleh kerana perubahan dalam tenaga kinetik adalah sama dengan kerja daya (3), tenaga kinetik jasad dinyatakan dalam unit yang sama dengan kerja, iaitu, dalam joule.
Jika kelajuan awal pergerakan suatu jasad berjisim T adalah sifar dan badan meningkatkan kelajuannya kepada nilai υ , maka kerja yang dilakukan oleh daya adalah sama dengan nilai akhir tenaga kinetik badan:
(4)
Makna fizikal tenaga kinetik:
Tenaga kinetik jasad yang bergerak dengan kelajuan v menunjukkan berapa banyak kerja yang perlu dilakukan oleh daya yang bertindak ke atas jasad dalam keadaan rehat untuk memberikan kelajuan ini kepadanya.
Tenaga berpotensi- kerja minimum yang mesti dilakukan untuk menggerakkan badan dari titik rujukan tertentu ke titik ini dalam bidang kuasa konservatif. Takrifan kedua: tenaga berpotensi ialah fungsi koordinat, yang merupakan istilah dalam Lagrangian sistem dan menerangkan interaksi unsur-unsur sistem. Takrifan ketiga: tenaga berpotensi ialah tenaga interaksi. Unit [J]
Tenaga potensi diambil sama dengan sifar untuk titik tertentu dalam ruang, pilihannya ditentukan oleh kemudahan pengiraan selanjutnya. Proses memilih titik tertentu dipanggil normalisasi tenaga potensi. Ia juga jelas bahawa takrifan tenaga berpotensi yang betul hanya boleh diberikan dalam bidang daya, kerja yang bergantung hanya pada kedudukan awal dan akhir badan, tetapi bukan pada trajektori pergerakannya. Kuasa sedemikian dipanggil konservatif.
Tenaga potensi jasad yang dinaikkan di atas Bumi ialah tenaga interaksi antara jasad dan Bumi oleh daya graviti. Tenaga potensi jasad yang cacat elastik ialah tenaga interaksi bahagian-bahagian individu badan antara satu sama lain oleh daya kenyal.
Potensi dipanggilkekuatan , kerja yang hanya bergantung pada kedudukan awal dan akhir titik atau badan bahan yang bergerak dan tidak bergantung pada bentuk trajektori.
Dalam trajektori tertutup, kerja yang dilakukan oleh daya berpotensi sentiasa sifar. Daya berpotensi termasuk daya graviti, daya kenyal, daya elektrostatik dan beberapa yang lain.
Kuasa , kerja yang bergantung pada bentuk trajektori, dipanggilbukan berpotensi . Apabila titik material atau jasad bergerak di sepanjang trajektori tertutup, kerja yang dilakukan oleh daya bukan potensi tidak sama dengan sifar.
Tenaga potensi interaksi jasad dengan Bumi.
Mari kita cari kerja yang dilakukan oleh graviti F t apabila menggerakkan jasad jisim T menegak turun dari ketinggian h 1 di atas permukaan bumi hingga ke suatu ketinggian h 2 (Gamb. 1).
Jika perbezaan h 1 –h 2 adalah boleh diabaikan berbanding dengan jarak ke pusat Bumi, kemudian daya graviti F T semasa pergerakan badan boleh dianggap tetap dan sama mg.
Oleh kerana anjakan bertepatan dengan arah vektor graviti, kerja yang dilakukan oleh graviti adalah sama dengan
A = F∙s = m∙g∙(h l –h 2). (5)
Sekarang mari kita pertimbangkan pergerakan badan di sepanjang satah condong. Apabila menggerakkan jasad ke bawah satah condong (Rajah 2), daya graviti F T = m∙g berfungsi
A = m∙g∙s∙cos a = m∙g∙h, (6)
di mana h– ketinggian satah condong, s– modul anjakan sama dengan panjang satah condong.
Pergerakan badan dari satu titik DALAM to the point DENGAN sepanjang mana-mana trajektori (Rajah 3) boleh dibayangkan secara mental sebagai terdiri daripada pergerakan di sepanjang bahagian satah condong dengan ketinggian yang berbeza h", h" dll. Kerja A graviti sepanjang jalan dari DALAM V DENGAN sama dengan jumlah kerja pada bahagian individu laluan:
(7)
di mana h 1 dan h 2 - ketinggian dari permukaan Bumi di mana titik-titik itu terletak, masing-masing DALAM Dan DENGAN.
Kesamaan (7) menunjukkan bahawa kerja graviti tidak bergantung pada trajektori jasad dan sentiasa sama dengan hasil darab modulus graviti dan perbezaan ketinggian dalam kedudukan awal dan akhir.
Apabila bergerak ke bawah kerja graviti adalah positif, apabila bergerak ke atas ia adalah negatif. Kerja yang dilakukan oleh graviti pada trajektori tertutup adalah sifar .
Kesaksamaan (7) boleh diwakili seperti berikut:
A = – (m∙g∙h 2 – m∙g∙h l). (8)
saiz fizikal, sama dengan produk jisim badan bagi setiap modulus pecutan graviti dan ketinggian yang badan dinaikkan di atas permukaan bumi dipanggiltenaga berpotensi interaksi antara badan dan Bumi.
Kerja yang dilakukan oleh graviti apabila menggerakkan jasad jisim T dari satu titik yang terletak pada ketinggian h 2 , ke satu titik yang terletak pada ketinggian h 1 dari permukaan Bumi, di sepanjang mana-mana trajektori, adalah sama dengan perubahan dalam tenaga potensi interaksi antara badan dan Bumi, diambil dengan tanda yang bertentangan.
A= – (Er 2 – Er 1). (9)
Tenaga potensi ditunjukkan oleh huruf Er.
Nilai tenaga keupayaan jasad yang dinaikkan di atas Bumi bergantung pada pilihan tahap sifar, iaitu, ketinggian di mana tenaga keupayaan diandaikan sifar. Ia biasanya diandaikan bahawa tenaga potensi jasad di permukaan Bumi adalah sifar.
Dengan pilihan tahap sifar ini, tenaga potensi Er badan pada ketinggian h di atas permukaan bumi adalah sama dengan hasil jisim m badan ke modul pecutan jatuh bebas g dan jarak h ia dari permukaan bumi:
Ehlm = m∙g∙h. (10)
Makna fizikal tenaga potensi interaksi jasad dengan Bumi:
tenaga keupayaan jasad di mana graviti bertindak adalah sama dengan kerja yang dilakukan oleh graviti apabila menggerakkan jasad ke aras sifar.
Tidak seperti tenaga kinetik gerakan translasi, yang hanya boleh mempunyai nilai positif, tenaga potensi badan boleh menjadi positif dan negatif. Jisim badan m, terletak pada ketinggian h, di mana h 0 ( h 0 – ketinggian sifar), mempunyai tenaga potensi negatif:
Ehlm = –m∙gh
Tenaga potensi interaksi graviti
Tenaga potensi interaksi graviti sistem dua mata material dengan orang ramai T Dan M, terletak pada jarak yang jauh r satu daripada yang lain adalah sama
(11)
di mana G ialah pemalar graviti, dan sifar rujukan tenaga keupayaan ( Ehlm= 0) diterima pada r = ∞. Tenaga potensi interaksi graviti badan dengan jisim T dengan Bumi, di mana h- ketinggian badan di atas permukaan bumi, M 3 - jisim bumi, R 3 ialah jejari Bumi, dan sifar bacaan tenaga keupayaan dipilih pada h= 0.
(12)
Di bawah keadaan yang sama memilih rujukan sifar, tenaga potensi interaksi graviti jasad dengan jisim T dengan Bumi untuk ketinggian rendah h(h« R 3) sama dengan
Ehlm = m∙g∙h,
di manakah magnitud pecutan akibat graviti berhampiran permukaan bumi.
Tenaga potensi badan yang cacat elastik
Mari kita mengira kerja yang dilakukan oleh daya kenyal apabila ubah bentuk (pemanjangan) spring berubah daripada beberapa nilai awal x 1 kepada nilai akhir x 2 (Rajah 4, b, c).
Daya kenyal berubah apabila spring berubah bentuk. Untuk mencari kerja daya kenyal, anda boleh mengambil nilai purata modulus daya (kerana daya kenyal bergantung secara linear pada x) dan darab dengan modul anjakan:
(13)
di mana 
Dari sini
(14)
Kuantiti fizik yang sama dengan separuh hasil ketegaran jasad dengan kuasa dua ubah bentuknya dipanggiltenaga berpotensi badan yang cacat elastik:
Daripada formula (14) dan (15) ia mengikuti bahawa kerja daya kenyal adalah sama dengan perubahan dalam tenaga potensi jasad yang cacat elastik, diambil dengan tanda yang bertentangan:
A = –(Er 2 – Er 1). (16)
Jika x 2 = 0 dan x 1 = x, maka, seperti yang dapat dilihat daripada formula (14) dan (15),
Er = A.
Kemudian makna fizikal tenaga keupayaan badan yang cacat
tenaga keupayaan jasad yang cacat elastik adalah sama dengan kerja yang dilakukan oleh daya kenyal apabila jasad itu beralih kepada keadaan di mana ubah bentuknya adalah sifar.
Tenaga kinetik
Biarkan jasad berjisim m pada mulanya diam ditindak oleh daya yang berterusan, paduan yang kita nyatakan (Rajah 29.1).
Jika sesaran jasad adalah sama dengan , kerja terhasil
A rd = Fs. (1)
Indeks "rd" menekankan bahawa kita bercakap tentang tentang hasil kerja semua daya yang dikenakan pada jasad.
Faktanya ialah kita kini akan menggunakan undang-undang kedua Newton, mengikut mana modul hasil F berkaitan dengan modul pecutan badan dengan hubungan F = ma. Oleh itu, daripada formula (1) ia berikut:
A rd = mas. (2)
Pada gerakan dipercepatkan secara seragam tanpa kelajuan awal (lihat § 6):
s = v 2 /(2a). (3)
Mari kita gantikan ungkapan ini untuk s ke dalam formula (2) dan dapatkan:
Ard = (mv 2)/2. (4)
Dalam kursus fizik sekolah asas, anda telah pun mengenali ungkapan di sebelah kanan dalam formula (4). Biar kami ingatkan anda itu
tenaga kinetik jasad berjisim m yang bergerak dengan laju dinyatakan dengan formula
E k = (mv 2)/2. (5)
(Kami menganggap badan sebagai titik material.)
Jadi, Tenaga kinetik badan yang bergerak pada kelajuan tertentu adalah sama dengan kerja yang perlu dilakukan untuk mempercepatkan badan, yang pada mulanya dalam keadaan rehat, ke kelajuan ini.
1. Kelajuan badan telah meningkat sebanyak 2 kali ganda. Bagaimanakah tenaga kinetiknya berubah?
2. Tenaga kinetik badan berkurangan sebanyak 2 kali ganda. Bagaimanakah kelajuannya berubah?
Perubahan dalam tenaga kinetik dan kerja terhasil
Biarkan sekarang kelajuan awal badan adalah sama dengan 1, dan arah paduan masih bertepatan dengan arah kelajuan awal (dan dengan itu dengan arah anjakan). Mari kita nyatakan kelajuan akhir badan sebagai 2.
3. Buktikan bahawa dalam kes ini kerja daya paduan yang dikenakan pada jasad adalah sama dengan perubahan tenaga kinetik:
A rd = Fs = (mv 2 2)/2 – (mv 1 2)/2. (6)
Petunjuk. Gunakan formula s = (v 2 2 – v 1 2)/(2a) (lihat § 6).
Jadi,
kerja Satu paduan semua daya yang dikenakan pada jasad adalah sama dengan perubahan tenaga kinetiknya:
A rd = E k2 – E k1. (7)
Pernyataan yang sangat berguna ini dipanggil teorem perubahan tenaga kinetik. (Sesetengah buku teks memanggil ini "teorem tenaga kinetik." Kami menggunakan nama yang lebih tepat (lihat "Teorem Tenaga Kinetik"). Ensiklopedia fizikal"") Seperti yang telah kita lihat, ia adalah akibat daripada undang-undang kedua Newton. Oleh itu, ia boleh digunakan dalam semua kes di mana undang-undang kedua Newton terpakai:
· dalam mana-mana sistem inersia undur;
· untuk paduan mana-mana daya: sifat daya ini (graviti, keanjalan atau geseran) tidak ketara.
Kami telah membuktikan teorem tentang perubahan tenaga kinetik untuk kes apabila paduan daya yang dikenakan pada jasad adalah malar dan arahnya bertepatan dengan arah pergerakan jasad. Walau bagaimanapun, ia boleh dibuktikan bahawa ia sah di mana-mana sudut antara paduan daya yang dikenakan pada jasad dan anjakan jasad ini. Selain itu, paduan mungkin bukan daya malar, tetapi daya berubah-ubah.
Terima kasih kepada ini, teorem mengenai perubahan dalam tenaga kinetik boleh berjaya digunakan untuk mencari perubahan dalam tenaga kinetik (dan dengan itu perubahan dalam kelajuan) jasad apabila bergerak sepanjang mana-mana trajektori. Untuk melakukan ini, anda perlu mengira kerja daya paduan yang digunakan pada badan.
Kerja yang terhasil adalah sama dengan jumlah algebra kerja semua daya yang bertindak ke atas badan. Oleh itu, untuk mencari kerja yang terhasil, cukup untuk mencari kerja yang dilakukan oleh setiap daya apabila menggerakkan badan dan menambah kerja-kerja ini dengan mengambil kira tanda-tandanya.
Mari lihat beberapa contoh.
Mari kita mulakan dengan tugasan mudah, dan kemudian kita akan beralih kepada masalah yang mudah diselesaikan oleh teorem tenaga kinetik, tetapi anda tidak dapat menyelesaikannya dengan menggunakan hukum Newton secara langsung.
4. Daya 10 N bertindak ke atas jasad seberat 2 kg V detik permulaan kelajuan jasad ialah 5 m/s dan arahnya bertepatan dengan arah daya. Badan telah bergerak 5 m.
a) Apakah kerja yang dilakukan oleh daya itu?
b) Apakah tenaga kinetik awal badan?
c) Apakah tenaga kinetik akhir badan?
5. Sebiji batu seberat 2 kg terletak di atas tanah. Daya menegak ke atas sebanyak 30 N dikenakan padanya.
a) Apakah kerja yang dilakukan oleh graviti dalam tempoh masa batu itu dinaikkan 10 m?
b) Berapakah jumlah kerja yang dilakukan oleh daya dalam masa yang sama?
c) Apakah kerja yang dilakukan oleh daya paduan yang dikenakan pada batu pada masa yang sama?
d) Apakah tenaga kinetik akhir batu itu?
e) Apakah kelajuan akhir batu?
6. Satu bongkah berjisim 0.5 kg diletakkan di atas meja diberi kelajuan awal 2 m/s. Sebelum berhenti, bongkah itu bergerak sejauh 1 m di sepanjang meja.
a) Apakah perubahan tenaga kinetik bongkah semasa pergerakannya di sepanjang meja?
b) Apakah kerja yang dilakukan oleh paduan semua daya yang dikenakan pada bongkah apabila bergerak di sepanjang meja?
c) Apakah kerja yang dilakukan oleh graviti?
d) Apakah kerja yang dilakukan oleh daya? tindak balas biasa?
e) Apakah kerja yang dilakukan oleh daya geseran?
f) Apakah daya geseran?
g) Apakah pekali geseran antara bongkah dan jadual?
7. Sebiji bola berjisim m yang digantung pada benang panjang l dipesongkan sebanyak 60º. Memastikan benang tetap tegang, bola dilepaskan tanpa menolak.
a) Apakah kerja yang dilakukan oleh graviti semasa bola bergerak ke kedudukan keseimbangan (Rajah 29.2)?
b) Apakah kerja yang dilakukan oleh daya tegang benang yang bertindak ke atas bola pada masa yang sama?
c) Apakah kerja yang dilakukan oleh daya paduan yang dikenakan pada bola pada masa yang sama?
d) Apakah tenaga kinetik bola apabila melalui kedudukan keseimbangan?
e) Berapakah kelajuan bola pada saat ia melepasi kedudukan keseimbangan?
Kerja makmal No. 3
Subjek:"Pemuliharaan tenaga mekanikal semasa pergerakan badan di bawah pengaruh graviti dan keanjalan"
Sasaran: 1) belajar mengukur tenaga keupayaanbadan dinaikkan di atas tanah dan berubah bentuk secara elastik mata air;
2) bandingkan dua kuantiti - pengurangan tenaga keupayaan jasad yang dilekatkan pada spring apabila ia jatuh dan peningkatan tenaga keupayaan spring yang diregang.
Peranti dan bahan: 1) dinamometer dengan kekakuan spring 40 N/m; 2) pembaris pengukur; 3) berat daripada set mekanik; jisim beban ialah (0.100 ±0.002) kg; 4) penahan; 5) tripod dengan gandingan dan kaki.
Maklumat asas.
Jika badan mampu melakukan kerja, maka ia dikatakan mempunyai tenaga.
Tenaga mekanikal badan -ini kuantiti skalar, sama dengan kerja maksimum yang boleh dilakukan dalam keadaan tertentu.
Ditetapkan E Unit tenaga SI
Tenaga kinetik - Ini adalah tenaga badan kerana pergerakannya.
Kuantiti fizikal, sama dengan separuh hasil jisim badan dengan kuasa dua kelajuannya, dipanggil tenaga kinetikbadan:
Tenaga kinetik ialah tenaga pergerakan. Tenaga kinetik jasad jisim m, bergerak dengan kelajuan yang sama dengan kerja yang mesti dilakukan oleh daya yang dikenakan ke atas jasad dalam keadaan diam untuk memberikan kelajuan ini kepadanya:
Bersama-sama dengan tenaga kinetik atau tenaga gerakan dalam fizik peranan penting memainkan konsep tenaga berpotensi atau tenaga interaksi antara badan.
Tenaga berpotensi– tenaga badan kerana kedudukan relatif badan yang berinteraksi atau bahagian satu badan.
Tenaga berpotensi jasad dalam medan graviti(tenaga potensi badan yang dinaikkan di atas tanah).
Ep = mgh
Ia sama dengan kerja yang dilakukan oleh graviti apabila menurunkan badan ke paras sifar.
Spring yang dilanjutkan (atau dimampatkan) boleh menggerakkan badan yang melekat padanya, iaitu, memberikan tenaga kinetik kepada badan ini. Akibatnya, mata air sedemikian mempunyai rizab tenaga. Tenaga keupayaan spring (atau mana-mana jasad yang berubah bentuk secara elastik) ialah kuantiti
Di mana k ialah kekakuan spring, x ialah pemanjangan mutlak badan.
Tenaga potensi badan yang cacat elastik adalah sama dengan kerja yang dilakukan oleh daya kenyal semasa peralihan daripada keadaan tertentu kepada keadaan dengan ubah bentuk sifar.
Tenaga potensi semasa ubah bentuk anjal ialah tenaga interaksi bahagian individu badan antara satu sama lain oleh daya kenyal.
Jika badan yang membentuk tertutup sistem mekanikal , berinteraksi antara satu sama lain hanya dengan daya graviti dan keanjalan, maka kerja daya ini adalah sama dengan perubahan dalam tenaga potensi badan, diambil dengan tanda yang bertentangan:
A = –(Ep2 – Ep1).
Menurut teorem tenaga kinetik, kerja ini adalah sama dengan perubahan dalam tenaga kinetik jasad:
Oleh itu Ek2 – Ek1 = –(Ep2 – Ep1) atau Ek1 + Ep1 = Ek2 + Ep2.
Jumlah tenaga kinetik dan potensi jasad yang membentuk sistem tertutup dan berinteraksi antara satu sama lain melalui daya graviti dan keanjalan kekal tidak berubah.
Kenyataan ini menyatakan hukum kekekalan tenaga dalam proses mekanikal. Ia adalah akibat daripada undang-undang Newton.
Jumlah E = Ek + Ep dipanggil jumlah tenaga mekanikal.
Jumlah tenaga mekanikal sistem tertutup badan yang berinteraksi antara satu sama lain hanya oleh daya konservatif tidak berubah dengan mana-mana pergerakan badan ini. Terdapat hanya transformasi bersama tenaga potensi jasad kepada tenaga kinetiknya, dan sebaliknya, atau pemindahan tenaga dari satu jasad ke jasad yang lain.
E = Ek + Ehlm = const
Undang-undang pemuliharaan tenaga mekanikal dipenuhi hanya apabila jasad dalam sistem tertutup berinteraksi antara satu sama lain oleh daya konservatif, iaitu daya yang konsep tenaga keupayaan boleh diperkenalkan.
DALAM keadaan sebenar Hampir selalu, jasad yang bergerak, bersama-sama dengan daya graviti, daya kenyal dan daya konservatif lain, digerakkan oleh daya geseran atau daya rintangan alam sekitar.
Daya geseran tidak konservatif. Kerja yang dilakukan oleh daya geseran bergantung pada panjang laluan.
Jika daya geseran bertindak antara jasad yang membentuk sistem tertutup, maka tenaga mekanikal tidak dipelihara. Sebahagian daripada tenaga mekanikal ditukar menjadi tenaga dalaman badan (pemanasan).
Penerangan pemasangan.
Pemasangan yang ditunjukkan dalam rajah digunakan untuk operasi. Ia adalah dinamometer yang dipasang pada tripod dengan kunci 1.
Spring dinamometer berakhir dengan batang dawai dengan cangkuk. Selak (ia ditunjukkan secara berasingan pada skala yang diperbesarkan - ditandakan dengan nombor 2) adalah plat gabus ringan (dimensi 5 X 7 X 1.5 mm), dipotong dengan pisau ke tengahnya. Ia diletakkan pada batang wayar dinamometer. Penahan hendaklah bergerak di sepanjang rod dengan sedikit geseran, tetapi masih perlu ada geseran yang mencukupi untuk mengelakkan penahan daripada jatuh sendiri. Anda perlu memastikan perkara ini sebelum memulakan kerja. Untuk melakukan ini, selak dipasang di tepi bawah skala pada kurungan had. Kemudian regangkan dan lepaskan.
Selak bersama-sama dengan batang dawai harus naik, menandakan pemanjangan maksimum spring, sama dengan jarak dari hentian ke selak.
Jika anda mengangkat beban yang tergantung pada cangkuk dinamometer supaya spring tidak diregangkan, maka tenaga potensi beban berhubung dengan, sebagai contoh, permukaan meja adalah sama dengan mgh. Apabila beban jatuh (menurunkan jarak x = h) tenaga keupayaan beban akan berkurangan sebanyak
E 1 =mgh
dan tenaga spring semasa ubah bentuknya bertambah sebanyak
E 2 =kx 2 /2
Perintah kerja
1. Letakkan berat dari kit mekanik dengan kukuh pada cangkuk dinamometer.
2. Angkat berat dengan tangan, memunggah spring, dan pasang kunci di bahagian bawah pendakap.
3. Lepaskan beban. Apabila berat jatuh, ia akan meregangkan spring. Keluarkan berat dan gunakan pembaris untuk mengukur pemanjangan maksimum berdasarkan kedudukan pengapit. X mata air.
4. Ulang eksperimen lima kali. Cari purata bagi h dan x
5. Buat matematik E 1sr =mgh Dan E 2ср =kx 2 /2
6. Masukkan keputusan dalam jadual:
|
Pengalaman no. |
h=x maks, |
h av = x av, |
E 1sr, |
E 2sr, |
E 1sr / E 2sr |
|
Pengalaman no. |
h=x maks, |
h av = x av, |
E 1sr, |
E 2sr, |
E 1sr / E 2sr |
| 0,048 | |||||
| 0,054 | |||||
| 0,052 | |||||
| 0,050 | |||||
| 0,052 |
2. Kami menjalankan pengiraan mengikut manual.